1 —406 —Расчет свободы — Расчет

Таким образом, при расчёте колебаний фундамента под машину с кривошипно-шатунными механизмами допустимо учитывать влияние неуравновешенных сил и моментов только первой гармоники. При этом задача о колебаниях фундамента сводится к изучению колебаний твёрдого тела на упругом основании (грунте) под действием периодических нагрузок заданной частоты и амплитуды. В обще случае решение этой задачи приводит к исследованию колебаний с шестью степенями свободы [8]. [c.538]

Расчёт амплитуды вертикальных колебаний. Амплитуда колебаний фундамента и шабота молота обычно определяется в предположении, что шабот и фундамент представляют абсолютно твёрдые тела, а подшаботная прокладка и грунт идеально упруги, без инерционных свойств. При этих предположениях изучение колебаний молота и фундамента сводится к решению задачи о свободных колебаниях системы с двумя степенями свободы (фиг. 9), которой сообщается заданная начальная скорость движения. [c.543]

А. Если колеблющаяся система, несущая груз обладает довольно значительной распределённой массой (число степеней свободы, следовательно, велико), упрощённые расчёты, приведённые в предыдущем параграфе, будут иметь уже значительную погрешность. В этом случае дифференциальные уравнения движения составляются с учётом массы системы. При решении подобного рода задач удобнее исходить не из условий равновесия, на основе которых составлены уравнения (35.23) и (35.24), а из закона сохранения энергии. [c.692]

Статически неопределимые системы, обладающие конечным числом степеней свободы п, рассчитываются методами, изложенными на стр. 184. Параметры S, входящие в уравнения (31), (32) и (35), определяются обычными способами статического расчёта статически неопределимых систем. При бесконечно большом числе свобод (весомые балки) необходимые для динамического рещения данные приведены на стр. 187. [c.190]

Мы можем рассматривать центр тяжести атома как специальный измерительный аппарат (при этом существенно только, чтобы его координаты были новыми степенями свободы системы), а энергию внутреннего состояния системы—как измеряемую величину. Вместо центра тяжести атома можно использовать любой другой аппарат (при этом Q описывает как бы положение стрелки прибора). Необходимо только потребовать, чтобы этот аппарат с достоверностью различно реагировал на различные состояния системы, что как раз и выражает уравнение (199). Последующее отвлечение от степеней свободы аппарата, которое при расчёте формально сводится к интегрированию вероятностей по д, приводит, в силу (203), к следствию фазы амплитуд относящихся к измеряемой величине, не входят в окончательный результат. Вероятность найти какую-либо величину характеризующую систему, между и + равна сумме [c.115]

Понятно, что при синусоидальном изменении процесс имеет более сложную форму замкнутые циклы описываются по эллипсам. Однако принципиальная сторона дела остаётся без изменения молекулярные процессы, связанные с запаздывающим возбуждением внутренних степеней свободы, приводят к поглощению энергии синусоидальной волны. Это поглощение, в отличие от классического, называется молекулярным , аналитический его расчёт затруднителен, поэтому для оценки показателя затухания следует обращаться к экспериментальным данным. [c.444]

Другим приёмом, позволяющим свести реальную систему к системе с конечным числом степеней свободы, является метод прямой дискредитации. Чем больше число элементов, на которые разбита система при использовании этого метода, тем ближе расчётная схема к исходной системе. Вместе с тем, если элементы выбраны однотипными, то даже при большом их числе оказывается возможным реализовать расчёт колебаний, используя матричные методы с применением ЭВМ. Примерами таких методов являются метод начальных параметров в форме матриц перехода и метод прогонки. [c.220]

