130 — Компоненты в шарах полых

Соотношения между потенциалами и и У в падающей волне и потенциалами в рассеянной волне отличаются друг от друга, если, например, на шар падает плоская волна с единственной отличной от нуля компонентой электрического поля Ех. Поэтому в рассеянном поле возникнет, в частности, компонента Еу, которой не было в падающем поле. В терминах обычной линейной поляризации это означает, что при рассеянии происходит деполяризация. Это, разумеется, не противоречит тому, что потенциалы и У рассеиваются независимо. Если бы, например, в падающем поле было бы Яр О, т. е. = О, то и в рассеянном поле не возник бы потенциал У, так что в терминах потенциалов Дебая рассеяние на шаре не сопровождается деполяризацией. [c.67]

Отметим также, что (2-110) и (2-112) при ег—>-оо пригодны и для рассмотрения случая проводящего цилиндрического или шарового включения прн этом мы также будем иметь увеличение напряженности поля в точках А и В соответственно в 2 или 1,5 раза силовые линии будут подходить к поверхности проводящего включения перпендикулярно к поверхности раздела компонентов [см. формулу (2-108)], т. е. в направлении радиусов цилиндра или шара поле внутри проводящего включения, как это следует из основных положений электростатики, отсутствует (рис. 2-44,г), т. е. =0, что вытекает и из (2-111) и (2-113) при подстановке в них 82= 00. [c.153]

Рассмотрим поле, действующее на атом в центре шара (как мы увидим ниже, выбор местоположения атома не играет особой роли, результат от этого не зависит). Если моменты всех диполей параллельны оси z и равны р, то г-компонента этого поля в центре шара согласно (13.56) будет равна сумме полей, создаваемых всеми другими диполями [c.472]

В результате получаем аналитические выражения для радиального Ег и тангенциального Дд компонентов вектора напряженности электрического поля. Внутри шара г Го) [c.154]

В работах [20, 70) модель нефтеносного грунта представлена в виде поли-дисперсной структуры, состоящей из шаров двух диаметров, связанных между собой пронизанным трещинами цементом, и пор, частично или полностью заполненных жидкостью. При выводе формулы для расчета эффективной теплопроводности системы использовался метод усредненного элемента. Далее было показано, что твердый каркас грунта по теплофизическим свойствам можно считать однородном. В результате модель нефтеносного грунта можно представить в виде структуры с взаимопроникающими компонентами каркас -поровое пространство. Расчет теплопроводности грунта проводится по формуле (2.8). Теплопроводность порового пространства находится из соотношения (2.23). Для имитации тепло- и массопереноса в нефтеносных грунтах проводились модельные эксперименты на образцах из пенобетона и пористого стекла, которые насыщались керосином. На рис. 7.10 показаны результаты экспериментов, проводимых при разной температуре. [c.148]

Поле диполя с моментом Ь дает, таким образом, на поверхности сферы радиуса / о то же самое распределение радиальных скоростей, какое получается при колебательном движении шара как целого со скоростью Яое ° . Обратим внимание, что на тангенциальную компоненту скорости sin е " не накладываются условия равенства с тангенциальной компонентой поля на поверхности, что вполне возможно допустить в идеальной среде без трения. [c.71]

На поверхности шара должны быть непрерывными азимутальные компоненты электрического и магнитного полей 0, ф, Яе, [/ф. Из этого требования следует, что на поверхности непрерывны следующие величины и, л/гУ, <9(р /)/ф, (рК)/ф. Решения выражаются, как и для идеально проводящего шара, через тригонометрические и шаровые функции с целым индексом и цилиндрические функции с полуцелым индексом. Для области внутри шара следует использовать функции Бесселя, вне шара — функции Ханкеля. Мы не будем здесь приводить вывод и окончательный вид полей дифракции формулы для коэффициентов получаются из систем четырех линейных уравнений. [c.68]

Полезно добавить основанный на простейших уравнениях вывод для шаров. Как н в случае релеевского рассеяния (разд. 6.1), мы можем рассматривать поля падающей волны Ео и Но как однородные. Поле поверхностных зарядов, индуцированных полем Ео, оказывается в точности полем электрического диполя р, расположенного в центре р направлено параллельно Ее. Пусть у — угол некоторого произвольного направления с р тогда поле диполя имеет компоненты [c.188]

Теоретически задача о массообмене в зву <овом поле с поверхности шара, малого по сравнению с длиной звуковой волны, была впервые решена в работах [33, 61], а для цилиндра — в работе [62]. Аналогичная задача для теплообмена от нагретого цилиндра решена в работе [63]. Во всех случаях предполагалось, что газовая среда несжимаема, нормальная скорость диффундирующей компоненты мала, испаряющееся вещество не меняет плотности среды, и па размер препятствия, с которого осуществляется массообмен, накладывается условие [c.607]

