Ломера — Коттрелла

Рис. 40. Образование дислокации Ломер — Коттрелла при встрече растянутых дислокаций в пересекающихся плоскостях скольжения

Дислокация Ломер — Коттрелла, состоящая из одной вершинной н двух дислокаций Шокли, может быть образована при диссоциации единичной дислокации по реакции типа (см. рис. 38,6) D = Dp-)-p6+6 . [c.78]

Рис. 82. Двойникующие дислокации 6В, образованные при скольжении дислокаций позади барьера Ломер—Коттрелла в г. ц. к. кристалле

Следующим возможным механизмом двойникования может быть поперечное скольжение вблизи препятствий. Считают, что двойникование в г. ц. к. структурах может начаться при скоплении дислокаций за барьером Ломер — Коттрелла (рис. 82). Частичные дислокации 8В расщепляются (см. рис. 38) в скоплении на ба и аВ в плоскости двойникования, давая двойникующие дислокации. Такой механизм мог бы действовать при любом скоплении позади препятствия, однако упругое взаимодействие ограничивает испускание двойникующих дислокаций в плоскостях двойникования и требуются дополнительные механизмы (например, полюсный). [c.144]

На стадии II дислокации вторичной системы скольжения (рис. 114) вступают в реакцию с первичными, образуя дислокации Ломер—Коттрелла, т. е. дислокации, вектор Бюргерса которых не лежит ни в одной из воз- [c.191]

Рис. 115. Барьеры Ломер — Коттрелла в нержавеющей стали (а) и в сплаве Си+8 % А1 (б)

Ниже представлены комбинации систем скольжения, дающие барьер Ломера—Коттрелла в первичной плоскости скольжения [c.192]

Образование сидячих дислокаций Ломер—Коттрелла диполей, возникающих при встрече дислокационных петель при их скольжении по близким плоскостям образование дислокационных сеток, сложных по строению, приводят к сильному упрочнению на стадии //. Сложная картина перечисленных выше дислокационных образований вызывает трудности теоретических расчетов тц. [c.193]

Стадия В. Действие призматических петель на этой стадии отражается экспериментально в уменьшении длины пробега дислокаций в соответствии с соотношением (104). В результате 0в>0л- Призматические петли действуют аналогично барьерам Ломер—Коттрелла в г. ц. к. металлах и влияют в первую очередь на зависящую от температуры часть коэффициента упрочнения, т. е. на 0G. Поэтому рост 0в необходимо связать с даль-нодействующимн полями напряжений. [c.209]

Теория Зегера удовлетворительно характеризует также упрочнение на стадии А упрочнения, где увеличение 0ц и деформирующего напряжения связано с температурно-независимым вкладом от полей напряжения дислокаций на первичных плоскостях скольжения, а не с компонентой, относящейся к взаимодействию с лесом дислокаций, которая зависит от температуры. Линии скольжения здесь становятся более короткими в результате увеличения числа барьеров Ломер—Коттрелла. Для второй стадии Зегер предлагает соотношение [c.213]

Множественное скольжение в г. ц. к. поликристаллах приводит к быстрому образованию барьеров Ломер — Коттрелла, а линейная стадия II и параболическая стадия III наблюдаются сразу же за параболической стадией I. Как и для монокристаллов, напряжение, при котором начинается стадия III, быстро убывает с повышением температуры. На стадии III развито поперечное скольжение, и при больших степенях деформации границы зерен не играют существенной роли, поскольку упрочнение определяется процессами внутри зерна, а связь между зернами сохраняется в результате аккомодационных процессов в областях, непосредственно примыкающих к границам зерен локальное множественное скольжение, сбросообразование, двойникование, проскальзывание по границам зерен и др. [c.236]

На стадии II все большую роль играет скольжение во вторичных системах, при этом взаимодействие дислокаций первичной и вторичной систем приводит к образованию в ГЦК-монокристаллах сидячих дислокаций Ломер — Коттрелла, у которых образуются дислокационные скопления [253]. Длина линий скольжения на этой стадии соответствует длине зон скольжения, ограниченных такими барьерами [253]. [c.102]

