Жидкость сильновязкая

I — мнимая единица, % — a l2D, а — радиус включений (сферических), D — коэфф. диффузии (температуро-нроводности). Выражение (2) онределнет Д. з. в эмульсиях, обусловленную выравниванием разности темп-р между их компонентами аналогичную Д. з. в поликристаллах Д. 3. в сильновязких жидкостях. Последнюю можно представить как двухфазную среду, состоящую из неупорядоченной жидкости и помещённых в неё упорядоченных областей, степень порядка в к-рых характеризуется величиной имеющей смысл концентрации дырок Френкеля (аналог вакансий в кристаллах). При изменении давления меняется равновесное значение в упорядоченных областях, что и приводит к диффузии дырок через их границы. Запаздывание этого процесса относительно изменения фазы звуковой волны и приводит к Д. 3. Подобным выражением описывается Д. 3. во взвесях, связанная с отставанием тяжёлых частнц от жидкости при движении последней в звуковой волне возбуждаемые при атом частицами вязкие волны постепенно передают им импульс от жидкости запаздывание этого процесса обмена импульсом и приводит к указанной Д. з. [c.647]

Основная мысль Осеена состоит в том, что при изучении движений сильновязкой жидкости не нужно полностью выбрасывать из рассмотрения силы инерции, а следует оставить в уравнениях, кроме сил вязкости, также и главную часть сил инерции. Оказывается, что и при этом допущении уравнения движения во многих случаях могут быть проинтегрированы. Примеры такой трактовки движений сильновязкой жидкости будут нами приведены в том же третьем разделе этой главы. [c.372]

В прямоточной выпарной установке с отбором экстра-пара общая поверхность нагрева при равных поверхностях нагрева отдельных ступеней отличается от минимальной поверхности нагрева в пределах 5—10% при отборе экстра-пара, равном тому количеству острого пара, который используется в выпарной установке при отсутствии отбора экстра-пара. При выпарке вязких жидкостей этот отбор можно повысить до половины всей выпариваемой воды. Наоборот, для сильновязких жидкостей иногда выпарка с равными ступенями может быть невыгодна при слишком малом отборе экстра-пара или без отбора последнего, а это может быть [c.192]

Как уже говорилось, акустические характеристики сильновязких жидкостей не могут быть объяснены обычной релаксационной теорией с одним временем релаксации. В работе 137] показано, что если считать время релаксации что, однако, никак не согласуется с релаксационной теорией, то результаты расчетов а (со) и с(ю) получаются близкими к экспериментальным результатам, полученным рядом авторов. Следует отметить, что впервые указали на зависимость а от частоты как V"а в сильновязких жидкостях И. Г. Михайлов и С. Б. Гуревич [38, 39]. Эти авторы проводили измерения на продольных волнах в канифоли, вязкость которой изменялась при изменении температуры в определенном интервале температур. Ими была отмечена указанная зависимость а от со. [c.60]

Такая гипотеза дает возможность построить молекулярную теорию сильновязких жидкостей с одним временем релаксации, которая в принципе объясняет ряд не находящих пока объяснения экспериментальных фактов, в частности пропорциональность т К ю. [c.63]

Прямых экспериментов, которые указывали бы на справедливость такой модели сильновязких жидкостей, пока еще нет, хотя результаты [46], по-видимому, согласуются с ней. [c.63]

Исакович М.А., Чабан И.А. Акустическое поведение сильновязких жидкостей и теории жидкости. - Доклады АН СССР, 1965, т. 165, № 2, с. 299-302 [c.186]

Согласно (2.5), ширины волн и допустимые исходные размеры пузырьков с возрастанием уменьшаются и, будучи пропорциональными величине вязкости, увеличиваются с переходом от слабовязкой жидкости (вода) к сильновязкой (водоглицериновый раствор) (фигура, а, б). [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...