279, 283, 272 (глава III для положительных и отрицательных

В 1.4 рассмотрен способ обеспечения обратимости чертежа проецированием на две взаимно перпендикулярные плоскости проекций, который повсеместно применяется в машиностроительном и строительном черчении. Обратимость чертежа обеспечивается и другими способами. Например, если рядом с обозначением ортогональной проекции точки на одной плоскости проекций указать величину расстояния (т. е. координату г) от точки до ее проекции, то такой чертеж тоже будет обратимым. При этом положительному знаку будет соответствовать положение точки над плоскостью проекций, отрицательному — под ней. Такие проекции носят название проекций с числовыми отметками. Их используют, например, в топографическом черчении на географических картах, на планах местности. Более подробно они будут рассмотрены в главе, посвященной элементам топографического черчения. [c.17]

Существуют мюоны с положительным и отрицательным электрическим зарядом [X и р . В главе IX будет показано, что р-мезоны относятся к классу лептонов (легких частиц), а не мезонов, и эти частицы теперь называют мюонами или р-частицами. [c.74]

Термодинамика систем с отрицательными температурами изложена в гл. 7. Из этой главы можно заключить, что все вышеприведенные утверждения о системах с отрицательными температурами ошибочны. Спиновые состояния с отрицательными температурами — это равновесные состояния, и поэтому к ним применимо термодинамическое понятие температуры. Состояния эти являются устойчивыми, но в отличие от обычных систем их устойчивость характеризуется не минимумом внутренней энергии и энергии Гиббса, а максимумом этих функций (см. 34). Что касается того, что системы с отрицательной температурой остынут при контакте с телами, имеюш ими положительную температуру, то тело с /=10 С тоже остынет при контакте с термостатом, имеющим температуру / = 5° С, однако это не означает, что первоначальное состояние тела было неравновесным и неустойчивым. Теплый воздух в закрытой комнате зимой тоже остынет через характерное время теплопередачи через стены, хотя состояние воздуха все время равновесно и устойчиво. Состояния с отрицательной температурой нельзя представлять себе как состояния водного раствора соли в стакане в первые секунды после его переворачивания вверх дном, когда плотность раствора вверху больше, чем внизу, и система имеет избыток механической энергии, переходящей со временем в энергию теплового движения. При отрицательной температуре (см. 33) в системе могут быть проведены различные обратимые процессы, чего принципиально нельзя было бы сделать при неравновесном состоянии системы. [c.174]

Мы используем рассматриваемое устройство поочередно в качестве положительного и отрицательного инверсора. В первом случае — без отрезка РВ, а во втором — без отрезка MD. Способ использования отличается от принятых в предыдущих главах и заключается в следующем. [c.127]

В главе пятой описываются методы регулирования паровых турбин качественного, количественного и обводного при режимных изменениях процессов. Здесь же приводятся отрицательные и положительные стороны этих методов, дается сравнительная их характеристика, [c.3]

Здесь рассматриваются электрохимические виды коррозии. Некоторые другие виды коррозии, например эрозионная и кавитационная, могут быть вызваны слишком большой скоростью движения воды или наличием в ней пузырьков газа, тогда как коррозия под осадком имеет место при малых скоростях движения жидкости коррозию такого типа можно предотвратить правильным проектированием охлаждающих установок. Кроме механизма коррозии, описанного в главе 1, следует учитывать также электрохимический эффект при контакте различных металлов, применяемых в конструкции холодильников. Этот эффект основан на том, что при соединении проводником двух различных погруженных в воду металлов возникает электрический ток, приводящий к усилению коррозии металла с более высоким отрицательным потенциалом. Все металлы могут быть расположены в ряд с возрастающим положительным потенциалом, что позволяет определить, который из двух находящихся в контакте металлов будет подвергаться более интенсивной коррозии. Для интересующих нас металлов (а также для графита) этот ряд имеет следующий вид цинк [c.261]

Согласно правилу знака сдвига, обсуждавшемуся в связи с рис. 2.4 и уравнением (2.69), величина G в определении (12.119) будет положительной, если выбор телесной координатной системы согласован с векторным базисом, изображенным на рис. 2.4. Если исходить из проведенного выше в этой главе обсуждения однородной деформации, то это означает, что направление возрастания должно совпадать с направлением е,- на рис. 2.4 для г=1, 2, 3. При другом выборе направлений, как в случае телескопического течения, величина G будет отрицательна, и чтобы сохранить соответствие 8 (12.119), необходимо заменить знак минус на плюс. [c.426]

