Боли (Boley

Рассмотрим, прежде всего, спектр лития и сходных с ним ионов. Простой характер спектра лития заставляет предполагать, что два из его трех электронов располагаются близко от ядра, в то время как третий движется по более далекой орбите, которой соответствует большее значение главного квантового числа п. По Бору, оба внутренних электрона имеют п=, а третий валентный электрон— в невозбужденном состоянии = 2. Изучение спектров ряда Lil, Bell, Bill, IV,. .. подтверждает это предположение. Спектры Be II, Bill, IV,. .. сдвинуты, по сравнению со спектром Lil, в ультрафиолетовую часть благодаря большим зарядам ядер. Их полное сходство со спектром лития указывает, что все три электрона в каждом из этих ионов расположены совершенно так же, как в нейтральном атоме лития. [c.49]

Чтобы установить распределение электронов в нейтральном атоме лития, следует предположить, что третий электрон подносится бесконечно медленно из бесконечности к положительному иону лития, находящемуся в нормальном состоянии. Тогда, в силу принципа адиабатической инвариантности Эренфеста, состояния обоих внутренних электронов сохраняют их квантовые числа, хотя и могут испытать значительные возмущения. Таким образом, в нейтральном атоме лития два наиболее внутренних электрона также составляют замкнутую оболочку. Эта замкнутая оболочка из двух одноквантовых электронов сохраняется и во всех прочих элементах, что непосредственно подтверждается структурой рентгеновых спектров. Третий электрон в нейтральном атоме лития не может по принципу Паули иметь главное квантовое число п =. Нормально он находится в состоянии 2s в случае возбуждения атома он может переходить в более высокие состояния 2р, 3s, Зр,. .. и т. д. Сходство спектров ионов BeII, Bill, IV,. .. указывает, что электроны расположены в них совершенно аналогично расположению в нейтральном атоме лития. [c.230]

Исследовалась связь двойственности с др. характеристиками звёзд. Число Д. 3, возрастает от менее массивных звёзд к более массивным. Частота двойных велика у нек-рых групп звёзд с особенностями хим. состава — звёзд Ат, Ball, СН не исключено, что все такие звёзды — двойные (см. Металлические звёзды). Пониженная частота Д. з. отмечается у старых звёзд сферич. подсистемы Галактики, Наши сведения о частоте Д. 3. относятся, однако, к малой части Галактики и страдают неполнотой из-за того, что не все они открыты. [c.564]

Некоторая научная информация о том, что на неплоской поверхно сти полупроводникового монокристалла возможно изготовление струк тур дня силовых полупроводниковых приборов, имеется в отечествен ной и зарубежной литературе [57]. Известно, что для изготовления при боров и микросхем используются сферические подложки, которьк представляют собой кремниевые сферы диаметром 1... 1,2 мм, получае мые в специальной плазменной печи. Затем поверхности этих сфер -гранул подвергают обработке, которую проводят в герметичных кварце вых трубах, что позволяет отказаться от чистых помещений и сокра тить производственные расходы. Фирмой Ball Semi ondu tor разрабо тан технологический процесс трехмерной фотолитографии, что являете достижением в области электронных технологий. Сообщается также, чт( разработаны способы соединения гранул в блоки и способы их монта жа на единых платформах — корпусах для создания более сложны устройств. [c.181]

Возвращаясь к испытаниям металлических образцов в XIX веке, проводимых при нагружении мертвой весовой нагрузкой, предварительная термическая и механическая обработки которых отличалась от предписанных рецептов, я (Bell [19Й, 1]) обнаружил в последние два десятилетия, что устойчивые значения упругих констант 60 элементов имеют квантованное распределение. Более того, я показал, что для любого данного тела случаются переходы от одного дискретного состояния к другому при том же отмеченном выше числовом распределении. Было показано, что материал, имеющий технологическое применение находится не в единственном, а в одном из возможных устойчивых упругих состояний. Таким образом, по от- [c.244]

