253, 254 — Законы изменения поверхности — Определени

Осесимметричные каналы являются составной частью конструкций многих машин, аппаратов, сооружений. Прямой гидродинамической задачей является определение скоростей и давлений потенциального потока в канале, форма которого задана. Эта задача в общем случае может быть решена только приближенно с использованием численных или графоаналитических методов. Обратная задача, которую мы рассмотрим в этом параграфе, состоит в определении формы поверхности канала и некоторых гидродинамических параметров по заданному распределению вдоль оси одного из них. Такая задача представляет практический интерес, так как позволяет найти форму канала, которая обеспечивает формирование потока с заданными гидродинамическими параметрами. Ниже изложен общий метод решения задачи о построении формы канала по заданному закону изменения скорости на его оси [91. [c.304]

Давление р и скорость частиц V, возникающие при ударе на свободной поверхности среды, нарастают и падают в очень короткий промежуток времени. Для определения закона изменения давления и [c.130]

Если вся масса жидкости, поступающей в трубу парогенератора, прогревается до температуры насыщения, то по ходу потока значение коэффициента теплоотдачи (как и при кипении в большом объеме) меняется от значения, устанавливающегося при заданной скорости в однофазной среде, до значения при развитом пузырьковом, кипении насыщенной жидкости. Закономерность изменения коэффициента теплоотдачи ino длине парогенератора а=[ х) для данной жидкости при фиксированном давлении зависит от соотношения между скоростью. парообразования /(гр"), скоростью циркуляции Wo и недогревом жидкости на входе в трубу. А ед. Наиболее простой вид функции а от х наблюдается при высоких давлениях, когда изменение температуры насыщения по ходу потока пренебрежимо мало. При низких давлениях суммар ное сопротивление, обусловленное трением и ускорением смеси, при определенных соотношениях режимных параметров оказывается соизмеримым с абсолютным давлением в системе. При этом температура насыщения по ходу потока заметно. понижается, в связи с чем закон изменения t T, а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а по длине трубы может существенно отличаться от зависимостей t T=f(x) и a=f x), устанавливающихся, при высоких давлениях. Обеднение теплоотдающей поверхности активными зародышами паровой фазы при понижении давления также влияет на вид функции ter от х. В этих условиях влияние скорости оказывается более значительным и переход от области конвективного теплообмена в однофазном потоке к области развитого поверхностного кипения происходит на участке трубы большей длины. [c.261]

К такого вида изделиям можно отнести детали со сложными винтовыми поверхностями. Наличие винтовой поверхности определенного шага или с известным законом изменения шага предопределяет кинематический метод обработки, а профиль винта в каком-либо сечении, очерченный по различного вида кривым, получение которых технологически затруднительно, требует применения приближенного метода изготовления. [c.143]

При некотором известном законе изменения теплового потока о(т) расчет разрушающегося теплозащитного покрытия в общем случае складывается из трех этапов определения продолжительности прогрева материала до начала разрушения, расчета толщины унесенного слоя и, наконец, определения глубины прогретой зоны после уменьшения теплового потока и прекращения уноса массы с внешней поверхности. Первый из этих этапов фактически сводится к определению времени достижения поверхностью некоторой характерной температуры разрушения Тр, а также к расчету профиля температуры в теле в этот момент. Величина Тр зависит от механизма разрушения данного класса теплозащитных материалов. Может случиться и так, что эта температура вообще не будет достигнута на внешней поверхности при заданных условиях нагрева. Тогда как первый, так и третий этапы расчета в первом приближении могут быть решены методами данного параграфа. [c.53]

Законы изменения входных координат во времени считаются заданными. Выходными координатами объекта являются отклонения расходов 6Z), давления Ар, температуры А0 или энтальпии At рабочих сред и температуры греющих газов А/ в граничных сечениях поверхностей нагрева и трубопроводов или в других элементах парогенератора, они составляют вектор выходных координат парогенератора Y. Решение поставленных задач сводится к определению реакции системы — изменения во времени всех ее выходных координат Y — на одно или несколько заданных внешних возмущающих воздействий Xi. Для этого прежде всего необходимо составить уравнения, описывающие связь между входными и выходными координатами структурных звеньев и всей системы, т. е. построить ее математическую модель [Л. 48]. [c.67]

