545 —Длина черные

Абсолютно чёрное тело испускает лучи всех длин волн от >. = О до X = оо при всех [c.500]

Излучение серых тел. Излучение серого тела характеризуется, как и излучение абсолютно чёрного тела, волнами всех длин, от X = О до X = ос. Спектр излучения и здесь непрерывен однако в сравнении с чёрным телом интенсивность излучения серого тела для каждой длины волны понижена при всех температурах если — интенсивность излучения У) [c.501]

Разрывные длины Л—25 км белых ниток матовых 20-27,5 км особо прочных белых глянцевых, 19,5-23 км чёрных ниток матовых и 19—26 kai особо прочных чёрных глянцевых. [c.353]

Рис. 3. Магнитная аккреция на чёрную дыру упорядоченное поле). Короткие стрелки — движение вещества, длинные —силовые линии магнитного поля.

Перейдём теперь к рассмотрению упругого рассеяния частиц поглощающими ядрами. Соотношения, полученные в 17, показывают, что поглощение вызывает дополнительное возмущение падающей волны и, следовательно, приводит к дополнительному упругому рассеянию частиц, которое не связано с образованием составного ядра и последующим испусканием частиц. Это упругое рассеяние, обусловленное наличием поглощающего рассеивателя, в случае малых. длин волн частиц / —радиус ядра) аналогично диффракции света от абсолютно чёрного шара и может быть поэтому названо диффракционным рассеянием Чтобы сделать более ясной эту аналогию, напомним, что диффракционные явления в оптике наблюдаются в том случае, если на пути распространения света стоит непрозрачный, поглощающий свет экран. Диффракционные явления, характеризующиеся отсутствием резкой границы между областями света и тени, представляют собой отклонения от геометрической оптики и непосредственно связаны с, волновой природой света они проявляются тем сильнее, чем меньше размеры непрозрачных тел по сравнению с длиной волны света. Так как ядра в определённой области энергии поглощают падающие на них частицы, т. е. ведут себя по отношению к ним как непрозрачные, поглощающие экраны, то, наблюдая в таких условиях упругое рассеяние частиц, мы должны получить диффракционную картину. [c.186]

Будем предполагать, что ядро имеет форму шара радиуса R и что длина волны нейтронов значительно меньше размеров ядра. При выполнении этого условия ядро можно считать абсолютно чёрным для нейтронов, попадающих в сферу действия ядра. [c.187]

С другой стороны, хорошо известно, что если длина волны света мала по сравнению с размерами препятствия, то возможно получение общей формулы, описывающей диффракционные явления. Основываясь на этой оптической диффракционной формуле, найдём сперва диффракционную картину, возникающую при рассеянии быстрых нейтронов, а затем убедимся, что та же картина получается, если исходить из строгой квантовомеханической теории рассеяния. Прежде всего напомним эту формулу и, пользуясь ею, установим диффракционную картину в том случае, когда свет падает на абсолютно чёрный, поглощающий шар радиуса R. [c.187]

Горячая вырубка из полосы прямоугольного сечения. Вырубка производится на горизонтальных прессах-полуавтоматах и автоматах производительностью от 85 до 40 изделий в минуту. Номинальный диаметр резьбы гаек — от 12 до 50 мм. Переходы 1) образование двух граней путём предварительного обжатия углов полосы штампами 2) вырубка гайки 3) пробивка отверстия и калибровка граней путём проталкивания гайки сквозь длинную матрицу. Гайка получается чёрная. Штамповкой горячим способом могут изготовляться также корончатые гайки. [c.513]

Так как длина волны линии излучения мазера лежит в микроволновой области, большой проблемой становится равновесное чёрное излучение, обусловленное температурой резонатора. Действительно, по Планку среднее число п равновесных фотонов с резонансной частотой О в полости с температурой Т равно [c.35]

Крылья — верхнее 4 на станине 5 длиной от оси мачты до края диска I 740 мм, шириной 250 мм нижнее 6 на станине 7, длиной 1 600 мм, шириной 250 мм. Крылья в сторону перегона окрашены в красный цвет, в сторону станции — в белый с чёрным окаймлением шириной 20 мм на диске, арматура в чёрный цвет. [c.244]

