Плотность оптическая ослаблени

Плотность оптическая ослабления 382 [c.815]

Из определения коэффициента поглощения (21.29) следует, что он пропорционален величине П = /п(/о//), которую принято называть оптической плотностью поглощения, Она имеет тот же физический смысл, что и коэффициент поглощения, но только относится ко всей толщине слоя В = кг. Аналогично определяется оптическая плотность ослабления. Часто пользуются понятием прозрачности Т поглощающего слоя, определяя ее из отношения Т = 1/1о. Оптическая плотность поглощения (ослабления) О и прозрачность (коэффициент пропуска- [c.99]

Конденсорная линза устанавливается на рельсе так, чтобы коллиматор был заполнен светом. Это можно проверить следующим образом раскрыть щель, снять кассету с фотопластинкой и посмотреть на призму. При заполнении действующего отверстия вся его площадь (видимая поверхность призмы) должна быть равномерно освещена если коллиматор не заполнен, то будет освещена лишь ее средняя часть. Щель при таких наблюдениях прикрывается нейтральным светофильтром с оптической плотностью 2 (ослабление в 100 раз) или раздвигается настолько, чтобы яркость наблюдаемой картины не была утомительной для глаза. [c.25]

Оптическая плотность поглощения (ослабления) Е и прозрачность (пропускаемость) Т связаны между собой соотношениями [c.382]

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность энергетической яркости излучения обусловлена переносом энергии излучения от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [c.293]

Коэффициент пропускания фильтра определяется отношением лучистого потока, прошедшего через фильтр, к потоку, падающему на фильтр т = Ф/Фц. Ослабление лучистого потока рассчитывается по формуле Бугера—Ламберта, из которой следует, что т = ехр (—pd), где р — коэффициент, характеризующий оптическую плотность слоя вещества единичной толщины. Таким образом, используя набор фильтров различной толщины, можно в широких пределах ослабить лучистый поток. [c.74]

Для неоднородной поглощающей среды, в которой коэффициент ослабления изменяется в направлении распространения луча, поглощательная способность среды, состоящей из п последовательных слоев с различными оптическими плотностями, в силу аддитивности оптических плотностей [c.129]

Ti и Тг — температура газов на входе и на выходе из канала. По оси абсцисс отложен критерий Бугера Ви = kD, характеризующий оптическую плотность среды, причем D—внутренний диаметр канала, k—коэффициент ослабления лучей трехатомными газами. Для несветящегося пламени значения k определяют по формуле [Л. 84] [c.102]

Ослабление теплообмена с увеличением оптической плотности среды нашло свое отражение при составлении норм расчета котлоагрегатов [Л. 84], где рекомендуется умножать эффективную степень черноты факела на поправочный коэффициент Р, [c.103]

Таким образом, определив из опытов значение оптической толщины слоя по ослаблению т и рассчитав значение коэффициента I, можем найти оптическую толщину слоя по поглощению т = т. Учитывая, что величина А1)/у, где у — плотность частиц, изменяется для различных видов золы сравнительно мало, можно в первом приближении не учитывать ее влияния на оптическую толщину слоя. При этом, переходя в выражении (3-11) от удельной поверхности пыли F к среднему диаметру частиц х, можем для практических расчетов принять [c.89]

Комбинированные системы с использованием обоих видов управления находят широкое применение при планировочных и отделочных работах, особенно на базе оптических, квантовых генераторов — лазеров, обладающих большой монохроматичностью, малой угловой расходимостью, когерентностью, спектральной плотностью и малым ослаблением луча в атмосфере. Узким лазерным лучом достаточной мощности можно управлять машинами на расстоянии в сотни метров и более. [c.75]

Промежуточное (между твердым и газовым) жидкое состояние вещества порождает специфические трудности в изучении его структуры. Значительная часть информации о структуре твердых гетерогенных систем может быть получена из механических испытаний и изучения диаграммы состояния. При исследовании структуры жидких систем такие методы оказываются практически бесполезными. Основной объем информации о структуре жидкостей и их смесей получается при изучении ослабления и рассеяния различных видов электромагнитных колебаний и волн (рентгенографический, оптический, радиоспектроскопический, ультразвуковой анализ), термодинамических параметров состояния (плотность, сжимаемость, теплоемкость, коэффициенты температурного расширения и др.) и переносных свойств (вязкость, диффузия, тепло- и температуропроводность). [c.196]

