II рода отдыха

Столкновения, в результате которых внутренняя энергия молекулы и кинетическая энергия электрона изменяются, называются неупругими. Неупругие столкновения бывают двух родов. При неупругом столкновении первого рода электрон отдает часть [c.52]

В выражении (18.1) не учтена теплота, вносимая в топку горячим воздухом. Дело в том, что это же количество теплоты отдается продуктами сгорания воздуху в воздухоподогревателе в пределах котельного агрегата, т. е. осуществляется своего рода рециркуляция (возврат) тепла. [c.166]

Сложность динамических задач с учетом переменности масс объясняется тем, что наряду с действительным изменением масс звеньев в механизмах изменяется еще приведенная масса, которая вычисляется путем приравнивания кинетических энергий приведенной массы и масс приводимых. Поэтому приведенную массу можно подставлять в такое уравнение динамики, в которое приведенная масса входит в выражение кинетической энергии. Такими уравнениями являются уравнение кинетической энергии и уравнение Лагранжа второго рода, которыми и пользуются в динамике механизмов. В широко известных работах по динамике переменных масс предпочтение отдается уравнению количества движения, которое, однако, нельзя применить в том случае, когда переменной оказывается и приведенная масса. Это обстоятельство усложняет вопрос о динамике механизмов с переменными массами. [c.202]

Этот способ определения экономической эффективности применения машин также не свободен от недостатков. Во многих случаях при такого рода сравнениях некоторые лучшие показатели принадлежат новой, а другие — старой машине, что затрудняет решение вопроса о том, какому из сравниваемых вариантов отдать предпочтение. [c.13]

Вот тут соответственно духу времени и появился вечный двигатель второго рода — не только не нуждающийся в топливе, но и экологически чистый. Действительно, сырье для него извлекается из равновесной окружающей среды и отдается в нее после использования в том же виде и в том же количестве. Такой круговорот тепла — сначала концентрация энергии, потом рассеяние и снова концентрация — как нельзя лучше, казалось бы, разрубает весь узел современных энергетических проблем. [c.241]

Слол ность таких задач объясняется тем, что наряду с действительным изменением масс в системе изменяется приведенная масса, которая определяется из равенства кинетических энергий. Приведенную массу поэтому, при составлении уравнения движения механизма, можно подставлять лишь в выражение для кинетической энергии, которое входит в общие уравнения динамики. Такими уравнениями являются уравнение кинетической энергии и уравнение Лагранжа П рода, которыми и следует пользоваться в динамике механизмов. Однако в широко известных работах по динамике переменных масс предпочтение чаще отдается уравнению количества движения или уравнению моментов количества движения. [c.12]

Под перпетуум мобиле второго рода подразумевают тепловой двигатель, который, повторяя произвольное число раз один и тот же процесс, был бы способен целиком превращать в работу все тепло, получаемое им от какого-нибудь тела или тел — источников тепла (не нуждаясь, таким образом, в других телах, которым отдается тепло, не превращенное в работу). [c.91]

При энергиях в десятки ГэВ (в СЦМ) и выше наблюдается характерный для всех адронов медленный рост эфф. сечений взаимодействия. Оси. часть процессов (ок. 80%) составляют при этом неупругие взаимодействия с рождением десятков вторичных частиц. Ввиду большого числа степеней свободы, эффективно участвующих в процессе соударения, проявляются стати-стич. свойства родившихся адронов и с успехом может быть использовано термодинамич. и гидродинамич. описание отд. этапов процесса множеств, рождения. [c.498]

Тепловые расчеты электрических машин и трансформаторов основаны на методах расчета температурных полей [2, 4]. Активные части машин — обмотки, сердечники, контактные узлы — являются источниками потерь и рассматриваются как тела с внутренними распределенными источниками теплоты, которые контактируют между собой и с конструктивными деталями. Все нагретые элементы машин, соприкасаясь с внешней охлаждающей средой или с промежуточным теплоносителем, отдают теплоту с поверхности при граничных условиях третьего рода. Граничные условия первого и второго рода встречаются редко. [c.624]

Таким образом, круговой процесс, пробегаемый изображающей точкой в направлении часовой стрелки, представляет собой схему работы любой тепловой машины, трансформирующей тепло в работу (рис. 9). Газ получает от нагревателя количество тепла Q, часть этого тепла Q2 (Q2 < 0) отдает холодильнику, а разность Q = Ql — Q2 I превращает в работу. Из формулы (9.1) вытекает, что если Q = 0, то и А = 0. Следовательно, нельзя построить тепловую машину, которая давала бы выигрыш в работе без притока энергии извне (вечный двигатель первого рода). Очевидно, коэффициент полезного действия тепловой машины целесообразно определить как отношение работы А к полученному от нагревателя количеству тепла Ql [c.33]