Компоненты поля геологического процесса формируют свойства продукта своего взаимодействия, вещества и структуры геологического объекта и свойства его пространства — времени. Земле как геологическому телу (и пространству Земли) свойственны ясно выраженная анизотропность и симметрия шара. Эти свойства предопределены полем гравитации Земли, являющимся компонентом любого эндо- или экзогенного геологического процесса. [c.12]

Выражения для компонент электромагнитного поля дифрагированной (рассеянной) волны получаются в виде разложений в бесконечные ряды по электрическим и магнитным мультиполям коэффициентами разложения служат слон<пые функции параметра р = 2лг/А, (г — радиус шара, к — длина волны) и показателей преломления образующего шар вещества п и окружающей среды По- Ряды сходятся очень медленно число членов, к-рые следует учитывать, приблизительно равно 2р, поэтому прп больших р необходимо применение вычислительных машин (опубликовано иеск. таблиц). При р 1 и пр < 1 существен только первый член ряда, т. е. электрич. диполь, что приводит к закону Рэлея, причем поперечные сечения рассеяния с и поглощения а пропорциопальны и соответственно (к — показатель поглощения вещества, образующего шар). Если р 1, но пр не мало, то при пр = кл (к — целое число) ст резко возрастает до о = бяг (резонансы Ми). С увеличением р рост о и а замедляется и сопровождается постеигапю затухающими осцилляциями. При р > 1 коэффициент ослабления а + о 2лг . Индикатриса рассеяния сильно зависит от р и от п. Если размеры шара близки к X, то характерной особенностью индикатрисы является большое количество резко выраженных максимумов и минимумов, имеющих интерференционную природу. При р а 1 индикатриса сильно вытянута вперед (индикатрисный эффект Ми) и при малых углах рассеяния приобретает отчетливо выраженный дифракционный характер. Столь же резкие изменения с ростом р испытывает поляризация рассеянной (дифрагированной) волны. При нек-рых р > 1 и для нек-рых углов рассеяния она оказывается отрицательной (поляризационный эффект Ми), т. е. плоскость поляризации совпадает с плоскостью рассеяния. [c.227]

Рассмотрим упругое поле, создаваемое в однородном изотропном шаре радиуса г — К точечным дефектом, помещенным в его центре г = 0. В равновесии на свободной поверхности тела (на которую внешние сплы не действуют) силы, происходящие от внутренних напряжений п действующие на каждый элемент поверхности, должны быть равны нулю. Этому условию не удовлетворяет решение (3,8), так как дает не равные нулю компоненты тензора напряжений на поверхности тела. Поэтому воспользуемся общим сферически-снмметричным решением (3,6) для поля смещений и — (где Е/ и Е/г оп- [c.65]

Равновесие и движение упругого твердого тела. Вывод дифференциальных уравнений для тела, обладаюи его различными упругими свойства.чи по разным направлениям. Число упругих постоянных, вообще, 21 оно уменьшается при наличии плоскостей симметрии и для изотропного тела сводится к двум. Задача о равновесии имеет только одно решение. Когда на частицы тела не действуют силы, то оно может быть в равновесии, если компоненты сжатия постоянны. Всестороннее сжатие, коэффициент упругости. Равновесие изотропных цилиндров, на поверхности оснований которых известным образом распределены давления. Продолжение вычисления для случая кругового сечения. Равновесие полого шара, на поверхности которого действует постоянное нормальное давление) [c.322]

Турбулентные динамические макро-ДС обеспечивают эффективное пбрераспределение подводимой кинетической энергии между компонентами шихты и дробящими шарами благодаря самоорганизации резко неоднородной пространственной структуры поля диссипации энергии, обладающей фрактальностью. Это указывает на возможность эффективного управления фрактальной размерностью пространственной структуры при МЛ путем изменения как скорости вращения мешалки, так и соотношения между размерами частиц обрабатываемой шихты и диаметрами шаров. [c.325]

В качестве примера энергетических соотношений в поле сложного сферического излучателя возьмем излучатель, на поверхности которого имеются только компоненты скорости нулевого и первого йю порядков, причем они синфазны можно условно назвать его излучателем (О4-1) порядка. При равенстве iioo = io такой излучатель представляет шар, один полюс которого остается неподвижным, второй колеблется с двойной амплитудой скорости 2доо, а точки экватора колеблются с амплитудой скорости (рис. 72). [c.236]