Боковые стенки канала с диффузным отражением падающей на них радиации являются препятствием лучевому переносу с одной торцовой поверхности на другую. Если бы длина канала к была много меньше размера й торцовых поверхностей (А/ <1), то облученность торцовых поверхностей приближалась бы к единице (ф1,2, о->1)- Наличие боковых поверхностей в канале с полным многократным отражением вызывает диффузионное сопротивление лучевому переносу в канале. Эквивалентная оптическая плотность среды, отвечающая диффузионному сопротивлению лучевому переносу в канале, определяется произведением коэффициента ослабления на длину канала кЪ (критерий Бугера). Коэффициент ослабления лучевого переноса в канале можно определить величиной, обратной средней длине пробега фотонов при их многократном отражении от стенок (А =1/7ф). Средняя длина пробега фотонов отвечает эквивалентному размеру объема пространства канала V, ограниченного отражающими стенками [c.439]

Приближение оптически толстого слоя используется в том случае, если средняя длина свободного пробега фотона (т. е. величина, обратная коэффициенту ослабления) мала по сравнению с ее характерным размером. Преимуществом этого приближения является то, что оно дает сравнительно простое выражение для определения плотности потока результирующего излучения, учитывающее интегральные оптические характеристики газовой среды. Оптическую толщину слоя газа, которая по своей физической сути выражает безразмерную оптическую характеристику газовой среды, определяющей [c.64]

Уравнение (4.95) с учетом распределений (4.99) и (4.100) позволяет рассчитывать с помощью ЭВМ плотность падающего лучистого теплового потока от локального очага пожара в произвольную точку пространства при известной оптической характеристике передающей газовой среды. Приведенные ниже результаты численных экспериментов получены для коэффициентов ослабления при Г(1,у,г)>773 К, определяемых по соотношению =1,6-10- T d.i/.z)— —0,5. [c.177]

Величина п Экстинкция (оптическая плотность раствора) Коэффициент светопропускания т, % Степень ослабления света [c.218]

Коэффициент ослабления В сетки может быть подсчитан так же, как и оптическая плотность среды [c.254]

Перед ослаблением негатив должен быть хорошо промыт. При ослаблении процесс уменьшения оптических плотностей сначала идет медленно, а затем ускоряется. Негатив нельзя вынимать из раствора для осматривания на длительное время, так как это может привести к образованию на нем пятен. После ослабления негатив очень кратковременно промывают и затем останавливают процесс, опустив его в 10%-ный раствор сульфита натрия. После выдерживания в этом.растворе в течение нескольких минут негатив промывают и сушат. [c.199]

Так как логарифм 10 равен 1, то негатив, ослабляющий интенсивность о падающего света в 10 раз, будет иметь оптическую плотность почернения 0 = . Плотность 0 = 2 соответствует ослаблению света негативом в 100 раз и т. д. [c.243]

Радиационные методы (методы просвечивания оптически непрозрачных объектов) основаны на законе ослабления интенсивности излучения, проходящего через контролируемый объект. Интенсивность излучения меняется в зависимости от плотности материла и толщины (рис.6.1) [c.278]

Спектральная зависимость коэффициентов ослабления по результатам расчетов [20] приведена на рис. 4.15. Величины к нормированы здесь на оптическую плотность при Я=0,55 мкм. Достаточно высокая селективность коэффициентов ослабления для различных фракций аэрозоля обусловлена сложной спектральной зависимостью действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления вещества соответствующих аэрозолей. Так, максимумы коэффициента ослабления на длинах волн 3,1 7,15 и 9 мкм для солевого аэрозоля обусловлены сильными полосами поглощения сульфата на этих длинах волн. [c.141]

В оптический канал между источником излучения и фотоэлементом окрашенный раствор вводится кюветой, выполненной из стекла и обладающей пренебрежимо малыми потерями светового потока из-за поглощения и отражения. Для истинных растворов ослабление излучения на выходе кюветы определяется законом Ламберта— Бера, рассмотренным в 16.5. Оптическая плотность раствора 0%, как и газа, зависит от коэффициента спектрального поглощения ел, длины кюветы Ь и концентрации измеряемого компонента с, определяющей интенсивность окраски раствора [c.200]

