130 — Компоненты в клиньях

Свет, проходящий в разных местах через компенсатор, получает ту или иную добавочную разность хода между двумя компонентами колебаний светового вектора в зависимости от разности толщин клиньев в данном месте. Обозначив толщину в первой половине клина через 1, а во второй — через найдем, что добавочная разность хода между компонентами (одной — лежащей в плоскости чертежа и другой — перпендикулярной к нему) равна [c.397]

Др. способы А, изображений связаны с применением елец, оптич. систем, содержащих компоненты с двоякой симметрией, напр, цилиндрич. линзы и зеркала, оптич. клинья и др. Оптич. системы с двоякой симметрией применяются в качестве конденсоров в спектральных приборах, в широкоэкранном кинематографе, очковой оптике и для др, целей. [c.81]

Дальнейшее уточнение формулы К (N, Рг) и распространение ее на бинарные смеси с компонентами, отличными друг от друга по своим физическим свойствам, требуют довольно сложной и трудоемкой математической обработки целого набора точных решений рассматриваемой задачи для течений с градиентом давления и тепло и массообменом (например, для испарительно охлаждаемого клина). [c.147]

Задача [63, с. 11]. Пусть вода набегает симметрично со скоростью V на нос корабля, изображенный в виде клина на рис. 6.4, 5. Клин имеет вертикальные грани и угол при вершине, равный 2а. Скорость V — скорость корабля относительно воды. Разложим у самого носика клина вектор скорости F на две компоненты V — компонента, параллельная [c.169]

Совместим ось г с ребром уравнения металлических поверхностей будут ф = О и ф = тл (рис. 3.1). Полуплоскости соответствует значение параметра т = 2 для всех клиньев т 2. Уравнения Максвелла при д/дг = О распадутся на две группы (подробнее см. п. 5.1). В одной из них отличны от нуля три компоненты Ег, Яф, Нг, во второй отлична от нуля тройка Яг, ф, Ег — аналогично ситуации, описанной в п. 2.4, где, однако. [c.29]

Все это рассмотрение переносится на диэлектрический клин или на несколько клиньев из разного материала с общим ребром. Некоторое усложнение состоит в том, что граничные условия приводят для числа /Ло, определяющего порядок возрастания перпендикулярных к ребру (поперечных) компонент полей (пропорциональных 1/г " ) не к явной формуле то = 1/т, а к некоторому трансцендентному уравнению. Для простого случая одного клина оно имеет вид [c.32]

В методе годографа С. А. Чаплыгина [108] в качестве независимых переменных рассматриваются компоненты скорости. В этих переменных плоские потенциальные течения описываются линейными уравнениями, однако соответствующие краевые задачи оказываются линейными лишь для узкого класса течений с заранее известной областью определения в плоскости годографа (обтекание клина, струйные течения). И все же метод годографа продолжает использоваться в газодинамике как при качественных исследованиях, так и при решении задач численными методами. [c.28]

Наконец, сине-желтое изображение улучшает воспроизведение всех ступеней клина за счет взаимно противоположного фильтрующего действия обеих цветных компонент. Такая копия дает улучшение передачи объекта и в начальной и в верхней частях характеристической кривой с одновременным выравниванием интервала яркостей (см. фиг. 34, характеристическая кривая с изгибом линейного участка). [c.85]

Ж и д ко те к у ч е ст ь — способность металла или сплава в расплавленном состоянии заполнять литейную форму. Определение жидкотекучести металла производится лри помощи специальных отливок, в виде стержней, спиралей, решеток, клиньев и подобных проб. Для повышения жидкотекучести металлов и сплавов к ним добавляют легирующие компоненты, например фосфор — к медным сплавам п чугуну, кремний — к алюминию. [c.28]

