Гиротропия

В 142 от.мечалось, что кубические кристаллы, в силу высокой степени их симметрии, должны быть оптически изотропными. Сравнительно недавно была обнаружена, однако, зависимость поглощения от поляризации света в кубическом кристалле закиси меди СиаО (Е. Ф. Гросс и А. А. Каплянскнй, 1960 г.) и анизотропия показателя преломления в кубическом кристалле кремния (Пастернак и Ведам, 1971 г.). Известны и другие явления, для описания которых обычная связь между электрической индукцией О и электрической напряженностью Е, введенная в 142, оказывается недостаточной. Наиболее важным примером этих эффектов может служить естественная оптическая активность (гиротропия) кристаллов, сравнительно легко наблюдаемая и описанная в гл. XXX. [c.521]

Др, типом нарушения симметрии среды, отличным от анизотропии, является гиротропия. Среда гиротропна, если её свойства меняются при зеркальных отражениях. Свойства гиротропних сред описываются псевдотензорными величинами (см. Псевдотенэор). [c.84]

С анизотропией (и гиротропией) связаны разнообразные явления. Однородная А, с. оказывает существенное влияние на свойства распространяющихся в ней нормальных волн, определяя, в частности, их поляризацию и различие направлений распространения boj -нового (фазового) фронта и энергии волн (см, также Кристаллооптика И Двойное лучепреломление). В неоднородной А. с. может происходить линейное вз-действие поляризов, волн (см. Линейное взаимодействие волн), приводящее к перераспределению энергии между нормальными волнами, но не нарушающее суперпозиции принцип. Последний нарушается в случае нелинейного взаимодействия волн, к-рое в А. с. также обладает своеобразными анизотропными свойствами (см. Нелинейная оптика и Нелинейная акустика). См. также Анизотропия, Магнитная анизотропия, Оптическая анизотропия. [c.84]

В прозрачных пемагп. кристаллах с пространств, дисперсией первого порядка — гиротропией — падающая волна распадается па две волпы (идущие по разным направлениям с разными скоростями), поляризованные эллиптически, причём соответственные оси эллнпсон и >2 ортогопалыш, а направления обхода этих эллипсов противоположны — происходит [c.560]

В кристаллах, не имеющих центра симметрии, Д. может быть обусловлен также наличием в них пространственной дисперсии первого порядка — гиротропии [2, 3], возникающей вследствие особенностей его структуры и внутрикристаллич. поля. В подобных кристаллах в области резонансов наблюдается круговой Д. в изотропных средах (напр., германат висмута) — по всем направлениям в одноосных (кварц, киноварь) — вдоль оптич. оси (в др. направлениях — аллиптич. Д.) в двуосных (сульфат натрия, нитрит натрия) по всем направлениям имеет место эллиптич. Д. [c.694]

Микроскопии, модель НОА-1 может быть построена на основе молекулярной модели Куна, по к-рой кпраль-яая молекула представляется в виде упругосвязанных ортогональных классич. нелинейных осцилляторов, разнесённых на конечное расстояние й. Гиротропия ансамбля таких молекул зависит от интенсивности света, причём угол ф пропорционален параметрам нелинейности осцилляторов и расстоянию й между ними. В реальных средах в качестве <1 могут быть характерный размер молекулы, параметр кристаллич. решётки, боровский радиус экситояа, шаг холестерин, или белковой спирали в растворах макромолекул. [c.305]

ТО в спектральном контуре поглощения (усиления) этой волны образуется провал на частоте Длительность существования провала определяется временем жизни частиц на возбуждённом уровне. Перестройкой частоты пробного пучка удаётся измерить естеств. форму линий перехода, совпадающую с формой провала в насыщенном спектре поглощения (усиления) и обычно скрытую неоднородным (в газе — доплеровским) уширением. Этим методом можно также определить времена релаксации двухуровневой системы, Т. о., Н. с. позволяет измерять параметры одиночного оптич. резонанса, не поддающиеся измерению методами линейной спектроскопии. Циркулярно поляризованная волна накачки может индуцировать в среде гиротропию для пробной световой волны. [c.306]

Если в непоглощающей среде тензор — величина комплексная, что указывает на сдвиг по фазе между напряжённостью и индукцией, то такая среда оптически активная (см. Гиротропия). Если при этом веществ, часть тензора изотропна, т. е. Нее = еб г, то в ней волны круговых поляризаций распространяются не преобразуясь, а плоскость поляризации линейно по-ляризов. волн поворачивается безотносительно к направлению их распространения. Оптич. активность связана с локальным кручением структуры вещества, к-рое характеризуется псевдовектором. В намагниченной среде этот псевдовектор задаётся локальным магн. полем. В немагн. средах оптич. активность есть проявление пространств, дисперсии, причём направление псевдовектора зависит от направления распространения света, а кручение определяет псевдотензор, значение к-рого зависит от степени локальной зеркальной диссимметрии среды (молекул). [c.428]

