Теория упругости 146, XIII

Таким образом, конец разреза оказывается окруженным пло-xoii областью. Если теперь воспроизвести на деформированном и склеенном листе замкнутый путь, заданный на листе педефор-мированном или эталонном, этот путь окажется разомкнутьш, причем вектор Бюргерса равен величине произведенного сдвига. Хорошая область кристалла может рассматриваться как склеенная упругая среда, поэтому формальная теория упругих дислокаций, рассмотренная в общих чертах в 11.4, а также для частных случаев в 9.2 и 10.3, находит приложение в физике металлов. [c.456]

В условиях равновесия вычисление реакций выполнялось уже в элементарной статике для различных типов твердых тел со связями (т. I, гл. XIII, 3, 4) уже тогда мы видели, что, пользуясь гипотезой абсолютно твердого тела, мы не в состоянии были в общем случае однозначно получить местное распределение реакций, но могли определить только характеристические элементы их совокупности, т. е. результирующую силу и результирующий момент (относительно заданного центра приведения). Тогда же было отмечено, что такой неопределенности нельзя избежать, если оставаться в рамках механики твердого тела и не обращаться к представлениям теории упругости, в которой принимаются во внимание малые деформации, возникающие в естественных твердых телах под действием внешних сил. [c.10]

В последующих же главах во втором томе, в частности в главах XI, XII, XIII, посвященных деформации стержней, аппарат теории сплошных сред (главным образом теория упругости) играет уже чисто служебную роль, как рабочий инструмент, с одной стороны, для оценки гипотез, используемых в элементарной теории, и границ применимости последней, а с другой стороны, для решения тех задач, которые не могут быть решены средствами элементарной теории. К числу последних относятся кручение призматических стержней некруглого поперечного сечения, свободное кручение валов переменного вдоль оси диаметра, определение полного касательного напряжения при поперечном изгибе балки, определение положения центра изгиба в поперечном сечении массивных стержней и др. [c.13]

Я. Г. П а и о в к о. Способ прямой линеаризации в нелинейных задачах теории упругих колебаний.— Инженерный сборник, т. XIII, 1952. [c.55]

Теория локальных элементов 70, XI. Теория относительности 352, XV. Теория сооружений 146, XIII. Теория упругости 146, XIII. Теплоемкость молярная 428, XIII, Теплоизолирующие материалы 111, [c.493]

Сам Колеман в своем исследовании Материалов с памятью продвинулся дальше теоремы, доказанной нами в этом параграфе. Он установил существование взаимосвязи между термостатикой и термодинамикой медленных процессов. А именно он показал, что материал с затухающей памятью Колемана — Нолла следует уравнениям термостатики в предельном случде замедления любого данного процесса ( VI. 1 и XIII.7). Тем самым он выявил роль теории термоупругости как приближенной теории для случая очень медленных движений всех материалов из некоторого обширного класса. Читатель, внимательно прочитавший XIII. 7, увидит в этом результате обобщение на случай термодинамики теоремы Колемана — Нолла о роли теории упругости по отношению к простым материалам с затухающей памятью в чистой механике. За подробностями читатель отсылается к мемуарам Колемана, указанным в конце главы. [c.482]

Пановко Я. Г. Способ прямой линеаризации в нелинейных задачах теории упругих колебаний // Инж. сб.— Т. XIII (1952). — С. 113. [c.581]

Этот пример показывает, что для некоторого типа нагрузок упругое тело может удовлетворять закону Гука и в то же время по кинематическим причинам может не удовлетворять закону для других типов нагрузки. К этому факту мы обратимся позже в связи с теорией устойчивости упругих систем (глава XIII). [c.30]

Часть материалов настоящего тома была впервые опубликована в монографии, изданной на немецком языке в 1927 г., на английском—в 1931 г. и в русском переводе американского издания— в 1936 г., а ее сжатое изложение в 1928 г. было помещено в одном из разделов шестого тома Handbu h der Physik. Цель настоящей книги—дать современное изложение механики пластических деформаций твердых тел. Несколько новых глав вводят в теорию простых и обобщенных типов вещества, представление о которых основано на типах деформаций—упругой, пластической и их сочетании, а также на типах принятых законов деформирования. Целиком пересмотрены главы, относящиеся к исследованию напряженных состояний в пластически деформированных цилиндрах и дисках и к математической теории неоднородного состояния плоской пластической деформации и поверхностей скольжения. В гл. XII и XIII добавлены анализ конечных однородных деформаций, основанный на введении квадратичного удлинения X, и теория конечной плоской деформации, где использованы зависимости, выраженные через составляющие натуральных деформаций. Синтез малых упругих и пластических деформаций обобщен в теории стесненной пластической деформации, с которой приходится иметь дело в случаях, когда главные оси напряжений меняют свое направление в материале. [c.5]

Если принимается, что материал имеет затухающую память 1-го пор51Дка, то (XIII. 5-1) аппроксимирует отклонение от упругих напряжений с помощью ограниченного линейного функционала. Совокупность всех предысторий деформаций с конечным запоминанием образует гильбертово пространство, и по теореме Фреше —Рисса ) каждый ограниченный линейный функционал в гильбертовом пространстве допускает представление в виде скалярного произведения. Чтобы применить эту теорему в нащем случае, мы предполагаем, что рассматривается затухающая память типа Колемана — Нолла, и получаем согласно (XIII. 4-21), что [c.388]

Бермус И. М., Срубщик Л. С. Особые случаи ветвления решений уравнений неосесимметричного деформирования упругих оболочек вращения / Теория пластин и оболочек. XIII Всесоюзная конференция. Таллин, 1983, [c.360]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...