Поскольку полный поток излучения лазера с модулированной добротностью значительно превышает поток, допустимый для плоскостного фотоэлемента, следует тем или иным способом линейно ослабить пучок, чтобы существенно уменьшился поток, падающий на приемник. Как мы уже упомянули, обычные способы оптического ослабления не пригодны. Поэтому для ослабления пучок рассеивается на диффузной мишени [183], так что плотность потока уменьшается за счет отражения энергии в полусферу радиусом R. Хотя блок спресованной окиси магния представляет собой одну из лучших рассеивающих мишеней, имеющихся в настоящее время, такая мишень не полностью ламбертова. Более того, диффузность окиси магния зависит от длины волны, особенно в инфракрасной области [184], как показано на фиг. 4.22. (К тому же для приготовления мишеней из окиси магния с воспроизводимыми характеристиками пока еще требуется больше искусства, чем это желательно при точных измерениях.) [c.188]

Иную зависимость оптической плотности сажи от длины волны X дают Пеппергоф и Бэр [Л. 125]. На основании собственных опытов с пламенами ацетилена, керосина, стеарина, парафина, амилацетата, пропана и светильного газа они предлагают описывать спектральный ход коэффициента ослабления лучей сажистыми частицами в инфракрасной области спектра зависимостью вида [c.219]

Как уже указывалось выше, важными факторами, определяющими светимость, а следовательно, и эмиссионные свойства светящегося пламени, являются род топлива и избыток воздуха. Первая попытка установления влияния этих факторов на коэффициент ослабления лучей была предпринята в работах Саке Яги [Л. 132] и Саке Яги и Сироко Каваи [Л. 133]. Влияние содержания углерода в топливе на сажеобразование оценивалось по изменению оптической плотности пламени светильного газа вследствие добавления к нему различных количеств ацетилена и бензола. Было установлено, что концентрация сажистых частиц в пламени пропорциональна весовому содержанию углерода в единице объема газообразного топлива. Увеличение избытка воздуха снижает концентрацию сажистых частиц в пламени. [c.220]

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ (В) — мера непрозрачности слоя вещества толщиной I для световых лучей характеризует ослабление оптич, излучения в слоях разл. веществ (красителях, светофильтрах, растворах, газах и т, п.). Для неотражающего слоя В — gIJI — к 1, где I — интенсивность излучения, прошедшего поглощающую среду — интенсивность излучения, падающего на поглощающую среду — поглощения показатель среды для излучения с длиной волны Я,, связанный с уд. показателем поглощения Хх в Бугера — Ламберта — Бера законе соотношением = 2,303х . О. п. может быть определена и как логарифм величины, обратной пропускания коэффициенту т слоя вещества Г) — lg (1/т). Введение О. п. удобно при вычислениях, т, к. она меняется на неск. единиц, тогда как величина /о// может для разл. образцов и на разл. участках спектра изменяться на неск. порядков, О. п, смеси нереагирующих друг с другом веществ равна сумме О. п. отд. компонентов. л. н. Напорский. [c.441]

Ко.лориметрический метод. Данный метод оенован на измерении ослабления светового потока, происходящего вследствие избирательного поглощения света в видимой части спектра специальными растворами. Определяемый компонент переводят в окрашенное соединение при помощи специфической химической реакции и определяют интенсивность окраски раствора но его оптической плотности. [c.86]

Как и раньше, усиление можно определить методом максимальных потерь, измеряя вводимые потери, при которых генерация начинает исчезать. Но в импульсных газовых лазерах усиление зависит одновременно от плотности тока и от давления и может изменяться на протяжении импульса (даже если амплитуда импульса тока постоянна, что бывает очень редко). Таким образом, хотя потери, при которых начинается лазерное действие, легко определить, гораздо больше сведений дают исследователю динамические характеристики разряда. В тех импульсных газовых лазерах, в которых инверсия происходит во время импульса тока, в отличие от лазеров, в которых генерация происходит в период послесвечения разряда (после того, как прекратился импульс тока), и в отличие от самоограничивающихся газовых лазеров, которые генерируют импульсы наносекундной длительности, можно измерять ослабление, при котором луч лазера пропадает в какой-то момент времени в пределах токового или оптического импульса накачки [21—23]. Осциллограф, регистрируюихий выходной сигнал приемника в зависимости от токовой или оптической накачки, позволяет определить ток или [c.243]