Изучение аэродинамической структуры потоков в трехмерном поле, и особенно закрученных потоков, возможно лишь с помощью напорных трубок с шаровыми и цилиндрическими насадками Союзтехэнерго, которые позволяют определить скорости и направление потока в различных его точках. Эти зонды могут быть выполнены в неохлаж-даемом и охлаждаемом водой вариантах. Основной частью зонда с шаровым насадком является шар с пятью отверстиями для отбора импульсов давлений. Отверстия расположены в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Вектор скорости, измеренный этим зондом, может быть )азложен на компоненты в декартовой системе координат, подробная схема зонда, включения микроманометров и порядок расчета составляющих вектора скорости приведены в [1]. [c.95]

Решение. Пусть тело лежит на поверхности Земли. Известно, что Земля не имеет формы шара. Земля сплюснута у полюсов экваториальный радиус а = 6 378,16 км больше полярного радиуса Ь на величину с = 21,382 км. В первом приближении ее представляют в виде эллипсоида вращения, напоминающего сплюснутый у полюсов шар. В гравиметрии — науке, исследующей поле тяготения Земли — поле притяжения, соответствующее эллипсоиду, называется нормальным. В точке М поверхности Земли, находящейся на широте ср, на расстоянии г от центра Земли, вектор ускорения свободного падения g расположен в мериодиональной плоскости и определяетя двумя компонентами. Компонента в направлении центра Земли [c.76]

Общая задача М. с. заключается н изучении распределения элементов земного магнитизма на поверхности земли как в целом для всего земного шара, так и для отдельных стран и районов. Научная цель такого изучения состоит в выяснении природы земного магнитизма и в установлении связи между наблюдаемыми особенностями геомагнитного поля и различными космич. и геологич. факторами. Практич. применение М. с, находит себе в настоящее время гл. обр. в морской и воздушной навигации, где используются в первую очередь данные о магнитном склонении, и в геолого-разпедочном деле, где данные М. с. играют роль ориентирующего фактора при постановке разведок на полезные ископаемые и при подсчете и.к запасов. По применяемой методике М. с. можно разделить на абсолютные и о т п о с и т е л ь п ы е. Абсолютные съемки дают полную величину измеряемых магнитных элементов, выраженную п абсолютной системе единиц обычно применяется система OS, при к-рой напряженность магнитного поля и ее компоненты выражаются в эрстедах ( м , г , ск ] или же в гяммах (10 эрстеда). При относительных съемках либо измеряются разности магнитных элементов между пунктами съемки либо измеряется полная величина элементов, но в условных единицах, ва каковую берется обычно величина наблюдаемого элемента на [c.187]

Комплексный анализ климатических показателей температуры, влажности воздуха, озона, углекислого газа и других малых газовых составляющих (СО, СН4, ЫгО, N02 и N0), полученных в результате статистического обобщения различных аэрологических наблюдений, позволил не только наиболее полно и надежно выявить основные закономерности высотного распределения этих физических параметров в различных районах земного шара, но и решить важную проблему современной аэроклиматологии, а именно, проблему объективной классификации и статистического моделирования метеорологических полей в свободной атмосфере. Разработка подобной проблемы имеет большое научное значение, поскольку полученная при этом обобщенная информация может широко использоваться не только для малопараметрического описания аэрологических полей и построения теоретических моделей атмосферы, но и для решения многочисленных прикладных задач (в том числе и чисто метеорологического характера), где требуются малые по объему, глобальные и одновременно адекватные статистические данные о высотном распределении температуры и газовых компонент земной атмосферы. [c.9]

Начальные поля остаточных напряжений в телах различной формы могуг сильно отличаться между собой как по уровню напряжений, так и по соотношению между эквивалентным напряжением о, и средним напряженшм о ,р. Релаксация, напряжений за счет превращения упругой деформации в пластическую может происходить только в отношении той части напряжений, которая зависит от о,- Составляющие напряжений, зависящие от о , могут понижаться только от перераспределения напряжений из-за нарушения равновесия в объемах, где протекала пластическая деформация. Это означает, что объемы с преобладанием средних напряжений над о, имеют некоторую консервативность, выражающуюся в том, что напряжения в них понижаются только после протекания пластических деформаций в других зонах, где о, велико. Такая особенность приводит к тому, что характер изменения напряжений во Ц)емени во всех точках тела одинаков, а степень снижения напряжений разная [25]. По этой причине, как следует из данных на рис. 12.3.1, одноосные напряжения снижают свой уровень примерно так же, как и в случае чистого сдвига. Двухосное растяжение при плоской схеме напряжений мало чем отличается в отношении степени понижения напряжений от сдвига. Наибольшей консервативностью отмечены равновесные поля с тремя равными компонентами напряжений. Такие поля возникают в сплошных шарах при термической обработке. [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...