Периодически для проверки степени перетира на приборе Клин отбирают пробу пасты. При достижении требуемой степени перетира в мельницу добавляют остальное количество лака и перемешивают все компоненты 1—2 ч. Полученную эмаль через спусковой штуцер сливают в смеситель, в котором производят постановку эмали на тип по вязкости и цвету. Подготовленную эмаль фильтруют и зал-ивают в тару. [c.43]

На рис. 102 показано, что волны обнаруживаются перед, источником (т. е. в полукруге, обращенном вперед) только при а 0,27. Прежде чем сосредоточить свое внимание на клине настоящих корабельных волн (рис. 70), обусловленных стационарной компонентой ( о =0) движения корабля, заметим также, что волны, связанные с нестационарными компонентами, содержатся внутри одного и того же клина тогда и только тогда, когда У(Оо/ >1,63. [c.489]

Приравнивая компоненты главного вектора усилий, действующих в любом сечении клина цилиндрической поверхностью радиуса г, заданным компонентам силы, получим [c.494]

Поле, возникающее при дифракции этих волн на клине, будет, очевидно, иметь компоненту [c.19]

Отождествляя теперь ток вблизи излома конической поверхности с током на клине, найдем компоненты вектор-потенциала (16.05) [c.108]

Рассмотрим симметричный клин (рис. 26). Толщина клина равна единице. Длина клина бесконечна. Сила Р равномерно распределена по толщине острия. Определим напряжения в сечении клина, предполагая их радиальное распределение. Положим, что выделенный в сечении клина элемент abed испытывает сжатие, при этом компонент радиальных напряжений [c.45]

Соотношение между силами в клиновом механизме. Коэффициент полезного действия. Установим связь между компонентами силы давления, возникающей на поверхности соприкосновения клиновых звеньев / и 2 (рис. 11.4, а). Для упрощения не будем учитывать силу трения в поступательных парах 13 и 23, но учтем ее в паре 12. Пусть движущая сила К, перемещает клин / влево. Сила реакции клина 2 наклонена к нормали NN вправо на угол трения р = ar tg/, где / — коэффициент грения. Из рисунка видно, что при этом Fi = К21 sin (ф -f- р), F2 = F21 os (ф -f р). Следовательно, [c.289]

Чтобы убедиться, что именно клин является основным дефектом используемого реального ИФП, проведено измерение рельефа зеркал по методу, предложенному в работе [44]. Исследуемая линия состоит из двух компонентов, принадлежащих изотопам неона (с относительной интенсивностью, соответствующей концентрациям pi = 0,909, р2 = 0,091) и с изотопным сдвигом 6i2 = 0,45. Дисперсионная полуширина этой линии определяется, кроме естественной полуширины, резонансным ушире-нием, обусловленным большим сечением передачи возбуждения для уровня 3sPj. В этом случае имеем L = Leer где [c.114]

На рис, 24 приведена схема экспериментальной установки для определения Xijk методом клина, одновременно позволяющая определять знаки нелинейных восприимчивостей. В зтой схеме опыта луч лазера последовательно прохода1т через клинообразные образцы исследуемого материала и зталона. При введении между клиньями фильтра, поглощающего излучение частоты со и пропускающего излучение частоты 2 со, нелинейное преобразование происходит только в первом клине, второй действует как линейный преломляющий элемент. Перемещая клин а, измеряют характеристики вещества, из которого он состоит. Если фильтр убрать, нелинейное преобразование происходит в обоих клиньях. Если компоненты отвечающие за преобразование в pfiyx клиньях, имеют разные знаки, то мощность в максимумах интерференционной картины после прохождения обоих клиньев меньше, чем на выходе каждого из них. [c.89]

