Аномальное распределение интенсивност

Если наличие аномального распределения интенсивностей в дублете Ферми обязано вдел молекулярному резонансу, то в твердых растворах вследствие ослабления взаимодействия между молекулами исследуемого вещества упомянутое отношение не должно превышать единицу. Проверке этого предположения и посвящена настоящая работа. [c.232]

Атомы и молекулы, образующиеся в пламени в результате химических реакций, обычно оказываются в возбужденном состоянии. Преимущественная заселенность каких-либо энергетических состояний приводит к аномально большой интенсивности излучения некоторых линий или полос. Энергия частиц может быть передана при соударениях другим атомам или молекулам и в свою очередь может вызвать аномальное распределение их по возбужденным состояниям. Например, температура, измеренная по вращательной структуре полосы ОН (Х = 306,4 нм), светящейся в зоне реакции бунзеновского пламени, оказывается близкой к. 5000 К. При использовании линий других частиц в этой же зоне можно получить иные температуры. Это доказывает, что в зоне реакции пламени излучение нельзя однозначно характеризовать температурой. [c.253]

Следует отметить, что несмотря на то, что зона / имеет более сложное распределение интенсивности, чем зона II, соответствующее случаю аномальной дифракции [144 ], в ряде случаев удается создать автоматическую аппаратуру, осуществляющую измерение диаметра волокна по анализу размера центрального дифракционного максимума либо одного или нескольких боковых максимумов в зоне /. Достоинством этой зоны является максимальная интенсивность излучения. [c.275]

Большой интерес представляют измерения при очень малых концентрациях, когда с полной достоверностью можно говорить об образовании твердого раствора. Такие концентрации не должны приводить к полному выравниванию интенсивностей, а тем более к ее аномальному распределению. [c.239]

Можно привести теоретическое обоснование того, что распределение интенсивности замедления имеет характер закона Гаусса, а также того, что водородсодержащие вещества должны давать аномальное распределение. Если число столкновений, претерпеваемых нейтроном в процессе замедления, велико, а длина свободного пробега всюду мала по сравнению с то закон Гаусса для распределения интенсивности замедления получается из статистической теории случайных пробегов. [c.135]

Интересно сравнить правила отбора для триплет-синглетных переходов с правилами отбора для переходов, при которых важную роль играет кориолисово взаимодействие или поворот осей. Поскольку правила отбора для квантового числа К одинаковы во всех трех случаях, в подполосах наблюдаются одни и те же ветви. Следовательно, если у таких аномальных подполос /-структура не разрешается, то довольно трудно сразу же решить, с каким из трех случаев связано появление аномальных подполос. Однако в общем случае как кориолисово взаимодействие, так и поворот осей могут вызывать появление лишь относительно слабых аномальных подполос. Чтобы их интенсивность была заметной при кориолисовом взаимодействии, поблизости должно находиться соответствующее третье электронное состояние, а при повороте осей геометрия молекулы должна существенно изменяться при переходе, т. е. поворот осей должен быть значительным. Даже если эти условия выполняются, интенсивность аномальных подполос при небольших значениях / исчезающе мала, но она быстро увеличивается с ростом /. В то же время при триплет-синглетных переходах распределение интенсивности в ветвях нормальное даже при малых значениях / интенсивность аномальных подполос может быть (но не обязательно должна быть) того же порядка, что и интенсивность нормальных подполос. Кроме того, лишь при триплет-синглетных переходах могут наблюдаться ветви с АН = +2 и лишь при триплет-синглет-пых переходах можно ожидать зеемановское расщепление в магнитном поле. [c.269]

Интерференция между дифрагированным и проходящим сквозь шар светом влияет не только на амплитудную функцию (0) (разд. 11.2), но также на функцию 5(9) для всех других значений 9, для которых дифрагированный свет имеет заметную величину. Результатом является ряд довольно странных диаграмм рассеяния. Они имеют некоторое сходство с дифракционными кольцами Фраунгофера (разд. 8.31) по последовательности светлых и темных колец для малых значений 9, но отличаются по распределению интенсивности. Для водяных капель (т=1,33) эти кольца были названы картинами аномальной дифракции. Однако теория для водяных капель более сложна (разд. 13.41). Предлагаемая теория ограничивается рассмотрением случая 1, [c.214]

