Системы сил 204, XIII

Пусть скорость и ускорение точки М в ее движении относительно системы XiYi будут V] и На основании теоремы сложения скоростей получим [c.142]

Переносные скорости М в системах XiYi, Х2У2 перпендикулярны X] и Уг-Отсюда вектор скорости Vm точки будет проходить через точку пересечения пер- [c.309]

О2А. Тогда OiA = О1О2 + О2А. В координатной системе xOii/, жестко связанной о кулачком, координаты точки Л будут [c.180]

Система XIII имеет одну степень свободы, если качение не сопровождается скольжением. Система XIV представляет собой совершенно жесткую балку, положение которой в любой момент времени определяется одной величиной — углом поворота вокруг неподвижного шарнира независимо от числа масс и пружин эта система имеет также только одну степень свободы. Система XV может совершать крутильные колебания вокруг оси вала и поэтому принципиально не отличается от системы // если учитывать только массу диска, то движение системы полностью определяется функцией ф (I). [c.8]

Выразим первые три уравнения системы (XIII. 1) через угол 0 = а — я/4. Получим систему уравнений [c.263]

Углы выхода линий скольжения на поверхность. По третьему уравнению системы (XIII.2) всюду вдоль линий скольжения [c.269]

Обобщенное уравнение пластического равновесия. Продифференцируем первое уравнение системы (XIII.5) по у, а второе по х и вычтем одно из другого. Получим уже одно квазилинейное неоднородное уравнение в частных производных второго порядка относительно функции 0 [c.281]

Рассматривается упругий изотропный диск радиуса R, в котором имеются центральная трещина длины 21 и два круговых жестких включения радиуса г 2h — расстояние между цх центрами), размещенных на диаметре, перпендикулярном к линии трещины, симметрично относительно центра диска (рис. 50). Введем центральную (хОу) и связанные с контурами Lu (k=l,3 Li — контур трещины L2 и Ьз — границы верхнего и нижнего включений) локальные (ХкОиУк) системы координат, причем системы XiOiyi и хОу совпадают. [c.148]

Из точки О наклонной плоскости, образуюш.ей угол Р с горизонтом, вылетает материальная точка с начальной скоростью vq, направленной под углом а к горизонту, и падает на наклонную плоскость. По какому закону движется точка в системе XiOyi (рис. 1.5.6) Сопротивлением воздуха пренебречь. Вектор начальной скорости точки расположен в вертикальной плоскости и проходит через начало координат. [c.45]

Стандартная система координат XYZ определяется единичными векторами, выбранными так, чтобы для всех реальных цветов координаты по всем осям всегда были положительны. Поэтому единичные векторы стандартной системы, т. е. ее основные цвета, лежат ва пределами области реальных цветов (рис. 1). Это приводит и тому, что координаты по стандартной системе XYie не могут быть получены прямыми визуальными измене. 2. Цветовой треугольник в стан- рениями, а получаются 1РТП0Й системе координат XYZ. пересчетом из данных,, вета F и / г изображены точками полученных относитель-коордипатами 0,2 0,2 и 0,3 О,В, но основных цветов при-к-рых помещены веса 9, = 15 и бора, или исходя из спек-, = 5. Сумма S лежит в центре тя- трального состава излу-ести складываемых цветов (xg = чений. [c.389]

Приняв за полюс некоторую точку О it обозначив Уо ее координаты в неподвижной системе xOiy (рис, 2S7), можно определить движение полюса О, а следовательно, и поступательное движение всей фигуры уравнениями xq = fi(t) п уо = h t). [c.174]

XIII. НАСЫЩЕННЫЙ ВОДЯНОЙ ПАР (ПО ТЕМПЕРАТУРАМ) Параметры даны в единицах системы СИ [c.324]

Проследим теперь поведение системы при дальнейшем возрастании нагрузки, считая материал идеально пластичным (см. рис. XIII.I, ( ). [c.325]

Рассмотрим теперь систему, представленную на рис. XIII.3. Определяя усилия в стержнях этой системы при работе материала в упругой стадии, легко установить, что наиболее нагруженным является средний стержень (решить самостоятельно). [c.326]

УСТОЙЧИВОСТЬ равновесия и малые движения системы [ГЛ. XIII [c.582]

УСТОЙЧИВОСТЬ РАВНОВЕСИЯ и МАЛЫЕ ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ [ГЛ. XIII [c.590]

УСТОЙЧИВОСТЬ равновесия и малые ДВИЖЕНИЯХИСТЕМЫ ГЛ. XIII Частное решение этой системы будем искать в виде У1 = А sin (pi + а), [c.628]

УСТОЙЧИВОСТЬ РАВНОВЕСИЯ и МАЛЫЕ ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ ГЛ. XIII получим систему дифференциальных уравнений возмущенного движения = ,(,(- 1. - 2. t). (8 ) [c.652]

Переносное ускорение вычисляется методами кинематики твердого тела. Если относительная система O x y z движется поступательно или вращается вокруг неподвижной оси, то применяются простые приемы гл. XIII, в случае плоского движения относительной системы — приемы гл. XIV-и, наконец, для более сложных случаев вращения вокруг неподвижного центра и общего движения относительной системы придется использовать методы, изложенные в гл. XV и XVI. [c.308]

Глава XIII. МАЛЫЕ КОЛЕБАНИЯ КОНСЕРВАТИВНОЙ СИСТЕМЫ ОКОЛО ПОЛОЖЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...