Движение относительное 184, XIII

Пусть скорость и ускорение точки М в ее движении относительно системы XiYi будут V] и На основании теоремы сложения скоростей получим [c.142]

Переносное ускорение вычисляется методами кинематики твердого тела. Если относительная система O x y z движется поступательно или вращается вокруг неподвижной оси, то применяются простые приемы гл. XIII, в случае плоского движения относительной системы — приемы гл. XIV-и, наконец, для более сложных случаев вращения вокруг неподвижного центра и общего движения относительной системы придется использовать методы, изложенные в гл. XV и XVI. [c.308]

При установившемся двилсенин жидкости в равномерно враща1ощемся канале динамический реактивный момент действия потока на стенки канала относительно оси его вращения определяется изменением секундного момента количества движения потока (рис. XIII—9) [c.382]

Для определения относительного ускорения точки М следует мысленно остановить вращение подвижной системы отсчета и подсчитать ускорение точки в ее относительном движении, пользуясь формулами главы XIII. Если относительное движение точки М задано коор-инатным способом, то и ш,. вычисляются по формулам 59. Если же нам известна траектория криволинейного относительного движения точки М,то1Ю будет определяться как векторная сумма касательной и нормальной составляющих и w/ , которые вычисляются по формулам 60, т. е. [c.409]

Движение точки на поверхности. Пусть точка М движется по неподвижной поверхности под действием активной силы F (рис. 16.1), Oxyz — иперциальная (см. н. 1.2 гл. XIII) система координат, относительно которой поверхность неподвижна. Уравнение поверхности [c.293]

У1 платформы с осью конуса, совпадающей с осью (рис. XIII.4). Платформа трехкомпонентного стенда совершает такое движение при бо = О (см. рис. XIII.3, а). Расположение трехгранника XiУ z , ориентированного относительно платформы стенда, и трехгранника хуг, связанного с внутренней рамкой карданова подвеса гиростабилизатора, представлено на рис. XIII.3, а. [c.388]

Положим, что ось г/1 платформы в процессе ее движения описывает конус К с угловой скоростью —V и с углом при вершине, равным 2уо (рис. XIII.4, а). Положение гироскопа определим относительно координатного трехгранника х[у[г[, расположенного так, что ось х[ направлена по линии пересечения плоскости Г горизонта и плоскости П платформы, ось г — по линии наибольшего ската платформы, а ось г/[ — перпендикулярно плоскости П платформы. [c.388]

Глава XIII. Общие теоремы в относительном движении 29 [c.29]

Глава XIII. Общие теоре.ш в относительном движении 37 [c.37]

Если же речь идет о твердом теле, закрепленном в некоторой точке О и поэтому имеющем три степени свободы, то в качестве данных в этом случае будут фигурировать, как это было и в статическом случае (т. I, гл. XIII, п. 5), только прямо приложенные (т. е. активные) внешние силы, но не реакция, возникающая в неподвижной точке. Поэтому мы будем считать, что результирующий момент М внешних сил. относительно точки О известен (или, точнее, может быть выражен в функции от положения и состояния движения тела), результирующая же сила R заранее неизвестна, так как она включает в себя неизвестную реакцию в неподвижной точке. Но во втором основном уравнении, отнесенном к точке О, содержится только М, так что, проектируя это уравнение на оси, мы получим три скалярных уравнения, достаточных для определения движения системы. [c.8]

Изучение потерь на трение (см. т. 2, гл. XIII) показывает, что благодаря внутреннему зацеплению потери на трение в зацеплении в описываемом редукторе будут значительно меньшими, но при I = = 10 000 его к. п. д. остается все же весьма малым (т) = 0,04 вместо 0,0015 при внешнем зацеплении), что объясняется наличием той же большой мощности в относительном движении, превышающей в 10 000 раз полезную мощность редуктора. [c.527]

Известный астроном древности Птолемей (II. в. н.э.) в своей работе Великое математическое построение астрономии в XIII книгах ( Альмагест ) разработал геоцентрическую систему мира, в которой видимые движения небесного свода и планет объяснял, исходя из предположения, что Земля неподвижна и находится в центре вселенной. Весь небесный свод делает полный оборот вокруг Земли за 24 часа, и звезды участвуют только в суточном движении, сохраняя свое относительное расположение неизменным планеты, кроме того, движутся и на небесной сфере, изменяя свое положение относительно звезд. Законы видимых движений планет были установлены Птолемеем настолько совершенно, что стало возможным предвычисле-ние их положений относительно сферы неподвижных звезд. [c.57]

Уравнения (XIII. 38), (XIII. 39) п шляются уравнениями неравномерного плавноизменяющегося движения жидкости в призматических руслах с горизонтальным дном. Для определения значений функций ( ) в зависимости от гидравлического показателя русла х и относительной глубины I составлены таблицы (приложение 12) под руководством [c.291]

Рассмотрим сопряжение двух участков канала у первого продольный урон /о1 кр (см. рис. XIII.14). Кривая свободной поверхности потока на втором участке канала будет кривой спада типа 2. Практически длину кривой спада Ьз, подобно рассмотренным выше случаям, ограничивают сечением 3—3, в котором глубина потока отличается от нормальной глубины не более чем на 0,5—5%. т. е. относительная глубина т) = /гз//1о2= 1.005-7-1,05. Условно считаем, что в сечении 3—3 происходит слияние кривой спада 2 с линией нормальной глубины Л гЛ 2 и вниз по течению движение становится равномерным. Таким образом, под длиной кривой спада 2 следует понимать расстояние /. [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...