Изучая движение жидкости в каком-либо устройстве (газоходе, камере сгорания, водоводе, водосливе и т. п.) или при обтекании ею каких-либо тел (лопаток турбомашин, пучков труб, шаров и т. п.) необходимо знать, в первом случае — распределение скоростей в характерном сечении канала в определенный момент времени, закон изменения расхода жидкости во времени и условия на ограждающих поверхностях во втором случае — распределение скоростей в набегающем потоке жидкости, закон изменения скорости невозмущенного потока во времени и условия на поверхности обтекаемого тела. [c.11]

Задачей расчета турбулентного пограничного слоя является определение его характеристик при заданном законе изменения скорости движения внешнего потока по координате х. Обычно определяют трение, тепловой поток и поток массы на обтекаемой поверхности как функции координаты х, изменение толщин и интегральных характеристик пограничного слоя в направлении течения. В потоках с положительным градиентом давления, кроме того, выясняют происходит или не происходит отрыв пограничного слоя, и если происходит, то в каком месте. [c.271]

Цель расчета состоит в построении осесимметричных поверхностей тока и определении закона изменения параметров потока по радиусу. В кольцевых решетках с относительно длинными лопатками изменение давления, скорости, углов и других параметров потока весьма существенно. [c.249]

Формула (108) выражает закон изменения длины пути скольжения для точек поверхности валка, находящихся в очаге деформации. Однако она справедлива только в зоне отставания, т. е. на участке а — у. Задача об определении длины пути скольжения на участке у — 0 может иметь два решения. Если требуется найти Сх с учетом направления скольжения, т. е. раздельно в зонах отставания и опережения, то применяют фор-мулу [I] [c.39]

Решение задач изгиба изотропных прямоугольных пластин при различных вариантах их закрепления на опорном контуре и при разных законах изменения внешней поперечной нагрузки в виде таблиц используют для определения прогибов, углов поворота, моментов, поперечных сил в характерных точках срединной поверхности пластины [31, 33]. [c.127]

Остановимся на решении задачи об осесимметричном протекании несжимаемой жидкости сквозь канал, поверхность которого представляет поверхность вращения, причем будем полагать, что вращательное движение жидкости вокруг оси канала отсутствует. Рассмотрим лишь сравнительно простую, обратную задачу об определении формы поверхности канала и поля скоростей в канале по заданному закону изменения скорости вдоль оси канала. [c.287]

Задача расчета заключается в определении закона изменения температуры поверхности тела в области тепловой завесы. [c.119]

При определении максимального значения бьши установлены законы изменения функций f-,, которые сообщают /j максимальное значение. Если эти законы изменения f, поставить в выражение (10.25), то получится некоторый вектор у. Будет ли этот вектор находиться внутри области или он будет касаться поверхности области возможных значений [c.478]

В 12—16 мы получили также некоторое указание, по какому пути мы должны двигаться в дальнейшем. Опыт не дает нам равномерного распределения начальных состояний. Опыт указывает на существование определенных вероятностных законов изменения состояний во времени и, в частности, показывает, что при постоянных (или достаточно медленно изменяющихся) внешних параметрах при любом начальном состоянии установление состояний после времени релаксации определяется равномерным распределением вероятностей на поверхности заданной энергии. В последней фразе понятие состояния не имеет, конечно, классического смысла это — эмпирическое, не опирающееся ни на какую теоретическую схему понятие (под состояниями подразумеваются состояния, которые могут быть получены или воспроизведены в действительности при помощи всех возможных в действительности измерений). Эти вероятностные законы справедливы при любом возможном подборе начальных состояний, лишь бы выбор начальных состояний согласовался с указанными в формулировке закона условиями его применимости. Мы должны будем искать обоснования таких законов говоря точнее, мы должны будем определить их отношение к принципам микромеханики, т. е. мы должны будем получить возможность их интерпретации, опирающейся на представления существенно неклассической природы. [c.94]

