Поверхность Фермн

Открытые, аналогичны по топологии поверхности Фермн золота [c.740]

Зоны энергетического спектра соприкасаются без перекрытия. Кристаллы этого редкого класса называются бесщелевыми полупроводиикамн и занимают промежуточное положение между полуметаллами и полупроводниками. Поверхность Фермн таких полупроводников представляет собой линию или точку в пространстве импульсов (в то время как в полупроводниках такой поверх-иостн вовсе нет, а в полуметаллах она имеет разрывы). Под действием электрического поля электроны в полуметалле движутся в пределах своей зоны, а в бесщелевых полупроводниках переходят в зону проводимости, что приводит к существенным различиям в динамических свойствах носителей заряда в этих веществах. [c.15]

Деформация решетки сонровождается искажегнем спектра электронов проводимости, в частности Ферми понерхности. Сильные изменения и происходят, если при деформации поверхность Фермн касается границы зоны Сри. 1Люэпа. [c.264]

Поверхность Ферми для свободных электронов при некоторой произвольной концентрации электронов изображена на рис. 10.2 (случай плоской квадратной решетки). Тот факт, что части поверхности Ферми, относящиеся даже к одной к той же зоне (например, второй), оказываются отдаленными одна от другой, представляется несколько неудобным. Это можно поправить, перейдя к схеме приведенной зоны, описанной выше в связи с обсуждением выражений (9.38) — (9.41). Мысленно вырежем из рис. 10,2 треугольник, помеченный цифрой 2а, и передвинем его налево на вектор обратной решетки, в данно.м случае на вектор 0 = — 2п/а)кх тогда он окажется внутри первой зоны Бриллюэна (см. рис. 10.3). Если сдвинуть подобным же образом в другие части первой зоны Бриллюэна на соответствующие векторы обратной решетки остальные треугольники, т. е. 2ь, 2с, 2с1, то в схеме приведенной зоны вторая зона окажется внутри первой. Части поверхности Ферми из второй зоны теперь соединятся, как показано на рис. 10.4. Переместив третью зону внутрь того же квадрата, мы прндем к тому, что части поверхности Ферми из третьей зоны (заштрихованные участки) еще будут выглядеть разъединенными. Если взглянуть на эту картину с точки зрения периодической зонной схемы (рис. 10.5), поверхность Фермн образует розетку (нли решетку розеток). [c.337]

На рис. 10.38 показаны для иллюстрации поверхности Фермн для свободных электронов, построенные для трех металлов, имеющих ГЦК структуру меди (с одним валентным электроном), кальция (с двумя валентными электронами) и алюминия (с тремя). Поверхности Ферми изобрал ены для случая приве-денной зонной схемы. Поверхность Ферми для свободных электронов образуется из сфер радиуса kf, который имеет следующие значения [c.373]

Пиппард [191 предложил качественное рассмотрение этой ситуации, выделив область поверхности Фермн, в которой электроны дают эффективный вклад в ток, и отбросив вклад остальных электронов. Это так называемая концепция неэффективности. Расчет эффекта для поверхности Ферми эллипсоидальной формы был выполнен в работе 1201. Оказывается, что отклик системы позволяет измерить кривизну эффективного участка поверхности Ферми, так как именно эта кривизна и определяет число эффективных электронов. Аномальный скин-эффект интересен сам по себе, но его анализ не является целью, которую мы преследуем. [c.354]

КУПЕРА ЭФФЕКТ — образование связанных пар частиц в вырожденной системе фермионов при наличии сколь угодно слабого притяжения между ними. Решая Шрёдингера уравнение для двух частиц вырожденного ферми-газа (газа электронов), Л. Купер (L. ooper, 1956) показал, что слабое нрнтяженио между ними приводит к т. н. спариванию частиц, находящихся вблизи фермн-поверхности, т. е. к образованию связанных состояний двух частиц. [c.536]

Согласно уравнению (П. 1.13) изменение функции распределения состоит нз трех частей. Одна из них отлична от нуля в том интервале, где разность п+ —п не обращается в нуль. Две другие отличны от нуля только на соответствующих фермн-поверхностях и пропорциональны, соответственно, б(во—6—ц) и б(ео- -6—)1). Обозначим через vj величину у >/А (эта величина уже не зависит от /4) и представим в внде [c.495]

Вверху фермн-сферы проведены вокруг каждого узла обратной решетки. Фермн-поверх-ностн в первых четырех зонах идеитнфнцнруются путем подсчета сфер они изображены в зоне Бриллюэна (а). Те же поверхности можно построить и в зоне Бриллюэна (А) с центром в точке W. Для третьей и четвертой энергетических зон такое построение упрощает вид соответствующих электронных орбит. Заштрихованные области отвечают занятым состояниям в энергетических зонах. [c.130]

Случай 6 соответствует орбите электрона, скачущего вдоль поверхности (для электронов в металле с энергией Фермн). Пунктирная кривая может иметь примерно 10 осцилляций, а координата х, будет приблизительно равна-и г/ш . [c.281]

Представим себе два одномерных твердых тела. Рассмотрим волновые функции с нулевыми граничными условиями на поверхности, так что волновые функции суть синусоиды, а не комплексные экспоненты, причем число состояний, приходящихся на область волновых векторов dк, равно (2Ця) dx, где множитель 2 возник из-за спина, L — длина каждого тела и величина х всегда положительна. Будем считать, что зоны, отсчитанные от энергии Фермн, имеют вид, показанный ниже [c.403]

Исследуем теперь вопрос о том, сохранится ли частично-дырочный характер элементарных возбуждений неидеальной ферми-системы в области всего температурного размытия сферы Ферми. Если да, то использование модел И идеа льн го газа будет оправдано полностью (несмотря на то, что 8вз/екин 1), так как ее оправдание в этой области оправдывает ее и целиком как мы видели, термодинамика фермн-системы определяется ее микроскопической структурой только вблизи поверхности Ферми и совершенно не зависит от того, что делается за пределами 6-размытия. Итак, положим энергию Вр равной максимальной величине [c.471]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...