Оппенгейм

Интегрируя уравнение (14.12) по поверхности, можно получить суммарный тепловой поток для вьпуклого тела любой формы. В частности, для цилиндра, сферы и плоской пластины с углом атаки е =0 на фиг. 14—3 по расчетам Оппенгейма дана зависимость числа от 5 [c.329]

Нам уже неоднократно приходилось сталкиваться с расходимостью степенных разложений. Первое, что пытаются сделать в подобных ситуациях, это перегруппировать члены разложения, в затем провести частичное суммирование подпоследовательностей. Именно таким образом и поступили в данном случае Кавасаки и Оппенгейм в 1965 г. Они отобрали в каждом порядке разложения наиболее расходяпщеся члены и просуммировали их. Эта идея очень похожа на используемую в теории плазмы (и была подсказана ею). Мы уже видели, как она работает в равновесной теории плазмы (разд. 6.5), а вскоре увидим, как она работает в неравновесной теории (разд. 20.5). Так как данная задача технически значительно сложнее соответствующей задачи для плазмы, мы не будем вдаваться в детали ее решения. Наиболее расходяш ие-ся интегралы порождаются некоторыми особыми многочастичными конфигурациями произвольного числа частиц. Эти интегралы отражают то обстоятельство, что частица 1 в приведенном выше примере во время своего длительного движения до повторного столкновения с определенной частищ Й в действительности испытывает столкновения с большим числом других частиц среды. Поэтому движение частицы является не свободным, а скорее затухающим вследствие взаимодействия со средой. Затухание в свою очередь обеспечивает сходимость интегралов. В результате суммирования приходим к такому, например, выражению для теплопроводности = . ш., d — Ъ. (20.4.10) [c.284]

Рассмотрим график обобщенной адиабаты Гюгоньо для дефлаграции Чепмена — Жуге. При этом в двойном нестационарном разрыве, как это очевидно, скорость продуктов сгорания относительно фронта дефлаграции равна скорости звука, каковой бы ни была интенсивность ударной волны. Для построения этого графика следует брать исходное состояние на ударной адиабате постепенно, идя вверх по ней (Г на рис. 20), строить для заданного теплового эффекта для каждой исходной точки свою адиабату Гюгоньо (9.1) и находить па ней точку Чепмена — Жуге (проводя касательную из исходного состояния к соответствующей кривой Гюгоньо). Перебрав последовательно все состояния от точки А до точки С на ударной адиабате в качестве исходных и отметив на диаграмме р — V все точки Чемпена — Жуге соответствуюпщх адиабат Гюгоньо, мы получим кривую которую впервые примерно таким способом, как это только что было описано, построил А. К. Оппенгейм (США) ( -кривая). [c.410]

Используя эффект полного внутреннего отражения, Оппенгейму и Яффе [92] удалось определить для шести органических растворителей оптические свойства в диапазоне 1—6 мкм с точностью 0,0003. [c.225]

В основе этих методов лежпт т. н. приближение Борна — Оппенгейме-ра, согласно к-рому энергию молекулы (и вообще любой многоатомной системы) можно рассматривать как непрерывную ф-цию координат ат. ядер. [c.400]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...