Рассмотрим теперь экспериментальные зависимости углового распределения рассеянного рентгеновского излучения. Наблюдаемые индикатрисы рассеяния часто имеют асимметричную форму. На рис. 1.6, изображающем приведенные в работе [10] индикатрисы рассеяния, хорошо видно, как по мере роста угла падения асимметрия как бы перемещается из области углов рассеяния, больших зеркального (0 = 1°), в сторону меньших углов (0 = 3°). Штриховой линией показан контур падающего на образец пучка. Индикатрисы приведены к единичной интенсивности в максимуме. Отрицательные значения А9 соответствуют углам отражения, большим зеркального. Подобные результаты получены на /Са-линии Си авторами работы [32] (рис. 1.7). Особо следует отметить эффект аномального отражения рентгеновских лучей, открытый 26 лет назад [69] и о тех пор неоднократно подвергавшийся исследованию (см. например, работу [23]). Мы не будем здесь подробно его рассматривать (обзор исследований и обсуждение их результатов можно найти в работе [5]). Для нас наиболее существенно то обстоятельство, что пик аномального отражения наблюдается при угле падения, меньшем зеркального, и интенсивность его зависит от шероховатости поверхности отражателя. [c.32]

Изучение дублетов Ферми в спектрах твердых четыреххлористого углерода, хлорбензола и йодбензола впервые позволило обнаружить вызванное межмолекулярным резонансом аномальное распределение интенсивностей в них, заключающееся в превышении интегрального поглощения в полосе составного тона по сравнению с полосой основного колебания [ ]. [c.237]

Аномальное распределение иптенсивности в прогрессиях по полносимметричным колебаниям может иметь место, если значение электронного момента перехода случайно ) окажется очень пебольпшм, и, следовательно, полоса О — О будет очень слабой. Как указывалось ранее, другие члены прогрессий могут быть в таком случае значительно более интенсивными из-за электронно-колебательного взаимодействия одного или нескольких полносимметричных колебаний, если вблизи верхнего состояния имеется другое электронное состояние той я о симметрии, переходы с которого па пижнее состояние происходят с большой интенсивностью. [c.152]

Разрыхляющие электроны (орбитали) 388 Разъединенные атомы (молекулы), принципы построения 283—299 Раснад мономолекулярный 483 Распределение интенсивности аномальное 152, 165, 166 ветви 225, 231, 274 вращательная структура 202, 208, 215, 225, 231, 251, 261, 269, 523 колебательная структура 148, 152, 153, 155, 156, 164, 172, 175, 523 компоненты штарковского расщепления 274 [c.747]

В предельном случае малых х формула (1.68) переходит в формулу теории Рэлея—Ганса. При больших значениях х угловая зависимость интенсивности рассчитывается по формуле (1.68). Такой расчет был проведен Ван де Хюлстом [2] и показал, что угловое распределение интенсивности имеет характер дифракционной картины, положение и уровень минимумов и максимумов в которой зависят от X и р и отличаются от картины при фраунгоферов-ской дифракции, т. е. имеет место аномальная дифракция. Следует отметить при этом, что приближенная теория аномальной дифракции не учитывает поляризацию рассеянного излучения, что существенно, если углы рассеяния превышают 20°. [c.33]

Рис. 51. Распределение интенсивности в картинах аномальной дифракции для водяных капель с х=30, 35 и 40. Даиа средняя интенсивность для обоих направлений поляризации. Жирная линия с точками — точные данные для /п=4/3 крестики-приближенная формула Юнггрена для т=4/3 тонкая линия — кривые для т, близких к 1 пунктир — дифракционная формула Фраунгофера.

Di. часть эл.-.магн. взаимодействия нуклонов составляет кулоновское отталкивание между протонами. На больших расстояниях оно определяется только зарядами протонов. СВ приводит к тому, что электрич. заряд протона не является точечным, а распределён на расстояниях < 1 Фм (среднеквадратичный радиус протона равен яаО,8 Фм см. Размер элементарной частицы). Электрич. взаимодействие на малых расстояниях зависит и от распределения заряда внутри протона. Это распределение совр. теория СВ не может надёжно рассчитать, но оно достаточно хорошо известно из эксперим. данных по рассеянию электронов на протонах. Нейтроны в целом электронейтраль-ны, но из-за СВ распределение заряда внутри нейтрона также существует, что приводит к электрич. взаимодействию между двумя нейтронами и между нейтроном и протоном. Магн. взаимодействие между нейтронами такого же порядка, что и между протонами, из-за большой величины аномального магнитного момента, обусловленного СВ, Менее ясна ситуация со слабым взаимодействием нуклонов. Хотя гамильтониан слабого взаимодействия известен хорошо, СВ приводит к перенормировке соответствующих констант взаимодействия (аналог аномального магн. момента) и возникновению формфакторов. Как и в случае эл.-магн. взаимодействия, эффекты слабого взаимодействия не могут быть достоверно рассчитаны, но в этом случае они не известны и экспериментально. Имеющиеся данные о величине эффектов несохранения чётности в 2-нуклонной системе позволяют установить интенсивность этого взаимодействия, но не его структуру. Существует неск, альтернативных моделей слабого взаимодействия нуклонов, к-рые одинаково хорошо описывают 2-нуклонные эксперименты, но приводят к разл. следствиям для атомных ядер. [c.671]