Стадия III, или стадия параболического упрочнения, наступает, когда барьеры Ломер — Коттрелла, возникшие на второй стадии упрочнения, преодолеваются путем поперечного скольжения. [c.102]

Если в ГЦК-металлах барьеры в плоскости скольжения образуются в результате дислокационных реакций типа Ломер — Коттрелла, то для ОЦК-металлов в качестве возможной причины образования барьеров часто рассматривается [4] дислокационная реакция типа [c.112]

В ОЦК-металлах и сплавах образование скоплений дислокаций одного знака, следовательно, и возникновение трещин возможны только на первой стадии упрочнения, причем стопорами незавершенного сдвига дислокационных групп и соответственно местами возникновения трещин могут служить, учитывая легкое протекание поперечного скольжения в ОЦК-решетке, в основном границы зерен и межфазные границы при достаточно больших размерах частиц. Сегрегационное ослабление границ зерен усиливает эту тенденцию [399]. В ГЦК-ме-таллах предпочтительными стопорами будут дислокации Ломер — Коттрелла [4]. [c.221]

Электрохимические реакции контролируют скорость процесса коррозионно-механического воздействия среды, особенно в начальный период роста трещины, когда происходит коррозионное растворение металла с образованием, например, поражений в виде питтингов [155]. Так, в холоднодеформированных сталях типа 18—8, испытываемых в растворе Mg la при 154 °С, образуются специфические туннели субмикроскопических размеров, которые располагаются вдоль плоскостей скольжения в направлении, соответствующем сидячим дислокациям Коттрелла—Ломера. Как 190 [c.190]

Пластическое течение металлов и сплавов описывается различными моделями деформационного упрочнения 1) преодолением барьера Пайерлса—На-барро, характеризующим собственное сопротивление решетки движению дислокаций 2) преодолением в процессе деформации различного рода препятствий движению дислокаций (барьеров Ломера—Коттрелла или сидячих дислокаций и др.) 3) пересечением скользящих дислокаций с дислокациями леса и взаимодействием дислокаций с плоскими границами 4) поперечным скольжением винтовой составляющей дислокаций с переползанием краевой составляющей дислокации 5) зарождением (размножением) дислокаций. [c.7]

Деформационное упрочнение при пластической деформации возникает из-за затруднения движения дислокаций, когда исчерпываются возможности скольжения (двойникования) в данных плоскостях. При этом происходит повышение плотности и увеличение кривизны дислокаций, образуются точечные дефекты и барьеры типа Ломера—Коттрелла, фрагменты и пересечения плоскостей скольжения, ступеньки на дислокациях, узлы и другие сложные дислокационные построения. [c.8]

Ломер — Коттрелла 22 переползание 21 полные (единичные) 22 размножение 107 скольжение 21 [c.475]

На основании анализа полученных экспериментальных данных был сделан вывод [273], что за наблюдаемый эффект ответственны перераспределение и более жесткое закрешхение дислокационной структуры при разгружении и выдержке в разгруженном состоянии, которое может сопровождаться образованием ступенек, барьеров Ломера- Коттрелла и других стопоров, увеличивающих значение деформирующего напряжения при повторном нагружении. [c.51]

Как было показано выше [270-278], все факторы, ответственные за появление эффекта Хаазена-Келли, можно разделить на две основные группы а) примесный механизм закрепления дислокаций в процессе разгрузки и выдержки (если она имеет место) в разгруженном состоянии б) релаксационное перераспределение дислокационной структуры в образце с образованием некоторого дополнительного числа барьеров (ступенек, узлов пересечения, барьеров Ломера-Коттрелла), которое проявляется при последующем нагружении в виде некоторого увеличения деформирующего напряжения. [c.53]