В случае образования жидкой фазы по границам зерен контактирующих металлов отдельные зерна как бы постепенно оплавляются, при этом жидкая фаза может иметь выход в форме клина, внедренного в массу растворенного металла. Подобное явление в системе медь — серебро наблюдается при температуре, близкой к температуре плавления серебра. При эвтектической температуре контактное плавление распространяется сравнительно равномерным фронтом. С повышением температуры контактного плавления увеличивается растворимость взаимодействующих металлов в первоначально образовавшемся расплаве, в результате чего при кристаллизации избыточное против эвтектического содержание компонента выделяется в виде дендритов в зоне сплавления или в виде прикристаллизованного слоя к основному металлу (рис. 75,6 и е). Если температура в процессе контактного плавления сохранялась эвтектической, то после кристаллизации в зоне сплавления избыточное количество компонента не выделяется (рис. 75, а). [c.154]

Первый достаточно общий подход к плоским задачам содержится в трактате А. Кдебша Теория упругости твердых тел S где он рассмотрел, в частности, плоскую задачу для круглой пластинки. Решение весьма интересной задачи об изгибе кривого (очерченного по дугам концентрических окружностей) бруса было дано в 1881 г. X. С. Головиным С другой стороны, еще в 1862 г. Дж. Эри обнаружил существование функции, получившей впоследствии его имя, вторые производные от которой определяют компоненты напряжений в плоской задаче при отсутствии объемных сил. Дж. Максвелл указал что эта функция удовлетворяет бигармоническому уравнению. Глубокие исследования плоских задач были проведены в 1899—1900 гг. Дж. Мичеллом который продолжил исследование Максвелла о зависимости решений от упругих констант материала и дал, в частности, решение для клина, нагруженного сосредоточенной силой в вершине. [c.57]

Приближенные допущения относительно учета вторичного потока можно сделать, если точно известна геометрия внешних линий тока. Некоторые исследователи предпринимали попытки такого рода А. Кель для потока на клине, Ж. Ф. Норбури для потока в плоскости симметрии экспериментального диффузора. В общем случае наличие в пограничном слое компонента локальной скорости, нормального к касательной на кривой линии тока внешнего потока, и невозможность ее непосредственного измерения создают большие трудности учета вторичных потоков в полуэмпирических методах расчета. [c.457]

В шестую группу входят реактопласты с листовым и слоистым наподшителем. Это самая большая группа обрабатываемости, ее объединяет анизотропия свойств. По степени абразивного воздействия на режущий клин инструмента эту группу можно подразделить на две подгруппы. Текстолиты и гетинаксы, не имеющие в своем составе абразивных компонентов, обрабатываются сравнительно легко. Стеклотекстолиты, и особенно органо- и борогшастики, обладают сильно выраженными абразивными свойствами и являются наиболее труднообрабатывае-22 [c.22]

Легко понять, почему в это выражение входит разность толщин. В самом деле, скорость луча, для которого направление колебаний вектора О перпендикулярно к главной оси (обыкновенный луч), превышает скорость необыкновенного луча. Поэтому компонента, в которой направление колебаний перпендикулярно к ребру клина, будет опережать вторую компоненту в одном клипе и отставать в другом. Толщины й, и / з, а следовательно, и разность фач Л непрерывно меняются, если точка падения света движется вдоль пластинки, причем б равно пулю в середине. В результате получится серия линий, где прошедииш свет будет линейно поляризован и, значит, его можно погасить путем соответствующей ориентащт призмы Николя. [c.639]

Предположим вначале, что призма Николя помещена перед компенсатором, так что на компенсатор падает линейно поляризованный свет. Тогда 6), — = б , и если за компенсатором следует анализатор, скрещенный с поляризующей призмой Николя, то появятся темные полосы, идущие параллельно ребру клина через точки, для которых правая часть уравнения (11) кратна я. Эти темные полосы определяют нулевое положение. Если теперь исследовать эллиптически поляризованный свет только посредством компенсатора и анализатора, то смещение темных полос от нулевого положения сразу же определит разнос ь фаз — 6[ для падающего света. Величину отношения компонент О , параллельной и перпендикулярной ребру, можно найти из ориентации анализатора, исиользуя (12). Эти данные позволяют с помощью формул, приведеини.х в п. 1.4.2, определить положение главных осей эллипса поляризации и их отношение. [c.639]

