Момент силы 502, XIII

Понятие тяжести соответственно положению , аналогичное силе движения Сабита ибн Корры, и условие равновесия тел являются важными звеньями в формировании понятия момент силы ( статический момент ) и принципа возможных перемещений ( золотое правило механики ). Трактаты И. Пеморария были широко известны в XIII-XV вв. в европейских странах и наложили отпечаток на творчество его многочисленных последователей не только во Франции, но и в Англии, Голландии, Италии. [c.31]

Силу R можно определить непосредственно геометрическим суммированием слагающих ее векторов по уравнению (XIII—I) или пользуясь методом проекций на координатные оси. В зависи.мости от величины и ориентации слагающих векторов суммарное воздействие потока и внешнего давления на стенки может сводиться к силе, моменту или дина.ме. [c.377]

Задача XIII—25. Определить суммарную гидравлическую силу и момент внешних сил, которые действуют на спиральную камеру вертикальной гидротурбины в плоскости, перпендикулярной оси вращения вала. [c.396]

Составим теперь выражение для предельного изгибающего момента, как результирующего момента внутренних нормальных сил Оц df (рис. XIII.5, в) [c.330]

Задача XIII-10. Определить результирующую силу и моменты относительно осей х, у и 2, развиваемые потоком воды на коленчатой трубе, размеры которой указаны на рисунке (диаметр трубы d 400 мм). Средняя скорость воды V = 3 м/с, избыточное давление при входе в трубу Pi = 0,2 МПа. Коэффициент согротивления трения к = = 0,02, коэффициент сопротивления каждого колена t = 1,3. Учитывать вес жидкости в трубе. [c.392]

Изгибающий момент в текущем сечении -го участка балки (рис. XIII. 1) равен сумме изгибающих моментов от поперечных и продольных сил в этом сечении [c.380]

Знак минус перед изгибающим моментом от продольной силы в (XIII. 1) стоит по тем же соображениям, что и в (XII.5), перед изгибающим моментом от силы Р. Подставив в (XIII. 1) выражение [c.380]

Пусть двухопорная балка постоянного сечения, без лишних связей (рис. ХП1.2) имеет п участков и, следовательно, п — 1 границу между ними. Чтобы найти уравнения изгибающих моментов на всех участках балки, надо определить 2п произвольных постоянных, входящих в общие решения (XIII.7) на ее участках. Для определения произвольных постоянных можно выписать два граничных условия на концах балки и по два граничных условия на каждой границе участков, на том основании, что скачки в изгибающем моменте и перерезывающей силе соответственно равны моменту сосредоточенной пары M и сосредоточенной силе P , приложенным на этой границе. Или [c.382]

Из выражений (XIII.12) и (XIII.13) следует, что изгибающие моменты и прогибы линейно зависят от поперечных сил и нелинейно — от сил продольных. Такой вывод можно сделать в любом случае продольно-поперечного изгиба балки. Особенность нелинейной зависимости состоит в том, что при увеличении 5 в определенное число раз изгибающие моменты и прогибы могут увеличиваться в большее число раз. [c.383]

Равенства (ХШ.18) и (XIII.19) выражают принцип независимости действия поперечных сил при продольно-поперечном изгибе изгибающий момент и прогиб в текущем сечении балки от данной совокупности поперечных сил равны алгебраической сумме изгибающих моментов и прогибов в этом сечении, найденных при действии на балку продольных сил и каждой поперечной силы. [c.385]

Если же речь идет о твердом теле, закрепленном в некоторой точке О и поэтому имеющем три степени свободы, то в качестве данных в этом случае будут фигурировать, как это было и в статическом случае (т. I, гл. XIII, п. 5), только прямо приложенные (т. е. активные) внешние силы, но не реакция, возникающая в неподвижной точке. Поэтому мы будем считать, что результирующий момент М внешних сил. относительно точки О известен (или, точнее, может быть выражен в функции от положения и состояния движения тела), результирующая же сила R заранее неизвестна, так как она включает в себя неизвестную реакцию в неподвижной точке. Но во втором основном уравнении, отнесенном к точке О, содержится только М, так что, проектируя это уравнение на оси, мы получим три скалярных уравнения, достаточных для определения движения системы. [c.8]

Наконец, если твердое тело имеет неподвижную ось, то речь будет идти о системе только с одной степенью свободы, поэтому достаточно будет только однрго уравнения, чтобы выразить в Лунк-ции времени единственную обобщенную координату — угол, определяющий положение тела при вращении его около оси. Таким уравнением, содержащим только приложенные силы, а не реакции, возникающие в точках закрепления оси, здесь также, как и в статическом случае (т. I, гл. XIII, пп. 6—ТО), будет скалярнпе уравнение моментов относительно неподвижной оси. [c.8]