По F и по числам степеней свободы" = == — 1 и К 2 = — 1 может быть найдена вероятность получения отношений между дисперсиями, больших, чем F (см. таблицу приложения 111, стр. 645).В этом с тучае получение для сопоставляемых дисперсий значения F, большего, чем приведённое в таблице, указывает, что при принятом уровне значимости расхождение между групповыми дисперсиям не следует считать случайным, и, следовательно, процесс происходит с переменным рассеисанием. Сделанная ранее оговорка об условиях расчёта таблиц величины Р сохраняет силу и здесь. [c.641]

Число К. п. и число оставшихся индивидуальных переменных, необходимых для описания микроскопич. состояния системы, должно равняться исходному числу степеней свободы. Учёт этого ограничения необходим при расчёте статистич. средних и статнстич. суммы, часть к-рой может быть подсчитана с помощью переменных тина Pf., а часть ( коротковолновая ) — с помощью исходных нероменпых. [c.414]

Использование капельной модели для остова является упрощением (позволяющим взбежать сложных много-частичных расчётов в оболочечной модели). Поэтому О. м. я. является феноменологической с априорным введением коллективных степеней свободы. Коллективный гамильтониан этой модели содержит феноменология, параметры (жёсткость, массовые коэф. и т. п.), индивидуальные для каждого ядра. Результаты количеств, расчёта этих параметров на основе капельной или оболочечной модели не совпадали с экспериментом. Так, вычисления момента инерции по капельной модели приводили к значениям, на порядок меньшим наблюдаемых, а по оболочечной модели — в 2—3 раза большим наблюдаемых. Тем не менее О. м. я. позволила объяснить большие электрич. квадрупольные моменты ядер, усиление электрич. квадрунольных переходов с низших возбуждённых состояний и предсказала вращат, возбуждения ядер. [c.375]

Ф ЗОВОЕ ПРОСТРАНСТВО в статистической физике, многомерное пространство, осями к-рого служат все обобщённые координаты и импульсы р-, ( =1, 2,. .., М) механич. системы с N степенями свободы. Т. о., Ф. п. имеет размерность 2N. Состояние системы изображается в Ф.п. точкой с координатами 51, р , i(fi, рц, а изменение состояния системы во времени—движением точки вдоль линии, называемой фазовой траекторией. Точки, соответствующие определ. значению энергии системы, образуют в Ф. п. (2JV- 1)-мерную поверхность, делящую пространство на две части — более высоких и более низких значений энергии. Поверхности разл. значений энергии не пересекаются. Траектории замкнуюй системы (с пост, значением лежат на этих поверхностях. В принципе траектория может быть рассчитана на основе законов механики, такой расчёт можно осуществить практически, если число частиц системы не слишком велико. Для статистич. описания состояния системы из мн. частиц вводится понятие фазового объёма (элемента объёма Ф. п.) и функции распределении системы — вероятности пребывания точки, изображающей состояние системы, в любом элементе фазового объёма. Понятие Ф.п.— основное для классич. статистич. физики (механики), изучающей ф-ции распределения системы из мн. частиц. Д. Н. Зубарев. ФАЗОВОЕ ПРОСТРАНСТВО в теории динамических систем—абстрактное пространство, ассоциированное с конкретной динамич. системой, точки в к-ром однозначно характеризуют все возможные состояния данной системы. Предполагается, что это пространство снабжено естеств. определением меры (расстояний, площадей и т. д.). [c.267]

Весьма правдоподобным, хотя не доказанным строго, выглядит предположение о невозможности существования цветных (несйнглетных) систем кварков и глюонов в асимптотически свободных состояниях. По этой причине проявление цветовых степеней свободы, скрытьЕХ внутри бесцветных (синглетных) адронов, носит опосредствованный характер при сравнении результатов теоретич. расчётов, выполненных в рамках тех или иных приближений КХД, с эксперим. данными. Наиб, ярким их проявлением было [c.420]

