Андрад

Исследована кинетика ползучести на первой стадии алюминия марки А1 в температурном диапазоне 20—280 °С при различных уровнях приложенного напряжения. Найдено, что в координатах напряжение — температура испытания четко выделяются граничащие между собой и осью температуры три области, в каждой из которых наблюдается одна из известных кинетических закономерностей. С ростом температуры логарифмическая ползучесть (первая область) сменяется кубической закономерностью Андраде (вторая область), а кубическая — квадратичной Андраде (третья область). С ростом напряжения температурный интервал кубической зависимости растет за счет первой области. Температура перехода от кубической к квадратичной не зависит от напряжения и примерно равна 0,5 температуры плавления. Энергия активации ползучести во второй и третьей областях линейно уменьшается с ростом напряжения. Результаты исследований рассматриваются с точки зрения вопроса о ведущей роли сдвиговых или диффузионных процессов. [c.262]

Заметим, что зависимость коэффициента вязкости от температуры хорошо описывается формулой Андраде [c.25]

Как показывают расчеты, формула Андраде дает удовлетворительную согласованность опытных данных с расчетными только для жидкометаллических теплоносителей, имеющих плотную упаковку решетки, и, следовательно, не может служить универсальной формулой для всех теплоносителей этой группы. Более того, вычисленные по ней величины вязкости для высокотемпературных теплоносителей других групп, как правило, неудовлетворительно согласуются с опытными данными. [c.184]

Прежде чем приступить к этой проблеме, нужно выяснить, какая причина может вызвать упрочнение мягкой стали. Заметим, во-первых, что выделенные монокристаллы металла во всех случаях оказываются очень мягкими. Металлы, однако, в том обычном виде, в котором мы их знаем, представляют собой соединения очень маленьких кристаллов, т. е. они являются поликристаллами. Именно в этом и есть причина их твердости. В то же время было найдено (см. Андраде, 1936 г.), что твердость металлов тем больше, чем совершеннее структура их кристаллов. Поэтому любой [c.334]

В активационной теории Френкеля — Андраде — Эйринга вязкость определена как функция параметров молекулярной структуры, объединенных общей константой А и соотношением свободной энергии активации вязкого течения с общей тепловой энергией RT. Вязкости некоторых жидкостей приведены в табл. 1.4. [c.27]

Обычно разрушение изучают в условиях ползучести. Деформацию ползучести, как это делает, например, Андраде, можно разложить на составляющие, из которых одна накапливается в период убывания скорости ползучести, оставаясь в дальнейшем постоянной, а другая — растет пропорционально времени. [c.152]

Зависимость известная как за/со Андраде, очень [c.41]

Первый член в правой части (4.11) описывает начальную часть кривой ползучести (ср. с уравнением (1.33), описывающим ползучесть Андраде). Второй член описывает установившуюся ползучесть, скорость которой равна [c.121]

Активационный объем диффузии 56, 106, 129, 182, 185, 186 и температура плавления 182 ползучести 129, 181—-187 -Ангармоничность 19, 171, 172 Андраде закон 41 [c.279]

При фундаментальных исследованиях ползучести часто проводятся испытания при постоянном напряжении. Напряжение при деформировании образца легко поддерживать постоянным, если уменьшение сечения по всей длине равномерно, а обьем образца в процессе испытания не изменяется (пустоты не возникают). Постоянство напряжения в процессе испытания достигается при помощи соответствующих приспособлений, из которых наиболее известен фигурный рычаг Андраде [32] . Для того чтобы исключить влияние окисления, испытания обычно проводят в вакууме, инертной или восстановительной среде. [c.24]

Альфен 201, 343, 348, 366, 367, 370, 406, 432, 437 Ампер 103, 208 Андраде 493 Андуайе 397, 464, 502 Аполлоний 365 [c.509]

Qo=36 ккал1моль, Y=4 10 см . Изложенные выше результаты показывают, что закономерность Андраде для скорости ползучести на первой стадии — переходная от низкотемпературной (in = ) к высокотемпературной зависимости (m=I/2). Интересно, что переход от т = 2/3 к т = 1/2 происходит в очень узком интервале Т, при этом промежуточные значения не наблюдаются. Для малых деформаций т=1/2, а при дальнейшем росте е значение т увеличивается до т = 2/3. Наблюдались и обратные переходы в зависимости от того, насколько значение температуры испытания было близко к соответствующему значению То. Аналогичные результаты получены на свинце в работе [5]. По-видимому, это связано с тем, что энергетический спектр потенциальных барьеров, блокирующих движущиеся дислокации, является в данном случае [c.201]

Проведенный анализ интерполяционных уравнений А. И. Бачинского (3-55) и Андраде (3-56) показал, что эти уравнения не описывают температурную зависимость вязкости с точностью эксперимента во всей области исследования и справедливы лишь в ограниченной области температур. Так, при температуре выше 210°С температурная зависимость вязкости смеси ЮЗК-СЧ с погрешностью в 1 % описывается уравнением Андраде в виде т) =0,01517е1 , H- enjM . [c.182]

Изложенное выше позволяет сделать вывод, что сточки зрения иопользования указанных формул для вычисления вязкости жидкометалл ичеоких теплоносителей представляют определенный интерес только 4 формулы Бачинского, Андраде, Голика и Горяги. [c.183]

