130 — Компоненты в трубах

Пример. Определить аберрации всей системы в передней фокальной плоскости окуляра и после окуляра телескопической системы, содержащей двухкомпонентную оборачивающую систе.му с параллельным ходом и V = —2 (сн. рис. 2.59). Фокусные расстояния и относительные отверстия компонентов трубы даны в табл. 2.10, аберрации — в табл. 2.11, [c.120]

Следовательно, становится известным расстояние между задней главной плоскостью второго компонента трубы и передней главной плоскостью объектива, так как положение входного зрачка телескопической системы до введения дополнительной трубы известно. [c.231]

Для их реализации необходимо срочно разрабатывать и дорабатывать методы и средства обеспечения достоверной оценки технического состояния оборудования "высокой стороны", локализации всех выявленных дефектов, оценки степени деградации конструкционных материалов и прогнозирования остаточного ресурса по всем компонентам (трубы и катушки, технологические аппараты, запорно-регулирующая арматура, фасонные изделия, корпуса нагнетателей). При этом одни методы и средства диагностического покомпонентного обслуживания могут быть рекомендованы для диагностического мониторинга в процессе текущей и на Завершающей стадии эксплуатации цехов перед выводом в реконструкцию, а другие - на этапе реконструкции в условиях отсутствия газа в коммуникациях. Данные задачи необходимо решать уже сейчас, так как объемы строительно-монтажных работ, их длительность и объемы капитальных вложений при замене газовых коммуникаций очень велики, что подтверждается желанием всех заказчиков к их сохранению в максимально возможном виде. [c.52]

Вязкость ньютоновских жидкостей определяется уравнением (1-9.4) как половина коэффициента пропорциональности в зависимости, связывающей тензор напряжений т с тензором растяжения D. Уравнение (1-9.4) предполагает, что компоненты тензора напряжений должны быть пропорциональны соответствующим компонентам тензора растяжений для любого заданного участка течения. Одним из хорошо известных следствий уравнений Навье — Стокса (уравнение. (1-9.8)) является закон Хагена — Пуазейля, связывающий объемный расход Q в стационарном прямолинейном течении жидкости по длинной круглой трубе с градиентом давления в осевом направлении [c.55]

Течение в круглой трубе является примером класса течений, называемых вискозиметрическими течениями, которые будут подробно обсуждаться в гл. 5 и, как будет показано, эквивалентны друг другу. Простейшим примером вискозиметрического течения является линейное течение Куэтта, которое наблюдается между двумя параллельными, скользящими друг относительно друга пластинами. В декартовой системе координат ж линейное течение Куэтта (иногда называемое в литературе простым сдвиговым течением) описывается следующими уравнениями для компонент [c.55]

В меньшей степени изучен характер распределения в камере энергоразделения вихревых труб радиальной компоненты вектора скорости V( V , V , К ). [c.106]

При работе вихревой трубы на сравнительно больших ц необходимо учитывать офаниченные возможности вводимой с газом первичной кинетической энергии. Воспользуемся теоремой живых сил для выделенного контрольного объема Q (см. рис. 4.9). Предположим, что внутри П компоненты тензора напряжения и вектора скорости — непрерывные дифференцируемые функции [c.203]

Изотропность турбулентного течения означает, что пульса-ционные компоненты скорости течения не зависят от направления. Хотя в трубах это условие выполняется лишь вдали от поверхностей стенок, соотношение (4. 3. 8) может быть использовано для турбулентных вихрей в жидкости, размер которых, с одной стороны, много меньше диаметра трубы, а с другой — больше характерного линейного масштаба диссипации энергии Г [47] [c.140]

Подставляя (5. 5. 41) в (5. 5. 4), получим вид 2-компоненты скорости жидкости относите.льно стенок трубы [c.217]

Измерения переноса количества движения в случае полностью развитого течения в трубе позволяют непосредственно оценить затраты энергии на перемещение жидкости. Еще более важно отметить, что полностью развитое течение в трубе является очень удобной моделью для изучения механики жидкости, позволяющей продемонстрировать основные ее законы. Это очевидно из рассмотрения уравнения Навье — Стокса для осевой компоненты скорости при стационарном ламинарном осесимметричном течении в отсутствие массовых сил. В цилиндрических координатах оно имеет вид [686] [c.152]