В этой главе рассматривается устойчивость безмоментного осесимметричного напряженного состояния оболочек вращения отрицательной гауссовой кривизны. В предположении, что гауссова кривизна не является малой, формы потери устойчивости таких оболочек существенно отличаются от форм для оболочек положительной и нулевой гауссовой кривизны. Для оболочек положительной кривизны характерна локализация прогиба в окрестности линий гл. 4) или точек гл. 6). Для оболочек нулевой кривизны находящихся, например, под действием внешнего нормального давления, характерны формы прогиба, вытянутые вдоль образующих гл.7 — 10). Последнее обстоятельство связано с тем, что прогибы имеют тенденцию распространяться вдоль асимптотических линий срединной поверхности. Оболочки вращения отрицательной гауссовой кривизны имеют две системы асимптотических линий. В связи с этим форма потери устойчивости такой оболочки при осесимметричном нагружении охватывает всю срединную поверхность, а система вмятин напоминает шахматную доску. [c.209]

Вынужденное комбинационное рассеяние (ВКР)-нелинейный процесс, который позволяет использовать световоды в качестве широкополосных ВКР-усилителей и перестраиваемых ВКР-лазеров. Но, с другой стороны, этот же процесс может резко ограничить характеристики многоканальных оптических линий связи из-за переноса энергии из одного канала в соседние каналы. В этой главе рассматриваются как применения ВКР, так и паразитные эффекты, связанные с ним. В разд. 8.1 представлены основы теории комбинационного рассеяния, причем подробно обсуждается понятие порога ВКР. В разд. 8.2 рассмотрено ВКР непрерывного или квазинепрерывного излучения. Там же обсуждаются характеристики волоконных ВКР-лазеров и усилителей и рассматриваются перекрестные помехи в многоканальных оптических линиях связи, обусловленные ВКР. ВКР сверхкоротких импульсов (СКИ), возникающее при импульсах накачки длительностью менее 100 пс, рассмотрено в разд. 8.3 и 8.4. В разд. 8.3 рассматривается случай положительной дисперсии групповых скоростей, а разд. 8.4 посвящен изучению солитонных эффектов при ВКР, возникающем в области отрицательной дисперсии групповых скоростей волоконного световода. Особое внимание уделено совместному действию дисперсионного уширения импульса с фазовой самомодуляцией (ФСМ) и фазовой кросс-модуляцией (ФКМ). [c.216]

На рис. 2.17 представлены результаты расчёта контактных характеристик при различных значениях безразмерного расстояния Л между штампами. Кривые 3 описывают случай единичного штампа (Л —> +оо). Зависимости безразмерного радиуса области контакта а от нагрузки на один штамп Р, представленные на рис. 2.17,а, показывают, что при положительных нагрузках уменьшение расстояния между штампами приводит к уменьшению размера области контакта, как и в случае дискретного контакта без адгезии (см. главу 1). Однако в области отрицательных нагрузок, в которой контакт поверхностей ещё имеет место, уменьшение расстояния между штампами приводит к увеличению радиуса области контакта а. [c.121]

Отметим, что с рассмотренными здесь нелинейными процессами, такими как формирование узкого горла электрического поля, связан ряд интересных физических явлений. Так, в [4.41 J было показано, что формирование внутреннего поля может сопровождаться осцилляциями фототока. В [4.54—4.57 ] изучалась так называемая стратификация заряда в кристаллах BSO и BGO. В определенном смысле область узкого горла эквивалентна виртуальному блокирующему контакту. Поскольку само узкое горло формируется при наличии блокирующего контакта, возможно последовательное формирование нескольких областей узкого горла. При этом в кристалле под воздействием однородной засветки образуются многократно генерирующиеся слои положительного и отрицательного зарядов, что и называют стратифицированным зарядом. Кроме того, в главе 8 70 [c.70]

Аналогично формулируется задача при наличии зазора. Разница состоит в том, что натяг — всегда отрицательная величина перемещения, а зазор — положительная. В качестве примера рассмотрим задачу о сопряжении кусочно-однородных тел, посаженных с натягом (см. главу II). [c.82]

