Аржаных

П о л я к Э. В,, Солонина О. П., К о н с т а н т и н о в а М. Б., Аржанов В. М. —В кн. Структура, диффузия и свойства [c.441]

Алексеев С. Аржанов Г. Аристов Е. [c.575]

Аржаный П.М., Волкова P.M. // Журнал неорганической химии. 1963. № 8. С. 354-355. [c.141]

Гордое А. Н., Аржанов А. С., Дийков У. В. Новое опреде-3.6 ление температуры затвердевания золота.— В кн. Сообщения ВНИИМ Консультативному комитету по термометрии Тр. ВНИИМ, 1960, вып. 49, с. 30. [c.436]

Методы измерения температур в промышленности. М., Металлургиздат. 1952. (Авт. Гордов А. Н., Аржанов А. С., Билык В. Я. и др.) [c.109]

Машиностроение. Энциклопедия. Т. П1-2. Технология заготовительных про-изводств/Я. Л. Лкаро, Р. А. Андриевская, А. Ф. Аржанов и др. — М. Машиностроение, 1996. [c.594]

Аржаных И. С. Об одном способе вычисления частот малых колебаний. Там же, с. 27—36. [c.509]

Аржаных А. С. Поле импульсов. — Ташкент Изд-во Наука" Уз. ССР, 1965. 231 стр. [c.417]

Вопросу о приведении основных задач статики упругого тела к интегральным уравнениям посвящена большая литература. Существенные результаты получены Д. И. Шерманом (Пространственная задача теории упругости с заданными смещениями на границе, Прикл. матем. и мех., 7, стр. 341— 360, 1943) и в ряде публикаций И. С. Аржаных, собранных в монографии Интегральные уравнения основных задач теории поля и теории упругости (Ташкент, Издательство Акад. наук Узбекской ССР, 1954), в которой читатель найдёт также указания иа фундаментальные работы Фредгольма, Вейля и Лихтенштейна. [c.70]

Аржаных И. С., Билинейный ковариант системы обыкновенных дифференциальных уравнений четного порядка, ДАН Уз. ССР, № 1, 1948. [c.498]

В заключение необходимо подчеркнуть, что создание аналитической механики неголономных систем по аналогии с тем, что имеет место для голономных систем, натолкнулось на ряд и сейчас непреодоленных препятствий. Характерным примером могут служить трудности, возникшие лри обобщениях метода Гамильтона — Якоби на неголономные системы. После теории приводящего множителя С. А. Чаплыгина, относящейся к 1902 г., последующие работы, по существу, ничего не прибавили, Неудач-ность этих попыток получила объяснение в работах И. С. Аржаных (1965 и др.), где указаны необходимые и достаточные условия применимости метода Гамильтона — Якоби к неголономным системам и из которых следует, что этот метод в общем случае к неголономным системам неприменим, а его обобщения далеко не элементарны, и по-видимому, мало эффективны. С неудачей попыток обобщения метода Гамильтона — Якоби тесно связана неприменимость и отсутствие прямых обобщений принципа Гамильтона. Уже Герц на примере катящегося без скольжения шара обнаружил неприменимость принципа Гамильтона к неголономным системам. Предпринимаемые затем попытки обобщения (при этом не имеются в виду формальные обобщения типа тех, которые были предложены Гельде-ром или Гамелем), как известно, не привели к успеху. В качестве одной жз работ, обосновывающих неуспехи обобщений, можно указать работу И. Л. Хмелевского (1960). Обобщения принципа Гамильтона и метода Гамильтона — Якоби, а также ряд других вопросов аналитической механики неголономных систем рассматривались в работах В. С. Новоселова (1957—1962), Г. С, Погосова, М. А. Хохлова и Ю. П. Бычкова (1965), [c.176]

И. С. Аржаных. Развитие теории канонических уравнений аналитической механики (стр. 7—15). [c.402]

В дальнейшем эти вопросы изучались в ряде работ Н. С. Аржани-кова (1928), Я. И. Секерж-Зеньковича (1934), П. В. Мясникова (1937), М. А. Лаврентьева (1938). Неоднозначность решения струйной задачи с застойной областью была изучена еще С. А. Чаплыгиным в 1899 г. Расчеты суперкавитирующих винтов, лопасти которых обтекались потоком со срывом струй, рассматривались В. Л. Поздюниным (1943—1944). Такие винты могут работать на повышенных оборотах, что может оказаться ценным с практической точки зрения. [c.40]