Как известно, в зависимости от соотношения парциальных давлений кислых компонентов в системе характер коррозионных процессов существенно меняется. При повышении давления сероводорода увеличиваются количество проникающего в сталь водорода и скорость общей коррозии. При росте парциального давления СО2 возрастает скорость общей коррозии стали [44-46]. Язвенная коррозия развивается преимущественно по нижней образующей труб в местах их контакта с водной фазой. Сопротивляемость сталей сероводородной коррозии существенно зависит от температуры. Минимальная стойкость стали наблюдается при температурах от плюс 18 до плюс 25 С [44]. [c.110]

Простое нагружение сопровождается возрастанием всех компонентов напряжений в данной точке пропорционально какому-то параметру, например, времени. Тогда и внешние нагрузки пропорциональны этому параметру (при внутреннем гидростатическом давлении на трубу). Форма тензора напряжений и его главные направления при простом нагружении все время сохраняются. Иногда для определения простого нагружения используют коэффициент Лоде и Надаи Ца, который при этом виде нагружения остается постоянным ( —1 1) [c.97]

Первые работы в области исследования пластических деформаций принадлежат Сен-Венану и относятся к 1870 г. Несколько раньше учеными Леви и Мизесом была разработана теория пластического течения, показывающая связь между компонентами напряжения и компонентами скоростей деформаций. Авторы теории ввели допущение о совпадении главных осей напряженного состояния с главными осями скоростей деформации. В основу теоретических предпосылок было поставлено условие текучести Треска. Первые экспериментальные исследования для обоснования этой теории были проведены в 1926 г. Лоде, который испытывал трубы при совместном действии растяжения и внутреннего давления. Эксперимент подтвердил предпосылки теории, обратив внимание на вероятное отклонение опытных данных. Последующая экспериментальная проверка подтвердила нестабильность совпадения экспериментальных и теоретических исследований. Однако ввиду недостаточного количества исследований какие-либо коррективы в предложенную теорию пластического течения пока не внесены. В 1924 г. Генки предложил систему соотношений между напряжениями и деформациями в пластической зоне. Хилл отметил ряд недостатков в этих соотношениях они не описывали полностью пластического поведения материалов и были применимы только для активной деформации. При малых деформациях, когда нагрузка непрерывна, теория Генки близка с экспериментальными данными. [c.103]

Существенно отметить, что ламинарное движение является вихревым. Чтобы убедиться в этом, найдем величину компонентов вихря Т1 и для этого движения. Для ламинарного потока в цилиндрической трубе [c.159]

Для практики большой интерес представляет движение жидкости в цилиндрических трубах. Воспользовавшись уравнением Навье-Стокса в цилиндрических координатах и имея в виду, что при чисто поступательном движении жидкости по трубе компоненты скорости и ю, зависят от. т и г, но не от ф, а компонента скорости пИф отсутствует (т. е. пУф = 0), находим, что в пограничном слое д ы)х дх д т дх С так что урав- [c.372]

На основном участке трубы, т. е. при х / д,, компонента скорости не зависит от х (г)], а ш,. = 0. Поэтому для движения жидкости [c.424]

Основные уравнения. Чтобы определить коэффициент сопротивления при поступательно-вращательном движении жидкости по цилиндрической трубе будем исходить из уравнения Навье-Стокса и выражения для плотности потока в цилиндрических координатах. Так как в рассматриваемом случае стационарного движения компоненты скорости пи , аа,- не зависят от ф, то [c.653]

Это условие означает, что нормаль к контуру в данной точке направлена так же, как радиус-вектор точки, значит — контур представляет собою окружность. Итак, формулы (9.6.1) дают только решение задачи о кручении стержня, сечение которого ограничено концентрическими окружностями, значит либо сплошного круглого стержня, либо трубы. Вектор касательного напряжения, компоненты которого даются формулами (9.6.1), направлен перпендикулярно радиусу-вектору и величина его [c.291]

Закроем задвижку водопроводной трубы, а впускной кран оставим открытым. Резервуар будет опоражниваться. При этом мы будем наблюдать неустановившееся движение жидкости. На самом деле глубина воды в резервуаре Н с течением времени уменьшается. В связи с этим уменьшаются глубина h погружения рассматриваемой точки в жидкость, давление и скорость течения в этой точке. В результате наступит момент, когда резервуар опорожнится и все компоненты движения (и, р, h) будут равны нулю. [c.81]