В общем случае любая невырожденная собственная функция гамильтониана образует базис одномерного представления группы симметрии гамильтониана (как доказано в приложении 5.1 в конце этой главы), и поэтому можно классифицировать невырожденную собственную функцию в соответствии с одномерным представлением группы симметрии. Особое внимание следует обратить на действие Е говорят, что собственная функция, симметричная относительно этого оператора, имеет положительную четность, тогда как функция, антисимметричная относительно него, имеет отрицательную четность. [c.73]

Так как ядерные спиновые волновые функции имеют положительную четность и полная внутренняя волновая функция может иметь положительную или отрицательную четность без ограничения, можно определить статистические веса энергетических уровней любой молекулы, пользуясь перестановочной подгруппой группы МС. Эта подгруппа получается из группы МС путем исключения всех перестановочно-инверсионных элементов. Фактически это обычный способ определения ядерно-спиновых статистических весов [122], хотя эта группа называется вращательной подгруппой молекулярной точечной группы (она будет рассмотрена в следующей главе). Поскольку при изучении молекулы определяется симметрия ровибронных уровней в группе МС, целесообразно использовать эту же симметрию для определения статистических весов, вместо того чтобы пользоваться перестановочной подгруппой группы МС. [c.257]

В этой главе рассматриваются термодинамические соотношения между изменениями состояния системы и происходящими при этом энергетическими изменениями, а также освещаются важные следствия, вытекающие из термического уравнения состояния. Чтобы описать тепловые свойства кристаллов, необходимо условиться о выборе знаков у слагаемых энергетического баланса. Мы будем рассматривать все изменения энергии с точки зрения системы , под которой будем понимать, например, определенное количество какого-либо вещества в определенном состоянии. При таком подходе любая энергия (например, в форме работы или теплоты), которая в ходе процесса подводится к системе, считается положительной, а энергия, отводимая от системы — отрицательной. [c.47]

Проверка элементов цепи катушки реле РВ2. Цепь катушки реле РВ2 содержит три элемента (см. рис. 109). Первая проверка на зажиме 5/7 при положительном результате укажет на отказ катушки реле РВ2, при отрицательном — проверяется цепь на проводе 328 у 3. вспомогательных контактов контактора ДЗ или у глав- [c.176]

Согласно формулам (8.32), (8.33), (8.39), (8.39 ) и (8.43) универсальные функции ф( ) и f( )—/( /2) (слагаемое —f 42.) здесь добавлено, чтобы устранить неопределенность в выборе начала отсчета функции /(S)) должны иметь вид, представленный на рис. 8.1 и 8.2. Если же считать, что формулы (8.39) и (8.39 ) справедливы лишь на ограниченном интервале отрицательных значений С. а при очень больших значениях —С справедлива формула (8.40 ), то и вид функций ф(С) и f(t) —f( V2) окажется соответствующим рис. 8.1 и 8.2 лишь при положительных и не слишком больших по модулю отрицательных значениях С, а при дальнейшем возрастании —g обе эти функции начнут возрастать (асимптотически пропорционально (—С) 0-В следующей главе мы увидим, что это последнее заключение неплохо согласуется с данными многочисленных измерений, простирающихся вплоть до очень больших значений — . [c.392]

Утечка тока, вызываемая неисправностью электрической цепи. Чтобы выявить эту неисправность, необходимо при установке на автомобиль заряженных батарей присоединить провод к отрицательному штырю батареи, выключить все потребители и проводом от массы коснуться положительного штыря аккумуляторной батареи. Искра в момент прикосновения свидетельствует о коротком замыкании в одной из цепей. В это.м случае, пользуясь схемой электрооборудования (см. фиг. 212) и указаниями, приведенными в соответствующих разделах этой главы, необходимо последовательно проверить исправность реле обратного тока ( не вскрывая реле-регулятора). Следует также убедиться в отсутствии замыкания в цепи низкого напряжения системы зажигания, в цепях стартера, освещения и сигнала. [c.361]

Ионная проводимость галоидно-щелочных соединений обычно обусловливается передвижением как положительных, так и отрицательных ионов это можно установить с помощью измерений чисел переноса, рассмотренных в главе 1. Френкель ) впервые указал, что перемещающиеся положительные и отрицательные ионы, возможно, движутся не путём обмена местами, как это было бы в идеальной решётке, [c.487]