В большинстве случаев получаемый кислород транспортируется в стальных баллонах ёмкостью 40 л, которые при давлении 150 ати вмещают 6 ж кислорода. Пустой баллон весит 67 кг. Длина его корпуса равна 1 300 мм, наружный диаметр 219 мм, толщина стенки 8 мм (ГОСТ 949-41). Снаружи кислородные баллоны окрашивают в голубой цвет с чёрной надписью Кислород . [c.280]

Правка производится дл11 восстановления правильной формы заготовок. Её осуществляют 1) на плитах ударами ручными молотками или кувалдами (точность до 3,0 мм на длине 1 м) 2) на прессах ручного действия или приводных (точность 0,05—0,15 мм на длине 1 м,-, 3) на рихтовочных станках (точность 0,5 —0,9 мм на 1 м для чёрных прутков и 0,1 — 0,2 мм для проточенных прутков). [c.3]

Отверстия под протяжку предварительно обрабатываются сверлом, фрезйй, резцом и в случае необходимости сократить длину протяжки развёрткой или другим чистовым инструментом. Наружные поверхности, как правило, протягиваются в чёрном виде (отливки, поковки), без предварительной обработки резцом или фрезой. Величина припуска, снимаемого за один проход наружной протяжкой, колеблется от 2 до 6 мм в зависимости от величины заготовки и качества её изготовления. [c.310]

Основные характеристики режущей и калибрующей частей наружных протяжек (размер шага зубьев, число их, число одновременно работающих зубьев, форма впадины, величина передних и задних углов, заполняе-мость впадин стружкой, число и размеры канавок для дробления стружки, поперечные размеры зубьев и пр.) определяются так же, как и у внутренних протяжек. Первый зуб наружных протяжек, обрабатывающих чёрные поверхности, имеет заднюю поверхность в 1,5—2 раза длиннее, чем это обычно принято, так как обычный зуб при встрече с коркой часто выкрашивается или ломается. [c.316]

Если тело массы М сжато до размеров, меньших г ., то оно превращается в чёрную дыру с размерами г . В квантовой теории также есть предел локализации частицы — её комитоновская длина волны l =h/M , к-рая, очевидно, не может быть меньше гравитац. радиуса I r . Поэтому появляется надежда, что в теории, учитывающей Г. в., промежуточные состонния со сколь угодно большими энергиями не возникнут и, следовательно, расходимости исчезнут (имеются в виду ультрафиолетовые расходимости). Макс. масса (энергия) частиц соответствует равенству I rg и равна [c.525]

Абс. и относит, доля И. и. нагретого твёрдого тела ааинсит от его темп-ры. При темп-рах ниже 500 К излучение почти целиком расположено в ИК-области (тело кажется тёмным). Однако полная энергия излучения прп таких темп-рах мала. При повышении темп-ры доля п лyчeпня в видимой области увеличивается, тело становится тёмно-красным, затем красным, жёлтым и, наконец, при темп-рах выше 5000 К белым при этом вместе с полной энергией излучения растёт и энергия И. и. Строган зависимость энергии излучения нагретых тел от теми-ры существует только для абсолютно чёрного тела. Тепловое излучение всех диапазопов длин [c.182]

Испускание лучистой энергии (тепловое излучение) абсолютно чёрного тела описывается Стефана — Больцмана законом излучения и Планка законом излучения. Применительно к условиям термодинамич. рапнове-сия закон Стефана — Больцмана даёт выражение для плотности потока интегрального излучения в нолусфе-ру, испускаемого поверхностью абсолютно чёрного тела в пределах полусферич. телесного угла во всё.м интервале длин волн от О до со, Ед = аТ [Вт/м ], где а—5,67-10 Вт/м К — Стефана — Больцмана по--тоянная, Т — темп-ра тела. Плотность потока моно-хроматич. излучения в полусферу в узком интервале длин волн Я описывается ф-лой Планка [c.618]

Здесь и Са — константы, i = 3,7413-10 Bт м а С2=1,4388-м-К. Излучат, свойства реальных тел отличаются от свойств абсолютно чёрного тела, что учитывается с помощью спец. коэф.— стеиенн черноты, к-рый в зависимости от того, относится он к интегральному или монохроматпч. излучению, наз. интегральной степенью черноты (е) или спектральной степенью черноты (8j ), В результате плотности потоков интегрального и монохроматич. излучения для реального тела описываются выражениями Е=гЕ(,-Тела, у к-рых спектральная степень черноты не зависит от длины волны излучения, наз. серыми телами. [c.618]