Рассматривая ламинарное течение в прямой трубе, мы должны положить равными нулю компоненты скорости и v f (и их производные), так как все струйки имеют скорости, параллельные наклонной оси. [c.139]

Вся трубная система и барабан котла поддерживаются каркасом, состоящим из колонн и поперечных балок. Топка и газоходы защищены от наружных теп-лопотерь обмуровкой - слоем огнеупорных и изоляционных материалов. С наружной стороны обмуровки стенки котла имеют газоплотную обшивку стальным листом с целью предотвращения присо-сов в топку избыточного воздуха и выбивания наружу запыленных горячих продуктов сгорания, содержащих токсичные компоненты. Для повышения надежности работы котла в ряде случаев движение воды и пароводяной смеси в циркуляционном контуре (барабан — опускные трубы — нижний коллектор — подъемные трубы — барабан) осуществляется принудительно (насосом). Это — котлы с многократной принудительной циркуляцией. [c.149]

Следует отметить, что модель Катиповича [106] неправильно отражает функцию a=f(u). Согласно (3.32) — (3.35), с ростом скорости фильтрации газа коэффициент теплообмена должен падать, так как с уменьшением 1—р Б соответствии с (3.35) обе конвективные составляющие Частиц и газа с ростом и будут снижаться, и компонента, представляющая теплообмен пузырей с трубой, вряд ли сможет компенсировать это падение. [c.82]

В опытах были использованы пять типов теплообменных каналов цилиндрические, труба в трубе, оребренные, коаксиальные (с двухсторонним отводом тепла) и оребренные коаксиальные. Температура газовзвеси контролировалась с помощью перпендикулярно расположенных гребенок из девяти хромель-алюмелевых термопар, смонтированных попарно на входе и выходе из теплообменного участка. В большинстве случаев (рис. 6-2) имело место практически безградиентное температурное поле. Раздельное измерение температур твердых частиц в газовзвеси проводилось с помощью специально разработанного прибора [Л. 71]. Принцип действия его основан на периодическом наборе порции движущихся в потоке частиц в чашечку, несущую внутри термочувствительный датчик. Согласно рис. 6-3 для графитовых частиц с й(т<0,5 мм. температуры компонентов потока практически совпадают. Для dr<0,5 мм температура определялась как средневзвешенная величина [c.217]

Анализ результатов траверсирования различными зондами объема камеры энергоразделения позволяет выделить следующие характерные особенности распределения параметров в вихревой трубе с дополнительным потоком. Как и в обычных разделительных вихревых трубах, работающих при ц 1, четко различаются два вихря — периферийный и приосевой, перемещающиеся в противоположных направлениях вдоль оси. Первый — от соплового сечения к дросселю, второй — в обратном направлении. Распределение параметров осредненного потока существенно неравномерно как по сечению, згак и по длине камеры энергоразделения. Радиальные градиенты статического давления и полной температуры уменьшаются от соплового сечения к дросселю, а их максимальные значения наблюдаются в сопловом сечении. Распределение тангенциальных и осевых компонент скорости качественно подобны для различных сечений, однако, количественно вдоль трубы они претерпевают изменения. Поверхность разделения вихрей в большей части вихревой зоны близка к цилиндрической, о чем свидетельствуют пересечения осевых скоростей для различных сечений примерно в одной точке оси абцисс Т= 0,8 (см. рис. 3.9 и 3.10). Это хорошо согласуется с результатами исследований вихревых труб с диффузорной камерой энер-горазцеления, работающих при ц < 0,8, и позволяет в составлении аналитических методик расчета вихревых труб с дополнительным потоком вводить допущение dr /dz = О, а радиус разделения вихрей Tj для этого класса труб считать равным примерно 0,8. Как и у обычных труб, интенсивность закрутки периферийного потока вдоль трубы снижается -> 0), а возвратное при-осевое течение формируется в основном из вводимых дополнительно масс газа, скорость которых на выходе из трубки подвода дополнительного потока имеет осевое направление. По мере продвижения к отверстию диафрагмы приосевые массы в процессе турбулентного энергомассообмена с периферийным вихрем приобретают окружную составляющую скорости. Затухание закрутки периферийных слоев происходит тем интенсивнее, чем больше относительная доля охлажденного потока. Опыты показывают, что прй оптимальном по энергетической эффективности [c.112]

