Молекулярная теплота испарени

Кажущаяся энергия активации процесса вязкого течения U зависит от интенсивности межмолекулярного взаимодействия. Для простых жидкостей и составляет молекулярной теплоты испарения. При вязком течении полимеров наблюдаются значительные отклонения от этого правила. Следует различать значе ния и, полученные в режимах о = [c.57]

Молекулярная теплота испарения 361, IX. [c.471]

Определение молекулярной теплоты испарения Я при любой абс. темп-ре Т можно произнести из ур-ия [c.259]

При проектировании турбин на парах низкокипящих веществ учитывается, что площадь выхлопа турбины обратно пропорциональна величине произведения молекулярного веса, критического давления и удельной теплоты испарения. Относительная величина площади выхлопа [c.121]

Мера напряженности действующих в жидкости межмолекулярных сил может характеризоваться любым молекулярным свойством ее — внутренним давлением К, поверхностным натяжением жидкости на границе с постоянной средой <г, коэфициентом сжимаемости р, теплотой испарения / и т. д. [c.82]

Рассмотрим очень тонкую пленку, толщина которой меньше дальности действия молекулярных сил. Предположим для простоты, что твердая поверхность не смачивается жидкостью, т. е. пе будем учитывать сил, обусловленных присутствием твердой поверхности. Тогда потенциальная энергия молекулы во внешнем (поверхностном) слое тонкой пленки U h) будет равна энергии молекулы на поверхности жидкости при толщине слоя, стремящейся к бесконечности, /(оо) минус энергия молекулы U(oo, к), находящейся в том же толстом слое на глубине h от поверхности. Для бесконечно толстой пленки величина представляет собой нормальное значение скрытой теплоты испарения. Величина же t/( , л> соответствует энергии, с которой бесконечно толстая пленка воздействовала бы на молекулу, расположенную на расстоянии h от ее поверхности в аналогичной жидкости, и может быть представлена в виде [c.38]

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

В чистом виде четырехокись азота существует только при очень низких температурах. Ее температура кипения при атмосферном давлении равна 21,5° С, критические параметры составляют 158,2° С и 99 ат. Молекулярный вес 92,02, плотность при 0°С—1,49 г/сж скрытая теплота испарения при 21° С — 99 ккал кг. [c.210]

Постоянную а можно вычислить из отклонений разреженного и нагретого пара от закона Бойля-Шарля. Для жидкого состояния того же вещества отсюда можно получить так называемое внутреннее или молекулярное давление (т. е. разность между давлением, господствующим внутри жидкости вблизи ее поверхности, и давлением, господствующим снаружи у ее поверхности), которое равно измеренная же в единицах работы теплота испарения жидкости (точнее, теплота разделения ее частиц) равна ар, — эту величину и можно сравнивать с опытом. [c.309]

Таким образом, с помощью предлагаемой новой опорной точки подобия удалось обобщить, с приемлемой для практики точностью, Р — V — Т-свойства насыщенного газа и жидкости, а также теплоты испарения. Причем приведенные зависимости весьма универсальны и справедливы для индивидуальных веществ самой разнообразной молекулярной структуры. [c.80]

С этими молекулярными свойствами Ж. тесно связана внутренняя скрытая теплота испарения Ж., т. е. изменение внутренней энергии V Ж. при переходе 1 г или 1 моля ее в насыщенный пар [c.6]

Удельная теплота испарения, т.е. отнесенная к единице массы жидкости, для углеводородов и их смесей уменьшается с увеличением молекулярной массы и температуры кипения. При одной и той же молекулярной массе углеводородов наибольшие значения теплоты парообразования имеют ароматические и ацетиленовые углеводороды, наименьшие - алканы и олефины нафтеновые углеводороды занимают промежуточное положение. Углеводороды изомерного строения каждого класса имеют более низкую теплоту испарения, чем углеводороды нормального строения. Высокое значение теплот испарения имеют такие ассоциированные жидкости, как спирты, молекулы которых обладают полярностью. [c.45]