Инициирование с похмощью мощных лазеров плазменных образований в воздушной среде представляет большой интерес для решения задач дистанционного атомного анализа вещества аэрозолей и инертных газов, оптико-акустического зондирования атмосферы с целью определения некоторых метеопараметров [24] и использования ионизованных каналов, например, в качестве управляемых антенн, переотражателей электромагнитного излучения, направляющих стриммеров разрядов грозового электричества и сильноточных коммутаторов [43]. Кроме этого, оптический пробой вызывает нелинейное энергетическое ослабление, которое накладывает принципиальные ограничения на пиковые плотности мощности лазерного излучения, которые выдерживает атмосфера как среда распространения [23]. [c.151]

Лорентцен [319] провел исследование с углекислотой в вертикальных трубках. Трубки были длиной 20 и 5 см. Распределение плотности по высоте определялось оптически — измерялось кажущееся расстояние между двумя тонкими вертикальными линиями, помещенными за трубкой. Интересно, что этот метод был предложен для изучения критических явлений и испытан еще Голицыным [322], однако работа Голицына мало известна и нигде не упоминается. В [319] при переходе к новой температуре в закритической области время релаксации плотности достигало многих часов. Так, при понижении температуры от Г — = 0,090° до Г — = 0,020° распределение плотности по высоте, установившееся после 3 час термо-статирования, заметно отличалось от того распределения, которое наблюдалось после 48 час. На первый взгляд такое поведение кажется непонятным. Обычно локальное отклонение плотности от равновесного значения сопровождается возникновением градиента давления и вызывает поток вещества, быстро восстанавливающий равновесие. Семенченко [246, 323, 22] обратил внимание на то, что развитие флуктуаций должно замедлять происходянще в непрерывной системе процессы. Наличие беспорядочно расположенных градиентов флуктуирующих параметров приводит к ослаблению действия искусственно создаваемых градиентов, представляющих в неравновесной термодинамике силы, управляющие данным процессом. [c.296]

Берг нашел, что для разрушения оптической плотности 1,0 при температуре жидкого воздуха и без промежуточного подогревания эмульсионного слоя, содержащего скрытое изображение, требуется красная экспозиция в 250—2500 раз меньше экспозиции, необходимой для разрушения того же скрытого изображения тем же красным светом, но при комнатной температуре. Напомним, что в опытах Уэбба то же отношение равнялось 4. Следовательно, согласно Бергу, суш,ествует весьма значительное количественное различие между эффектом Гершеля при комнатной температуре и при температуре жидкого воздуха. Существует также качественное различие в том смысле, что если освещать сплошным спектром при низкой температуре скрытое изображение, созданное предварительным освещением также при низкой температуре (без промежуточного подогревания эмульсионного слоя), то можно констатировать, что длина волны, при которой ни усиления, ни ослабления скрытого изображения не наблюдается, смещается в длинноволновую область по отношению к длине волны, оказывающей такое л<е действие на такое же скрытое изображение, при такой же предварительной экспозиции, но при освещении сплошным спектром при комнатной температуре. [c.268]

Стабильность показаний оптического пирометра определяется, главным образом, стабильностью электроизмерительного прибора и неизменностью характеристик пирометрической лампочки. Опыт покавал, что пирометрическая лампочка с вольфрамовой нитью в течение очень длительного времени сохраняет присущую ей зависимость яркости нити от силы протекающего через нее тока, если предел яркостных температур ее накала не превыщает 1500°. Однако такой низкий предел измерений пе может удовлетворить современной потребности в измерении высоких температур. Поэтому измерение более высоких температур осуществляется путем уравнивания яркости нити пирометрической лампочки и изображения источника, ослабленного поглощающим стеклом, введенным между лампочкой и объективом телескопа. Это поглощающее стекло (в приборах, имеющих верхний предел измерений 2000°) выбирается такой оптической плотности, чтобы при яркостной температуре излучения 2000° его изображение, полученное с введенным поглощающим стеклом, имело яркостную температуру, не превышающую 1400°. Тогда при измерении любой яркостной температуры излучателя в интервале 1400—2000° нить пирометрической лампочки будет накаливаться до яркостных температур не вы-ще 1400°. [c.284]