Лит, Ландсберг Г. С., Оптика, 5 изд., М., 1976 3 о м-мсрфельд А., Оптика, пер. о нем,, М., 1953 Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Электродинамика сплошных сред, 2 изд,, М., 1982 К и в е л ь В. А., Бурков В. И., Гиротропия кристаллов, М., 1980. С. Г. Пржийельский. [c.428]

Б p Ы к с и H В. В., К о p о в и и Л. И., Петров М. П.,ХоменкоА. В. Со твенные моды в неоднородном электрооптическом кристалле с учетом гиротропии//ФТТ. 1987. Т. 57, № 10. С. 1918—1924. [c.47]

Если теперь обратиться к макроскопическим пелинепно-он-тпческим явлениям, составляющим волновую нелинейную оптику, то можно выделить четыре основные группы явлений — изменение частоты, поляризации и направления распространения волпы, падающей па среды, и взаимодействие нескольких волн. Основное явление, приводящее к изменению частоты излучения,— возбуждение высших гармоник падающего излучения (лекция 12). Изменение поляризации обусловлено самовраще-нием эллипса поляризации, возникновением вынужденной оптической анизотропии, дихроизмом и гиротропией среды [3] ). Из- [c.135]

Если, кроме того, отсутствует пространственная дисперсия (8 = 8 (ш)) и, следовательно, гиротропия [8], то штрихованные и нештрихованные тройки векторов совпадают и все они действительны (при невырожденных собственных значениях). [c.252]

В кристаллооптике пространственная дисперсия приводит к качественно новым эффектам, таким, как естественная оптическая активность (гиротропия), оптическая анизотропия кубических кристаллов [5, 6]. Укажем еще, что в плазме, например, групповая скорость продольных волн становится отличной от нуля также из-за пространственной дисперсии (мы вернемся к этому вопросу в следующей главе). [c.74]

Об этих волнах уже вкратце упоминалось при обсуждении типов поверхностных волн. Случай кристаллов без центра симметрии более сложен для анализа из-за влияния гиротропии. Кроме того, в них возможен пьезоэффект, в ряде случаев приводящий к существованию чисто сдвиговых поверхностных волн Гуляева — Блюштейна. [c.234]

Изотропной средой называют такую среду, Свойства анизотропии, свойства которой одинаковы по всем насады гиротропии правлениям. Если свойства среды в разных направлениях разные, то говорят, что среда анизотропна. Анизотропные среды могут обладать симметрией различных типов. [c.167]

Посмотрим несколько более подробно, что означает свойство изотропии (или гиротропии) для упругого тела, подчиняющегося закону Гука. Возьмем в некоторой точке такой сплошной среды в данный момент времени две декартовы системы координат одну х , и другую г/ , г/ , г/ , повернутую относительно первой. Компоненты рассматриваемых тензоров в системе х , X, а будем обозначать буквами без штрихов, а в системе [c.168]

Порядок нумераций осей в силу свойства гиротропии среды несущественен 2), и поэтому мы будем иметь [c.169]

Для тензора четвертого ранга понятия изотропии и гиротропии совпадают. [c.169]

Гипотеза сплошности 19 Гиротропия 168, 169 Горение 12, 388 [c.487]

В последние годы в электродинамике и оптике сплошных сред (в частности, в кристаллооптике) привлекает к себе все большее внимание учет пространственной дисперсии — зависимости тензора диэлектрической проницаемости от волнового вектора (т. е. от длины волны) — при фиксированной частоте. В отличие от частотной дисперсии—зависимости проницаемости от частоты, — пространственная дисперсия в оптике (кроме металлооптики) является слабой. Дело в том, что пространственная дисперсия в конденсированной неметаллической среде характеризуется отношением некоторой длины атомных масштабов (параметра решетки и т. п.) к длине электромагнитной волны в среде это отношение в оптической области является малым параметром. В результате, пространственная дисперсия в оптике представляет интерес преимущественно лишь тогда, когда она приводит к качественно новым явлениям. Одно такое явление давно и хорошо известно— мы имеем в виду естественную оптическую активность (гиротропию). Имеются, однако, и другие интересные эффекты пространственной дисперсии здесь в первую очередь можно указать на давно предсказанную, но обнаруженную лишь в 1960 г. оптическую анизотропию негиротропных кубических кристаллов. [c.6]

Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии содержит, очевидно, как частный случай всю классическую кристаллооптику, в которой учитывается лишь частотная дисперсия. Как нам представляется, уже это обстоятельство оправдывает стремление развивать и излагать кристаллооптику с учетом пространственной дисперсии, несмотря на то, что влияние такой дисперсии в большинстве случаев мало и, если не говорить о гиротропии, может быть замечено лишь в доэрльно специальных условиях. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...