Интегральное представление вектора перемещения и через его дивергенцию и ротор, а также через заданные на поверхности тела значения и и его нормальной производной диЮп дано И. С. Аржаных (1954). [c.7]

Указанная задача была впервые рассмотрена Н. М. Беляевым (1924). В 1935 г. Н. М. Крылов и Н. Н. Боголюбов разобрали общий случай опорных закреплений. Применив вариационный метод Бубнова, авторы в первом приближении свели задачу к уравнению (12.2). Н. Е. Кочин (1934) изучил родственную в математическом отношении задачу о колебаниях коленчатых валов. Другие задачи об устойчивости установившихся вынужденных колебаниях стержней, стержневых систем, пластин и оболочек рассматривались В. Н. Челомеем (1938, 1939), В. А. Боднером (1938), Г. Ю. Джанелидзе и М. А. Радцигом (1940), И. С. Аржаных [c.353]

Преобразование, айалогичное использованному в п. 5 14, позволило представить Ф(г, z) интегралом по контуру области, занятой меридиональным сечением тела, и" йа этой основе привести задачу к интегральному уравнению первого рода. В работе [45] аналогичные представления использо-1 вались при решении граничных задач для функций, удов- летворяюш их уравнению (26.1). Отметим, что к задаче кручения однородного изотроп- ного тела вращения, а следовательно, и к указанному выше интегральному уравнению сводится широкий класс задач кручения неоднородных анизотропных тел враще- i ния (см. [77]). 3 В работе И. С. Аржаных и Б. А. Бондаренко [41 ] j общее решение системы уравнений (1.7) представлено в форме I [c.226]

Аржаных И. С. Интегральные уравнения теории упругости // Успехи мат. наук.— 1949.— 14, вып. 5. [c.210]

Теорема 8 устанавливает вихревой принцип гамильтоновой механики. Этот результат фактически содержится в книге Эли Картана Интегральные инварианты . И. С.Аржаных распространил вихревой принцип на системы с непотенциальными силами, а также на неголо-номные системы [2]. [c.63]

Уравнения (8.2) появились, по-видимому, впервые в вариационном исчислении как условие согласованности полей экстремалей (которые, как известно, описываются каноническими уравнениями). Правда, там обычно рассматриваются лишь самосопряженные (потенциальные) поля. Поле в вариационном исчислении обозначает п-параметрическое семейство непересекающихся экстремалей оно порождает и-мерное инвариантное многообразие в 2и-мерном фазовом пространстве (см. [12, 19]). Условие согласованности поля обычно записывают в виде уравнения (8.4), которое является аналогом уравнения Эйлера (1.2) из гидродинамики. Преобразование Ламба (переход от (8.4) к (8.2)) применялось в теории гамильтоновых систем в связи с анализом линейных по импульсам инвариантных соотношений (см. [43, 57]). И.С.Аржаных [3] обобщил уравнение Ламба на негамильтоновы системы (в частности, неголономные) и распространил метод Гамильтона—Якоби для их точного интегрирования. Однако до работы [33] уравнение (8.2) обычно не связывали с идеями гидродинамики. [c.86]

Уравнение (6.13) в стационарном случае (когда функции ip,iy,f не зависят явно от t) получил впервые И. С. Аржаных [3], не связывая, правда, подстановку д(р/дх с теоремой Лагранжа. Им же доказана следующая теорема, обобщающая теорему Якоби о полном интеграле. [c.143]

Впрочем, теорему Аржаных просто вывести из теоремы Якоби. Для этого в (6.13) (где / = 0) сделаем подстановку [c.144]

Аржаных И. С. Вихревой принцип аналитической динамики. // ДАН СССР, 1949. Т. 65, №5. С.613-616. [c.229]

Аржаных И. С. Поле импульсов. Ташкент Изд-во Наука Уз.ССР. 1965. [c.229]

Аржанов Г. В. О нелинейной краевой задаче типа задачи Рнмана.—Сиб. мат. журн., 1961, т. 2, № 4, с. 481—504. [c.238]

Валерий Бор ов в беге на 100 негров — 10,0 секунд и 20,2 секунды на 200 метров, Евгений Аржанов — 800 метров — 1.45,5 секз нды. К сожалению, на других дистанциях гладкого бега подобных кандидатур пока не видно. А времени осталось в обрез, и на чудеса надеяться уже не приходится... [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...