Волна эквиволюминальная

Заметим, что для поперечных волн 0 = 0, распространение их не сопровождается изменением объема. С другой стороны, для продольных волн rot м =0. Поэтому их называют, соответственно, эквиволюминальными и безвихревыми или волнами искажения и расширения. [c.440]

Еще сложнее оказалась задача о распространении гармонических волн в прямоугольном волноводе. Хотя Ламе (1852) удалось отыскать класс волновых движений для определенных отношений сторон волновода (эквиволюминальные моды Ламе), общее строгое решение задачи практически не получено до настоящего времени. [c.12]

Уравнения (15.7) и (15.5) представляют волновое уравнение одного и того же типа. Так как здесь Д = 0 и, следовательно, объём элемента не меняется, то говорят, что здесь имеет место сопровождаемая вращением частиц эквиволюминальная волна, скорость распространения которой есть [c.422]

Из уравнения (15.35) следует, что функция ш соответствует безвихревой волне расширения, передающейся со скоростью с , определяемой по формуле (15.14). Из уравнения (15.36) следует, что функция ф соответствует эквиволюминальной волне вращения, передающейся со скоростью с , определяемой по формуле (15.16). Можно рассмотреть систему (15.34) с более общей точки зрения. [c.425]

Для перемещения снова получились волновые уравнения общего вида, как это было и в случае эквиволюминальных волн (9.133) волны, соответствующие рассматриваемому случаю, называются безвихревыми волнами расширения. Скорость распространения их а, как мы уже знаем из 26, значительно больше скорости распространения эквиволюминальных волн Ь. Из всего сказанного ясно. [c.288]

Рассмотренные нами волны расширения и эквиволюминальные имеют место внутри упругого тела вблизи поверхности его возможны волны другого типа (волны Релея), вблизи же поверхности контакта двух упругих тел возникают особые волны (волны Лява) ). [c.292]

Две части этой последней поверхности соответствуют эквиволюминальным волнам искажения. Грин нашел, что приведенное выражение представляет наиболее общую форму функции W, при которой возможно распространение поперечных плоских волн, т. е. таких, где смещения параллельны фронту волны. [c.313]

Если мы скомбинируем две пары центров вращении вокруг осей дг, у и вокруг параллельных им осей таким же образом, как две пары сил соединиются в центре вращении, то мы получим эквиволюминальные волны типа [c.320]

Одно из точных решений для бегущих волн в свободных от поверхностных напряжений стержнях прямоугольного поперечного сечения принадлежит G. Lame [1.233] (1852) . Он получил семейство эквиволюминальных волн, связанных с отдельными дискретными частотами. [c.32]

Второе точное решение получили R. D. Mindlin и Е. А. Fox [1.254] (1960) в виде совокупности дилатационных и эквиволюминальных волн также для отдельных дискретных частот и для частных значений отношений ширины к толщине. Они утверждают, что точное решение для всех частот нельзя выразить через конечное число элементарных функций. Сравнение результатов приближенных теорий с этими решениями отсутствует. [c.32]

Процесс распространения волн в лю-бой сплошной среде можно рассматривать как распространение сферических волн ог каждого возмущенного бесконечно малого элемента. Плоскую волну следует понимать как предельный случай сферической волны а большом расстоянии г ог центра излучения (г- -оо), )В хо же время в сферической волне при г=Ф°° можно выделить достаточно тонкую лучевую трубку, на концевом сечении которой волну можно рассматривать плоской. Раст пространение любого возмущения вдоль стержня, пластины или оболочки можно представить, в основном, в виде волн, которые многократно отражаются от стенок. При этом волна каждого одного типа (эквиволюминальная, дилатационная) [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...