ТЕОРИЯ ВИРТМАНА. В 1955-57 ГГ. Виртман [103,191] предложил даа варианта теории ползучести, основанные на предположении, что скорость ползучести контролируется переползанием дислокаций, но что при этом главную роль играет скольжение.Оба варианта основывались на представлении об образовании специфических дислокационных конфигураций - дислокационных скоплений. В первом варианте модели [ 191] предполагалось, что дислокационные скопления образуются перед барьерами Ломера — Коттрелла, Универсальность этой модели была ограничена в ГПУ-металлах, а также в металлах с ОЦК-решеткой барьеры Ломера - Коттрелла образовываться не могут. Другой вариант теории был основан на предположении, что образование скоплений дислокаций происходит так, как показано на рис. 9.1, а 103]. При этом одно из Дислокационных скоплений создает около головной дислокации кон- [c.107]

Рис. 13.42. Образование барьера Ломера — Коттрелла при встрече дислокаций, скользящих в пересекающихся плоскостях скольжения а — в — этапы образования барьера

Такой комплекс называется барьером Ломера — Коттрелла. Он блокирует скольжение дислокации по обеим плоскостям [c.466]

Монокристаллы металлов с г. к. решеткой, благоприятно ориентированные для одиночного (базисного) скольжения, пластически деформируются при растяжении за счет перемещения дислокаций в одной системе на значительно большую величину, чем г. ц. к. монокристаллы. Начало работы новых систем скольжения наблюдается при относительно больших напряжениях. Полосы сброса в г. к. металлах уже не связаны с образованием скоплений у барьеров Ломера—Коттрелла, а имеют более сложную природу. Основным видом барьеров, образующихся в результате пересечения дислокаций при множественном скольжении, являются дислокационные петли и диполи. Их число растет с увеличением степени деформации, вызывая образование все более мощных скоплений, что в конце концов приводит к запиранию большинства источников и к развитию поперечного скольжения или разрушения. Следует отметить, что из-за трудности перемещения дислокаций во внеба- [c.58]

Большинство теорий деформационного упрочнения посвящены анализу именно И стадии, где картина пластической деформации особенно сложна. Здесь действуют все возможные механизмы торможения, но главным, по-видимому, все-таки является образование скоплений, сплетений и упругое взаимодействие дислокаций у барьеров (в частности, Ломера — Коттрелла), в результате чего запираются дислокационные источники, и продолжение деформации требует непрерывного прироста внешнего напряжения. [c.119]

Как известно, пластическая деформация металлов при низких температурах осуществляется в результате размножения и перемещения дислокаций. При движении дислокации преодолевают различного рода препятствия. Дислокации прежде всего должны преодолеть потенциальные барьеры, связанные с периодическим расположением атомов в идеальной кристаллической решетке. Необходимые для этого напряжения называют напряжениями Пайерлса — Набарро или сопротивлением трения решетки. Помимо этого, дислокации на своем пути преодолевают различного рода препятствия, не свойственные идеальной решетке, такие как лес дислокаций, пороги винтовых дислокаций, барьеры Ломера — Коттрелла, выделения вторых фаз, искажения решетки, обусловленные растворенными атомами. Преодоление этих барьеров может осуществляться путем прорыва через них дислокаций, а также путем поперечного скольжения и нерепол-за шя дислокаций. Во всех случаях для этого необходимо затратить некоторую энергию Я(ст) (рис. 2). [c.10]

Неконсервативное движение порогов Разрушение барьеров Ломера—Коттрелла Пересечение дислокаций [c.237]

В данной модели энергия активации не зависит от напряжения [408]. Движение краевых дислокаций в условиях высоких температур связано с их переползанием, а скорость установившейся ползучести контролируется скоростью преодоления дислокациями препятствий в плоскости скольжения. Препятствия представляются либо в виде барьеров Ломера—Коттрелла, либо как границы субзерен, зерен, частиц выделений и пр. [c.260]

Установившаяся ползучесть представляется как взаимодействие дислокаций, образующих стабильные конфигурации (сетки Франка), заблокированные барьерами Ломера—Коттрелла, полигональными стенками или субграницами. Считается, что упрочнение вызывается образованием этой субструктуры, а деформация протекает при напряжении [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...