П. 3. и. даёт спектральную зависимость (зависимость от частоты V или длины волны Я = /v) объёмной плотности излучения (энергии излучения в единице объёма) и пропорциональной ей испускат. способности абсолютно чёрного тела е = си/4 (энергии излучения, испускаемой единицей его поверхности за единицу времени). Ф-ции и е ,.г (или Их,у и е>,г), отнесённые к ед. интервала частот (или длин волн), являются универсальными ф-циямиот V (или Я ) и Г, не зависящими от природы вещества, с к-рым излучение находится в равновесии. [c.625]

Выше, в самых поверхностных слоях С., энергия вновь переносится излучением. Излучение, приходящее от С. к внеш. наблюдателю, возникает в чрезвычайно тонком поверхностном слое --- фотосфере, имеющей толщину (1/2000) Д 350 км. Располагающиеся над фотосферой хромосфера и корона практически свЬбодно пропускают непрерывное оптич. излучение фотосферы (близкое к излучению абсолютно чёрного тела с темп-рой ок. 6000 К). Верх, часть фотосферы и переходную область между фотосферой и хромосферой иногда называют обращающим слоем. Этот слой прозрачен для частот непрерывного спектра. Однако в нек-рых частотах, определяемых строением образующих слой атомов, слой непрозрачен. Излучение на этих избранных частотах рассеивается или поглощается обращающем слоем, и в спектре появляются линии поглощения, к-рые иногда называют фраунгоферовыми линиями. Практически вся энергия излучения Солнца заключена в непрерывном излучении фотосферы, приходящемся на интервал длин волн от 1500 А до 0,5 см. [c.589]

Рис. 5. Спектр жалу чения Солнца. Непрерывные линия — ре льтаты изиере-инв, штриховые — распределение анергии в спектре абсолютно чёрного тела с температурой т я я 0000 К (или с Т = = 10 К я 10 К в ДВ-части спектра). Для волн длиннее 30 мкм порядки величин пп-соков указаны отдель-ко (близ кривых).

СТЕФАНА БОЛЬЦМАНА ПОСТОЯННАЯ — фундаментальная фивическая константа а, входящая в закон, определяющий полную (по всем длинам войн излучения) испускат. способность абсолютно чёрного [c.689]

Микроволновое фоновое излучение (6 10 Гц<у< 10 Гц 300 мкм<Х<50 см). Измерения в сантиметровой и миллиметровой областях длин волн, проводившиеся с 1965, привели к обнаружению изотропного излучения, имеющего спектр абсолютно чёрного тела и темп-ру ок. 2,7 К. Это открытие, по-виднмому, наиб, важное в космологии со времени установления Хаббла закона, подтвердило предложенную в 1948 Г. Гамовым горячей Вселенной теорию. Микроволновое Ф. к. и. даёт гл. вклад в плотность энергии и концентрацию фотонов Ф. к. и. (подробнее см. Микроволновое фоновое излучение). [c.336]

Независимо от области применения Ф. можно подразделить по ряду признаков на статическую и динамическую (напр., кинематография) —пс временному характеру изображения на серебряную (стро.го—галогенидосеребряную) и несеребряную — по хим. составу СЧС на чёрно-белую и цветную — по способности передавать только яркостные или также и цветовые различия в объекте на амплитудную и фазовую—в зависимости от того, передаются ли свойства объекта различиями поглощения света в изображении или различиями оптич. длины пути света (а следовательно, фазы) в изображении на плоскостную и объёмную — по пространственному характеру изображения. Особым видом объёмной Ф. можно считать и голографию, хотя [c.344]

Государственный Э. России представляет собой первичный фотометр, созданный на основе неселективного радиометра, спектральная чувствительность к-рого скорри-гирована спец. жидкостным фильтром под ф-цию V(X — эмпирич. ф-цию относит, спектральной световой эффективности монохроматич. излучения с длиной волны Я. Коэф. преобразования радиометра без фильтра определяется путём измерений в вакууме интегрального по спектру потока излучения высокотемпературной модели абсолютно чёрного тела (модели чёрного тела — МЧТ)—двух коаксиальных трубок из карбида ниобия, нагреваемых в вакууме постоянным электрич. током до темп-ры 3000 К, В состав Э. входят также системы определения спектрального распределения излучения по темп-ре МЧТ, определения спектрального коэф. пропускания светофильтров, регистрации и обработки измерит, информации и передачи размера единицы. Первичный Э. воспроизводит единицу силы света в диапазоне 30- 110 кд с СКО <0,1 10 и НСП<0,25 10- [c.642]