Отношение модулей сталн/ латун 2,26, найденное Хладни, заметно выше, чем значение 2,06, полученное Джордано Риккати пятью годами ранее. Так как значения модулей упругости латуни и меди, подсчитанные по скоростям звука, измеренным Хладни, очень близки к значениям, известным в XIX веке и в XX веке, более высокое их значение для железа вряд ли можно отнести на счет недостатка экспериментальных измерений, как это делали критики Эрнеста Хладни,— Савар и другие тридцатью или более годами позже, когда обнаружили, что найденная ими скорость звуковых волн в железе заметно выше, чем в опытах Био ), выполненных в 1806 г. Представляет некоторый интерес вернуться к этому вопросу в данной книге позже (см. раздел 3.44 и Bell [1968, 1], [1965, 2]) при обсуждении сводных экспериментальных данных за несколько десятилетий Будет показано, что такое различие в модулях железа, какое получилось у Хладни и Био, не только слишком велико, чтобы его можно было объяснить ошибкой измерений, но повторялось еще и еще в данных многих экспериментаторов. Такая мультимодульность, как теперь известно, имеет более фундаментальную причину, чем плохое изготовление образцов, инородные включения, неоднородность или значительная анизотропия, как полагали раньше. [c.248]

Недавно при исследовании упругих постоянных и их зависимости от температуры для почтч шестидесяти кристаллических твердых тел я нашел (Bell [1968, 1]) дискретное распределение значений модуля сдвига при нулевой температуре и его линейную зависимость от сходственной температуры при Г/Т <0,4. Это обобщение для кристаллических твердых тел будет описано более под- [c.390]

На протяжении последних прошедших двух десятилетий я часто определял в поликристаллическом алюминии как квазистатически, так и путем использования измеренной волновой скорости. Мои образцы, вероятно, были подобны образцам Цуккера, поскольку и ему и мне материал был в одно и то же время поставлен в качестве подарка Американской алюминиевой корпорацией и имел одинаковую чистоту по спецификации, а образцы имели одинаковый диаметр. Из большого числа опытов ), проведенных при 25°С, среднее значение для этого алюминия (который более подробно будет обсужден в разделе 3.44) было =7180 кгс/мм В качестве дальнейшей проверки этой частной группы упругих постоянных, полученных Цуккером при комнатной температуре с целью исследования зависимости их от температуры, значение модуля упругости при сдвиге [д.=2690 кгс/мм , полученное Цукером в опытах с применением ультразвука, можно сравнить с предсказанными на основании недавно открытого мною (Bell [1968, И, гл. V, стр. 141) дискретного распределения значений модулей сдвига химических элементов. [c.484]

Результаты, которые получили мы (Bell and Green [1967, 31), обследуя литературу по испытаниям совершенно определенного типа, были, может быть, даже более показательными, что можно видеть из рассмотрения табл. 128. Только 9 из 168 таких экспериментов со многими перечисленными типами монокристаллов продемонстрировали характеристики поворота, сопровождающегося двойным скольжением, все 9 были взяты из результатов, полученных до 1930 г., т. е. в период, когда была выдвинута гипотеза двойного скольжения. Это совершенно сокрушительный пример того способа XX века, в котором массовое одобрение правдоподобной гипотезы смогло привести к четырем десятилетиям публикования потенциально ошибочных, невоспроизводимых результатов ). [c.123]

В процессе проверки 430 функций отклика определяющее напряжение — определяющая деформация для кубических монокристаллов высокой и низкой чистоты, полученных в экспериментах более чем 50 экспериментаторов на 12 твердых телах с кубической решеткой, обнаруженных в литературе по физике металлов и в металлургической литературе за более чем сорокалетний период, я заметил в 1964 г. (Bell [1964, 11, [1965, 21, [1968, И), что эффект увеличения чистоты твердого тела заключался в переносе начала параболического участка функции отклика из точки, где деформация примерно равна нулю, в точку с конечной деформацией Yj. В то время я обнаружил далее, что участки линейной стадии II и параболической стадии III функции отклика были связаны предсказуемо. В начале 60-х гг. нашего века напряжение т перехода от стадии II к стадии III и его температурная зависимость при низких температурах предполагались имеющими большое значение в дислокационных моделях атомистических исследований ). Я обнаружил, что напряжение перехода т и наклон 0ц касательной к графику функции отклика линейной стадии деформации были функциями коэффициентов параболы III стадии функции отклика. Эта зависимость II стадии от III стадии функций отклика не изменялась при вариации чистоты, скорости нагружения или начальной кристаллографической ориентации. Она также сохранялась при разной протяженности I стадии деформации и при разных значениях определяющих положения начала параболы на оси деформации (оси абсцисс). [c.134]