Из определения понятия критического числа Мкр можно заключить, что в дозвуковых потоках следует отдать предпочтение таким профилям, которые при том же значении потребной величины подъемной силы (коэффициента с у) имеют по возможности большее значение Мкр, а следовательно, меньшее Ср . Иными словами, надо стремиться к тому, чтобы одна и та же площадь, заключенная между кривыми распределения давления по верхней и нижней поверхностям крыла, достигалась при пологих кривых распределения давления, а не за счет резких пиков разрежения. Такого рода профили с повышенными значениями Мкр были созданы у нас в Союзе и за рубежом и получили широкое распространение в авиации и турбостроении. [c.261]

Корректность поставленной задачи следует из свойств полиномов Чебышева и оператора интегрального уравнения [88]. Так как область определения компактна и система функций an t) есть система Чебышева при достаточно больших Л, то к задаче можно применить алгоритм Ремеза как I, так и II рода. Численный эксперимент показывает эффективность применения обоих методов, и трудно отдать предпочтение одному из них. Отметим только, что алгоритм II рода требует несколько больших затрат времени, но значительно проще в реализации. [c.206]

Равновесию двух фаз отвечает точка на Р — Т -диаграмме. Совокупность таких точек образует кривую равновесия фаз, которая служит графическим решением уравнения Клапейрона — Клаузиуса. Равновесный переход происходит при постоянной температуре и давлении, при этом двухфазная система поглощает или отдает теплоту. Поэтому теплоемкость в точке перехода равна бесконечности. К фазовым переходам первого рода относятся превращения вещества из одного агрегатного состояния в другое и некоторые переходы между кристаллическими модификациями твердых тел. [c.211]

Когда теплота в каком-либо термодинамическом опыте обменивается между жидкостью, составляющей главный предмет нашего рассмотрения, и каким-либо другим телом, она в действительности поглощается и отдается также стенками сосуда, содержащими, таким образом, переменное ее количество. Это, однако, является нарушающим обстоятельством, которое, впрочем, мы полагаем каким-либо путем сведенным до пренебрежимой величины и которым при теоретическом исследовании мы и действительно пренебрегаем. В нашем случае мы предполагаем стенки не способными поглощать энергию иначе, как при движении внешних координат, но такими, что они позволяют системам, которые они содержат, действовать непосредственно одна на другую. Свойства этого рода математически выражаются предположением, что вблизи некоторой поверхности, положение которой определяется некоторыми (внешними) координатами, частицы, относящиеся к исследуемой системе, испытывают отталкивание от поверхности, столь быстро возрастающее с приближением к ней, что для переноса их сквозь эту поверхность потребовалась бы бесконечно большая затрата энергии. Очевидно, что две системы могут быть разделены поверхностью или поверхностями, действующими с надлежащими силами, и все же приближаться друг к другу настолько, чтобы оказалось возможным механическое воздействие одной на другую. [c.164]

Для родирования разработаны фосфорнокислые и сернокислые электролиты, из которых предпочтение отдается фосфорнокислым по тем причинам, что в них родий осаждается с более высокой катодной поляризацией, чем в сернокислых электролитах. [c.191]

Итак, мы напомнили читателю некоторые основные понятия из теории фазовых переходов термодинамически равновесных систем. Если мы посмотрим на отдельные формулы теории фазовых переходов Ландау, то сразу увидим поразительную аналогию с уравнениями для лазера. В самом деле, выражение (13.11), в котором стоит функция 5 , определяемая формулой (13.10), в точности соответствует функции распределения для лазера (при г = д). Таким образом, потенциал V фиктивной частицы, введенный нами в теории лазера, играет ту же самую роль, что и свободная энергия в теории фазовых переходов систем, находящихся в термодинамическом равновесии. Кроме того, уравнение (13.18) имеет точно такой же вид, как упоминавшееся ранее лазерное уравнение. Главное различие же заключается в том, что д — действительная величина, а амплитуда поля В — комплексная. Но нетрудно перенести понятия критического замедления, критических флуктуаций и нарушения симметрии в теорию лазера. С формальной точки зрения в случае лазера мы наблюдаем точно те же явления, что и при фазовых переходах в условиях теплового равновесия. Существенное различие же в том, что лазер является системой, далекой от термодинамического равновесия. Это — открытая система, в нее постоянно накачивается энергия, и она отдает энергию наружу в виде лазерного излучения. Указанная аналогия носит чисто формальный характер. Мощность накачки, которой определяется ненасыщенная инверсия,— аналог температуры. Можно показать, что мощность излучения соответствует энтропии. Теплоемкость же заменяется дифференциальной эффективностью, т. е. изменением мощности излучения, отнесенным к изменению мощности накачки. Несмотря на формальный характер этой аналогии, исследование свойств лазерного излучения с позиций теории фазовых переходов оказалось весьма плодотворным. Тем более, что существует аналогия не только с фазовыми переходами I рода, но и с фазовыми переходами II рода. При таких переходах возникает петля гистерезиса. В определенных лазерных устройствах подобные фазовые переходы могут быть реализованы. [c.331]