Несущая способность гидродинамических подшипников (рис. 10.48,6) повышается по мере увеличения скорости ротора при достаточном количестве подводимой смазки. При невращающемся роторе несущая способность опоры равна нулю. При повышенной угловой скорости ротора в результате интенсивного тепловьщеления уменьшается вязкость компонента и позтому несущая способность опоры ограничивается не только минимально допустимой толщиной смазочного слоя, но и его допустимой рабочей температурой. Таким образом, нормальная работа подшипников скольжения обеспечивается гарантированным зазором между валом и вкладьпием с тем, чтобы при вращении ротора было только жидкостное трение. С образованием толщины смазывающего клина, соответствующего зазору 5 (см. рис. 10.48,6) центр вала при работе смещается по отношению к центру отверстия подшипника в сторону вращения. Размер этого зазора зависит от разности диаметров в опоре, угловой скорости ротора, вязкости смазывающей среды и при минимальном значении всех параметров обеспечивает несущую способность опоры в режиме жидкостного трения без снижения до критических режимов трения без смазочного материала. Диаметральный зазор опоры ( ) - d) для наиболее распространенных конструкций составляет 0,04...0,1 мм, для быстроходных опор (м > 10 м/с) -0,15...0,2 мм. Иногда для компенсации несоосности подшипники выполняют в плавающем варианте, и втулка устанавливается в корпусе с зазором. Это обеспечивает наличие несущего слоя рабочей жидкости во всех злементах опоры. [c.254]

Разберем теперь интересный частный случай 0тс тстг>ия собственного веса, когда -[= 0. Многие задачи о равновесии невесомого клина из идеально-сыпучей среды могут быть рассмотрены в предположении, что все компоненты напряжения а, и пропорциональны степенной функции от г или что а пропорционально той же степенной фуикции от г, а а и / зависят только от 6. [c.200]

До сих пор рассматривали случай, когда первичное полутеневое поле возникло при дифракции цилиндрической волны на клине, т, е. когда лад и й,ф имели фазовую структуру обычных цилиндрических волн без каустик. Что изменится в предыдущих формулах, если падающее поле будет произвольным, т. е, и его гео-метрооптическая компонента и краевая волна будут иметь каустики (так может случиться, если обычную краевую волну отразить от криволинейной поверхности) [c.134]

Рио. 2. Модулятор на танталате лития является самым совершенным электрооптичеоким модулятором. Лазерный луч проходит через входной поляризатор и фокусируется линзами на модулирующий кристалл. Он отражается от заднего торца кристалла и выходит из него вллиптически-поляризованным. После преобразования его снова в параллельный пучок при помощи линз компонента, поляризованная перпендикулярно компоненте на входе, отклоняется призмой Рошона и образует выходной луч. Если используется импульсно-кодовая модуляция, напряжение на модулирующем кристалле регулируется так, чтобы свет, выходящий из кристалла, был с линейной поляризацией, перпендикулярной к поляризации на входе, и поэтому полностью отклонялся призмой Рошона. Клин, вставленный в пучок, устраняет естественное двулучепреломление кристалла. [c.78]

Если спектр рассеянного света состоит из значительного интервала длин волн, то вместо пластинки к/4 следует поставить толстый клин (2—3 мм) из исландского шпата с оптической осью, ориентированной под углом 45° к главным плоскостям призмы Воластона. Правильно подобранный угол клина для выбранного спектрального интервала создает одинаковые условия распространения в аппаратуре для х- и г- компонент. [c.153]

Смотреть страницы где упоминается термин 130 — Компоненты в клиньях : [c.124] [c.94] [c.150] [c.935] [c.97] [c.438] [c.439] [c.182] [c.32] [c.557] [c.168] [c.173] [c.347] [c.336] [c.159] [c.122] [c.199] [c.204] [c.77] [c.274] [c.46] [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...