Экспериментальные результаты, имеющиеся в моем обзоре работ за сорокалетний период, между тем свидетельствовали о корреляции функций отклика, полученных из опытов по распространению волн, с функциями, описанными выше для монокристаллов. Самый простой способ проиллюстрировать этот экспериментальный факт — это подвести итог наблюдениям, дать иллюстрации из опубликованных источников и отослать читателя к многочисленным деталям каждого отдельного опыта, которые были описаны в гл. III более ранней моей монографии (Bell [1968, 1]). [c.161]

В данном исследовании мы рассматриваем в терминах механики континуума развитие результатов многих экспериментаторов на протяжении многих десятилетий. Для одноосных испытаний отожженных поликристаллов, как и для конечных деформаций сдвига монокристаллов в III стадии деформации, обзор за период свыше пяти десятилетий уже был сделан (Bell [1964, 1], [1965, 2], [1968, 1]). Для сокращения размеров этого тома я выбрал из указанного обзора иллюстративные примеры, несущие общие характерные черты, которые нашлись среди результатов испытаний. Как и выше, когда я описывал результаты Вертгейма, Треска, Баушингера и Штраубеля, я снова должен отослать читателя к оригинальным источникам для более детального ознакомления с экспериментами. В этом случае будет обеспечено ознакомление с полным описанием каждого опыта по одноосным испытаниям образцов, выполненного в моей лаборатории или опубликованного в статьях других исследователей (Bell [1968, 1], hap III). [c.163]

Недавняя монография (Bell [1968, И) и некоторые более ранние работы (Bell [1956, 1,2,31, [1960, 1,2), [1962,4], [1967,1]), к которым отсылается заинтересованный читатель, содержат много дополнительных деталей по обсуждаемой измерительной технике ). [c.246]

Если бы имело место нарастание предела упругости Y, сопровождающееся соответствующим возрастанием напряжений при заданной пластической деформации и уменьшением скорости частицы в пластической доле волны, то на основании формул (4.58) и (4.59) следовало бы ожидать более низких скоростей распространения волн при заданной конечной деформации и изменения максимального значения пластических деформаций при заданной скорости удара. Две иллюстрации, демонстрирующие то, что эти изменения не были обнаружены при проведении эксперимента с образцами из отожженного поликристаллического материала, приведены на рис. 4.173 и 4.174 (Bell [1972, 6]). [c.273]

Ближе к существу физической проблемы, рассмотренной Дэвисом и Гопкинсоном, были результаты опытов, проводившихся в условиях симметричного свободного удара, показанные на )ис. 4.174. Часть докторской диссертации Хартмана (Hartman 1967, 1], [1969, 1]) посвящена измерению динамических деформаций с помощью дифракционных решеток в поликристаллах отожженной а-латуни. Измеренный квазистатический предел упругости этой отожженной латуни составил У=14 500 фунт/дюйм (10,2 кгс/мм ). Значение динамического предела упругости, определенное по фронту начальной волны с помощью измерений профилей волны деформаций двумя дифракционными решетками, изображенных на рис. 4.174, было равно У=27 700 фунт/дюйм (19,5 кгс/мм ) увеличение произошло почти в два раза. Путем сопоставления результатов эксперимента (сплошные линии) с расчетными, основанными на снижении скоростей волн и наибольших деформаций, выраженных через предел упругости У, я установил, что поведение образцов не описывается правильно ни квазистатическим значением 10,2 кгс/мм , ни более высоким динамическим значением 19,5 кгс/мм . Скорости распространения волн и наибольшие деформации, по экспериментальным наблюдениям, как и в любых твердых деформируемых телах, для которых рассматривались профили волн конечных деформаций, соответствовали пределу упругости У=0. На рис. 4.175 продолжительность перемещения (темные кружки) от одной позиции до другой и максимальные де юрмации для обеих позиций согласуются с полученными на основании расчета, в котором использована параболическая аппроксимация при г=3. Таким образом, приходим к типу поведения материала, который характеризуется графиком, показанным на рис. 4.176. Эксперименты с образцами поликристалли-ческого магния, для которого легко добиться существенного изменения предела упругости У, дали результаты (Bell [1968, 1]), идентичные с полученными для образцов из алюминия и а-латуни. [c.275]