Проведение таких исследований и разработку методик необходимо проводить, используя граничные условия I или II рода, причем предпочтение, безусловно, следует отдать граничным условиям [c.294]

Теоретической температурой сгорания называется та температура, которую приобретают образующиеся продукты при полном сгорании и при условии восприятия ими всей теплоты сгорания, т. е. когда тепло не отдается наружу. Действительная температура сгорания вследствие потерь тепла всегда меньше. И здесь различают горение при постоянном давлении (топки) и при постоянном объеме (двигатели внутреннего сгорания). В первом случае остается постоянным теплосодержание, а во втором — остается постоянной энергия. Величина температуры сгорания зависит от рода топлива (теплотворность), от начальной температуры (подогрев воздуха для го- [c.657]

Такого рода несогласованность между энергией и импульсом приписывается образованию частицы с массой покоя, эквивалентной 135 МэВ. Недостающие энергия и импульс, выраженные уравнением (6), отдаются нейтральному я°-мезону, имею- цему массу покоя 264 /и, где т — масса электрона. Процесс выражается реакцией [c.433]

Отжиг I рода проводят при температурах ниже и выше температуры рекристаллизации и подразделяют по целевому назначению и природе протекающих процессов на возврат I и II рода. Возврат I рода или "отдых" применяют для снятия или уменьшения остаточных напряжений., образовавшихся после механической обработки, гибки, сварки и других технологических операций. Температуру отжига в этом случае назначают на 150—250°С ниже температуры рекристаллизации. Возврат II рода используют для создания полигонизированной структуры после горячей или холодной пластической деформации. [c.14]

Большая часть его жизненных сил была отдана Всесоюзному обществу Знание , правление которого И. Артоболевский возглавлял в течение многих лет Он призывал лекторов направлять свои усилия на повышение качества и действенности лекционной nponarai .bi, способствовать совершенствованию идейно-политического, трудового и нравственного воспитания советских людей, стремиться оперативно доносить до самых широких кругов общественности информацию о последних достижениях советской науки и техники. Многие формы работы общества Знание , типы его печатных изданий родились благодаря инициативе и большой организационной деятельности И. Артоболевского [c.6]

Просторы космоса бороздят космические корабли, пассажиры за считанные часы преодолевают на воздушных лайнерах многие тысячи километров, по земле движутся миллионы автомобилей, поездов и другой наземной техники, в морях и океанах плавают сотни надводных и подводных кораблей. Человечество отдает дань yBaHieHHH создателям этой передовой техники. Но при этом немногие люди знают, что эта техника не могла бы родиться без современного кузнечного производства, без снециали-стов-кузнецов. [c.8]

Из рассмотрения (11-1) стаповшся очевидным, что поля поверхностных плотностей эффективного и падающего излучения в рассматриваемой системе не изменятся, если на той части яоверхиости (F ), где по условию задается величина Ереа, отражательная способность станет равна единице, а поверхностная плотность собственного излучения — заданной нлотностп результирующего излучения, взятой с обратным знаком [ (Л1) = = — рез( )]. Следовательно, если на всей поверхности р2 величина рез( М)<0 (поверхность отдает тепло в результате радиационного теплообмена), то заданное распределение плотности результирующего излучения на световой модели можно воспроизвести соответствующим распределением светимости этой новерхности, сделав ее отражательную способность по возможности близкой к единице г ). Этот прием позволяет задавать граничные условия второго рода на световой модели. Однако он ограничен условием рез(Л1)<0, так как светимость поверхности, являющаяся в данном случае аналогом (— рез), всегда есть положительная величина. Естественно, что некоторую погрешность при этом вносит и отличие реальной отражательной способности поверхности световой модели, на которой задается рез, от единицы, так как по физическим причинам невозможно создать абсолютно отражающую поверхность. Тем не менее описанный прием задания а световой модели граничных условий второго рода в целом ряде случаев может оказаться удобным и эффективным. [c.312]

