344, 345, 349—351 — Появление в полосах широких

На стадии III наблюдается появление широких полос скольжения, что объясняется механизмом поперечного скольжения винтовых компонент дислокаций. Промежутки между ними заполняются тонкими, короткими линиями скольжения. [c.290]

Острый край микротрещины является концентратором напряжений, что может привести к дальнейшему продвижению этого края и увеличению ее длины. Процесс развития трещины в наиболее простом варианте для линейно-упругого изотропного материала был рассмотрен Гриффитсом. При одноосном растяжении напряжением ст полосы единичной толщины из материала с модулем Юнга Е плотность потенциальной энергии ее упругого деформирования будет g I 2E). Пусть в полосе перпендикулярно к действующему напряжению возникла трещина длиной L, малой по сравнению с шириной полосы (рис. 2.43). Появление трещины приведет к перераспределению напряжений они повысятся у ее краев и упадут до нуля на свободной поверхности трещины. Потенциальная энергия полосы в целом понизится. Уменьшение потенциальной энергии можно найти из решения задачи теории упругости о растяжении достаточно широкой полосы с поперечной трещиной [40]. В итоге получается, что это уменьшение [c.118]

Ходящего источника несущих электромагнитных колебаний. Ранее существовавшие источники давали широкий спектр с очень малой мощностью, приходящейся на отдельные частоты колебаний. Световые волны не были когерентными, а это исключало использование их для передачи сложных сигналов, требующих модуляции излучения. Положение резко изменилось с появлением лазеров. Когерентность и монохроматичность лазерного излучения позволяют модулировать и детектировать луч таким образом, что используется вся ширина оптического диапазона. Оптический участок спектра гораздо шире и вместительнее, чем радиоволновой. Покажем это простым расчетом. Подсчитаем, какое количество информации можно передать одновременно по оптическому каналу связи с длиной волны 0,5 мкм (соответствует 6-10 Гц). Для примера возьмем такой город, как Москва. Пусть в ней имеется 1500000 телефонов, 100 передающих широковещательных радиостанций и 5 телевизионных каналов. Для расчетов примем, что полоса частот телефонного канала составляет 3-10 Гц, радиоканала— 20-10 Гц, телевизионного канала— 10 Гц. Возьмем коэффициент запаса, равный 100. Вычисления произведем по формуле [c.80]

SN. Сверхновые звезды. 7. Внезапно увеличивающие блеск на 20 и более звездных величии и затем медленно ослабевающие. Спектр характеризуется очень широкими эмиссионными полосами. После вспышки спектр О, W или WN. Скорости сбрасывания оболочки достигают 8000 км/сек. Полная энергия вспышки до 10 эрг. Частота появлений в Галактике 1 вспышка за 250 лет [IJ. [c.982]

Вибрация машин может иметь широкий спектр частот от нескольких герц до сотен килогерц. На основе результатов только широкополосных измерений нельзя выявить появление и развитие соответствующего дефекта до того, как увеличивающаяся амплитуда определенной гармоники достигнет величины, способной заметно изменить общий уровень вибрации. Поэтому для удобства измерения и анализа весь частотный диапазон вибрации делят на полосы. Для реализации возможности узкополосного анализа применяют аппаратурный или алгоритмический (на основе быстрого преобразования Фурье) методы. [c.33]

Взаимодействие колебания связи АН с другими колебаниями комплекса. Возможной причиной появления структуры в широкой полосе Гв может быть резонанс Ферми, возникающий между основным тоном колебания связи АН и обертонами или составными частотами других колебаний комплекса. Такие взаимодействия часто осуществляются между валентным колебанием г и первым обертоном деформационного колебания Уь (если симметрия их волновых функций одинакова). Для свободных молекул частота г обычно больше частоты 2уь- Поскольку при образовании водородной связи частоты Гз и ь сближаются, то условия для резонанса Ферми становятся более благоприятными. В спектре появляется дублет, в котором интенсивность обертона деформационного колебания увеличивается за счет ослабления полосы основного тона валентного колебания. Резонанс Ферми достаточно четко проявляется в полосах валентных колебаний карбоновых кислот (газы и растворы) и некоторых других соединений, содержащих группы ОН и МН. При замещении водорода дейтерием или при изменении структуры молекулы контур полосы V должен изменяться. [c.161]

