Экстинкционное расстояние

Радиус области кинематического рассеяния можно определить через экстинкционные расстояния/ д эист/3 [c.140]

Что касается выходной поверхности, то поскольку мы предположили, что для любой падающей волны отсутствует отражение назад в кристалл, каждую волну в кристалле считают проходящей прямо в вакуум без изменений, если не говорить о том, что волновые векторы в кристалле к д становятся волновыми векторами в вакууме Кл- Новых граничных условий это не добавляет. Тогда комбинирование (8.16) с волновыми амплитудами, получаемыми из (8.10), дает амплитуды волн в кристалле после прохождения через кристалл толщиной Я добавляя затем вклады для г = 1 и 2 в амплитуды пучков О и Ь в вакууме, получаем искомый результат. Этот результат удобно выразить с помощью двух новых параметров параметра отклонения да, дающего отклонение от точного условия отражения Брэгга, и экстинкционного расстояния (не нужно путать его с аккомодацией 1 ), которое обратно пропорционально структурной амплитуде ь . [c.185]

Аналогично первоначальному приближению Дарвина, этот двух-волновой вариант сталкивается с трудностью, заключающейся в том, что слой бесконечно малой толщины будет давать одновременно очень большое число пучков и двухволновой случай возникнет лишь после прохождения через кристалл с толщиной, сравнимой с экстинкционным расстоянием 2аФ и более. Следовательно, в принципе и в случае электронов для практического рассмотрения более уместно использовать п-волновую форму [c.224]

Периодичность осцилляций интенсивности падающего пучка, или экстинкционное расстояние, использовалась для определения точности вычисления на фиг. 10.5 вычерчена кривая зависимости периодичности осцилляций от числа рассматриваемых пучков для 013 в ориентации (120). В случае, показанном на фиг. 10.4, периодичность уменьшается от значения порядка 128 А для простейшего 5-волнового случая до предельного значения около 90 А. При этой периодичности для получения точности в 1 или 2% необходимо взять соответственно 40 или 50 пучков. [c.229]

Выражение интенсивности Ка для линии Косселя в виде функции отклонения от угла Брэгга а = 2(0 в —0) sin50B имеет сложный вид. Оно упрощается, если мы будем считать, что линии Косселя возбуждаются в кристалле, толщина которого мала по сравнению с рентгеновскими экстинкционными расстояниями упрощается оно и при рассмотрении симметричного случая, когда huh составляют равные углы с выходной поверхностью. Тогда, следуя Каули [841, получим [c.315]

Даже в случае двухволновой ориентации, когда удовлетворяется условие Брэгга для сильного близкого отражения, а для всех других сильных отражений ошибки возбуждения велики, известно, что для очень тонкого кристалла появляется большое число дифракционных пучков. Таким образом, представляет интерес способ сведения ситуации к двухволновой через увеличение толщины. В первых п-волновых вычислениях без учета поглощения предполагалось, что относительные интенсивности всех пучков устанавливаются на первомэкстинкционном расстоянии, т.е. основной периодичности, которую дает падающий пучок. Помимо этого, все пучки сохраняли свои относительные интенсивности, усредненные по нескольким экстинкционным расстояниям для всех толщин. [c.336]

Можно заключить, что в пределах нескольких экстинкционных расстояний может быть установлено некоторое приближение к двухволновой ситуации. Для высокосимметричных ориентаций простых кристаллических структур на два основных пучка может приходиться всего несколько процентов энергии. Средняя суммарная интенсивность слабых пучков тогда медленно уменьшается с толщиной, до тех пор пока при нескольких тысячах ангстрем (что лежит за пределами обычного диапазона наблюдений для электронов с энергией 100 кэВ) интенсивность не станет составлять 1 % от всей энергии. Слабые пучки продолжают осциллировать, в то время [c.338]

Помимо уменьшения энергии двух основных пучков, наличие слабых пучков также изменяет наблюдаемое экстинкционное расстояние, которое измеряется периодом осцилляций. Для сильных внутренних отражений от простых материалов слабые пучки уменьшают экстинкционное расстояние на 5—10% [165, 195]. [c.339]

Сейчас полностью признается, что вклад п-волновых взаимодействий увеличивается с ростом ускоряюш,его напряжения. Для иллюстрации этой зависимости используют наблюдения периодов полос равной толщ,ины. Например, Мазель и Эроль [298 ] теоретически и экспериментально показали, что экстинкционное расстояние для рефлекса 111 алюминия отличается от двухволнового значения примерно на 10% при 50 кэВ, 16% при 500 кзВ и 22% при 1200 кэВ. [c.339]

Интенсивности дифракции или изображения также будут зависеть от температуры через фактор Дебая—Валлера, на который умножаются структурные амплитуды. В двухволновом случае это дает простое сглаженное изменение экстинкционного расстояния. В более сложных -волновых случаях температурное изменение может представлять сложную функцию ориентаций кристалла, как показал в своих экспериментах и вычислениях Гудман [168]. В соответствии с этим коэффициенты поглощения зависят от числа и силы взаимодействующих дифракционных пучков. [c.348]

Теория рассеяния рентгеновских лучей твердыми телами в общем случае должна исходить из уравнений Максвелла, которые описывают распространение электромагнитных волн рентгеновского диапазона в неоднородной среде с учетом граничных условий на поверхности раздела среды. Строгое решение этой задачи весьма затруднительно. В оптике оно получено только для нескольких частных задач, в основном для двухмерных твердых тел. В большинстве практически важных случаев приходится использозать приближенные методы, учитывая специфику конкретной задачи и выбирая удобную для нее модель. Для рассеяния рентгеновских лучей искаженной кристаллической решеткой общие исходные уравнения можно значительно упростить. Если искажения решетки достаточно большие, так что происходят сбои фаз между волнами, рассеиваемыми атомами на расстоянии, меньшем характерной экстинкционной длины, то дефекты кристаллического строения создают для распространения и рассеяния рентгеновских лучей условия, в которых можно использовать более простое кинематическое приближение теории рассеяния. Основные критерии применимости кинематического приближения рассмотрены ранее (см., например, [69, 93, 94]). [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...