Подробный обзор исследований по изучению давления пара двуокиси урана сделан в работе [3]. В одной из ранних публикаций приводятся значение теплоты испарения 137 ккал/моль и результаты измерения испарения иОг методом молекулярного истечения с использованием счета х-частиц для количественной оценки испарившегося урана (табл. 1.13) [175]. [c.50]

В природе и в промышленных установках протекают процессы обмена различных объектов энергией и массой (иногда применяют вместо термина обмен — перенос). Самым распространенным явлением тепло-и массопереноса в природе является испарение воды в океанах, протекающее за счет солнечной энергии химическое вещество Н2О покидает жидкую фазу (воду океана) и поступает в газообразную (воздух). Процесс сушки сырых материалов является типичным примером тепло- и мас-сообмена в промышленных процессах. Удаление влаги осуществляют в сушильных установках в результате теплообмена материала с горячим воздухом или горячей газо-воздушной смесью и при этом тепло- и массообмен протекают совместно. Тепло- и массообмен может происходить не только в физических процессах, по часто сопровождается и химическими реакциями. Процесс горения и газификации твердого топлива в промышленных топках и газогенераторах является примером тепло-и массообмена в таких устройствах. Процессы тепло- и массообмена сложны по своей природе, они связаны с движением вещества — конвективной (молярной) и молекулярной диффузией и определяются законами аэродинамики и газодинамики, термодинамики, передачи энергии в форме тепла, передачи лучистой энергии и превращением ее в теплоту и наоборот. [c.133]

Многие процессы переноса теплоты сопровождаются переносом вещества. Например, при испарении воды в воздух, помимо теплообмена, имеет место и перенос образовавшегося пара в паровоздушной смеси. В общем случае перенос пара осуществляется как молекулярным, так и конвективным путем. Совместный молекулярный и конвективный перенос массы называют конвективным массо обмене м. При наличии массообмена процесс теплообмена усложняется. Теплота дополнительно может переноситься вместе с массой диффундирующих веществ. [c.6]

При полном сгорании 1 кг углерода, содержащего в различных видах топлива, в среднем выделяется 8100 ккал ( 34 МДж), а при сгорании 1 кг газообразного молекулярного водорода — в 4,2 раза больше. С учетом того, что образуется при сгорании водорода — вода или водяной пар, определяют высшую или низшую (за счет затрат тепла на испарение воды) теплоту сгорания топлива, которые отличаются друг от друга тем больше, чем выше содержание водорода. Обычно в тепловых расчетах используют низшую теплоту сгорания, т. е. количество теплоты, выделяющейся при полном сгорании единицы топлива с образованием СО2, Н2О (пар) и SO2, и с учетом расхода теплоты на испарение влаги —600 ккал/кг влаги, —2,52 МДж/кг влаги), так как температура отходящих газов обычно превышает 100 °С. [c.72]

Для молекулярной связи типа Ван-дер-Ваальса, существующей, например, в жидких и твердых инертных газах, наблюдаются аналогичные линейные зависимости между температурами и теплотами кипения и плавления. Энтропии плавления и испарения в этом случае несколько иные, чем у металлов ] [c.50]

V, /7, 7, р, Ср, v, I, [X — вектор скорости гидродинамического движения, давление, температура, плотность, а также средние изобарная и изохорная теплоемкости, объемная вязкость и молекулярная масса паров Rg — универсальная газовая постоянная къ и Об — постоянные Больцмана и Стефана—Больцмана и М — массы одного электрона и атома индексы п и оо относятся соответственно к характеристикам течения пара без учета каскадной ионизации и условиям на бесконечности Ат Т)—коэффициент молекулярной теплопроводности пара, зависящий от температуры Г Dp — коэффициент термодиффузии электронов а, Са, ра, Ку Ха, eff, Га, /ь —величины, относящиеся к частице и характеризующие ее характерный радиус, удельные плотность и теплоемкость, молекулярные теплопроводность и температуропроводность, эффективную (с учетом теплоты плавления и кинетической энергии пара) удельную теплоту парообразования, температуру поверхности частицы и время ее нагрева до температуры развитого испарения s T)— скорость звука в газовой среде с температурой 7 h — постоянная Планка. [c.156]