В условиях равновесия вычисление реакций выполнялось уже в элементарной статике для различных типов твердых тел со связями (т. I, гл. XIII, 3, 4) уже тогда мы видели, что, пользуясь гипотезой абсолютно твердого тела, мы не в состоянии были в общем случае однозначно получить местное распределение реакций, но могли определить только характеристические элементы их совокупности, т. е. результирующую силу и результирующий момент (относительно заданного центра приведения). Тогда же было отмечено, что такой неопределенности нельзя избежать, если оставаться в рамках механики твердого тела и не обращаться к представлениям теории упругости, в которой принимаются во внимание малые деформации, возникающие в естественных твердых телах под действием внешних сил. [c.10]

XIII. И как раз в в этой формуле заключается другой принцип Мопертюи, рассматривающий движение, хотя с первого взгляда он может показаться несколько иным. Чтобы показать это замечательное соответствие, я замечу только, что когда тело движется, находясь под действием упомянутых сил V, V, V , и т. д., усилие Ф, которому подчиняется тело, выражает в то же самое время живую силу тела или произведение массы тела М на квадрат его скорости. Следовательно, если положить его скорость равной и, то выражение, которое должно ъпъ минимумом, будет JAiuu ii но udt выражает элемент пространства, пробегаемого телом за время dt и, следовательно, полагая это пространство равным ds, мы получим jMuds для приравнивания минимуму. То есть нужно в каждый момент умножить массу тела М на скорость и, кроме того, на пробегаемое пространство ds сумма всех этих произведений должна быть минимумом. [c.81]

В главе XIII решение задачи об изгибе консоли позволило дать оценку гипотезы о равномерном распределении по ширине балки составляющей касательного напряжения, параллельной плоскости действия сил, и определить другую составляющую касательного напряжения. Решение этой же задачи позволило определить положение центра изгиба и установить удельный вес эффекта крутящего момента, возникающего вследствие приложения внешней поперечной силы не в центре изгиба, а в центре тяжести, как в случае тонкостенного, так и массивного стержня. [c.8]

Произведение Тг, где г — плечо, или радиус кривошипа, носит название вращательного или движущего момента машины и обозначается через Мер или M g. При работе машины не вхолостую, а с нагрузкой натяжения концов ремня Si и не остаются одинаковыми, а будет >52. Истинное соотношение между 5i и 5а будет установлено в гл. XIII второго тома. Усилие Si — 5а представляет силу, препятствующую движению машины. В данном случае эта сила носит название полезного сопротивления, на которое работает машина, а произведение (Si—Sa) Р, где Р — радиус маховика — момента полезного сопротивления Сопротивление Sj—Sa названо полезным потому, что эта разность натяжений ремня создает вращательный момент для приводного вала, на который работает машина. Усилие Т на кривошипе будет преодолевать действие силы Sj—Sa, а Mgg — действие момента М с- Звено машины, воспринимающее действие движущей силы, называется ведущим или движущим звеном, а звено, воспринимающее действие полезного сопротивления, исполнительным или рабочим звеном. В данном случае движущим звеном поршневого двигателя является поршень и намертво соединенные с ним и одинаково движущиеся шток и крейцкопф. Исполнительным рабочим звеном является маховик и жестко соединенные с ним коренной вал машины и кривошип. [c.15]

Подвеска с двумя рессорами и жесткими балансирными балками (рис. XIII. 13, б) применяется на автомобилях МАЗ-514 и МАЗ-515. Вертикальная нагрузка на раму передается в двух точках. Продольные силы воспринимаются рессорой, а реактивные моменты — верхними штангами и балансиром, поэтому вертикальные нагрузки на оба моста одинаковы и при действии тяговой силы и при торможении. [c.328]

Так как плоскость колебаний лотка не совпадает с плоскостью лотка, а образует с ней угол а, силы инерции при прямом проскальзывании будут уменьшать силу R — опорную реакцию между заготовкой и лотком, а следовательно, и силы трения F — R i, а при обратном проскальзывании (как показано на рис. XIII-16, б) увеличивают их. Поэтому при каждом колебании лотка заготовка будет проскальзывать по лотку в прямом направлении на большую величину, чем в обратном, а при большом числе колебаний заготовка будет перемещаться по лотку со значительной скоростью. При увеличении амплитуды колебания лотка при движении его вперед может наступить момент, когда реакция действующих на лоток сил R будет равна нулю, т. е. [c.403]

Коэффициенты подъемной силы и момента такого крыла можно определить соответственно по формулам (3.VI.1), (3.VI.2) при условии, что угол атаки принимается равным величине ап = a/ os х- При расчете по этим формулам необходимо знать также коэффициент Pi, который следует принять равным производной dyildxi, вычисляемой по уравнению yi=yi xi) средней линии профиля в плоскости XiOyi (см. рис. 2.VII.9), и, кроме того, угол 0, связанный с координатой Xi зависимостью = = (г п/2) (1— os 0). [c.573]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...