Важную роль в опфытии ползучести Ко-риолисом и Вика в 1830-1834 гг. сыграла постановка прецизионных экспериментов при разрешающей возможности измерений деформации примерно 10 . Систематические исследования, проведенные к 1910 г., позволили Андраде предложить уравнение ползучести, которое и сейчас относится к числу базовых. В настоящее время примерно 100 фирм в мире выпускают более 1000 единиц наименований экспериментального оборудования для исследования ползучести [28]. [c.281]

Другой метод устранения трудности состоит в рассмотрении напряжения о, а не нагрузки Р, в качестве независимой переменной. G ростом удлинения площадь поперечного сечения постепенно уменьшается. Если дать напряжению, постепенно возрастать, то это часто будет означать, что нагрузка должна убывать. Если удлинение происходит при постоянном напряжении, как в сен-венановом теле, или при вязком течении, то нагрузка должна постепенно убывать в том же отношении, в каком убывает площадь поперечного сечения. Существует несколько приспособлений, чтобы осуществлять это автоматически. Одно из них, приспособление Андраде (Andrade) для растяжения, описано в Двенадцати лекциях , стр. 98 Описание другого, также для растяжения, имеется у Андраде и Чалмерса ( halmers, 1932 г.). Два способа поддержания постоянного напряжения при сжатии описаны Скотт-Блером в Обзоре , стр. 120—122. [c.108]

Опыты Андраде и Гендерсона с золотом и серебром высокой чистоты (рис. 4.72 и 4.73) показывают эту начальную область непараболической деформации. На рис. 4.72, а и 4.73, а в увеличенном масштабе показана начальная область деформации и на рис. 4.72, б и 4.73, б—деформация до 0,8 от максимального значения определяющего сдвига. [c.131]

Рис. 4.72. Опыты Андраде и Гендерсона (1951). Определяющее касательное напряжение в зависимости от деформации сдвига в опытах Андраде и Гендерсона 1951 г. для монокристаллов золота прн определенных значениях окружающей температуры а) в начальной области малых деформаций б) в области больших деформаций. По оси абсцисс отложен сдвиг, а по оси ординат — определяющее касательное напряжение.

Рис. 4.79. Графики г —V Для меди низкой и высокой чистоты при различных значениях температуры (кружки) в сравнении с данными, вычисленными Беллом, на основе параболического обобщения — формулы (4.20) и (4.21) (сплошные линии) / — опыты Захса и Веертса, 2 — опыты Тэйлора и Элам, 3 — опыты Андраде н Абова. По оси абсцисс отложен сдвиг, по оси ординат — квадрат касательного напряжения

Рис. 4.82. Сравнение данных по скольжению в монокристаллах золота при комнатной температуре, полученных на протяжении последних сорока лет. Сплошная линия получена на основании уравнения (4.22) при значении целочисленного индекса формы г=5 1 — теоретическая парабола, г=5, Vj=0,04 2— Тэйлор и Элам (1926), 3 — Захс и Веертс (1930), 4 — Андраде и Гендерсон (1951), 5 — Бернер (1960). По оси абсцисс отложен сдвиг, по оси ординат — касательное напряжение.

Молекулярно-кинетическая теория жидкости, разработанная Френкелем, Эй-рингом и Андраде, основана на различии механизмов теплового движения частиц жидкости и газов. Частицы газа движутся прямолинейно в непрерьшном пространстве свободного объема, при этом количество движения частицы постоянно. Свободный объем жидкости не является непрерьгоным. При тепловом движении частицы совершают преимущественно колебания относительно некоторого оседлого положения. [c.21]

Б 1906 г. итальянский геометр Р. Бонола поместил к своей Неевклидовой геометрии приложение под названием Основные принципы статики и евклидов постулат в котором изложил принцип неевклидовой статики по Дшенокки, Тийи и Андраду и применил неевклидову статику к выводу формул тригонометрии плоскости Лобачевского. [c.346]

Некоторые авторы ставили под сомнение природу эффекта Ребиндера. По их мне нию действие адсорбционно-активной среды связано не со снижением свободной поверхностной энергии металла, а с окисными пленками, покрывающими его поверхность. Известно, что тонкие окисные пленки могут оказывать значительное влияние на жаропрочные свойства металлов [23]. По Андраде адсорбционный эффект облегчения деформации металлов принадлежит поверхностным окисным пленкам, которые под действием поверхностно-активных веществ в той или иной мере разрушаются, способствуя тем самым течению металла. В то же время имеются тщательно поставленные экспериментальные работы [66, 67], в которых подтверждается эффект Рибендера. По-видимому, в реальных условиях имеют место как эффект Ребиндера, так и эффект пленок. При этом следует иметь в виду, что сущность эффекта Ребиндера не меняется от наличия или отсутствия на металле поверхностной пленки. Если же поверхностно-активная среда способна растворить поверхностную пленку, то общий эффект пластифицирования может возрасти. [c.26]

Другой часто наблюдаемый временной закон отвечает так называемой ползучеет Андраде [5]. Ползучесть Андраде наблюдается при более высоких температурах, при которых на первый план выступает возврат, а скорость ползучести можно описать одним членом уравнения (1.2) с п = 2/3. Временная зависимость деформации ползучести при этом выражается соотношением [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...