Для наблюдения полос равного наклона или полос равной толщины с наибольшим контрастом следует добиться появления интерференционной картины в белом свете. Это и понятно. Белый свет соответствует широкому интервалу АХ, и, следовательно, интерференционную картину можно наблюдать только в низких порядках, т. е. при наименьшей разности хода. После получения интерференционной картины в белом свете можно настроить интерферометр на полосы равной толщины с помощью юстировочных подвижек, поворачивающих зеркала 2 или 5. Юстировка интерферометра Майкельсона окончена, если получена интерференционная картина высокого качества. [c.177]

Для наблюдения полос равного наклона или полос равной толщины с наибольшим контрастом необходимо добиться появления интерференционной картины в белом свете. Это и понятно. Белый свет соответствует широкому интервалу АА. и, следовательно, интерференционную картину можно наблюдать только в низких порядках, т. е. при наименьшей разности хода. Если прибор настроен на полосы равного наклона, то при освещении монохроматическим светом очень малыми перемещениями зеркал Мх и Мз добиваются уменьшения числа интерференционных колец. Когда разность хода будет близка к нулю, центральное пятно займет почти все поле интерференции. Вблизи этого положения и следует искать картину полос равного наклона в белом свете. Если теперь откинуть линзу Оз и окуляр О4, то можно наблюдать картину полос равной толщины также в белом свете. Для этого медленно изменяют положение, например, зеркала Мх, пока не появятся полосы. Для облегчения юстировки в белом свете можно использовать ручной спектроскоп, который поможет уловить появление картины. [c.95]

Для данной комбинации показателей преломления отражательную способность подложки можно увеличить за счет установки достаточного большого числа двойных слоев, для которых частота излучения попадает в центр полосы непрозрачности. При этом удобно представить отражательную способность К диэлектрического зеркала как функцию параметра, называемого отношением стоячей волны V и учитывающего распределение поля, локализованного у передней поверхности всей системы [25]. Этот параметр широко используется в микроволновой технике [21] для характеристики импедансного рассогласования в волноводе. В нашем случае V является отношением максимума и минимума амплитуды поля, образующегося в результате интерференции с усилением и ослаблением между начальной и отраженной плоской волной. В отсутствие отражения амплитуда поля вдоль направления распространения постоянна. Если же существует и отраженная волна, то интерференция приводит к появлению стоячей волны и амплитуда поля записывается в виде [c.195]

Полосы бесконечные анизотропные -— Расчет при нагрузке сосредоточенной силой 150 - сферические анизотропные однослойные — Перемещения и силы внутренние 166, 167 - широкие — Концентрация напряжений около кругового отверстия 331, 332 — Появление пластических зон около отверстия 354 Посадки прессовые — Давления контактные 419, 420 [c.461]

Для уменьшения коробления и появления волнистости на свободной кромке широкого листа при приварке его другой кромки к ка-кой-либо детали у свободной кромки прихватывают временные жесткости в виде уголков или полос, которые после сварки удаляют. [c.615]

Как обычно, амплитудная модуляция гармонического сигнала приводит к появлению в его спектре боковых частот, сдвинутых от несущей частоты на Аг . Значит, в лазере спектр излучения вышедших в генерацию мод после прохода сквозь модулятор обогащается боковыми частотами, точно попадающими на частоты соседних продольных мод лазерного резонатора эти боковые спектральные компоненты играют роль вынуждающей силы для излучения на соседних модах. Последние возбуждаются благодаря наличию усиления в активной среде на широкой полосе частот, причем они рождаются уже с фазами, жестко навязанными им вынуждающей силой и, следовательно, синхронизованы с первой модой. Дальше идет процесс размножения генерации по модам с сохранением фазовой привязки. [c.44]