Вторая отличительная закономерность изменения сг также во многом обусловлена общей закономерностью пространственного распределения трещиноватости в геологической среде. Выше в п. 4.2.4 рассмотрены некоторые из закономерностей, полученных по обобщенным результатам многочисленных исследований методом СЛБО. На представленном графике синусоидальное колебание значений а более всего соответствует эффекту вертикальной дилатансии, связанному с явлением объемного расширения горных пород (за счет трещинной пористости), начиная с некоторого порога их сжатия. За счет дилатансии (расширения) в одном из интервалов разреза, например, в выше рассмотренном интервале глубин 500-700 м, в котором породы более всего предрасположены к трещинообразованию, в смежных по глубине интервалах происходит уплотнение пород в первую очередь за счет схлопывания существующих там трещин. Таким образом, в зоне аномальной трещиноватости и в сопредельных с ней интервалах разреза формируется колебательное (от максимума к минимумам) изменение трещиноватости, которое затухает вверх и вниз по разрезу. Описанный процесс эффекта дилатансии полностью повторяется графиком отношения сг =ЛН). Ниже в интервале глубин 2400-2500 м на представленном графике отмечаются соизмеримая с вышеописанной аномалия сг и аналогичные затухающие колебательные изменения а вверх и вниз по разрезу. Эта аналогия позволяет выделенный интервал 2400-2500 м в средней части черкашин-ской свиты нижнего мела (К1с) отнести к зоне интенсивной трещиноватости. Учитывая, что график сг =/(//), полученный по скв. 8206-Кондинская, хорошо соответствует осредненным значениям по пяти скважинам ВСП на других рядом расположенных месторождениях и аномальные колебания на графике полностью совпадают, можно сделать вывод о наличии в данном районе двух интервалов с аномально высокой трещиноватостью. Как правило, такие интервалы, ограниченные уплотненными породами, обладают свойствами волноводов и в силу их высокой проницаемости (за счет наличия высокой трещиноватости) являются основными каналами латерального флюидопереноса в геологической среде. [c.159]

Представленные результаты фонового наблюдения СЛБО 31 мая характеризуют структуру распределения трещиноватости на площади 2x2 км в толще пашийских отложений на отметке -1460 м (рис. 9.6а) и в разрезе, проходящем через скв. 844 (рис. 9.7а). Далее наблюдение СЛБО проводилось на следующий день после воздействия (4 июня) и на представленных срезе (рис. 9.66) и разрезе (рис. 9.76) четко отмечается образование зоны интенсивной трещиноватости в районе скв. 844, где проводилось воздействие. На структурном срезе видно, что эпицентр вновь образованной зоны аномально высокой трещиноватости совпадает с местоположением скважины-излз ателя, а на вертикальном разрезе - эпицентр субвертикальной аномалии приурочен к интервалу воздействия. Таким образом, можно однозначно утверждать, что в результате воздействия на его начальном этапе образовалась локальная аномалия интенсивной трещиноватости. За счет эффекта дилатансии ее оконтуривает зона уплотнения, образование которой на северо-западном конце аномалии привело к расформированию находящейся здесь (в северо-западном углу площади) достаточно обширной зоны высокой трещиноватости. Причем перераспределение открытой трещиноватости в этой обширной зоне произошло за счет перетока трещиноватости в боковые линейные зоны, в результате чего вместо одной зоны интенсивной трещиноватости сформировались две локальные. По результатам следующего наблюдения (7 июня) отмечается значительное уменьшение интенсивности зоны, образованной воздействием и, возможно, в связи с этим восстановление структуры и формы обширной аномалии в северо-западном углу площади (рис. 9.6в). Уменьшение интенсивности аномалии, образованной воздействием, происходит одновременно с перетоками трещиноватости по четьфсм диагонально ориентированным направлениям, в результате чего в районе скв. 844 начинает формироваться зона низкой трещиноватости, которая достигает минимума при следующем наблюдении (10 июня), т.е. когда воздействие в скважине еще продолжалось. В дальнейшем после завершения воздействия при следующем наблюдении СЛБО (13 июня) отмечается рост трещиноватости в районе скв. 844, который достигает своего максимума 19 июня (но значительно меньшего, чем 4 июня). Далее опять начинается спад интенсивной трещиноватости вплоть до конца наблюдения (24 июня). [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...