Деландра таблица

Дезактивация 483 Деландра таблица I45 [c.737]

Обычно частоты (или волновые числа) электронно-колебат. полос заносят в таблицу Деландра, к-рая строится таким образом строки нумеруют значениями v, а столбцы — значениями и" полосы по строке образуют р -прогрессию, а полосы по столбцу — р"-про-грессию. Если объединить клетки этой таблицы, содержащие наиб, интенсивные полосы кривой, то получается нек-рая парабола, симметричная относительно гл. диагонали таблицы она наз. параболой Кондона, [c.203]

Все наблюдаемые в спектрах полосы, принадлежащие одному электронному переходу, можно представить в виде так называемой таблицы Деландра. Фрагмент такой таблицы для молекулы "ВО приведен в табл. 1.4. [c.75]

Фрагмент таблицы Деландра для С П — А 2 системы полос (в см ) молекул 1 ВО и "ВО (в скобках), приведенной на рис. 1.29 [c.75]

В табл. 1.4 каждая клетка заполняется значением волнового числа соответствующего электронно-колебательного перехода. Составление таблицы Деландра сводится фактически к отнесению наблюдаемых кантов полос (см. рис. 1.29), которые образуют ко- [c.75]

По таблице Деландра можно довольно просто произвести расчет значений сое и ЫеХе ДЛЯ ОСНОВНОГО и возбужденного электронного состояний и величину электронного возбуждения [c.76]

Возможен и более общий метод определения молекулярных постоянных, если воспользоваться ЭВ.Н и методом наименьших квадратов вычислить коэффициенты уравнения (13.2), составив предварительно таблицу Деландра. [c.76]

Таблица 1.5 Расчет молекулярных постоянных по таблице Деландра

В Приложении VI для фрагмента таблицы Деландра молекулы СЫ приведены канты полос и их смещения относительно начала полос нант— о. Вычисленные по ним колебательные постоянные дают в случае [c.79]

Полученные волновые числа кантов v , располагаются по клеткам таблицы Деландра (схм. табл. 1.5). Затем находятся значения Д0, +1/2= Ог,+1—= 2сОеХе—2аЗеХеи И АгО = —2юеЛ < , соответствующие первым и вторым разностям между соседними полосами в таблице Деландра, и записываются в таблицу. [c.194]

Рассчитайте по молекулярным постоянным (Приложение V) электронно-колебательный спектр молекулы СО для электронного перехода Л П—с изменением колебательных состояний V и ь" от О до 3. Полученные волновые числа расположите в таблицу Деландра. Нарисуйте схему рассчитанных переходов. [c.233]

V" от О до 3. Полученные волновые числа расположите в таблицу Деландра. Нарисуйте схему рассчитанных переходов. [c.234]

Используя нижеприведенный фрагмент таблицы Деландра для электронно-колебательного спектра испускания молекулы определите по кантам следующие молекулярные постоянные энергию электронного перехода Те, колебательные частоты со, со и ангармоничности со х , ю л . Положение кантов полос приведено в см . [c.235]

Используя нижеприведенный фрагмент таблицы Деландра для электронно-колебательного спектра испускания молекулы В Ю, определите по кантам следующие молекулярные постоянные энергию электронного перехода Те, колебательные частоты [c.235]

Используя данные таблицы Деландра, определите молекулярные постоянные сое, я)еХе ДЛЯ ОСНОВНОГО И Бозбужденного электрон- [c.235]

Определите молекулярные постоянные Т , для молекулы А1Вг (электронный переход ЛЧ1—А Е), используя фрагмент таблицы Деландра, в которой приведены канты полос электронно-колебательно-вращательного спектра испускания. Положение полос дано в А в воздухе. [c.236]

Проведите расчет молекулярных постоянных Т , <0 , ШеЛ и (ЛеХе иона. используя фрагмент таблицы Деландра, в ко- [c.236]

Проведите расчет молекулярных постоянных со , со ,со х, для иона С0+, используя экспериментальные данные, сведенные в таблицу Деландра. Положение кантов полос дано в А в воздухе. [c.237]

Таблица Деландра для кантов полос (в А и см ) молекулы N.

ХУП. Таблица Деландра для молекулы 2 [c.265]

Электронная энергия двухатомных молекул. Электронные (полосатые) спектры двухатомных молекул. Колебательная и вращательная структура электронных спектров. Таблица Деландра. Определение частот колебаний. Спектральные методы определения энергии диссоциации двухато. шых молекул. Принцип Франка — Кондона на примере двухатомных молекул. [c.267]

Фиг. 51. Вид таблицы Деландра для системы полос многоатомной молекулы. Предполагается, что при переходах возбуждаются только два типа колебаний. Размеры черных кружков соответствуют интенсивности отдельных переходов принято допущение, что размеры молекулы при переходе изменяются мало и что в начальном состоянии колебательные уровни заселены почти одинаково.

Секвенции. В случае двухатомной молекулы система полос может рассматриваться как совокупность секвенций сАу= 0, 1,+2,. .., которые в таблице Делайдра располагаются по диагонали и но параллельным ей линиям. Эти секвенции представляют собой очень характерные группы полос, если частоты колебаний в верхнем и нижнем состояниях не сильно отличаются друг от друга и если в начальном состоянии возбуждено несколько колебательных уровней. Такие же секвенции имеются и в системе полос многоатомной молекулы, только теперь каждая секвенция может отличаться от другой значением нескольких параметров — Avi = v[ — у"), А г, Ауз,. . . . Как и прежде, мы рассмотрим только случай, когда имеются два нормальных колебания. Для каждого значения Ai i могут наблюдаться все возможные значения Av2, и для каждой данной пары значений Ai j, Ауо квантовые числа Vx и Vz также принимают различные значения. Так, при A i = 0, Avz О, что соответствует главной диагонали сунертаблицы Деландра (фиг. 51), для каждого значения имеется одна секвенция по V2-На диаграмме энергетических уровней (фиг. 53) эти переходы показаны сплошными вертикальными линиями. Аналогично несколько секвенций образуется при Ai7i = +1, Av2 О или Ai i — 1, Луо =0 (наклонные штриховые линии на фиг. 53) и при Ai i О, Ai 2 = +1 или Av = О, Av2 = —1 (вертикальный пунктир на фиг. 53), а также и для других значений А 1 1, .V2. [c.147]

Переходы между невырожденными электронными состояниями. Возбужденные колебательные уровни полносимметричного колебания являются также полносимметричными. Поэтому очевидно, что в соответствии с общим правилом отбора в спектрах симметричных молекул будут наблюдаться прогрессии полос, обусловленные возбуждением иолносимметричных колебаний и совершенно аналогичные прогрессиям полос в спектрах несимметричных молекул, рассмотренным выше. Например, если имеются два полносимметричных колебания, то полосы могут быть помещены в такую же двойную таблицу Деландра, какая была рассмотрена в предыдущем разделе (фиг. 51). Положение максимумов интенсивности в каждой прогрессии определяется. [c.151]

Фиг. 55. Вид таблицы Деландра при возбуждении одного симметричного (у ) и одного антисимметричного колебания. Сравните с фиг. 51. Следует обратить внимание

Если имеется одно полносимметричное колебание V и одно антисимметричное колебание то в двойной таблице Деландра отсутствуют все секвенции с Дуд = 1, 3, 5,. . ., как это схематически показано на фиг. 55. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...