Результаты, полученные современной нелинейной оптикой, несколько схематично можно разбить на две группы. К первой из них следует отнести новые данные о микроскопических характеристиках вещества, полученные при изучении нелинейных оптических эффектов. Только с появлением лазеров удалось измерить спектральные компоненты тензоров на оптических частотах знание последних, вообще говоря, дает информацию об электронных энергетических полосах, не содержащуюся в линейной восприимчивости. Новые возможности изучения энергетических уровней открывает многофотонное поглощение (при двухфотонных процессах в центросимметричных средах возможны, в частности, переходы между уровнями с одинаковой четностью) соответствующую область спектроскопии называют многофотонной спектроскопией. Вместе с тем заметим, что эффекты вынужденного рассеяния определяются теми же спектральными компонентами тензоров и т. д., что и соответствующее спонтанное рассеяние, детально изученное в параметрической оптике. Однако в вынужденном рассеянии совершенно иной характер носит развитие волнового процесса в пространстве (имеет место экспоненциальное нарастание компонент рассеянного излучения). Наблюдение широкого класса новых волновых взаимодействий представляет собой вторую группу результатов нелинейной оптики. Последние тесно связаны с практическими приложениями нелинейной оптики. Уже сейчас нелинейная оптика располагает и значительным количеством практических достижений. К числу важнейших из них следует отнести следующие [c.14]

Минимально допустимый радиус изгиба определяют из условия сохранения устойчивости периферийных слоев изгибаемой заготовки. При гибке широкой заготовки потеря устойчивости приводит, в конечном итоге, к появлению трещины в зоне растяжения, при гибке на ребро узкой полосы — к появлению трещины в зоне растяжения или складок в зоне сжатия. [c.103]

Наиболее широкое распространение получила в настоящее время голографическая интерферометрия. Допустим, что после получения голограммы мы не убрали предмет 5 и наблюдаем одновременно и предмет, н его голографическое изображение. Если с предметом произошли какие-то изменения, например деформация, то это сразу же обнаружится по появлению интерференционных полос. Таким образом можно контролировать предметы любой неправильной формы. Другими методами это сделать трудно. [c.98]

Не существует стандартного тест-объекта, который бы широко применялся для оценки систем с усилением яркости рентгеновского изображения в медицине и промышленности. В промышленности для этой цели обычно используются индикаторы качества изображения — пенетрометры в пленочной радиографии они широко применяются для опытных и контрольных работ. В медицине такой индикатор не используется, а наиболее широко применяется в качестве тест-объекта фантом Бергера [6] с цилиндрическими отверстиями разного диаметра и глубины. Его характеристики могут быть выражены через контраст и диаметр отверстий. С появлением метода оценки качества изображений по результатам измерения МФП снова оживился интерес к полосовым тест-объектам с различными пространственными частотами чередования полос. [c.277]

В области деформационных колебаний связи Si—О наблюдается широкая плохо разрешенная полоса с максимумами 460 и 440 см . По мере увеличения содержания натрия эта полоса несколько меняет свою форму и максимум ее несколько смещается. Как известно [16 ], эта область частот чувствительна к вхождению в структуру ионов магния. На рис. 7 заметен сдвиг частоты максимума 440 см с уменьшением содержания катиона магния от образца 4 (Mg0=10.98 мол.%) к образцу 2 (MgO=6.19 мол.%). Подобное положение полос поглощения характерно для силикатов, имеющих триоктаэдрическую структуру. Появление полосы поглощения в области 660 см"1 (рис. 6) прямо указывает на существование триоктаэдрической структуры типа сапонита в составе анализируемых образцов. Причем наличие этой фазы особенно четко проявляется при повышенной температуре (100° С) и увеличении содержания натрия, вводимого в виде щелочи (рис. 6, 5). [c.81]

Все существующие интерференционные методы исследования дисперсии среды вблизи полосы поглощения можно разделить на две группы. К первой группе отнесем методы, в которых непосредственно может быть измерена спектральная зависимость показателя преломления л = f(Я), ко второй — методы, в которых измеряется дисперсия вещества йп/йХ = I(X). Отличительной особенностью второй группы методов является возникновение в интерференционной картине области ахро-матизации вблизи полосы поглощения, т. е. области, в которой фаза результирующей интенсивности не зависит от длины волны. Область ахроматизации проявляется в виде характерного изменения в интерференционной картине, например, в методе Д. С. Рождественского — это изгиб интерференционных полос — крюк , а в методе полос равного хроматического порядка—-это появление более широкой, чем другие, ахроматической полосы в некоторой области спектра. [c.230]