В этой главе мы рассмотрим вопрос о том, что удерживает вместе атомы в кристалле. Связь между ними почти полностью обеспечивается силами электростатического притяжения между отрицательно заряженными электронами и положительно заряженными ядрами. Роль сил магнитного происхождения весьма незначительна, а гравитационными силами вообще мол<но пренебречь. Задав пространственное распределение электронов и ядер в кристаллах и распределение их скоростей (оба эти распределения в принципе могут быть определены методами квантовой механики), мы можем рассчитать энергию связи в кристалле. Такие специальные понятия, как энергия обменного взаимодействия (обменная энергия), силы Ван-дер-Ваальса, резонансная энергия стабилизации и ковалентные связи, используются только для обозначения резко различных ситуаций. [c.112]

При изложении теории струн обычно принято начинать с двух частных решений дифференциальных уравнений в частных производных, представляющих распространение волн в положительном и отрицательном направлениях эти решения соединяют так, чтобы приспособиться к случаю конечной струны, концы которой удерживаются в покое ни одно из решений в отдельности не совместимо с существованием узлов или мест постоянного покоя. Эта сторона вопроса очень важна, и мы рассмотрим ее полностью однако, едва ли было бы желательно основывать решение сразу же на таком свойстве, характерном для однородной струны, как невозмущенное распространение в( лн. Мы будем следовать более общему методу, принимая (в согласии с тем, что было доказано в предыдущей главе), что движение может быть разложено на [c.194]

Перемещения с одинаковыми индексами 8,-,-> О называются глав- ными. а с paзличны п индексами Ьц, — побочными, причем S,- = b) j. Побочные перемещения могут быть положительными, отрицательными или равными нулю. [c.61]

Такие две реакции пазьшаютсп сопряженными реакциями. Термодинамическое сопряжение реакций позволяет одной из реакций идти в сторону, обратную той, в которую она должна идти на основании своего собственного сродства. Подобное взаимодействие необратимых процессов более подробно будет рассмотрено в следующей главе . Так, например, при термодиффузии диффузия вещества навстречу градиенту концентрации сопровождается отрицательным приращением энтропии, но этот эффект компенсируется положительным приростом энтропии, обусловленным потоком тепла. [c.43]

Для приведенного на рис. 8 конкретного вида дисперсионной кривой, очевидно, возможна ситуация, когда Сд > О и g < 0. Это означает, что, несмотря на то что фазовая скорость направлена в положительном направлении оси Ог, энергия в такой волне переносится в отрицательном направлении. Впервые на возможность такой ситуации указано в работе [206], где построен ряд искусственных типов сред, обладающих данным свойством. Большое внимание таким случаям уделил в своих лекциях и работах Мандельштам [86, 88]. В случае упругих волноводов такая ситуаци Я обсуждается в 7 главы 4. [c.41]

Вернемся к нашему опыту, результаты которого представлены в виде диаграммы на рис. VI. 1. Если мы после того, как будет достигнута точка / на кривой, разгрузим образец, то произойдет некоторая упругая деформация, соответствуюш,ая разности абсцисс в точках / и g, а деформация og будет пластической или остаточной. Затем снова произведем нагружение до величины, соответст-вуюш,ей точке /, при этом мы приблизительно достигнем той же точки (обозначенной на рисунке h) за счет упругой деформации образца с тем же самым модулем упругости, что и при нагружении. Это видно на рисунке, где наклон линии gh совпадает с наклоном линии оа. Таким образом, кривая а — с — Ь — е является геометрическим местом точек всех пределов текучести, соответствующих последовательно возрастающей деформа ц и и Тем не менее, как уже ясно по причинам, с которыми мы уже сталкивались раньше в двух других случаях предел текучести не могкет непосредственно зависеть от деформации. Мы упоминали в параграфе 10 о повышении предела текучести материала при кручении стержня. Совершенно ясно, что это явление не может зависеть от того, закручиваем мы стержень в нанравлении часовой стрелки или против часовой стрелки. Поэтому предел текучести Тт должен быть четной функцией деформации сдвига у, т. е. функцией Y Вспомним (см. главу IV, параграф 5), что величина тт сама вычисляется, как корень квадратный от другой величины предельной упругой потенциальной энергии, которая сама есть четная функция напряжения. Полезно вспомнить и тот факт, что нри повышении предела текучести затрачивается р а б о т а на пластическую, по не полную деформацию. Представим себе, что существует такой гигант, который обладает достаточной силой для того, чтобы месить мягкое железо, так как мы месим мучпое тесто. Дадим ему стальной шар, которому он будет придавать любую форму, а в конце восстановит сферическую форму. Когда он вернет нам шар, деформация его будет нулевой все искажения формы — ноложительные и отрицательные — уничтожат друг друга. Однако, работа деформации будет все время возрастать до определенной величины. Если мы предположим, для того чтобы сделать наши рассуждения более определенными, что деформация представляет собой простые сдвиги, в положительном или отрицательном нанравлении, то работа, выраженная через деформацию, в соответствии [c.338]