Тем не менее, для занимающей нас главной задачи обоснования статистики мы вынуждены отвергнуть рассматриваемую точку зрения, связанную с представлением о возмущающем действии внешней среды. Дело в том, что при заданном состоянии среды, точнее говоря, при заданном законе изменения внешних сил со временем и при данном начальном микроскопическом состоянии системы мы получим траекторию, которая будет полностью определена. Следовательно, для того чтобы получить согласный с законами статистической механики вероятностный закон распределения конечных состояний (например, закон, описывающий состояние релаксации системы), необходимо предположить наличие соответствующего вероятностного закона распределения для состояний, или, говоря иначе, для действий внешней среды (в классической теории действие однозначно определяется начальным состоянием среды). В частности, только при этом условии будет происходить упомянутое размазывание паутинообразной области (ДГо) по всей покрываемой ею части поверхности заданной энергии при заданном законе изменения внешних сил со временем потоки в фазовом пространстве подчиняются теореме Лиувилля. С точки зрения теории влияния внешней среды , можно было бы даже предположить, что начальные микросостояния рассматриваемой системы вообще не подчиняются определенным вероятностным законам распределения в заданной области ДГ , а могут быть любыми. Тогда понятие вероятности для распределения начальных микросостояний вообще может быть не определено. Например, начальные микросостояния могут всегда совпадать с одной и той же точкой фазового пространства. Но зато необходимо предположить, что существует соответствующий (может быть, зависящий от этой точки фазового пространства), гарантирующий выполнение законов статистики закон распределения состояний (иначе говоря, действий) внешней среды. Лишь ценой этого нового, также нуждающегося в обосновании, предположения возможно удастся объяснить наличие законов статистической механики при многократном повторении опытов над данной системой. [c.127]

Так как коэффициент теплопроводности среды Я легко определяется, то весь расчет теплоотдачи сводится к определению градиента температуры в потоке среды на поверхности нагрева Р. Но что бы определить градиент, необходимо знать закон изменения температуры в потоке жидкости. Для большинства случаев решение этой задачи оказывается невозможным. Поэтому для установления связи между количеством тепла, переданным конвекцией, и условиями теплообмена пользуются уравнением Ньютона [c.292]

Механика контактных взаимодействий деформируемых тел постоянно находится в центре внимания исследователей. Это объясняется тем, что все механизмы и конструкции состоят из взаимодействующих деталей, а распределение контактных усилий между этими деталями заранее неизвестно и может быть найдено лишь в результате решения специфических задач, которые называются контактными задачами. Определение закона изменения контактного давления по области контакта позволяет затем сформулировать граничные условия в напряжениях на поверхностях тел и заняться решением более простых задач по определению НДС внутри взаимодействующих тел. [c.73]

ЛИЛО свести задачу к последовательному определению траектории спутника в плоскости развертки и проекции траектории на поверхность планеты. Получены приближенные решения, позволяющие проанализировать влияние величин аэродинамического качества и угла крена на параметры бокового движения. Рассматривается обратная задача определения закона изменения угла крена по заданной проекции пространственной траектории на поверхность планеты. [c.287]

При определении поля температур в потоке решение сопряженной задачи заключается в нахождении законов изменения граничных условий (температуры поверхности). [c.151]

Установка оборудована специальной автоматикой, позволяющей получать на внутренней поверхности образцов закон изменения температуры, задаваемый программой эксперимента. При этом на определенных участках нагрева, когда поддерживается линейный [c.279]

В решаемой задаче считается, что температура изменяется на определенную величину, а затем остается постоянной. В силу этого действие объемных сил не учитывается, т. е. F в уравнении (100) будет равно нулю. Действие же тепловых напряжений на перемещения будет учитываться по уравнению (101). Введенное ограничение несколько упрощает решение задачи, однако принципиально предлагаемый метод позволяет оперировать сколь угодно сложными законами изменения температуры, действующей на ту или иную поверхность линзы. [c.161]

