Шрёдингеровской кошки состояние сжатие

Ранее мы уже встретились со многими различными квантовыми состояниями механического гармонического осциллятора и обсудили их свойства. Чрезвычайно полезными, в частности, оказывается состояние п) с заданной энергией. Кроме того, мы изучили когерентные и сжатые состояния. Теперь эти состояния появятся вновь, уже применительно к полю излучения. Поэтому в данной главе мы возвращаемся к обсуждению их свойств. Особое внимание обращается на когерентные состояния, поскольку они позволят нам разработать общий формализм функций распределения в фазовом пространстве. Помимо этого мы рассмотрим неклассические свойства состояния шрёдингеровской кошки, которые обусловлены квантово-механическим принципом суперпозиции. [c.330]

Это наводит на мысль, что за ними стоит общий физический принцип. Действительно, выражение (11.30), описывающее статистику фотонов в состоянии шрёдингеровской кошки, допускает ту же самую простую интерпретацию в терминах интерференции в фазовом пространстве, что и осциллирующая статистика фотонов сильно сжатого состояния. Мы находим вероятность Wm как результат интерференции вкладов областей перекрытия между ш-й полосой, отвечающей ш-му фоковскому состоянию, и двумя гауссовскими колоколами, представляющими два когерентные состояния. Перекрытие этой полосы с одним гауссовским колоколом даёт гауссовский предел распределения Пуассона, то есть гауссовский предел величины Лш, как было показано в разделе 8.3. Поскольку есть два состояния, то возникают и две области перекрытия, вклады которых интерферируют, а разность фаз фт определяется средними линиями двух рассматриваемых состояний. [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...