После положительной дилатансии песка была обнаружена отрицательная дилатансия глин. В то в,ремя как частицы песка представляют собой маленькие сферы, частицы глины являются мельчайшими дисками. Поэтому осадочный песчаный грунт будет находиться в состоянии плотной упаковки, в то время как глина в своем невозмуш,енном состоянии будет иметь свободную упаковку,, так как многие из дисков будут стоять на ребрах. При сдвиге они разрушатся и плотность глины возрастет. Эти случаи могут рассматриваться как случаи пластической дилатансии. Примерно-в то же время, когда Рейнольдс открыл это замечательное явление в осадочных песках, его известный современник предсказал из чисто теоретических соображений, что аналогичное явление должно иметь место и в упругих телах. В 1875 г. Вильям Томпсон, позднее лорд Кельвин, в статье по теории упругости для девятого издания Британской энциклопедии, на которую мы уже ссылались выше (параграф 7 главы IX), писал Возможно, что касательные напряжения могут вызвать в изотропном теле сокращение или расширение объема, пропорциональное квадрату их величины, и возможно, что этот эффект может оказаться значительным для каучука, или для пробки, или для других тел, допускающих большие деформации в пределах упругости (1875 г.). Рейнольдс безусловно должен был читать эту статью, и очень удивительно, что он никак не связал это замечание со своим исследованием. Есл11 бы он попытался связать наблюдаемое изменение объема со сдвигом или же с касательным напряжением, вызывающим его, то ему пришлось бы без сомнения согласиться с тем, что сдвиг вправо дает такой же точно эффект, что и сдвиг влево . Невероятно, чтобы сдвиг вправо вызывал бы расширение объема , а сдвиг влево его сокращение . Поэтому [c.347]

Auto AD позволяет легко поворачивать объект (или объекты) вокруг базовой точки на заданный угол поворота. Обычно базовая точка расположена на объекте. Часто используется и объектная привязка. Как отмечалось в главе 5, Настройка параметров чертежа , отсчет значения угла идет от горизонтальной линии, направленной вправо, положительное значение угла — поворот против часовой стрелки. Если ввести отрицательное значение угла, можно вращать объекты по часовой стрелке. Конечно, можно установить и другой способ отсчета углов поворота. [c.214]

Отрицательный коэффициент масштабирования для какой-либо из осей задает зеркальное отображение блока или файла. Если коэффициент масштабирования отрицателен для оси X, то блок зеркально отображается относительно оси Y. А если коэффициент отрицателен для оси Y, блок зеркально отображается относительно оси X. На рис. 18.10 показаны варианты вдтавки дверного блока с разными комбинациями знаков коэффициентов масштабирования по осям. Угол поворота для всех блоков равен 0°. Комбинируя отрицательные и положительные коэффициенты масштабирования и углы поворота, можно получить необходимую конфигурацию двери. Иногда нелегко представить себе результат, который получнгся при задании отрицательного масштаба и угла поворота. Естественным решением этой проблемы является задание масштаба и угла поворота до вставки блока. Описание такого процесса приведено далее в настоящей главе. [c.560]

Одним из важнейших применений нелинейных эффектов в волоконных световодах является сжатие оптических импульсов экспериментально были получены импульсы длительностью вплоть до 6 фс. В данной главе рассмотрены методы компрессии импульсов, их теоретические и экспериментальные аспекты. В разд. 6.1 изложена основная идея, представлены два вида компрессоров, обычно используемых для сжатия импульсов,- волоконно-решеточные компрессоры и компрессоры, основанные на эффекте многосолитонного сжатия. В волоконно-решеточном компрессоре используется отрезок волоконного световода с положительной дисперсией групповых скоростей, за которым следует дисперсионная линия задержки с отрицательной дисперсией групповых скоростей, представляющая собой пару дифракционных решеток. Дисперсионная линия задержки рассмотрена в разд. 6.2, в то время как в разд. 6.3 представлены теория и обзор экспериментальных результатов. В компрессорах, основанных на эффекте многосолитонного сжатия, используются солитоны высших порядков, которые существуют в световоде благодаря совместному действию фазовой самомодуляции (ФСМ) и отрицательной дисперсии. Теория такого компрессора представлена в разд. 6.4, далее следуют экспериментальные результаты. Следует отметить, что в одном из экспериментов по компрессии оптические импульсы были сжаты в 5000 раз при этом была использована двухкаскадная схема сжатия, в которой за волоконно-решеточным компрессором следовал оптимизированный компрессор, основанный на эффекте многосолитонного сжатия. [c.147]

