Изогиры

Формирование световой картины на экране полярископа определяется ориентацией в каждой точке поперечного сечения исследуемого образца направлений его собственных осей поляризации (направлений главных напряжений) относительно первоначального направления поляризации света. Через те точки поперечного сечения однородного в продольном направлении элемента, в которых одна из его главных осей совпадает с направлением световых колебаний, свет проходит без изменения поляризации и не пропускается анализатором. Соответствующие этому темные полосы (области) картины называются изоклинами (изогирами). В изотропных точках, в которых главные напряжения равны, изоклины пересекаются. Этим эффектом объясняется, например, затемнение в виде креста (см. рис. 1.17,в) для цилиндрического активного элемента, главные направления в котором при осесимметричном распределении температуры совпадают в каждой точке с ортами цилиндрической системы координат. [c.184]

Интерференционные эффекты, рассмотренные выше, можно характеризовать посредством кривых равной интенсивности. Кривые постоянного ф называются изогирами , а кривые постоянного б — изохроматами . Эти два семейства кривых накладываются друг на друга, но могут рассматриваться отдельно. Чтобы описать интерференционную картину аналитически, нужно исследовать зависимость ф и 6 от угла падения. Эта зависимость будет определяться ориентацией оптической оси кристалла. Для целей модуляции света можно пользоваться двумя ориентациями либо параллельно, либо перпендикулярно направлению распространения. В обоих случаях интерференционные картины, [c.493]

Когда оптическая ось ориентирована параллельно торцам (перпендикулярно направлению распространения полезного оптического сигнала), получается совершенно иная интерференционная картина. В этом случае геометрические соображения показывают, что ф не зависит от 0 (угла падения). Поэтому в интерференционной картине отсутствуют изогиры. Но угол ф следует выбирать равным 45°, чтобы получить в формуле (9.66) максимальный коэффициент при sin 6/2. Это приводит к наибольшей контрастности изохромат. В данном случае трудно качественно объяснить форму изохромат. Имеется полный расчет картины изохромат при произвольной ориентации оптической оси [96], но здесь мы его не будем воспроизводить. [c.495]

В коноскопических фигурах различают области изогир и изохром. Изогирами называют темные полосы, все точки которых [c.802]

V та же. Наблюдаются они только при достаточно больших разностях хода независимо от положения столика микроскопа в отличие от изогир, которые изменяют свою форму и положение при вращении столика. [c.802]

Изображение пространства на плоскость 25—33 Изогиры и изохромы 801 Индикаторыфлуоресцентные 554, 555 Индикатрисы рассеяния света 710, 716, 717 Инерция фотопластинки 290 [c.812]

Интенсивность, соответствующая заданному направлению падения, чависит от фи б. Полезно рассмотреть влияние изменения каждой из этих величин по отдельности. Кривые, вдоль которых ф постоянно, называются изогирами, кривые, вдоль которых [c.642]

Соответствующее таким кривым состояние поляризации света совпадает с со стоянием иоляризации света, падающего на кристалл. Это связано с тем, что для главных изогир направление колебаний, пропускаемых анализатором, совпадает с одним из направлений колебаний в кристалле, а для главных изохромат разность фаз между двумя выходящими пучками кратна 2я. Обе системы кривых налагаются друг на друга, но их можно изучать но отдельности. [c.642]

Главные изогиры (кривые, для которых 51п2ф = 0) имеют вид темного расплывчатого креста, образующие которого параллельны направлениям поляризатора и анализатора, а центр соответствует направлению волновой пормали, параллельному оптической осн. Это следует из того, что, как известно, при любом заданном направлепии волповой пормали в кристалле направления колебаний параллельны и перпендикулярны главной плоскости, в которой лежат волновая нормаль и оптическая ось. Таким образом, всем направлениям, для которых главная плоскость параллельна паправлению колебаний, пропускаемых либо поляризатором, либо анализатором, соответствуют в поле зрения темные области. [c.645]

В более общем случае, когда кристалл ориентирован относительно направлений поляризаторов произвольным образом, главные изогиры проходят через точки, соответствующие оптическим осям, и имеют форму равнобочных гипербол, асимптоты которых совпадают с направлениями колебаний, пропускаемыми призмами Николя. Если при фиксированных положениях обеих призм поворачивать кристаллическую пластинку в ее плоскости, то картина изогир будет изменяться, а изохроматы (ие считая их вратцеиия) останутся такими же, так как они определяются условиями, не зависящими от направлений поляризаторов. Типичная интерференционная картина, полученная с пластинкой двухосного кристалла, показана на рис. 14.26. [c.647]

Из уравнения (41а) следует, что интенсивность равна нулю ндоль линии, для которой sin (2а—1 )) =0, т. е. эта линия служит главной изогирой. В случае пепоглощающего кристалла главная изогира проходила через точку, соответствующую оптической оси теперь это не так, если только, как мы видим из (416), не выполняется равенство а = 0 или а = я/2, т. е. если плоскость поляризатора не параллельна или перпендикулярна плоскости, содержащей обе, оптические оси. [c.660]

Член в фигурных скобках Достигает наибольшего значения при максимальной величине созг] ] и наименьшего при минимальной величине osi i . Следовательно, интенсивность максимальна, когда г] = О и = я, и минимальна, когда 1 ) = я/2 и —п/2. Таким образом, поле зрения пересекается, помимо темной изогиры 1 = 2а, еще и темными полосами, перпендикулярными к плоскости, содержащей оптические оси ). [c.660]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...