Исследование кризиса теплообмена 2-го рода в испарительной трубе. Дорощук Б.Е., Л анц м а н Ф. II., Левитан Л. Л. Достижения в области исследования теплообмена и гидравлики двухфазных потоков в элементах знергооборудования. Д., изд-во Наука , Ленингр. отд., 1973, с. 17—25. [c.284]

Др. типа М. к, э. возможны в сверхпроводниках 2-го рода. Достаточно сильное магн. поле проникает в них в виде отд. нитей — вихрей Абрикосова (см. Квантованные вихри) с толщиной порядка глубины проникновения слаоого поля в сверхпроводник. В каждой нити заключён один квант потока. [c.30]

Эффекты, описываемые П. т., относятся к критическим явлениям, характеризующимся критич. точкой, вблизи к-рой система распадается на блоки, прпчё.м размер отд, блоков неограниченно растёт при приближении к критич. точке. Возникновение бесконечного кластера в задачах П, т. во многом аналогично фазовому переходу второго рода. Для матем. описания этих явлений вводится параметр порядка, к-рым в случае решёточных задач служит до.тя Р х) узлов решётка, принадлежащих к бесконечному кластеру. Вблизи порога протекания ф-ция P(i) имеет впд [c.162]

По способам обработки информации от детекторов выделяют метод интегрального счёта, совпадений метод, позиционно-чувствит. методы н др. Интегральные методы применяют при измерении активности чистых радионуклидов или при относит, измерениях с помощью стандартных образцов. Спектрометрии, методы регистрируют как интенсивность излучения, так и его спектр они позволяют селективно измерять активность отд. радионуклидов в их смесях. Методы совпадений и антисовпадеиий используют как для повышения селективности измерении радионуклидов, обладающих каскадным излучением, так и для абс. измерений. Если распад сопровождается каскадны.м испускавнем двух излучений разного рода или разных энергий, в установку включают два детектора, настроенных на раздельную регистрацию этих излучений. При этом актив- [c.223]

При таком подходе макроскопич. поля и движение отд. частиц среды выпадают из рассмотрения. Так, в отсутствие дисперсии, согласно Ома закону j = a Ei, плотность тока в проводнике при учёте только свободных зарядов полностью определяется тензором его проводимости и средним электрич. полем Е,. В соответствии с этим иногда делают дополнит, приближения. Скажем, в электростатике поле внутри проводника считается равным нулю, а свободные заряды—сосредоточенными только на его поверхности, хотя в действительности они отличны от нуля, по крайней мере в тонком поверхностном слое. Аналогично в магнитостатике сверхпроводников 1 -го рода вследствие Мейснера эффекта предполагается невозможным существование объёмных внутренних плотностей тока и маги, поля, хотя они заведомо имеются в поверхностном слое конечной толщины (см. также Скии-эффект, Леонтовича граничное условие). Подобные дополнит, приближения не обязательны, поскольку ур-ния (23) позволяют учесть сколь угодно резкие изменения полей в пространстве и во Времени, если в них не проведено усреднение по физически бесконечно малым объёму и интервалу времени. Последняя операция, часто используемая со времён Лоренца (1902), ведёт к более грубому пренебрежению флуктуаци-я fи, чем статистич. усреднение, и может ограничивать возможности анализа пространственной и частотной дисперсии сред, напр, динамики поверхностных поляритонов. Что касается возможного отличия действующего на заряды поля от среднего Е (т. н. поправки Лоренца, равной, напр.. Eg - Е=4пР 1Ъ в кубич. кристалле или в газе нейтральных молекул), то в обоих способах усреднения оно предполагается принятым во внимание при микроскопич. выводе материальных соотношений благодаря учёту корреляций взаимного расположения частиц и их взаимной непроницаемости. [c.529]