Охлаждающее действие средств основано на эффекте теплообмена, когда нагретые до высоких температур инструмент, изделие и стружка передают часть теплоты, поступающей к кромкам, среде, либо когда обрабатываемое изделие или инструмент, охлаждаемые средой, за счет теплопередачи отводят из зоны резания часть теплового потока. Кроме того, охлаждение зоны резания может осуществляться за счет испарения среды, происходящего при поглощении тепловой энергии. Смазывающее, воздействие средств сводится к образованию на трущихся поверхностях смазочной пленки, снижающей усилия резания и температуру в зоне резания. Смазочная пленка за счет молекулярного сродства с материалом инструмента или изделия прочно удерживается на поверхностях трения даже при высоких давлениях, возникающих в процессе резания. Кроме смазывающего эффекта, пленки должны препятствовать адгезионному и диффузионному износу инструмента. [c.97]

Необходимо отметить, что при испарении кремнийорганических жидкостей в паровую фазу переходят преимущественно содержащиеся в них легко летучие компоненты. Поэтому для расчета теплоты парообразования кремнийорганических жидкостей в формулу (2.33) нельзя подставлять значения средних молекулярных масс. [c.307]

В принципе все вещества можно перевести в аморфное состояние путем переохлаждения жидкости, но во многих случаях это сделать весьма трудно. Из схемы на рис. 2.12 понятно, что если температурный интервал между Тт и Tg невелик, то такое вещество легко аморфизируется. Кроме того, если вязкость переохлажденной жидкости сильно зависит от температуры, то с понижением последней вязкость может резко возрасти. В этом случае также легко получить аморфное состояние. Те же металлы, вязкость расплава которых невелика и мал ее температурный коэффициент, аморфизируются с трудом На рис. 2.13 показана схема температурных изменений вязкости т) и текучести Ф. Здесь т — приведенная температура, позволяющая сравнивать поведение различных веществ, т = /гТ //г , /г — постоянная Больцмана, Т — абсолютная температура, — молекулярная теплота испарения. Из рисунка видно, что для легко аморфизирующихся полимеров и жидкого силиката характерна сильная зависимость вязкости от температуры. Напротив, в случае металлов эта зависимость чрезвычайно слабая. [c.47]

Свойства физически адсорбированных слоев В0ДЫ1. Атомно-молекулярная форма существования на поверхности твердого тела воды в адсорбированном состоянии до настоящего времени является предметом острых дискуссий [51, 52]. Остается неопределенной область температур фазовых переходов адсорбированной воды в различные модификации льда Полученные изотермы адсорбции воды на металлах (рис. 24) показывают, что в диапазоне температур от 253 до 293 К при полимолекулярной адсорбции (п>5) равновесие адсорбированной воды с ее паром в воздухе описывается уравнением (29), причем теплота испарения (конденсации) оказывается равной 49 кДж/моль. Отчетливо выраженных изломов на изостерах в области температур фазовых переходов не имеется, что отчасти свидетельствует об отсутствии замерзания воды в адсорбированной фазе при низких температурах. [c.50]

Поверхностное натяжение на границе межд двумя конденсированными (разами характеризует различие сил взаимодействия межд молск) лами (частицами) в каждой из соприкасающихся (раз Че.м больше различаются по своей природе эти силы, тем больше межфазное поверхностное натяжение. Для веществ с низким поверхностным натяжением (вода, органические вещества и др.) интенсивность молекулярных взаимодействий можно охарактеризовать их полярностью. Макроскопической мерой полярности жидкостей могут служить дипольный момент, поверхностное натяжение, внутреннее (молекулярное) давление, диэлектрическая проницаемость, теплота испарения. Поэтому при контакте веществ с близкой полярностью, повер.хностное натяжение невелико, в результате достигается хорошее смачивание. Например, твердые тела с гетерополярным типом связи (ионные кристаллы) гцдро(рильны. [c.98]