Поскольку КА на околоземной орбите имеет среднюю температуру, близкую кТ- 300 К, то основная доля излучения приходится на область длин волн от 3 до 25 мк. Солнце имеет температуру, близкую к Г = = 6000 К, и основная доля излучения приходится на диапазон 0,2...2,5 мк. Другими словами, излучение и поглощение приходится на различные области спектра. Таким образом, можно подобрать поверхности КА с определенным законом изменения = /(Л), т.е. можно получать различные соотношения между коэффициентом поглощения солнечной радиации А и относительной излучательной способностью тела е при нормальных температурах. [c.201]

В результате полета станций Венера были проведены непосредственные измерения температуры атмосферы Венеры. Определен высокий профиль давления. Закон изменения температуры по высоте вплоть до поверхности близок к адиабатическому. Значение температуры у поверхности составляет 747 20 К. Вычисления распреде тения давления по высоте разными методами приводят к значениям, равным соответственно 86 и 97 кгс/см= . Наиболее вероятное значение давления у поверхности составляет 90 1,5 кгс/см (рис 1 15). [c.48]

Чтобы обеспечить определенный закон изменения тяги по времени, внутренний канал может иметь не цилиндрическую форму, а сложную, профилированную. Например, широко применяются звездообразные каналы, которые дают примерно постоянную поверхность горения (рис. 23 д). На рисунке 23 е изображен еще более сложный тип заряда твердого топлива несколько пластин топлива изогнуты по спирали и могут гореть одновременно с верхней и нижней поверхностей изогнутых плоскостей. Заряд такой формы имеет огромную поверхность горения, что позволяет создать большую тягу за малый промежуток времени. [c.36]

Состояние равновесия системы, как следует из постулата о равновесии, можно изменить только с помощью внешнего воздействия на нее, т. е. изменяя свойства внешней среды или характеристики граничной поверхности, поскольку от последних зависит, как влияет и влияет ли вообще на систему ее окружение. При этом в силу взаимосвязи всех свойств системы изменение одного свойства внешней среды может в общем случае воздействовать на любую из термодинамических характеристик равновесной системы. Но всегда существует свойство системы, которое должно измениться при определенном контакте с внешней средой. Действительно, для большой системы, включающей в себя рассматриваемую систему и внешнюю среду, справедливы законы сохранения экстенсивных свойств. Изменение такого свойства во внешней среде должно поэтому сопровождаться соответствующими изменениями в системе. Так, увеличение объема внешней среды равняется уменьшению объема системы, поскольку обе эти величины зависят от расположения одной и той же граничной поверхности, изменения количеств компонентов в системе с точностью до знака равняется их изменению в окружении и т. д. [c.21]

Изменения гидростатического давления на поверхность, ограничивающую жидкость, изобран аются очень наглядно при помощи графиков, или эпюр, давления. При этом давление, возрастающее с глубиной погружения точки его приложения по линейному закону, откладывают в определенном масштабе в виде отрезков, нормальных к поверхности. [c.48]

Под характерными временем установления понимается промежуток времени, необходимый для достижения того или иного состояния или конкретного значения некоторого безразмерного параметра при заданном режиме изменения внешних условий. Например, часто приходится определять, как долго продлится период нагрева до начала разрушения внешней поверхности теплозащитного покрытия при определенном законе изменения теплового потока. Используя связь температуры поверхности с тепловым потоком, подводимым извне, определяемую соотношениями (3-5) и (3-6), нетрудно показать, что для нагрева поверхности теплозащитного покрытия от начальной температуры То до температуры разрушения Гр потребуется следующий промежуток времени при постоянном тепловом потоке <7о— onst величина тг определяется соотношением (3-21) [c.69]