Иногда рассматривают кусочно-монотонные отображения более общего вида, когда число отрезков монотонности бесконечно, а производная может в отд. точках принимать значения 1 и —1, Самый известный пример этого рода—преобразование Гаусса, определяемое на отрезке [О, 1] ф-лой 73с = Рг(/(д )), где f x) = jx при и/(0) = 0. Тем самым Тк= х—пари l/(/i+l) 1 являются точками разрыва и, кроме того, / ( ) = Если преобразование из первого примера было связано с разложением в двоичную дробь, то для преобразования усса ту же роль играет разложение в непрерывную (или цепную) дробь пусть x=gi(x), gzix),. .. — такое разложение для л е 0, 1) тогда, как и в первом примере, g (7x)=g +, (х), п=1, 2,. ... Преобразование Гаусса существенно отличается по форме от первых двух примеров. Однако порождённые ими ДС имеют сходные эргодич. свойства по отношению к естественным инвариантным мерам. В первом и втором примерах такой мерой является обычная длина (мера Лебега), а в третьем — вероятностная мера ц, к-рую можно задать нек-рой плотностью (т. е. n(dx)=p(x)dx). Инвариантность меры относительно преобразования Гаусса приводит к равенству р(л)=((1+дг) п2)- [c.634]

При выводе формул для расчета безопасных размеров сооружений Фёппль, следуя Сен-Венану, пользовался в своей книге теорией наибольшей деформации. Но в то же самое время он интересовался и другими теориями прочности и для того, чтобы выяснять вопрос, какой же иэ них следует отдать предпочтение, провел ряд любопытных экспериментов. Ему удалось выполнить испытания на сжатие различных материалов под высоким гидро-< татическим давлением, воспользовавшись для этой цели толстостенными цилиндрами из высококачественной стали. Он нашел при этом, что изотропные материалы способны выдерживать весьма высокие давления. Он спроектировал и сконструировал специальный прибор для сжатия кубических образцов в двух взаимноперпендикулярных направлениях и провел серию испытаний такого же рода с цементными образцами. [c.363]

Примесными полупроводникшми называются такие, которые превращаются в полупро,водники при наличии в них определенных примесей. Примеси бывают двух родов одни из них отнимают от атомов кристалла электроны и прочно их удерживают (в этом случае кристалл приобретает дырочную проводимость, а электронная проводимость отсутствует), другие примеси, наоборот, легко отдают электроны (тогда кристалл приобретает электронную проводимость, но не имеет дырочной проводимости). Одно и то же вещество можно сделать и дырочным и электронным полупроводником в зависимости от рода примеси. Если в кристаллическую решетку полупроводника добавить примеси, имеющие большую валентность , чем валентность основного полупроводника, то полупроводник получает электронную проводимость или типа п (negative — отрицательный). [c.44]

В растворе серной кислоты родий образует соединения НЬг (504) 3 14НгО — желтого цвета и КНг (504) з 6Н2О — красного цвета. От того, какое содинение присутствует в электролите, во многом зависит качество покрытий. Доброкачественные осадки формируются в электролитах, содержащих первый продукт. Из растворов на основе красного сульфата родия получают темные, рыхлые покрытия. Качество покрытий в большой мере зависит от способа приготовления электролита и чистоты исходных компонентов. Содержание примесей железа, меди, цинка не должно превышать 0,005 г/л каждого. Лишь концентрация примеси никеля может быть до 1 г/л. Поэтому никель используют в качестве подслоя при родировании. Наличие в электролите даже следов хлорид-ионов способствует переходу желтой модификации соли в красную. С учетом этого при активировании поверхности деталей перед родированием следует отдать предпочтение сернокислому раствору, исключив применение соляной кислоты. Для удаления примесей проводят регенерацию электролита с выделением металлического родия, что весьма трудоемко. Так как электролиты родирования, в особенности сульфатный, довольно агрессивны, во избежание подтравливания деталей их загружают в ванну под током и дают толчок тока, в 2—3 раза превышающий нормальный режим, продолжительностью 30— 40 с. [c.190]

В становлении искусства фоторепортажа особо должна быть отмечена творческая деятельность французского фотографа Анри Картье-Брессона (род. в 1908 г.), еще в 30-х годах почувствовавшего силу прямой репортажной съемки и оценившего значение точно уловленного и зафиксированного момента. Этого мастера меньше всего интересует внешний блеск, формальная яркость снимка, хотя работы его всегда точны по композиции, выразительны по рисунку. Он создает проникновенные картины жизни простых людей, он углублен во внутренний мир человека. Это огромное достоинство его творчества, но здесь же коренится и некоторая его ограниченность порой все свое внимание автор отдает индивидуальному в человеке, частностям, не всегда достигая крупных социальных обобщений и выводов. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...