В молекулярном масштабе — исследование зависимости скорости полирования металлов от силы связи атомов в кристаллической решетке. Прочность межатомных связей в решетке характеризуется теплотой сублимации. Данные, характеризующие зависимость скорости износа различных материалов при полировании от скрытой теплоты испарения (рис. 22), отражают хорошую корреляцию высокой величины SHepi nn испарения и низкой скорости полирования. Эта зависимость экспериментально показывает влияние на процесс трения силы межатомных связей в кристалличе-ской решетке. - [c.42]

Сведения о каждом фреоне представлены в такой последовательности ГОСТ, МРТУ, ТУ, применение, основные константы (молекулярный вес, температуры кипения и плавления, критические константы), давление паров, плотность, удельный объем, вязкость, поверхностное натяжение, теплота образования, теплоты парообразования, испарения, разложения, энергия диссоциации связи, теплоемкость (включая показатель адиабаты), теплопроводность, электрические свойства (электропроводность, диэлектрические постоянные, диэлектрическая прочность, пробивное напряжение), коэффициент преломления, скорость звука, сжимаемость, растворимость, набухание, термодинамические свойства, холодопроизводи-тельность, теп.чоотдача, токсичность, коррозия, техника безопасности. Данные и библиографические ссылки, не подходящие ни под одну из этих рубрик, сведены в разделы Разное . Необходимо отметить, что некоторые параметры (плотность, теплота испарения, теплоемкость) отражены также в таблицах термодинамических свойств. [c.4]

Примерно по такой же схеме рассчитывали теплоту плавления Ямдагни и Портер [95], пользуясь для этого робственными данными по теплотам испарения и данными Фужисаки с сотр. [94] по тепло-там сублимации Ses, See, Se, и Seg с той лишь разницей, что они рассчитывали ее как среднее из четырех величин АЯ , соответствующих каждой молекулярной разновидности. В связи с этим их значение АЯ является, по-видимому, более объективным. Как видно, выбранные таким образом из табл. 19 величины АЯ , равные 1600 400 и 1900 200 кал/г-атом, совпадают в пределах погрешности, что служит лишним подтверждением их надежности. [c.48]

Предлагаются два простейших эмпирических соотношения, позволяющие связать теплоту испарения мономера металла с энергией диссоциации димера (т) и теплоту плавления металла с теплотой испарения его мономера (п). На основании анализа многочисленных литературных источников и собственных экспериментов установлено, что величины т и п вполне закономерно изменяются по мере перехода от металлов к неметаллам в пределах одного периода, т. е. с увеличением заряда ядра, и не менее закономерно изменяются при переходе от неметаллов к металлам в пределах одной подгруппы, т. е, тоже с ростом заряда ядра. Это позволяет отнести т и га к числу величин, хорошо чувствующих одновременно происходящие в газовой и конденсированных фазах изменения молекулярных структур, и подтверждает мысль о тесной связи молекулярных структур пара и конденсата. Таблиц 12. Библиография 80 назв. [c.492]

ПОЛЯРНОСТЬ молекул, мера интенсивности взаимодействия данной молекулы с другими молекулами или ионами такой мерой обычно служит электрический момент молекулы по Дебаю ( ДеЬуе)—дипольный момент (см. Диполь молекулярный) или обобщенный момент (Семенченко),—определяющий асимметрию распределения положительных и отрицательных зарядов в молекуле. П. фазы в целом можно назвать напряжение внутреннего молекулярного силового поля фазы, т. е. меру интенсивности междумолекулярных взаимодействий, в ней наблюдающихся. С такой точки зрения мерой П. фазы, например яшдкости, является любое связанное с П. молекулярное свойство молекулярное давление, поверхностное натяжение, скрытая теплота испарения и диэлектрич. постоянная л идкости эти свойства возрастают с увеличением П. (см. Капиллярные явления). Наиболее полярной из обычных жидкостей является вода, затем идут органич. жидкости (спирты, к-ты, сложные эфиры, амины и др.) содержащие по- [c.168]