Из предположения, что число Рейнольдса, рассчитанное по диаметру трубы и максимальной окружной скорости, составляет 10 -10 , следует что интенсивность пристенной турбулентности равна 5,1-7%, т. е. она почти на порядок меньше свободной. Кроме того, линейные масштабы свободной турбулентности, по крайней мере, на порядок больше линейных масштабов пристенной турбулентности. По этой причине коэффициент диссипации для пристенной турбулентности значительно выше, чем для свободной. В результате существенно более слабая пристенная турбулентность диссипирует намного быстрее свободной. Именно по этой причине ее роль в процессе энергоразделения несущественна. Вычисляя оптимальный радиус вихревой трубы, можно анализировать лишь свободную турбулентность, трактуемую как результат взаимодействия вращающихся с различной скоростью закрученных струек газа в плоскости, перпендикулярной оси трубы. По существу, рассматривается течение в плоскости, хотя в действительности в любом сечении камеры энергоразделения вихревой трубы имеются осевые компоненты скорости. Они важны при анализе физической картины течения, обусловливая взаимодействие вихревых потоков в осевом направлении. Это взаимодействие является дополнительной причиной генерации свободной турбулентности, роль которой возрастает по мере увеличения уровня осевых скоростей в трубе, т. е. с ростом относительной доли охлахаенно-го потока ц. По этой причине эффективность энергоразделения в противоточной вихревой трубе выше, чем в прямоточной, а в про-тивоточной трубе с дополнительным потоком выше, чем в обычной противоточной разделительной вихревой трубе. [c.177]

Для этих целей может быть использован вихревой карбюратор (см. рис. 6.13), за основу конструкции которого был принят вихревой энергоразделитель с одним выходом потока через отверстие диафрагмы, установленной в сечении, примыкающем к сопловому вводу. Несмотря на заметно возросшее гидравлическое сопротивление тракта вихревой трубы этой конструкции она имеет преимущество, ифаюшее существенную роль на режиме запуска холодного двигателя. Режим работы, когда весь поступающий массовый расход компонентов отводится через отверстие диафрагмы в виде охлажденного , позволяет внутри камеры энергоразделения создать зоны с существенно повышенной температурой. При этом при отрицательной температуре на вхо- [c.301]

Основными элементами конструкции пробоотборника являются сепарационная (вихревая) камера 7 патрубок тангенциального ввода потока парогазожидкостной смеси 2 патрубок отвода парогазовой компоненты исходного потока 3 штуцер отбора от-сепарированной жидкости 4-, регулируемое дроссельное устройство 5 камера энергоразделения 6 окна отвода подофетых масс воздуха 7 штуцер подвода сжатого воздуха 8 конус стока жидкости 9. О внешнем виде пробоотборника и работе его в лабораторных условиях на испытательном стенде можно судить по рис. 8.16. Патрубок J отвода парогазовой смеси, размешен в при-осевой зоне вихревой трубы 6, где он интенсивно охлаждается приосевым потоком. Обеспечение нужного режима охлаждения патрубка 3 достигается вращением дроссельной втулки 5, пере- [c.390]

ДОБАВЛЕНИЕ ЩЕЛОЧИ. Оптимальная щелочность котловой воды зависит отчасти от того, в каком количестве накапливаются в котле примеси при медленном просачивании охлаждающей воды в конденсаторе (обычно в местах крепления труб к трубным доскам). Степень просачивания зависит от конструкции и срока службы конденсаторной системы, и состав охлаждающей воды влияет, таким образом, на надежность работы котла. Например, хлорид магния, являющийся естественным компонентом морской воды, которая используется для охлаждения конденсаторов, гидролизуется до НС1 и вызывает кислотную коррозию котла. Периодическое добавление гидроксида натрия в котловую воду нейтрализует кислоту и предотвращает кислотную коррозию [43]. Если нейтрализующие добавки берут в количествах, общепринятых при обработке котловой воды, то применение NH4OH менее эффективно, чем смеси NaOH + NaaP04. [c.290]

Наконец, рассмотрим стационарное течение жидкости по трубе произвольного сечения (одинакового вдоль всей длины трубы). Ось трубы выберем в качестве оси х. Очевидно, что скорость V жидкости направлена везде по оси х и является функцией только от у и 2. Уравнение непрерывности удовлетворяется тождественно, а г/- и г-компоненты уравнения Навье — Стокса дают опять dpjdy = dpjdz = О, т. е. давление постоянно вдоль сечения трубы, л-компонента уравнения (15,7) дает [c.81]

