Теплоёмкость материало

Теплоёмкость огнеупорных материалов зависит от их природы и температуры, при которой они работают (см. табл. 179), а при данном удельном весе —от пористости материала. [c.411]

Огнеупорный материал Химический состав aI s S Теплоёмкость в кал/г пературе в °С при тем [c.411]

Теория охлаждения Н. з. в общем согласуется с данными наблюдений. Скорость охлаждения Н. з. зависит от влияния на механизмы переноса энергии и теплоёмкость её вещества сверхтекучести, сверхпроводимости, магн. поля и ряда др. свойств вещества в сверхплотном состоянии. Поэтому сопоставление теории остывания Н. з. с будущими более тонкими наблюдениями обещает стать одних из эфф. способов исследования структуры Н. з. и физ. свойств ядерной материи. [c.282]

Особенно важен случай, когда наи-низшее значение энергии, соответствующее осн. состоянию системы, лежит в области дискр. спектра и, следовательно, осн. состояние отделено от первого возбуждённого состояния энергетич. интервалом, наз. энергетической щелью. Такая ситуация характерна для атомов, молекул, ядер и др. квант, систем. Благодаря энергетич. щели внутр. структура системы не проявляется до тех пор, пока обмен энергией при её вз-ствиях с др. системами не превысит определ. значения — ширины щели. Поэтому при огранич. обмене энергией сложная система (напр., ядро или атом) ведёт себя как бесструктурная ч-ца (матер, точка). Это имеет первостепенное значение для понимания, в частности, особенностей теплового движения ч-ц. Так, при энергиях теплового движения, меньших энергии возбуждения атома, ат. эл-ны не могут участвовать в обмене энергией и не дают вклада в теплоёмкость. [c.258]

А —коэфициент теплопроницания ограждения в ккал м час °С с—удельная теплоёмкость материала в ккал кг °С [c.800]

Здесь — тепло, полученное от калорифера Ог/о внесённое с атмосферным воздухом /q —теплосодержание воздуха) G, i<(i — тепло, внесённое с материалом ( j — теплоёмкость сырого материала в кал/кгград), определяемое по формре i= (100— Wj) + + W l, где с— теплоёмкость сухого мате- [c.130]

Дискретный характер уровней энергии, отвечающих связанным состояниям, позволяет попять, почему в определ. условиях заведомо сложные, составные системы (напр., атомы) ведут себя как аломентарыые частицы. Причина этого в том, что осн. состояние связанной сис темы отделено от первого возбуждённого состояния энергетич. интервалом, наз. энергетической щ е л ь ю. Такая ситуация характерна для атомов, молекул, ядер и др. квантовых систем. Благодаря энерге-тич. щели внутр. структура системы не проявляется до тех пор, пока обмен энергией при её взаимодействиях с др. системами не превысит значения, равного ширине щели. Поэтому ори достаточно малом обмене энергией сложная система (напр., ядро или атом) ведёт себя как бесструктурная частица (матер, точка). Так, при энергиях теплового движения, ыеныыих энергии возбуждения атома, атомные электроны не могут участвовать в обмене энергией и пе дают вклада в теплоёмкость. Справедливо и обратное заключение наличие в системе возбуждённых состояний (как это, напр., имеет место для адронов) является свидетельством в пользу её составной структуры. [c.287]

Результаты расчета. Для расчета была взята капсула с отношением начального радиуса к начальной высоте ( Mi рис. 54, й). Были приняты следующие выражения для параметров порошкового материала. Коэффициент теплопро-водйбстй x = xi (Г )к2(р), где Ki = (0,17+0i2-10 Г) Вт/(м с х X °С) для Ki было принято выражение (5.36) при л=20, а=0,5. Теплоёмкость с=(0,4—0,4 -10 Т ) Дж/(г С). Коэффициенты вязкости определяли по формулам (5.31) и (5.32) при Uojk = = 6000 К. Температура измерялась в градусах Цельсия. Начальная плотность ро=0,65. [c.146]

Пониженная теплоёмкость упаковочного материала и неизбежное значительное увеличение общей садки уд.тиняют до 120-140 час. операции нагрева и охлал дения при термообработке для получения обезуглероженного ковкого чугуна. Оптимальная температура обработки 950—1050° с выдержкой 30—-40 час. [c.992]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...