Задача Штермера

А =0 и, принимая их в качестве начальных, построим какимтлибо численным методом (Рунге -Кутта, Адамса - Штермера и тл.) решение начальной задачи для однородного уравненияdz/dp = (0)z, т.е., / = 1,...,/, получим как решения началышх задач [c.93]

Дальнейшего уменьшения ошибки можно достичь двумя путями. Один из них — повышать порядок точности явных схем, для чего можно вооюль-зоваться методами типа Рунге — Кутта или Адамса — Штермера. Построенные на их основе алгоритмы продолжения решения не]шнейной краевой задачи по параметру будут аналогичны только что построенным. Однако такой путь требует дополнительных ресурсов памяти ЭВМ. Второй путь — использование неявных схем, т.е. переход к дискретному продолжению решения по параметру. [c.102]

Такая замена позволяет использовать для построения решений Х 1 уравнения (1.1.1) хорошо исследованные схемы ннтегрщ)ования начальных задач, как-то схемы Эйлера, Рунге—Кутта, Адамса—Штермера н др. Эти схемы являются явными (открытыми). [c.178]

Сведение процесса продолжения решения к задаче Коцш по параметру открывает простор для применения самых различных вычислительных схем интегрирования начальных задач. Так, в работе [136] использована схема Адамса—Штермера. В статье [138] исследовались особенности применения для продолжения решения схем простого и модифицироващюго методов Эйлера, а также схемы Рунге—Кутта. Эти же вопросы рассматривались в работах [437,389,438]. [c.178]

Теория движения заряженных частиц в магнитном поле Земли первоначально разрабатывалась Штермером и в дальнейшем была развита Лемертом и Валлартой. Задача сводилась к вычислению траектории заряженных частиц с различными импульсами в поле магнитного диполя Земли при различных начальных условиях. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...