Результаты отчасти подобного описываемому здесь исследованию Филби, но при значительно более низких скоростях соударения были описаны в моей работе 1968 г. (Bell [1968, 2]). Жесткий алюминиевый стержень длиной La, в котором распространялась упругая волна известной амплитуды, вызванная ударом второго жесткого стержня длиной Li, имел смазанную поверхность контакта с полностью отожженным алюминиевым стержнем. Результаты измерений, выполненных при помощи электротензометрического датчика сопротивления при прохождении падающей волны (т и волны максимального напряжения Oj. после прохождения отраженной волны в жестком стержне длиной Ls, изображенные на рис. 4.220, сравнивались с результатами измерений с помощью дифракционных решеток в мягком стержне на основании одномерного решения с использованием закона Гука для жесткого стержня и параболического закона согласно формуле (4.54) для мягкого стержня. Сравнение экспериентальных и расчетных данных выявило, что и наибольшее [c.326]

Пример определения нарастающей части профиля деформаций, изображенного на рис. 4.230, полученного с использованием дифракционных решеток в двух позициях стержня из полностью отожженного алюминия, показывает, что только очень малая начальная часть фронта волны перемещается со скоростями, соответствующими таковым для линейной упругости, в то время как большие деформации нарастающей волны имеют скорости, соответствующие предсказываемым (формула (4.54), раздел 4.28) для более медленно перемещающейся пластической волны (Bell and Stein [1962, 7]). [c.333]

В ряд статей на протяжении прошедших двенадцати лет я включил результаты различных опытов, которые привели к довольно подробному описанию сложных элементов роста волн и отражения от боковых стенок цилиндра (Bell [1960, 4], [1961, 1], [1962, 1, 6], [1963, 2], [1965, 1], [1967, 2]). Имелись две волновые структуры с разделением энергии поровну между первой волной, практически имеющей форму мгновенно возникшей ступеньки, и вторым волновым фронтом, который развивается более медленно отражениями от свободной боковой поверхности. Вместо описания многих типов экспериментов я ограничусь рассмотрением только одной серии опытов. За исключением этой серии опытов, другие экспериментальные исследования не привели к успешным способам определения смешанных функций отклика, позволяющих учесть все наблюдаемые особенности явлений. [c.336]

В моем анализе функции отклика для монокристаллов и поли-кристаллических тел, обобщенном в 1968 г., было подробно проиллюстрировано, что переходы второго порядка происходят при фиксированных значениях конечной деформации, образующих некоторую последовательность. Значения и (см. выше раздел 4.32) для поликристалла зависят, как было показано, от коэффициента поликристалличности (см. формулы (4.69)). Более детальное описание дальнейших исследований было приведено в наиболее поздней статье (Bell [1971, 1]). Наблюдаемая последовательность фиксированных значений деформаций перехода в терминах Г может быть определена по формуле [c.343]

Коэффициент параболы для меди был получен на основании того же уравнения (4.75), что и для алюминия, результаты опытов с которым показаны на рис. 4.234. Таким образом, опыты с отожженными металлами при различных путях нагружения, когда более чем одно из главных напряжений отлично от нуля, подтверждают обоб-ш,ение, установленное ранее для элементарной деформации (Bell [1968, 1]). [c.346]

G. Bell Sons Ltd. (Это и более поздние издания содержат приложение, которого не было в первом издании 1931 года.) (Также переиздано в [c.400]

В лабораториях фирмы Bell разработаны многокомпонентные фотополимерные материалы, полезные для записи объемных фазовых голограмм и описанные Томлинсоном и др. [51]. В многокомпонентных фотополимерах два или более мономера выбираются так, чтобы у них были существенно различные скорости фотохимических реакций и разные коэффициенты преломления последующих полимеров. При экспонировании сильноосвещенные участки по-лимеризуются в большей степени, чем соседние участки с малой освещенностью. При этом будут полимеризоваться преимущественно более реактивные мономеры, что вызовет перепад концентрации и позволит этому мономеру диффундировать в область полимера. Как только полимеризация произойдет, то участок, богатый полимером, увеличит концентрацию и вытеснит вещество с меньшей реактивностью в менее освещенные участки. Это приведет после полной полимеризации к пространственной модуляции химической смеси из двух материалов различной молекулярной поляризуемости, а следовательно, и коэффициента преломления. Томлинсон и др. [51] сообщают, что модуляция показателя преломления при таком изготовлении оказывается больше, чем у других фотополимерных материалов. [c.310]

Bohl J. G., Ing.-Ar h., т. 11 (1940), стр. 295. (Более подробные сведения об измерении скоростей и давлений в воздушных потоках можно найти в книге Попов С. Г., Измерение воздушных потоков, Москва 1917. Прим. перев.) [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...