В работе показано, что произведение давления на объем пара на линии насыщения в функции от температуры имеет максимум для всех индивидуальных веществ. Отмечено, что коэффициент сжимаемости в точке максимума, в отличие от критического коэффициента, изменяется в узком диапазоне для всех исследованных веществ и с приемлемой для практики точностью может считаться постоянным. Учитывая это обстоятельство, точка максимума предлагается в качестве опорной. Для 32 веществ различной молекулярной структуры определены параметры максимума. С помощью новой точки подобия удалось обобщить Р — V — Г-свойства насыщенной жидкости и пара, а также теплоты испарения с приемлемой для практики точностью. Это дает возможность определять ортобарические плотности и теплоты испарения малоизученных веществ, располагая лишь ограниченным количеством исходных данных. [c.157]

При переходе в жидкое состояние теплота плавления вещества мало отличается от теплоты испарения. Это указывает на то. что при плавлении силы сцепления и расстояние между частицами мало изменяются. Можно предположить, что характер теплового движения в твердых и жидких веществах одинаковы это подтверждается близкими значениями теплоемкостей твердых и жидких веществ. На протяжении многих десятилетий представления о природе щлаков в жидком состоянии претерпевали существенные изменения. Наиболее распространенной тео-рей строения жидких шлаков явилась молекулярная теория, развитая в основном Г. Шенком [15]. [c.24]

Здесь Ф=Пс1у/м, Пс—число углеродных атомов в молекуле М—молекулярная масса жидкости X—коэффициент теплопроводности ст—коэффициент поверхностного натяжения р — плотность г—теплота испарения. [c.169]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Молекулярные кристаллы образуются, например, при достаточном переохлаждении неполярных веществ, таких как хлор, иод, аргон, метан. Рентгеноструктурный анализ показал, что они состоят из отдельных молекул, причем внутри молекулы атомы связаны сильно, а связь между молекулами является слабой и осуществляется силами Ван-дер-Ваальса. Соответственно у молекулярных кристаллов низкие температуры плавления и маленькие теплоты плавления и испарения. Например, для молекулы I2 теплота диссоциации составляет 238,3 кдж/моль (57 ккал1моль), а теплота сублимации кристалла, состоящего из таких молекул, равна 16,7 —20,9 кдж1моль (4—5 ккал/моль). Силы Ван-дер-Ваальса не имеют направленного характера, поэтому молекулярные кристаллы всегда кристаллизуются по способу наиболее плотной упаковки шаров. [c.19]

Нри норм, условиях Ф. — газ бледножелтого цвета. Молекулярный радиус 3,1)2 А, ионный радиус F— 1,3. ) А. Нри 45,55 (все темп-ры в °К) существует фазовое превращение. Нлотность при норм, условиях 1,39 г/л, плотность жидкого Ф. г/с.м ) 1,639 (65,4°) 1,5(19 (85,2°). Поверхностное натяжение 13,6 дн/с.м И А ), вязкость 209,3 мкпа (0°С), вязкость жидкого <]). (спз) 0,414 (69,2°) 0,257 (83,2°). 53,54°, 85,20°. Теплоты плавления и испарения (кал/.моль) 372 и 1581, теплота фазового перехода 1,739 кал/моль. Упругость пасыщенного пара р(.м.м р/ . /(.)жидкого Ф.lg )= 7,08718—357,2587 — 1,3155 Ю з Т 8 твердого Ф. = 8,233— [c.369]

В большинстве молекулярных кристаллов связь меледу молекулами осуществляется слабыми ван-дер-ваальсовыми силами. Поэтому теплота сублимации многих из них порядка 10 — 20 ккал1моль, что примерно в 10 — 20 раз меньше энергии диссоциации изолированных молекул. Молекулярные кристаллы характёризуются малой теплотой плавления и испарения. При испарении выделяются целые молекулы. Почти все молекулярные кристаллы (за исключением 62 и N0) в основном состоянии диамагнитны, т. е. суммарный спин их электронов равен нулю. [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...