Horo характера вихревой области. Окончательные суждения по этому вопросу можно будет высказать только после накопления достаточного количества опытных данных. Это замечание следует отнести не только к методу определения R t.o, но и ко всей методике расчета теплообмена в вихревой области. Если в дальнейшем предложенная методика расчета получит дополнительное количественное подтверждение, то ее можно будет распространить и на любые условия течения жидкости, когда в непосредственной близости от поверхности тела образуется стационарное вихревое течение. Расчет теплообмена в этом случае сводится к определению интенсивности вихря методами гидродинамики и решению уравнений теплового пограничного слоя с законом изменения скорости на внешней границе пограничного слоя, определяемым интенсивностью вихря. Если подтвердится основная идея расчета, то его можно распространить и на более сложные граничные условия с учетом влияния неизотермичности, поперечного потока вещества, химических реакций и т. п. [c.176]

При проведении вычислений осуществлялась проверка состояния нагружения (или разгрузки) с тем, чтобы удостовериться в правильности рассматриваемой комбинации падающей и отраженных волн. Проверка заключалась в определении знака отношения (—Д/—Д,-), гдр—Д есть сумма скачков производных по времени от работы на всех фронтах волн, прошедших через рассматриваемую точку, а —Лг есть скачок производной от работы на фронте падающей волны. Условие sign (—Д/—Дг) 0 рассматривалось как условие непрерывного нагружения (РфО), а условие sign (—Д/—Дг) < <0 —как условие разгрузки (Р = 0). На рис. 6 приведен закон изменения производной по времени от работы в точке, расположенной непосредственно под поверхностью твердого тела, в том случае, когда прохождение каждой из волн приводит к возрастанию отношения (—Д/—Дг). [c.177]

В ряде случаев замер деформаций используется как средство для определения напряжений. Определить напряжения непосредственно опытньш путем невозможно — эксперимент дает величины деформаций, а соответствующие напряжения вычисляют но закону Гука., Строго говоря, измеряют, конечно, не деформации, т. е. не относительные удлинения (укорочения), а абсолютные изменения длин определенных отрезков на поверхностях лабораторных образцов или испытываемых деталей. [c.54]

Исследования показывают, что вполне реальный закон изменения упругого момента воспроизводится на валу ФС, когда сохраняются и низкая, и более высокие частоты его колебаний при включении ФС. Это достигается путем увеличения массы педали ФС в 8... 15 раз в зависимости от того, какое время буксования требуется воспроизвести при мгновенном сбросе силы Рп. Обоснуем такой подход к моделированию. Процесс включения ФС водитель осуществляет в определенной последовательности. Сначала водитель, слегка изменяя усилие на педали, замыкает диски ФС и только после этого снимает ногу с педали. Первый этап включения занимает приблизительно 0,85...0,9 общего времени буксования ФС, т. е. практически буксование ФС и формирование нагрузок на поверхностях трения происходит при существенном значении /Ппр1 (за счет задержки водителем ноги на педали). Поэтому описывать процесс включения путем задания закона изменения силы Р на педали ФС некорректно. Если задавать только закон изменения усилия на педали Ра, то вследствие большой жесткости привода ФС можно рассчитывать лишь низкочастотную составляющую момента трения на валу ФС. [c.158]

Особенности специализированных РШС отражены в табл. 1.15.11. Например, к удлиненным станкам для ходовых винтов, в первую очередь, относится сказанное о дтшнной резьбе, к внутришлифовальным - о внутренней резьбе и т.д. Червячно-шлифовальный станок отличается не только тем, что касается формы резьбы. Особое значение для него имеет автоматически действующий механизм поперечного перемещения, который должен обеспечить определенный закон изменения (уменьшения) Шубины резания при последовательных проходах стола. Если станок без ЧПУ, то для упрощения винторезной гитары применяют ходовой винт с модульной резьбой. Для получения профиля круга, соответствующего профилю шлифуемого червяка, используют кинематический метод приспособление для правки [12], установленное в центры станка, сообщает алмазу движение по винтовой линии и одновременно по прямой, соответствующей профилю червяка при этом алмаз воспроизводит в пространстве поверхность шлифуемого червяка. Ввиду неудобства частого пользования таким приспособлением [c.559]