При измерении динамических сил требуется знать, насколько правильно деформация пружины динамометра воспроизводит форму кривой динамического импульса, приложенного к связанной с этой пружиной массе. Ь одной из работ А. Н. Крылова приведён пример воздействия на систему с одной степенью свободы импульса, фронт которого нарастает за время х, а хвсст — угасает за время 4т до пренебрежимо малой величины. Расчёт произведён по формуле (165), причём [c.279]

Глубина полюса /< о определяется из расчёта начального участка камеры. Исследование по.ля скоростей в начальном участке камеры показывает, что течение в этом участке подобно свобод-н011 струе, движущейся в спутном потоке ). Не останавливаясь. [c.335]

Раздел ( Теория сооружений содержит данные по расчёту сооружений, отвечающих заданным условиям эксплоатации. В главе Статика сооружений приведены справочные сведения по расчёту статически определимых и неопределимых систем (балок, ферм, рам, пластинок, оболочек). Глава Динамика сооруи<е-ний содержит изложение общей теории упругих колебаний и их конкретное приложение к динамическому расчёту строительных конструкций. В этой главе помимо материалов к расчёту сооружений, обладающих любым числом степеней свободы, приведены справочные данные о частотах колебаний и динамических эпюрах даны таблицы и формулы, облегчающие и ускоряющие процесс расчёта. [c.7]

На возможную связь между объёмной вязкостью жидкостей и изменением ближнего порядка молекул указывалось неоднократно [172, 177]. Сходный расчёт, учитывающий представление о свободном объёме молекул в жидкости, произвёл А. И. Ансельм [182]. Возможность с помощью ультраакустических измерений проверить подобные предположения представляет несомненную ценность для физической химии. Расчёты, сходные с упомянутыми выше, приводят к заключению о том, что в случае жидкостей со сложными молекулами [например, бензол] механизм релаксационных процессов может быть связан, так же как и у многоатомных газов, с процессами обмена энергии между внутренними и внешними степенями свободы [1]. [c.195]

Внутр. строение молекул Г. слабо влияет на их термич. св-ва — давление, темп-ру, плотность и связь между этими величинами. Для этих св-в в первом приближении существенна только мол. масса. Напротив, калорич. св-ва Г. (теплоёмкость, энтропия и др.), а также его электрич. и магн. св-ва существенне зависят от внутр. строения молекул. Напр., для расчёта (в первом приближении) теплоёмкости Г. при пост, объёме су необходимо знать число внутр. степеней свободы вл молекулы. В соответствии с равнораспределения законом на каждую внутр. степень свободы молекулы приходится энергия, равная кТ. Отсюда теплоёмкость 1 моля Г. равна [c.102]

В нек-рых условиях гиперзвукового полёта на больших высотах (см. Динамика разреженных газов) процессы, происходящие в газе, нельзя считать термодинамически равновесными. Установление термодинамич, равновесия в движущейся частице (т. е. очень малом объёме) газа происходит не мгновенно, а требует определённого времени — т. н. времени релаксации, к-рое различно для разл. процессов. Отступления от термодинамич. равновесия могут заметно влиять на процессы, происходящие в пограничном слое (в частности, на величину тепловых потоков от газа к телу), на структуру скачков уплотнения, на распространение слабых возмущений и др. явления. Так, при сжатии воздуха в головной ударной волне легче всего возбуждаются поступат. степени свободы молекул, определяющие темп-ру воздуха возбуждение колебат. степеней свободы требует большего времени. Поэтому темп-ра воздуха и его излучение в области за ударной волной могут быть намного выше, чем по расчёту, не учитывающему релаксацию колебат. степеней свободы. [c.656]

Э. и э. а. особенно полезны при определении св-в сложных механич. систем с неск. степенями свободы, аналитич. исследование к-рых решением дифф. ур-ний весьма трудоёмко. Такие системы представляют в виде совокупности электрич. контуров и полученную электрич. схему (эквивалентную схему) анализируют приёмами электротехники. Метод Э. и э. а. применяется для расчёта электромеханич. и электроакустич. преобразователей. [c.866]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...