Излучение квазитепловое

В. Квазитепловое излучение, образующееся при прохождении лазерного света через движущийся рассеиватель [c.149]

На рис. 4.14 представлена схема экспериментального устройства для создания квазитеплового излучения такого типа. Лазерное излучение падает на рассеиватель, например на матовое стекло. На очень малом пространственном масштабе рассеиватель вводит исключительно сложные и нерегулярные искажения [c.150]

Рис, 4.14. Получение квазитеплового излучения из лазерного излучения при помощи движущегося рассеивателя. [c.150]

Отклик фотоприемника D определяется интенсивностью оптической волны, падающей на его поверхность. Практически во всех приложениях, использующих подлинно тепловое излучение, можно считать, что фотоприемник производит усреднение за бесконечно длительный промежуток времени. (Эффекты, связанные с усреднением по конечному промежутку времени, которые могут быть существенными в случае квазитеплового излучения, рассматриваются в гл. 6, 2.) Учитывая, что луч в плече с движущимся зеркалом приобретает относительную временную за- 1ержку 2h/ , интенсивность света, падающего на фотоприемник, [c.158]

Статистические свойства интегральной интенсивности теплового и квазитеплового излучения [c.228]

Можно говорить о двух фундаментальных пределах этой точности. Один обусловлен дискретным характером взаимодействия падающих волн и измерительного прибора. Это ограничение доминирует в любом эксперименте с истинно тепловым излучением и подробно рассматривается в гл. 9. Второе ограничение связано с классическими статистическими флуктуациями самого волнового поля и с (неизбежно) конечной длительностью процесса измерения. Это последнее ограничение, которое часто играет основную роль в случае квазитеплового излучения, составляет содержание данного параграфа. [c.245]

Будем далее предполагать, что рассматриваемое излучение поляризовано и является тепловым или квазитепловым. Такое излучение моделируется эргодическими круговыми комплексными гауссовскими процессами с нулевым средним. [c.245]

Существуют различные виды шума, которыми ограничиваются возможности интерферометра интенсивностей, В случае истинно теплового излучения в оптической области спектра основным видом шума почти всегда является дробовой шум, связанный с выходным сигналом фотоприемника. Этот вид шума детально изучается в гл. 9. Вторым видом шума, который может быть основным в диапазоне радиочастот и который, вообще говоря, нельзя считать пренебрежимо малым в случае квазитепловых оптических источников, является классический , или собственный , шум, обусловленный конечной шириной полосы усредняющих фильтров. Он возникает из-за случайных флуктуаций самих оптических волн. [c.263]

Вычисления упрощаются, если предположить, что оптическая ширина полосы Ау падающего излучения намного больше ширины полосы В электрических сигналов, поступающих на вход схемы умножения. Такое предположение уже делалось в предыдущем пункте по другим соображениям. Оно хорошо выполняется для истинно тепловых источников, но требует осторожности в случае квазитепловых источников. Если действительно у В, то из выражения (6.3.17) видно, что электрический ток 1к () в любой момент времени равен интегралу по большому числу интервалов корреляции полей падающих волн. Поскольку поля падающих волн рассматриваются как комплексные круговые гауссовские случайные процессы (тепловое излучение), отсутствие корреляции означает их статистическую независимость каждый ток в действительности равен сумме большого числа статистически независимых вкладов, а вследствие этого в силу центральной предельной теоремы токи 1к () можно в хорошем приближении считать действительнозначными гауссовскими случайными процессами. [c.264]

Рассмотрим теперь случай теплового излучения и связанное с ним распределение числа фотоотсчетов. Ограничимся пока простейшим с аналитической точки зрения случаем, а именно случаем полностью поляризованного излучения и времени наблюдения, малого по сравнению с временем когерентности света. Практически столь малое время наблюдения было бы исключительно трудно получить для истинно теплового излучения, поскольку при ширине полосы 1 нм и длине волны 500 нм это время должно было бы быть намного меньше 1 пс (10 2 с) Однако в случае квазитеплового излучения это условие легко может быть выполнено. [c.444]

В заключение данного пункта отметим следующее. Мы рассматривали волновой параметр вырождения, который является характеристикой излучения, падающего на фотоприемник. Квантовый выход последнего меньше единицы. Следовательно, параметр вырождения фотоотсчетов будет меньше волнового параметра вырождения, и в видимой области спектра вероятность встретиться с подлинно тепловым излучением, для которого классические флуктуации интенсивности доминировали бы в распределении числа фотоотсчетов, оказывается еще меньше. (Правда, квазитепловые источники могут создавать излучение с очень большим параметром вырождения, и в таких случаях классические флуктуации интенсивности могут доминировать в флуктуациях числа фотоотсчетов.) Кроме того, фотоприемник или коллекторная оптика могут охватывать только часть одной пространственной моды источника. (Практически в интервале измерения всегда охватывается очень много временных мод.) В таком случае параметр вырождения фотоотсчетов может снова стать меньше волнового параметра вырождения в результате неполного охвата пространственной моды. Хотя минимальное значение параметра Ж равно единице, нужно учесть уменьшение энергии, достигающей фоточувствительной поверхности. Для этого нормальное значение параметра вырождения фотоотсчетов нужно дополнить множителем, равным отношению эффективной площади измерения к площади когерентности падающего света. В случае протяженного некогерентного источника для параметра вырождения фотоотсчетов можно принять [c.461]

Подчеркнем еще раз, что данное выражение справедливо только для теплового и квазитеплового излучения. Оно непригодно для излучения одномодового лазера, стабилизированного по амплитуде. Свойства симметрии функцин 7( ] — 2) допускают дальнейшее упрощение рассматриваемых интегралов. Выполнив преобразования, подобные использованному в ряде случаев выше [см., например, формулу (6.2.18)], приведем двойной интеграл к одинарному [c.477]

Рассмотрим шумовые характеристики системы, изображенной на рис. 9.4, когда излучение, падаюш,ее на многоэлементный фотоприемник, является квазитепловым п имеет большой параметр вырождения (т. е. бс 1). Сде-. лайте следующие предположения об относительных значениях различных параметров [c.496]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...