Дуга. В дугах развиваются более высокие температуры, чем в пламени, поэтому в дугах в газообразное состояние приводятся многие вещества, не испаряющиеся в пламени. Дуговые спектры атомов содержат гораздо больше линий, чем пламенные, так как в процессах соударений в дуге обычно реализуется энергия, достаточно большая, чтобы возбудить все состояния, вплоть до ионизации, а в случае легко ионизующихся элементов, вроде кальция, даже для возбуждения нескольких состояний иона. Так же обстоит дело с молекулами. В дуговом спектре появляется больше систем полос, чем в пламенном, так как возбуждаются сравнительно высокие уровни. Однако число добавочных систем, как правило, невелико, ибо, совершенно так же, как в атомных сериях, число различимых линий ограничено давлением другие факторы, включая давление, ограничивают число систем полос. Дуга в воздухе широко применялась для получения спектров окислов и галоидных соединений металлов в некоторых случаях, например в случае u l и TiO, полосы отчетливее видны в пламени, окружающем дугу, чем в центральных ее частях. Закрытая дуга может работать в различных газах и при различных давлениях, начиная от нескольких мм Hg и до нескольких атмосфер. Спектры многих гидридов металлов были получены в дуге в водороде при давлении в несколько см Hg. Понижение давления благоприятствует ионизации. Так, спектры Mgи MgH+ можно-легко получать в дуге между магниевыми электродами в водороде, понизив давление до нескольких мм Hg. Повышение давления вплоть до нескольких атмосфер иной раз дает возможность получить системы полос, которые другими способами не получались, каковы, например, системы SnH и РЬН. Это имеет место, когда состояния молекулы соответствуют предиссоциации. Полосатые спектры, испускаемые дугами, не всегда принадлежат молекулам, содержащим материал электродов, иногда они обусловлены только атмосферой, многие дуги вызывают появление полос ОН, если присутствует водяной пар, а некоторые, в частности дуга между медными электродами в воздухе, возбуждают -(-полосы N0. При пониженном давлении, когда в атмосфере присутствуют соответственные элементы, возбуждаются [c.224]

Одним из наиболее широко применяемых способов предотвращения возможности появления полос скольжения является небольшое обжатие листовой стали по толщине перед штамповкой в холодном состоянии на специальном стане. Оптимальное значение обжатия стали 08кп, в зависимости от ее толщины, составляет 0,8—1,2 %, а стали 08Ю — 1,0—2 %. Холодная прокатка с малым обжатием носит название дрессировки. После дрессировки для устранения коробоватости применяют правку на специальной правйльной машине, имеющей несколько пар пра-вйльных валков, центры которых смещены друг относительно друга. В процессе правки лист многократно пластически изгибается, что, так же как и дрессировка, способствует предотвращению возможности появления полос скольжения. В результате холодной правки прочностные характеристики металла повышаются, а характеристики пластичности снижаются, что приводит к ухудшению штампуемости. При очень малых относительных обжатиях, порядка 1,5—2 %, наблюдаются иные явления прочностные характеристики снижаются (за исключением твердости, которая возрастает), а характеристика пластичности б — увеличивается. Кроме того, при испытании металла на растяжение после дрессировки и записи диаграммы растяжения площадки текучести не наблюдается, т. е. исчезает характерный признак возможности появления полос скольжения. [c.15]

Замена широких облицовочных листов из стали 1Х18Н9Т на полосы шириной 50 мм и толщиной 3 мм на лопастях и камерах рабочих колес позволила повысить ее работоспособность (табл. 6). В этом случае вспучивание и отрыв полос на лопастях гидротурбин Каховской ГЭС наблюдались через 10—15 тыс. ч, на полосах наряду с появлением усталостных трещин имеют место эрозионные разрушения металла, в основном в местах резких переходов, незашлифованных швов и т. п. Аналогичное положение имеется и при облицовке камер рабочих колес, изготовленных из Ст. 3. На Горьковской и ряде других ГЭС, работающих при низкой интенсивности кавитационных воздействий, эрозионных разрушений металла облицовочных полос не было обнаружено, однако наблюдалось отслаивание облицовки от тела камеры [c.43]