Уравнение (25) определяет взмененне логарифма амплитуды вдоль луча. Значение div i, входящее в (25) и определяющее изменение сечения лучевой трубки, уравнением луча полностью не определяется. Действительно, значение I (s), даваемое формулой (12), определяет изменение I вдоль данного луча. Для определения же div I необходимо знать производные от I не только вдоль, но и поперек луча, т. е. изменения I при переходе к соседнему лучу. Для того чтобы иметь возможность определить div I, необходимо аадать закон изменения 1 на некоторой начальной поверхности, Наприм ер, в случае, если падающая волна является плоской, io постоянно не только вдоль данного луча, но и для всех лучей. [c.231]

Проинтегрировав уравнение (3.8) для различных законов изменения напряжения и те.мпературы, в том числе при Т — onst и fo = onst, можно получить для одних и тех же конечных значений Т и ао различные пластические деформации 8о. Однако эксперименты показывают, что в широкой области температур и напряжений это различие обычно оказывается не слишком большим, что позволяет в большинстве практических расчетов считать 8о не зависящей от последовательности увеличения напряжения и температуры при активном нагружении. Тогда конечным значениям Т и ао будет соответствовать вполне определенная величина 8о, удовлетворяющая уравнению поверхности неизотермического пластического деформирования (рис. 3.2) [c.145]

В процессе исследования контролировались следующие параметры звукового поля посредством бесконтактного виброметра амплитуда смещения излучающей поверхности (на частотах 10, 15, 22 и 80 кз1 ) звукоприемником волноводного тина [85] или обычными приемниками со сферическими и плоскими чувствительными элементами из керамики титаната бария [86] амплитуда звукового давления на частотах 500 и 1000 пгц измерялось радиационное давление, причем последнее пересчитывалось па излучаемую акустическую мощность. При исследовании процесса выделения газа из жидкости проба воды определенного объема с известным начальным содержанием газа озвучивалась в соответствии с акустическими условиями в реакционном объеме стакана 4 (см. рис. 34) или в трубе 4 (см. рис. 35), а затем через тройник 3 поступала в реакционную колбу 9, где и измерялось содержание певыделившегося при озвучивании газа. Зная начальную концентрацию газа в жидкости Сд и концентрацию в момент времени —С , можно оцепить количество газа, выделившегося за время в виде разности Сд—Сх. Озвучивая жидкость в течение различных промежутков времени tg,. .. и можно найти соответствующие значения С -, Сд,. . . и С,, и Сд—С , Сд—С , Сд—С . .. И Сд—С., Т. е. получить экспериментальный закон изменения во времени концентрации газа в жидкости t) или количества выделившегося газа Сд—С. t). [c.301]

Программированным регулированием параметров ЭУТТ назовем регулирование, которое обеспечивается предстартовой настройкой зависимости поверхности горения згфяда от свода S(e) или площади критического сечения сопла от времени F p(/). Этот способ регулирования, как правило, связывается с определенным законом изменения характеристик РЭУ (тяги, давления, расхода и температуры рабочего тела). Поскольку форма заряда всегда определяется заданными в ТЗ на РЭУ характеристиками, ниже приведены основные применяемые формы зарядов и соответствующие им зависимости S e). [c.283]

Использование поверхностей, создаюш их подъемную силу, для того чтобы модифицировать естественную кривизну траектории, обусловленную лишь действием силы тяжести, вызывает необходимость решения таких задач по определению характеристик движения ракеты, в которых отыскивается некоторый оптимальный закон изменения как подъемной силы, так и тяги. Подъемная сила используется главным образом для увеличения дальности полета. Исследование задачи получения максимальной дальности полета при условии, что подъемная сила является управляемой переменной, а тяга задана в виде функции от времени, приведено в рабо-те [7]. [c.779]

Задача определения закона изменения параметров состояния потока газов, омывающего поверхность горения заряда, имеет 1 Р 1Нципиальное значение для расчета скорости горения топлива с учетом эффекта его раздува или эрозии. [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...