Бесщелевая сверхпроводимость

Ряс. 8. Зависимость одвоалектроняой плотности состояний в сверхпроводнике р, от оиергии е при различных концентрациях парамагнитных примесей. Возрастание номеров кривых 1—в идёт в порядке уменьшения концентрации примесей. Кривые 1—3 соответствуют бесщелевой сверхпроводимости. Зависимость, описываемая моделью БКШ, выделена пунктиром. (Плотность состояний в нормальном металле р = onst, До — параметр порядка при Г = 0.) [c.439]

Другим принципиальным следствием наличия магнитных примесей является бесщелевая сверхпроводимость . Дело заключается в следующем. Магнитные примеси не только уменьшают энергию связи куперовских пар, но, как показывает точный расчет [238], они приводят к тому, что не все пары имеют одинаковую энергию связи. В этом смысле дело выглядит подобно слабонеидеальному бозе-газу (см., например, в [4]). В то время как в идеальном бозе-газе при Г = О все частицы находятся в конденсате, т. е. имеют равные нулю / иен описываются когерентной волновой функцией 4 = onst, в иеидеальном газе при Т = О лишь [c.433]

Туннельные контакты сыграли большую роль для непосредственного определения А, плотности состояний и их зависимости от температуры. В частности, с помощью туннельных измерений была доказана возможность бесщелевой сверхпроводимости и количественно подтверждена теория [238]. Помимо этого, оказалось, что в более точной теории, учитывающей вид фононного спектра и энергетическую зависимость электрон-фононного взаимодействия, туннельная характеристика дает возможность определить параметр х (ю)р( )), где а—константа электрон-фононного взаимодействия, [c.456]

Бесщелевая сверхпроводимость может возникать из-за наличия магнитных примесей см. статью Хансена [36] и обзор Маки [37]. [c.450]

При некоторых специальных условиях сверхпроводимость может иметь место и в отсутствие энергетической щели. Бесщелевая сверхпроводимость может быть, например, осуществлена путем введения необходимого числа магнитных примесей. См. обзор Маки в книге [2]. Когда речь идет о сверхпроводимости, термин энергетическая щель относится к величине Д. [c.341]

Базоцентрированная ромбическая решетка Бравэ II 125 Бесщелевая сверхпроводимость II 341 (с) Благородные металлы I 287—292 дырочные орбиты в них I 291 зонная структура п поверхность Ферми I [c.392]

ТОТ же результат достигается наложением внеш. давления Р>Рцр, создающим при бесщелевое состояние, характерное для случая а = 0. В ряде магнетиков пзмаиепис концентрации х, подобно магн. нолю И и давлению Р, может приводить к изменению рода перехода. В сплаве Dyj.Yi Со , напр., переход ФМ — ПМ при имеет 2 ы род, а при л >л р 1-н, тан что Хкр — трикритич, точка. Значит, интерес представляют также концентрац. М, ф. н. в сплавах, обнаруживающих сосуществовавие магнетизма и сверхпроводимости (см. Магнитные сверхпроводники). [c.695]

Как уже говорилось, рассмотренная структура является лишь простейшим примером. В действительности следует ожидать возникновения трехмерной периодической структуры (например, с набором импульсов д, направленных по главным осям тетраэдра) с периодами порядка Аи/До- КО). Не исключено, что при этом в определенных точках Д (г) = О, т. е. сверхпроводимость окажется бесщелевой. Это приведет к неэкспоненциальной температурной зависимости теплоемкости. Например, при Д(г)<х>соз( ггД) Ссо п-ЦМТ) [240]. [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...