Для решения задачи рассмотрим временнью Зависимости скорости фронта кристаллизации u(t), удельной теплоты превращения f t) и эффективной температуры T t), определяемой как разность температур Tq T на фронте кристаллизации и в термостате. В рамках синергетического подхода, изложенного в 1 главы 1, уравнения эволюции содержат диссипативные вклады и слагаемые, представляющие положительную обратную связь скорости и и термодинамического фактора / с эффективной температурой Т, с одной стороны, и отрицательную обратную связь и и Г с / — с другой. В результате поведение системы представляется уравнениями Лоренца (1.1)-(1.3), где параметр порядка г) сводится к скорости и, сопряженное поле h к эффективной температуре Г, а управляющий параметр 5 к теплоте превращения /. [c.210]

П. п., как и всякая монополия, состоит из двух элементов положительного—исключительного права осуществления и отрицательного—права запрещать третьим лицам промышленное использование изобретения. Более старые европейск. законодательства не выдвигали во главу угла исключительное право на осуществление изобретения, а подчеркивали только право запрещения со стороны патентообладателя третьим лицам пользоваться изобретением. Иначе обстоит вопрос в современных законодательствах всюду позитивный элемент патентной монополии ставится как основной (напр. ст. 4 ныне действующего герм, закона 1891 г.). При этом исключительное право осуществления одновременно является и обязанностью осуществления, влекущей за собой санкцию в виде аннулирования патента или выдачи принудительной лицензии. Это право-обязанность резко и определенно отмечает позитивный момент правомочия негативный же момент является лишь сопутствующим и подчеркивающим основное правомочие патентообладателя. Эта юридич. конструкция, базируясь на позитивном праве новейшего времени, вполне соответствует социальным отношениям, регулируемым исследуемым правоотношением. Монопольное право осуществления, являясь в то же время и обязанностью, представляет собой правовой институт, содействующий развитию и концентрации промышленности и вовлекающий в орбиту монополистич. организаций наиболее существенные для них патенты. [c.472]

Рассмотрим условие в). Пусть даны два различных предельных континуума К г И 5 (не являющихся СОСТОЯНИЯМИ равновесия). Мы рассматриваем односторонние предельные континуумы (см. главу ]Х), поэтому различные предельные континуумы могут 1) лпбо не пметь общих точек 2) либо иметь не все точки общими 3) либо, наконец, онп могут совпадать как точечные множества, но тогда один из этих континуумов является континуумом А+, а другой К , так что все отличные от состояний равновесия траектории, входящие одновременно в оба континуума, будут в одном из них предельны с положительной стороны, а в другом — с отрицательной стороны. В случае, когда континуумы К и Ку не имеют общих точек — выполнимость условия в) очев1Щна. [c.456]

Рассмотрим три материальные точки Мо, Ми М с постоянными, конечными массами /Ио, гь/Иг соответственно. Предположим, аналогично тому, как было сделано в предыдущей главе, что на каждую точку М ([ = 0,1,2) действует сила, исходящая от точки М ( =1), направленная но прямой, соединяющей эти две точки, и пропорциональная произведению их масс и некоторой заданной функции времени, взаимного расстояния Ац и его первых двух производных по времени AijИ Aij. То есть эта функция, определяющая закон силы, действующей на точку Мг, имеет такой же характер, как и функция (4.1), Множители пропорциональности — или вещественные постоянные (положительные или отрицательные), или некоторые вещественные функции времени. [c.210]

Плотность электронного заряда в решётке лития, натрия и калия очень близка к в/ф во всех областях многогранника, включая область 5, близкую к ядру, где собственные функции имеют узлы. Так как распределение варяда в этой области сферически симметрично, потенциал вне области 5 имеет такой вид, как если бы распределение заряда в ячейке сводилось к точечному положительному заряду в центре и равномерно распределённому с плотностью в/г> отрицательному заряду. Вследствие этого (78.44) даёт ту же энергию, какую имела бы решётка точечных положительных зарядов, погружённых в равномерно распределённый отрицательный заряд, если отвлечься от членов, соответствующих собственной энергии распределения зарядов в 5. Собственная энергия такой решётки может быть вычислена методами, изложенными в главе II, и оказывается равной [c.383]