Общие вопросы усталостного разрушения. Стали и сплавы представляют собой конгломерат кристаллов, кристаллических зерен, имеющих, как правило, случайную ориентацию кристаллографических осей. В зернах, неблагоприятно ориентированных относительно статически приложенной силы, уже при очень малой ее величине происходит пластическое деформирование, структурно обнаруживаемое в виде полос скольжения, и возникают остаточные напряжения 3-го рода. Дальнейшее нагружение и развитие пластического деформирования, сводящегося к сдвиговым процессам (скольжение и двой-никование), дроблению зерен, относительному их перемещению и изменению дислокационной структуры, сопровождается возникновением остаточных напряжений 2-го, а в зависимости от напряженного состояния — и 1-го рода, иногда выпадением карбидов, упрочнением материала, переходящим на некотором уровне деформации в разупрочнение, Плоскости, по которым происходит скольжение, упрочняются, сопротивление деформированию возрастает, и с ростом нагрузки скольжение протекает по новым кристаллографическим направлениям. Разупрочнение начинается с появлением широких полос скольжения, и возникающие при этом субмикроскопические трещины развиваются на стадии, близкой к разрушению, в микро-, а затем в макротрещины. [c.244]

При выращивании кристалла по Чохральскому могут возникать вращательные полосы иэ-за асимметрии теплового поля в расплаве или несовпадения оси вращения кристалла с осью симметрии теплового поля При неподвижном тигле расстояние между полосами равно отношению скоростей вытягивания (у) и вращения ( ) кристалла и не меняется при постоянных у и ю. Форма полос связана с формой фронта кристаллизации. Полосы исчезают при (0 = 0 [51, 68, 80]. Однако в зтом случае процесс роста становится крайне нестабильным, в кристаллах образуется коленчатый изгиб, приводящий к изменению диаметра. В таких участках возникают сильные механические напряжения, ухудшающие оптическое качество кристалла и приводящие к появлению трещин Кроме того, вытяги вание кристалла без вращения требует очень высокой степени чистоты исходных материалов, необходимости исключения любых температурных флуктуаций и радиальной асимметрии термического градиента в тигле с расплавом Соблюдение перечисленных условий позволило получить бесполосчатые кристаллы НБС максимального диаметра до 10 мм и длиной 50 мм 176] Другой способ устранения полос вращения — повышение скорости вра щения кристалла [81]. Оптимальный подбор ростовых ус ловий позволяет пол5гчить плоский фронт кристаллизации при скоростях вращения 50 — 60 об/мин, а для кристаллов диаметром не более 10 — 12 мм при 120 об/мин. При этом сохраняется стабильность диаметра вытягиваемого кристалла в достаточно широких температурных преде лах (до 10 °С), что связано с наличием жесткой огранки кристалла [c.165]

Кроме линий поглощения агрегаций, имеющих менее 10 атомов серебра, в оптических спектрах появлялась и усиливалась по мере роста концентрации металла в матрипе широкая полоса поглощения при 1 3000 А, которая была обусловлена плазменными колебаниями электронов в частицах, содержащих iOO атомов [50]. Достаточно толстые осажденные слои позволили применить для исследования колебательных уровней энергии кластеров лазерную рамановскую спектроскопию, полученные спектры показаны на рис. 118 для разных концентраций металла в криптоновой матрице. Трансформация спектров, очевидно, обусловлена изчезновением малых и появлением более крупных атомных агрегаций. На основании проведенных оптических исследований Шульце м др. [50] заключили, что необходимо свыше 10 атомов, чтобы молекулярный тип электронных свойств кластеров серебра изменился в направлении к металлическому типу, и что переход от наиболее стабильной линейной к трехмерной структуре кластеров ожидается уже для Ag4 или Ags. [c.263]