Из определения коэффициента поглощения следует, что он пропорционален величине —1пу, которая получила название онтпческой плотности поглощения. Последняя имеет тот /ке физический смысл, что и коэффициент поглощения, но только относится ко B efi толщине слоя, так как E=Kd. Аналогично этому определяется оптическая плотность ослабления (погашения). [c.382]

Ослабление сигнала в оптических волокнах-световодах происходит как за счет поглощения, так и за счет релеевского рассеяния излучения. Можно различать собственное поглощение, которое вызвано взаимодействием распространяющейся волны с компонентами вещества световолокна, и поглощение, связанное с наличием примесей, например, ионов хрома, железа, никеля, магния и других элементов, в частности, воды. Однако полосы поглощения из-за второй причины очень узки. Большая доля потерь световой энергии возникает из-за радиационных потерь релеевское рассеяние получается из-за флуктуаций плотности вещества волокна или нерегулярности световода — изгибания, неравномерности диаметра и т. д. [c.75]

Восходящий поток над очагом горения имеет сложную структуру с оптическими характеристиками, различными в разных точках потока. В факеле пламени (в светящейся его области) величина коэффициента ослабления достигает своих максн.мальных значений главным образом из-за излучения сажистых частиц, нагретых до высоких температур, а сам поток недиатермичен. За светящейся зоной факела на значительном удалении от области горения концентрация излучающих газов и твердых частиц в продуктах сгорания вследствие перемещивания падает, градиенты температур и концентраций уменьшаются таким образом, что поток приближается к диатермичному. Характер изменения плотностей лучистых тепловых потоков в лобовую точку перекрытия в зависимости от высоты его размещения приведен на рис. 4.39. Характер изменения плотностей лучистых потоков качественно подобен для различных диаметров очага и имеет две характерные точки. При значении к= перекрытие расположено в зоне факела с максимальной температурой и плотность падающего лучистого потока принимает максимальное значение. При значениях А>1 и Л<1 перекрытие раз.чещается в зонах факела с температурами, меньщими максимального значения, и соответственно уменьшаются плотности лучистых потоков. При значениях / >1 кривая qR=f(h) имеет точку перегиба для всех диаметров очага в области / =2,3, что связано с качественными изменениями в структуре потока. По экспериментальным дан-ны.м [9], что подтвердилось и в экспериментах автора, значение / = 2,3 совпадает с зоной светящегося пламени, граница которой проходит по изотерме 600—550 °С. [c.203]

Сетки устанавливаются в плоскости входного зрачка системы. Коэфф1щиент ослабления О сетки может быть подсчитан так же, как и оптическая плотность среды [c.275]

Свет при распространении в неоднородной среде, в которой имеются микроскопические оптические неоднородности (частицы пыли, дыма, капельки тумана> и колебания плотности среды вследствие самопроизвольных тепловых движений (флуктуаций) и т. д., рассеивается (рис. 16. 24). Благодаря этому среда оказывается мутной. Проходящий через такую среду свет, дополнительно сильно ослабляется. В формуле (16. 30) вместо к нужно брать его сзшму с коэффициентом ослабления вследствие рассеяния. Для случая рассеяния частицами, размеры [c.338]

Решением любой из построенных выше систем уравнений являются высотные профили коэффициента обратного рассеяния Ря(г, >.), ослабления Рех( ,Х) и функций плотности 5(г, >.), харак-теризуюш,их микроструктуру зондируемого аэрозольного образования. С точки зрения контроля оптического состояния атмосферы наибольший интерес, очевидно, представляет определение профилей оптической характеристики Рех г, %). Использование в вычислительных схемах обраш,ения локационных данных оптических операторов типа W позволяет одновременно решать и экстраполяционные задачи, т. е. эффективно решать зада и аналитического продолжения спектрального хода Рех г, X) вправо и влево от границ интервала оптического зондирования Л= [>.тт, >-тах]. Одновременно с этим при известных значениях вещественной т и мнимой т" частей комплексного показателя преломления т можно оценить Рс5(г, >.) и профиль отношения Р с/Рех, характеризующего [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...