4 — Соотношения между тепловые — Обозначения

Применяя обычные обозначения тензора теплового расширения а (при постоянных напряжениях), изотермического тензора жесткости М и тензора податливости X, пользуясь температурными уравнениями состояния для ге и о и определяя их производные по времени, можно получить следующие иные формы соотношений между е и а [c.211]

Доказательство соотношения (2.8). Рассмотрим три цикла Карно С12, Сгз и Сц, изображенных на фиг. 22. Каждый из этих циклов действует между двумя из трех резервуаров / 1, Т 2 и Ез- На фиг. 22 введены обозначения количеств тепла, получаемых из каждого теплового резервуара, и работы, совершаемой над термостатом. [c.79]

В дальнейшем при нашем изучении термомеханики мы бу дем опираться на абстрактное неравенство (7). Дадим следующие наименования его членам. Прежде всего назовем ситуа цией упорядоченную пару векторов (а, Ь) из двух конечномерных векторных пространств. Их размерности нигде не участвуют в рассуждениях, и читатель не будет сбит с толку тем, что мы будем использовать одну и ту же точку для обозначения двух различных скалярных произведений — одного в пространстве векторов а и другого в пространстве векторов Ь. Процессом будем называть упорядоченную пару к, ц функций времени, значения которых представляют собой ситуации Х,(/)==а, ix(/) = b. Мы будем описывать соотношение между ними, говоря,- что процесс к, ц) находится в ситуации (а, Ь) в момент t. Чтобы облегчить описание, мы будем иногда называть Ь тер-мическим градиентом, сохраняя термин температурный градиент , Как и прежде, за grad 0. Различная роль функций X, и ц ясна из вида левой части соотношения (7), которая является линейной по X, и fi. Мы будем называть т термомеханическим натяжением, а о, несколько вольно, тепловым потоком. Наконец, скаляр я мы будем называть накопленцем. [c.438]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...