Недавно проведено исследование оптических свойств кластеров 1п8, внедренных в цеолитную матрицу [631]. Образцы приготавливали вдавливанием расплавленного металла под действием высокого давления в полости цеолита. После снятия давления и отжига такого заряженного металлом цеолита (ЗМЦ) NaA—In часть металла выдавливалась обратно до тех пор, пока в каждой полости не оставалось по 8 автомов индия. На рис. 125 приведены измеренные спектры поглощения образцов в ближней УФ- и видимой областях спектра. Исходные цеолиты NaA практически прозрачны (кривая 1). Введение In в цеолит приводит к появлению в спектре поглощения ЗМЦ широкой полосы (кривая 2). В процессе отжига спектр поглощения ЗМЦ существенно трансформируется (кривые 3, 4), причем появляется определенная корреляция спектра поглощения Ins как со спектром [c.269]

На рис. 52 приведены схемы напряженного (а) и деформированного (е) состояний при изгибе узких и широких полос [79]. Из этих схем видно, что при гибке узких полос (Ь < 3s) с достаточной толщиной материала s имеет место плоско-напряженное и объемно-деформированное состояние (рис. 52, а), а при гибке широких полос (Ь > 3s) — объемно-напряженное и плоско-деформированное состояние, вследствие появления поперечного напря- [c.116]

Было замечено (см. гл. П1), что благородные металлы группы Ш — медь, серебро и золото, которые обладают гранецентрирован-ной кубической структурой, при выполнении некоторых условий образуют широкие области твердых растворов с элементами подгрупп В. Оказалось, что процесс образования твердого раствора заканчивается появлением объемноцентрированной кубической фазы и что границе между фазами соответствует число электронов на атом е/а, равное 1,4. Джонс [42] впервые установил, что плотность состояний на единицу объема к-пространства в случае гранецентрированной кубической структуры начинает уменьшаться, когда kf = 2я/ац,, другими словами, когда поверхность Ферми касается границы зоны Бриллюэна в направлении [111] (фиг. 41,а). При дальнейшем увеличении энергии и отношения ela свободные состояния остаются только в углах зоны. Поскольку плотность состояний в данном направлении пропорциональна dE/dk) , пик плотности состояний (фиг. 42) является следствием наличия запрещенной полосы энергий у границы зоны Бриллюэна, возникающей из-за периодического потенциала решетки. [c.117]

На фиг. 66 приведены схемы напряженного (ст) и деформированного (е) состояний при изгибе узких и широких полос (по В. П. Романовскому [39]). Из этих схем видно, что при гибке узких полос (6 < 3 5) с достаточной толщиной материала имеет место плосконапряженное и объелшо-деформированное состояние (фиг. 66, а), а при гибке широких полос Ь > 3 з) — объемно-папрян енное и плоско-деформированное состояние благодаря появлению поперечного напряжения (фиг. 66, б). Последнее возникает вследствие того, что при гибке широких полос поперечная деформация вдоль линии изгиба (поперек полосы) затруднена. При гибке тонких материалов можно принять упрощенную схему линейного напряженного [c.125]

Одним из наиболее широко распространенных подходов к объяснению механизма развитой пластической деформации металла в контактной зоне трения пока остается применение классических дислокационных теорий деформации. В свое время Тейлор показал, что пять независимых систем скольжения необходимы и достаточны для всех зерен в агрегате, чтобы гомологически деформироваться под внешним напряжением без нарушения сплошности. Эта система предполагает ламинарный характер пластической деформации и ее квазиоднородность. Подобный подход применен в работе [3], в которой с таких позиций описывается пластическая деформация в поверхностных слоях трения меди. Предлагается следующая схема процессов, протекающих в зоне контакта. Там, где деформация не превышает 10 % (на рис. 5.1 этой области соответствует зона С), она происходит путем классического перемещения дислокаций по октаэдрическим плоскостям, причем релаксация после деформации вызывает появление равноосных ячеек с малоугловыми границами. На этом процесс скольжения в зоне С исчерпывается. Дальнейшая деформация концентрируется в тонких микрополосах толщиной около 0,3 мкм, которые включают кооперативное движение дислокаций на короткие расстояния, намного меньшие, чем ширина этой полосы. С увеличением напряжений полосы поворачиваются перпендикулярно напряжению сжатия, образуются новые полосы, их границы становятся более резкими, а полосы соби- [c.142]