Свойства следа, оставленного в эмульсчн заряж. частицей, зависят от её заряда е, скорости v и массы т. Так, остаточный пробег частицы (длина следа от его начала до точки остановки) при данных ей v пропорционален т при достаточно большой скорости и частицы плотность зёрен (число проявленных зёрен на единицу длины следа) qor,e jv . Если плотность зёрен слишком велика, они слипаются в сплошной чёрный след. В этом случае, особенно если е велико, мерой заряда может быть число 8-электронов, образующих на следе характерные ответвления. Их плотность также пропорциональна Если е=1, [c.660]

В начале 1980-х годов Дью и Уинтни из военно-морской исследовательской лаборатории наблюдали охлаждение углекислого газа СО2 на один градус в области луча накачки диаметром 1 см, проходившего сквозь цилиндр с газом, температура стенок которого поддерживалась равной 600 К [5]. Колебательный переход (100) (001) накачивался при помощи СО2 лазера мощности 300 Вт на длине волны 10,6 мкм. Охлаждение достигалось благодаря антистоксовой эмиссии на длине волны 4,3 мкм при переходах из антисимметричного состояния (001) в основное колебательное состояние (ООО). При установлении теплового равновесия происходит заселение симметричного состояния (100), которое затем опустошается при лазерной накачке. Процессу теплового перераспределения населённостей содействуют три фактора близость к резонансу первого обертона (010), постоянная температура окружения 600 К, добавление к СО2, парциальное давление которого 64 мТорр, инертного газа Хе, парциальное давление которого равно 0,2 Topp. В качестве буферного газа ксенон выгоден своей малой теплопроводностью, а также тем, что он слабо влияет на девозбуждение молекул СО2, находящихся в состоянии (001). Парциальное давление буферного газа подбиралось опытным путём из условия наиболее оптимального режима охлаждения. В отсутствие буферного газа давление двуокиси углерода устанавливалось на такой уровень, когда только начиналась девозбуждение состояния (001) в результате частых столкновений молекул. Это определяло плотность СО2, что, в свою очередь, задавало диаметр кюветы с газом, который составлял 127 мм, с той целью, чтобы сделать минимальным перепоглощение излучения на длине волны 4,3 мкм. Внутренние стенки цилиндра были выкрашены в чёрный цвет, чтобы избежать отражения излучения обратно в среду. Изменение температуры фиксировалось по изменению осевого давления при помощи ёмкостного манометра. В целом, форма снятой кривой зависимости изменения температуры от парциального давления буферного газа подтверждала наличие охлаждения. [c.48]

Продольные трещины, плёны, раковины, накаты и наковки в чёрной части оси удаляют продольными вырубками крейцмесселем, причём глубина вырубок не должна превышать 3 мм от чертёжного размера оси и 7 мм-от чёрной поверхности оси вырубка должна протекать плавно с длиной перехода от поверхности оси до основания вырубки не меньше пятикратной её глубины. [c.453]

Вследствие невозможности введения поправки на неполную черноту тела радиационные пирометры применяются главным образом для измерения температуры в местах, где имеется возможность заделать чёрный излучатель, в виде блока или тонкостенной трубки (фиг. 34) диаметром 60—80 мм, длиной 700—800 мм, изготовленных из материалов с большим коэфициентом лучеиспускания. При этом создаются условия, практическ аналогичные измерению абсолютно чёрного тела. [c.729]

Было бы очень удобно характеризовать цветность одним числом. Но её двумерность требует для её выражения в общем случае двух чисел. Лишь для нек-рых совокупностей цветностей (линий на графике цветности) возможно одномерное выражение. Первая такая совокупность — чистые спектр, цвета п чистые пурпурные цвета, цветности к-рых определяются значениями преобладающей длины волны. Вторая совокупность цветностей, к-рые можно охарактеризовать одним числом,— это цветности излучения абсолютно чёрного тела, используемые для описания источников освещения с цветностями свечения, близкими к цветностям белых цветов. Величина, определяющая положение точки на линии цветностей излучения чёрного тела (и цветности упомянутых источников), есть цветовая температура, т. е. темп-ра в градусах Кельвина абсолютно чёрного тела, при к-рой оно имеет данную цветность. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...