Температурные напряжения в длинном круговом цилиндре. Рассмотрим стационарное тепловое состояние цилиндра с осесимметричным распределением температуры Т, не зависящим от координаты х = г воспользуемся полярными цилиндрическими координатами г, 0, 2, совмещая ось г с осью цилиндра. Предположим вначале, что торцы цилиндрической трубы с внутренним радиусом и наружным радиусом закреплены таким образом, что е = О, т. е. рассматриваем задачу плоской деформации. В этом случае отличныын от нуля будут три компоненты тензора напряжений Огт, О00 и зависящие только от координаты г. [c.283]

Гринхилл показал, что функция напряжений ф математически тождественна функции тока при движении идеальной жидкости, циркулирующей с постоянной интенсивностью вихря ) в трубе того сечения, что и скручиваемый стержень ). и я V компоненты скорости циркулирующей [c.332]

Модификация таких покрытий различными компонентами позволяет улучшить технологические и эксплуатационные свойства. Например, хорошие эксплуатационные характеристики для защиты от коррозии труб и водоводов показало покрытие на основе бакелитового и эпоксидного лака с добавлением титанового порошка и уротропина. Преимущество покрытия - его способность к самоотверждению. Введение уротропина - активатора сушки, обладающего ингибирующим действием, обеспечивает снижение времени сушки изделия с покрытием и увеличивает коррозионно-защитные свойства покрытия. В качестве наполнителя применяют сферический порошок титана с химической активностью 88—90 %. Введение порошка титана увеличивает коррозионную стойкость покрытия. [c.131]

Высокая защитная способность ДГУ в условиях электрохимической коррозии в двухфазных средах электролит-углеводород связана с наличием в композищш изощюната, который реагирует с водой на поверх- ности металла, снижает скорость коррозионного разрушения, увеличивая адгезию с подложкой. По данным нефтяных фирм США, покрытия на основе полиуретанов с толщиной слоя 250 мкм, применяемые для защиты трубопроводов различного диаметра, обеспечивают защитное действие в течение 20 лет. Сообщается также об эффективности защиты насосно-компрессорных труб в условиях гидроабразивного потока, содержащего агрессивные хлор- и сероводородсодержащие компоненты. [c.140]

Пефть — не коррозионно-активная среда. Однако наличие даже небольшого количества воды (1—5%) в транспортируемой нефти значительно повышает ее коррозионную агрессивность. Наличие в сопутствующей воде солей и прежде всего ионов хлора, углекислого газа, кислорода, сероводорода в соответствующей последовательности усиливает ее агрессивность. Чаще всего сопутствующая вода содержит несколько или все из перечисленных компонентов. Кроме того, к наиболее распространенным скоростям потоков продуктов надо отнести величины скоростей, близкие к 1 м/с. При таких скоростях в нефтепроводах наблюдается расслоенный режим течения. В нижней части нефтепровода существует водная фаза, в верхней — нефтяная, а при наличии нефтяного газа — трехслойный режим транспортировки с газовой фазой в самой верхней части трубопровода. При таком режиме транспортировки обычно неизбежно образование на нижней образующей трубы слоя механических примесей и продуктов коррозии. Соответственно, максимальная скорость коррозии наблюдается на нижней образующей трубы (около 90 % коррозионных поражений) по основному металлу (около 60 % коррозионных поражений) в виде продольных канавок с шириной в зависимости от диаметра трубопровода 10—60 мм и длиной 2—20 м с переменной глубиной [c.182]

На рис. 6-1 показана фотография такого течения по А. Н. Ложкину и П. И. Кролю. На рис. 6-2 показана фотография течения смеси, жидкая компонента которой смачивает трубу (по В. В. Померанцеву и С. Н. Сыр-кину). [c.133]

Дисперсно-кольцевой релспм характеризуется отчетливо выраженной жидкой пленкой, текущей по внутренней поверхности трубы, и центральной струей газа, в которой распылена часть жидкой компоненты смеси. [c.134]

М. А. Гольдштиком на основе теории узких полос Лаврентьева— Моисеева. Полагая, что жидкость из форсунки, истекает не в атмосферу, а в полубесконечную трубу, отнесем область течения к цилиндрическим координатам г, Z) и введем функцию тока меридионального течения ф, связанную с компонентами вектора скорости соотношениями [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...