Метод состоит в следующем. Тщательно отполированный шлиф нагревают в вакууме 1,33—0,133 н1м (10 —10 мм рт. ст.) в течение 10—30 мин (в зависимости от степени разрежения, температуры нагрева и содержания кремния в сплаве) и закаливают в масле или воде. Затем шлиф слегка полируется и травится горячим раствором пикрата натрия. При этом зерно окрашивается в темный цвет, а границы зерен остаются светлыми. На рис. 1 представлены микроструктуры рессорной стали 55С2, прокатанной на полосу 120 X 12 мм. Шлифы нагревали 20 мин при 880° С в вакууме 0,93 hIm (7-10 мм рт. ст). При слабой полировке по границам аустенитных зерен либо выявляется широкая светлая кайма, либо весь шлиф становится светлым. После повторной или более длительной полировки светлая кайма заметно сужается, образуя относительно тонкие границы зерен . Появление слабо-травящейся каймы на границах аустенитных зерен, вероятно, объясняется окислением здесь кремния в поверхностных участках образца. Действительно, уже давно известно [1, 2], что при травлении шлифа из сплава Fe—Si или Fe—С—Si пикратом натрия в темный цвет окрашиваются участки с большей концентрацией кремния. Теперь это подтверждено при помощи электронного микрозонда 13], [c.250]

А. в войне 1914—1918 гг. В начальном периоде мировой войны 1914—1918 гг. военная А. применялась почти исключительно как разведывательное средство. Со стабилизацией фронта усилия военной А. были направлены на разведку укрепленных полос и ближайшего тыла с систематич. фотографированием важнейших рубежей и отдельных объектов в полосе глубиной в 20—25 км. При интенсивной работе военной А. в ограниченных зонах стали неизбежными частые столкновения самолетов в воздухе. Командование к этому времени с полной очевидностью убедилось в громадном значении вовдушной разведки и вынуждено было изыскивать паиболее действительные способы борьбы с неприятельскими воздушными разведчиками. Боевой состав А. к 1915 г. за несколько месяцев войны возрос вдвое, что позволило расширить круг боевой деятельности авиационных частей и использовать их ие только для разведки, но и для нападения на войска и тыл противника, а такгке и для борьбы с А. противника. Под влиянием этих причин в 1915 г. появляются первые одноместные истребительные самолеты, вооруженные 1—2 пулеметами и значительно превосходящие разведчитюв в скорости и маневренности. Ив них в 1916 г. образуются отдельные части и соединения истребитель-н о й А., предназначенные для более широких действий в борьбе с воздушным противником. Обилие земных объектов, подвижных и неподвижных, представляющих хорошие цели для нападения с воздуха, и новые возможности в развитии военной А. обусловили появление бомбардировочных самолетов [c.36]

W—ширина ионизационной полосы, а /, в основном сводится к разнице между Ед и средней энергией спиновых волн возбуждения для R, больших нуля (см. рис. 284). Еслн имеется / спиновых волн, то полная энергия Я(А,,..., кЛ может быть получена из 043.41) при подстановке в него (143.49). Когда атомы широко раздвинуты, то положительно, W очень мало и, следовательно, А положительно. С другой стороны, W очень велико, когда атомы собраны близко друг к другу, и можно ожидать, что А изменит знак. Таким образом в этом приближении так. же, как и в теории Гайзенберга, можно ожидать появления ферромагнетизма только для ишроко раздвинутых атомов. [c.651]

Как будет изложено в последующих главах, используемые в ВОЛС полупроводниковые источники света имеют неизменно широкую полосу излучения, составляющую около 30 им у светодиодов (СД) и около 3 нм у полупроводниковых лазеров, о означает, что по сравнению с современной сложной системой радиосвязи оптические системы связи первого поколения оказываются сравнительно простыми и, по существу, состоят только из включаемого и выключаемого источника широкополосного шума . Некоторые самые раннне системы телеграфной радиосвязи использовали этот же принцип до появления перестраиваемых избирательных систем, позволивших использовать узкополосные несущие колебания. Теоретически исключительно широкая полоса пропускания оптических систем связи оказалась нереализуемой на практике, одиако в результате проведен- [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...