Давление термомолекулярное

Поправка на вредный объем, гидростатическая поправка и поправка на термомолекулярное давление [c.93]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Рис. 3.8. Поправки к газовому термометру [2]. А — гидростатическая поправка В — поправка на термомолекулярное давление С — поправка на вредный объем О — поправка на отклонение от состояния идеального газа. Погрешности определения некоторых поправок показаны графически.

Поправка на термомолекулярное давление существенна как при высокотемпературной, так и при низкотемпературной газо-войтермометрии. Если два сосуда с газом, находящиеся при различных температурах, соединить между собой капилляром, диаметр которого по порядку величины меньще или равен длине свободного пробега молекул газа, то между сосудами установится термомолекулярная разность давлений. В состоянии равновесия число молекул, движущихся от горячего сосуда к холодному , должно быть равно числу молекул, движущихся в противоположном направлении. Для капилляра с зеркально отражающими стенками или диафрагмы при низких давлениях условие равновесия может быть записано в простом виде [c.95]

На практике в газовой термометрии длина свободного пробега молекул газа редко совпадает с диаметром соединительного капилляра (обычно это трубка с заметными размерами) и, таким образом, нарущаются условия, при которых выведена формула (3.32). Вместо нее используется значительно более сложное выражение, в которое входят диаметр трубки, коэффициент аккомодации, учитывающий столкновения молекул со стенкой трубки, молекулярный вес газа и его вязкость. Общее выражение для термомолекулярной разности давлений было впервые получено Вебером и Шмидтом [71]. Последующие работы в этой области как теоретические, так и экспериментальные [49, 62] показали, что термомолекулярная разность давле- [c.95]

Термомолекулярная разность давлений и термомеханический эффект [c.80]

Первое явление, с которым следует ближе познакомиться, — термомолекулярная разность давлений, определяемая как разность давлений, которая возникает между двумя фазами в стационарном состоянии = О, когда поддерживается разность температур. В соответствии с уравнением (5.46), эта разность давлений выражается соотношением [c.81]

Термомолекулярная разность давлений наблюдается, когда система состоит из газа, а сосуды разделены узкими капиллярами или маленькими отверстиями. В таком случае это явление называется эффектом Кнудсена , и в следующем разделе эффект Кнудсена будет рассмотрен с молекулярно-кинетической точки зрения. Термомолекулярная разность давлений возникает также в жидком гелии ниже А-точки (2,19 °К) в этом случае явление называют фонтанным эффектом . [c.82]

Соотношение взаимности Онзагера (5.47) устанавливает связь между термомолекулярной разностью давлений и термомеханическим [c.82]

В случае газа Кнудсена, т. е. в случае, когда две фазы сообщаются друг с другом через отверстие, диаметр которого мал по сравнению со средней длиной свободного пробега, нетрудно непосредственно рассчитать термомолекулярную разность давлений. С достаточным основанием можно предположить, что каждая молекула, подходящая к отверстию, свободно пройдет через него. В соответствии с основными [c.83]

Во всех случаях, когда средняя энергия молекул, пересекающих пограничный слой между двумя фазами, отличается от энтальпии, возникают теплота переноса, а также термомолекулярная разность давлений и термомеханический эффект. Очевидно, что в некоторых отношениях пограничный разделяющий слой действует как сито, благоприятствуя переходу через него молекул определенного рода, например, молекул с большой энергией. [c.86]

В разделе 3 главы V мы уже познакомились с типичным стационарным неравновесным состоянием — термомолекулярной разностью давлений. В этом состоянии перенос вещества равен нулю, а перенос энергии между двумя фазами с разными температурами и величина приращения энтропии не равны нулю. Но параметры состояния системы не изменяются со временем, так что данное состояние вполне может рассматриваться как стационарное неравновесное состояние или, короче, как стационарное сосюнние. Такие сосюнния не следует путать с равновесными состояниями, характеризующимися тем, что скорость прироста энтропии равна нулю. [c.90]

Ниже будет показано, что стационарные состояния могут быть охарактеризованы экстремальным принципом, который утверждает, что в стационарном состоянии ежесекундное приращение энтропии имеет минимальную величину, совместимую с некоторыми дополнительными условиями, которые должны быть сформулированы для каждого конкретного случая. В нашем первом примере с термомолекулярной разностью давлений таким дополнительным условием является разность температур между фазами I и II. Во втором примере таким [c.90]

I Градиент общего давления внутри тела может существовать и при Температуре ниже 100°С за счет эффузионного натекания воздуха по микрокалиллярам внутрь тела/(термомолекулярная разность давлений) или за счет перепада давления между средами, которые разделены по-рирой стенкой (фильтрация через пористую среду). [c.60]

Однако этот метод можно рекомендовать только для исследований процессов окисления в чистых газах. Даже если газ состоит из одного элемента, необходимо вводить поправки на точность измерения давления, если температура реакционного пространства и воздуха, окружающего манометр, не одинакова, если трубка, соединяющая два сосуда, имеет сравнительно небольшой диаметр и если давление мало (скажем, менее 1 мм рт. ст.). Эти поправки на так называемый термомолекулярный поток вкратце рассмотрены, например Портером [610]. Если опыты проводятся при нормальном давлении, то, когда отношение длины свободного пробега газовых молекул Я к их диаметру с составляет величину меньше 0,1, этими поправками можно пренебречь. [c.242]

Было произведено три цикла измерений при различных давлениях заполнения для учета неидеально-сти газа и термомолекулярных поправок. Экспериментальные данные описываются формулой [c.242]

Значения градуировочных температур обычно получают, измеряя давление паров гелия в ванне, в которой находится соль. Давление паров гелия измеряется достаточно точно, однако при температурах выше 2,2° К трудно получить хорошее температурное равновесие жидкости и быть уверенным в том, что измеренное давление паров действительно соответствует равновесному значению температуры жидкости, в которой находится соль. При температурах ниже 1,3° К может оказаться существенным эффект термомолекулярного давления. [c.261]

РАДИОМЕТРИЧЕСКИЙ МАНОМЕТР (термомолекулярный)— прибор для измерения давления разреженных газов, действие к-рого основано на радиометрическом эффекте. Обычно в Р. м. пользуются линейной зависимостью от давления силы отталкивания между 2 пластинами с различными температурами. Это имеет место при низких давлениях, когда ( [c.297]

Применение капиллярных катализаторов, фильтров и термомолекулярных насосов, анализ движения пористых частиц в газах требуют исследования течений, в которых движение разреженного газа в отдельном канале (поре) влияет на движение в других каналах (порах) не только внутри пористого тела, когда поры пересекаются или сливаются, но и вне его. В данной работе изучается взаимовлияние течений разреженного газа в разделенных внутри тела каналах через их взаимодействие во внешней (по отношению к пористому телу) области, занятой газом. Простым примером течения около пористого тела является течение продавливания сквозь пористый слой при заданном перепаде давления, а простейшая модель пористого тела -пористый слой, образованный параллельными каналами, в частности щелями с плоскими стенками или параллельными цилиндрическими каналами. [c.193]

L lX ,- rL Xn) между сосудами, создают термомолекулярную разность давлений. В этом примере потоки и термодинамич. силы — скаляры такие процессы наз. скалярными. В процессах диффузии, теплопроводности, термодиффузии и эффекте Дюфура [c.753]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...