Рассмотрим идеализированный случай, когда поверхностью является плоскость (100) и когда ионы вблизи поверхности сохраняют те же относительные положения, как внутри тела. При этих условиях обычный потеилиал решётки на пунктирной линии рис. 182 равен нулю, вследствие того, что точки на этой линии равноудалены от положительных и отрицательных ионов. Это утверждение строго справедливо внутри кристалла, если предпаюжить, что ионы взаимодействуют как точечные заряды. Мы увидим в главе XIII, что вводимый электрон располагается преимущественно около ионов натрия, так же как в металлическом натрии. По этой причине мы можем предположить, что [c.424]

Рассмотрим другую простую систему, к которой может быть применён метод Гайтлера-Лондона, а именно кристалл изолятора, содержащий нейтральные атомы включений. Как мы увидим в следующей главе, эта система соответствует полупрроводнику, такому, как ZnO, в котором имеются внедрённые в решётку атомы цинка. В данный момент мы будем интересоваться случаем, когда ионизационный потенциал нейтрального атома меньше энергии первой абсорбционной полосы чистого кристалла, а внедрённый атом занимает точку, где потенциал равен нулю, т. е. когда атом симметрично окружён положительными и отрицательными ионами. Эти условия приближённо выполняются в окиси цинка. Можно ожидать, по аналогии со случаем хлористого натрия, что энергия, требуемая на перенос электрона от положитель- [c.438]

Возможны две схемы процесса окрашивания кристаллов галоидно-щелочных соединений, производимого рентгеновскими лучами ). В обоих случаях пред-полагастся, что первичное действие рентгеновских лучей сводится к освобождению электрона из какой-либо внутрзнней оболочки атома в решётке и что центр окрашивания связан с абсорбционными свойствами этого электрона, когда он в дальнейшем задерживается решёткой. Наиболее очевидными захватывающими центрами должны являться дырки отрицательных и положительных ионов. Дырки должны обладать сродством, поскольку в этих точках потенциал Маделуига положителен положительные ионы также должны иметь сродство ва1едствие того, что электрон может поляризовать окружающую решётку и вызвать появление устойчивого дискретного уровня ниже паюсы проводимости, рассмотренной в 106 этой главы. Факты, полученные из исследования фотопроводимости, повидимому, подтверждают первую интерпретацию и опровергают вторую. Если бы какой- [c.488]

Полученное выражение для Я согласуется с изложенными в Главе 2 представлениями о потенциалах слабоанизотропных сред. При = О функция Я зависит только от и 1 + а соответствующие слагаемые в равенстве (3.18) представляют разложение Я по этому аргументу. Первое слагаемое соответствует линейной изотропной среде. Член с к учитывает нелинейные свойства материала. Коэффициент я является единственным параметром, характеризующим в принятом приближении нелинейные свойства среды в кваэипоперечной волне. Он выражается через упругие модули среды, в общем случае конечен и может быть как положительным, так и отрицательным. В частности, будем считать, когда это потребуется, что в материале, где квазипоперечные волны ведут себя, как линейные в рассматриваемом приближении, X = 0. Как будет видно далее, знак X существенно влияет на качественные особенности поведения волн Римана. [c.167]

Зависимость продольной сферической аберрации положительной (Др > 0) и отрицательной (Др < 0) линз, изготовленных из стекла К8 (показатель преломления для Я=0,55СЮ мкм Ид, = 1,51785), от значения р , т. е. зависимость от ее формы, дана на рис. 5.10. При этом условно принято I Др ] = 1. В таблице 5.8 даны значения Д у/у для некоторых значений р1. Как на рис. 5.10, так и в таблице схематично указаны формы линзы, соответствующие приведенным значениям р . Обратим внимание на то, что положительная ли н з а [и м е е т отрицательную продольную сферическую аберрацию, а отрицательная линза имеет положительную аберрацию. Это очень важное обстоятельство, как мы увидим в главе 6, позволяет, используя в объективе положительную и отрицательную лиизы, компенсировать сферическую аберрацию. [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...