Блязиуса

Если трубы достаточно гладкие и A/d < 68/Re, то эта формула практически совпадает с эмпирической формулой Блязиуса для гладкостенного режима [c.169]

Это обыкновенное нелинейное уравнение третьего порядка было проинтегрировано г. Блязиусом с помощью степенных рядов при следующих граничных условиях ф — О, ф О при т] 0 ф = 1 при (/ = оо. Первое из этих условий выражает равенство нулю на поверхности пластины функции тока ip и скорости и,.. При этой удовлетворяется и условие и,, у., о О- Второе из граничных условий означает, что щ при у- оо. После [c.335]

Экспериментальная проверка теории Блязиуса выполнена несколькими авторами и различными способами. На рис. 8.24 приведено сопоставление теоретической кривой Г. Блязиуса = = ф (tj) (сплошная линия) с весьма точными измерениями И. Ни-курадзе, проведенными при различных числах Рейнольдса. Можно констатировать практически полное совпадение теоретических и экспериментальных результатов. После обработки опытных значений коэффициентов трения, найденных И. Никурадзе двумя разными способами, получены формулы = l,315/>/Rei и Сд = l,319/->/Reb что также подтверждает теорию. [c.336]

Теоретическое решение Блязиуса позволяет вычислить величины, характеризующие толщину пограничного слоя. Если определить условно величину б как толщину слоя, на границе которого скорость Их отличается от не более чем на 1 %, то согласно табл. 5 т] = 5 или [c.337]

Используя решение Г Блязиуса и учитывая, что U находим [c.338]

Рассмотрим, например, обтекание плоской пластины, для которого имеется точное решение Блязиуса (см. п. 8.14). Поскольку в этом случае U = щ = onst. А, = О и согласно полученным выше формулам [c.344]

Учитывая условность понятия толщины пограничного слоя, можно считать, что эти формулы достаточно близки точному решению Блязиуса. Соответствующие формулы можно получить для коэффициента силы трения. [c.344]

Это обыкновенное нелинейное уравнение третьего порядка было проинтегрировано Г. Блязиусом с помощью степенных рядов при следующих граничных условиях [c.368]

Экспериментальная проверка теории Блязиуса выполнена несколькими авторами и различными способами. На рис. 183 приведено сопоставление теоретической кривой Г. Блязиуса (8-69) (сплошная линия) с весьма точными измерениями И. Никурадзе, проведенными при различных числах Рейнольдса. Можно констатировать практически полное совпадение теории и опыта. Опытные значения коэффициента трения, найденные И. Никурадзе двумя разными способами, дали формулы 0 = 1,315/)/Ке и = = 1,319/ / Яе,, что также подтверждает теорию. Наряду с этим в изложенной теории есть детали, которые не согласуются с опытом. Так, из формулы (8-73) видно, что при приближении к переднему краю пластины (х = 0) касательное напряжение т стремится к бесконечности, тогда как при всех х < О, очевидно, должно быть То = 0. Следовательно, на переднем крае пластины функция То (х) [c.369]

Рмс. /83. Сопоставление рассчитанного по теории Блязиуса профиля ско-рости в пограничном слое на пластине с результата ми опытов Никурадэе [c.370]

Блязиуса для коэффициента трения при их небольших значениях, исчисляемых десятками или несколькими сотнями. Для этих случаев Го-Юн-Хуаем получена уточненная формула 1,328 4,18 [c.370]

Используя решение Блязиуса и учитывая, что и = и , для б в данном случае можно получить [c.371]

Рассмотрим, например, случай обтекания плоской пластины, для которой имеется точное решение Блязиуса (см. 13). Поскольку в этом случае U = Uq = onst, то X, = 0 и, согласно полученным выше формулам, [c.377]

Г. Шлихтинг [211 для расчета начального участка в плоской трубе применил следующий прием. Вначале рассчитывался пограничный слой путем подхода спереди , т. е. определялось развитие пограничного слоя под действием ускоренного течения в ядре. Затем производился расчет путем подхода сзади , т. е. вычислялись отклонения профиля скоростей от параболического по мере приближения ко входному сечению. В обоих случаях решения представлялись в виде рядов, которые смыкались в том сечении, для которого оба решения давали достаточно точный результат. Таким путем получалось решение для всего начального участка. При расчетах пограничного слоя было использовано точное решение Блязиуса для бесконечной пластины. Для длины начального участка Г. Шлихтинг получил [c.392]

Используем в нашей задаче введение новых переменных, предложенных Блязиусом, [c.442]

Решение задачи Блязиуса В общем случае из уравнения неразрывности [c.260]

Гладкие трубы из лёгких металлов, а также из меди, латуни, свинца и стекла при 2320 < / е < 100 ООО рассчитываются по уравнению Блязиуса X = 0,3164и при 100 000[c.403]

При протекании иной жидкости в числитель подставляют соответственную величину м/ жидкости. Для области гидравлически гладких труб, т. е. 2320[c.404]

Расчёт нефтепроводов диаметром до 10" н Re 30 000, а также диаметром до 14" и / е< б0000 производится по упомянутому выше уравнению Блязиуса X = 0,3164/ е . Для диаметра 8 и 10" при Re от 30 X 10 до 70 X 10 и для диаметров 12 и 14" при Re от 50 X 103 до 70 X по уравнению ГИНИ [c.405]

Коэффициент трения в зависимости от шероховатости и числа Ке определяется по формулам Блязиуса или Никурадзе. [c.65]

При я = — получаем формулу Блязиуса [c.162]

Полученное выражение не разрешается алгебраически относительно величины t, но хорошо аппроксимируется в области 10 < < Re< 10 эмпирической формулой Блязиуса [c.170]

Профиль скоростей находится через функцию I, которая впервые была вычислена Блязиусом. Компоненты скорости течения находятся по формулам [c.223]

Опыт показывает, что у двух подобных, работающих в подобных режимах, но разного размера турбин большинства систем ( 3-13) полные к. п. д. различны у большей турбины он несколько больше. Если предположить, что все потери в турбине путевые, т. е. соответствуют формуле (4-4), и что в ней коэффициент изменяется в зависимосин от гидравлических радиусов, а следовательно, и от диаметра колеса по формуле Блязиуса [c.35]

Для турбулентного режима движения воздуха в трубе коэффициент сопротивления % зависит не только от числа Рейнольдса, но и от относительной шероховатости стенок трубы. Для гладких труб при турбулентном потоке коэффициент сопротивления определяется по известной формуле Блязиуса [c.72]

Для случая турбулентного движения воздуха Блязиусом, Ни-курадзе и другими предложены экспериментальные формулы определения коэффициента сопротивления трению X для гладких и Мизесом — для шероховатых труб. По этим формулам значе- ния гладких труб устанавливаются в зависимости от числа Re, а шероховатых — от шероховатости стенок трубы и числа Re. Недостатком формул является их сложность [70]. [c.30]

На графике Никурадзе нанесены две прямые линии линия для Л при ламинарном движении / и линия для Л по формуле Блязиуса для турбулентного потока в трубах с гладкими стенками 2 (рис. 5.15) [c.151]

Формула Блязиуса была предложена в 1913 г. до опубликования работ Прандтля и Никурадзе. [c.151]

А. Д. Альтшуль, использовав формулу Блязиуса (5.52) для гладких труб и формулу Б. Л. Шифринсона (5.55а) для шероховатых, предложил формулу [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...