175 — Определение 2 кн. 171 — Понятие рассеяния

Демпфирующим свойствам материалов посвящена большая литература. Отметим литературные источники, в которых приводится библиография по этому вопросу Пановко Я- Г, Внутреннее трение при колебаниях упругих систем. — М. Физматгиз, 1960 Писаренко Г. С. Рассеяние энергии при механических колебаниях. — Киев Наукова думка, 1962 Писаренко Г. С., Яковлев А. П., Матвеев В. В. Вибропоглощающие свойства конструкционных материалов (справочник). Киев Наукова думка, 1971. Помимо основных понятий о демпфирующих свойствах материалов обсуждены основные методы определения характеристик рассеяния энергии при продольных, крутильных и изгибных колебаниях (энергетический, термический, статической петли гистерезиса, динамической петли гистерезиса, кривой резонанса, фазовый, резонансной частоты, затухающих колебаний, нарастающих резонансных колебаний) и приведена информация о демпфирующих свойствах многих материалов. [c.68]

Такое равенство находится в соответствии с определением понятия коэффициента рассеяния. [c.42]

Первый этап при выводе этого уравнения — определение понятия ценности нейтронов. Рассмотрим систему, содержащую детектор нейтронов, который характеризуется макроскопическим сечением а (г, , /), таким, что для нейтрона в точке г существует вероятность уо (г, ,/) активации детектора в единицу времени, т. е. вероятность регистрации нейтрона. Как и ранее, у есть скорость нейтрона. Включая зависимость от времени в сечение а , можно, в частности, описать детектор, который не все время находится в работе. Так, сечение может обращаться в нуль, если детектор не работает. Предположим, что нейтрон в точке г с направлением й имеет в момент времени I энергию . Тогда его ценность Ф+ (г, й, , /) можно определить как ожидаемую активацию детектора, т. е. ожидаемое число одиночных импульсов, генерируемых в последующее время самим нейтроном или вторичными нейтронами, возникшими в результате рассеяния, деления и других процессов, в которых может принимать участие рассматриваемый нейтрон. [c.206]

На практике теория неупорядоченных систем применяется к идеализированным моделям сплавов. Даже в случае сплава малой концентрации примесный атом (это относительный термин) может, вообще говоря, отличаться по размеру от замещаемого атома, так что вблизи него решетка несколько искажается. Замена может также повлиять на распределение электронов в непосредственной близости от примесного атома например, при замене иона Си+ ионом Хп++ последний, имея большую валентность, вызывает вблизи себя появление дополнительного экранирующего заряда. Расчет указанных эффектов даже для изолированных примесей представляет собой важную задачу теории твердого тела этих вопросов мы здесь касаться не будем. Иными словами, не выясняя, откуда это известно, примем, что при замене атома А атомом В в данном узле решетки изменяются значения характерных для данного атома параметров — массы, констант упругой связи с соседями, волновых функций и энергий связанных электронов, поперечного сечения рассеяния и т. д. Все эффекты, связанные с локальным искажением решетки или с экранированием электронами, считаются уже учтенными в самом определении понятия замещения . [c.18]

В реальных физических экспериментах далеко не всегда удается непосредственно измерять само дифференциальное или интегральное сечение рассеяния. Непосредственно измеряемой величиной является выход реакции. Выходом называется число частиц, зарегистрированных установкой в заданных физических условиях. Понятие выхода имеет очень широкий смысл. Действительно, регистрироваться могут частицы, вылетающие как под заданным углом, так и под всеми углами, как с определенной энергией, так [c.116]

Вязкость разрушения, или сопротивление материала распространению трещины, может быть определена также при помощи понятия критических скоростей высвобождения энергии при продвижении трещины ди, связанных с Ki - Многочисленные авторы (см., например, [18—23]) исследовали распространение разрушения, изучая механизмы рассеяния энергии, например выдергивание волокна, нарушение связи волокно — матрица, релаксация напряжения, разветвление трещины и пластическое деформирование матрицы. Механизмы рассеяния энергии, знание которых позволяет определить вязкость разрушения, сложны по своей природе и зависят от прочности связи волокно — матрица, типа матрицы (хрупкая или пластичная), диаметра волокна, прочности волокна и т. д. Поэтому только тщательное исследование поверхностей, образовавшихся в результате разрушения, дает основание для установления соответствия экспериментально определенных значений Gu тому или иному механизму. Так, например, было сделано предположение о том, что вязкость разрушения стекло- и боропластиков связана главным образом с величиной упругой энергии, накопленной в волокнах, а соответствующая характеристика углепластиков на эпоксидном связующем — с работой докритического распространения микротрещины и работой выдергивания разорванных волокон. [c.53]

Другой важной термодинамической функцией, вводимой вторым началом термодинамики, является энтропия S - физическая величина, характеризующая тепловое состояние тела (или системы тел). В термодинамике понятие энтропии было введено для определения меры необратимого рассеяния энергии С молекулярно-кинетической точки зрения энтропия - мера вероятности осуществления данного состояния системы. [c.58]

В этом широком контексте формирования изображений вместо термина дифракция часто используется название рассеяние. В литературе существует определенная путаница в этих понятиях, но такие детали не влияют на наши рассуждения, и мы можем считать указанные термины синонимами. [c.19]

В первой главе вводятся основные физические понятия и положения, используемые в рентгеновской оптике, а также сообщаются сведения из атомной физики, необходимые для описания оптических свойств материалов в МР-диапазоне. Рассматривается актуальный вопрос экспериментального определения оптических констант. В п. 1.4 обсуждаются результаты экспериментальных исследований рассеяния, сопровождающего отражение рентгеновского излучения реальной поверхностью зеркала. В п. 1.5, 1.6 анализируются возможности применения МР-излучения для ис- [c.5]

Время релаксации как универсальная величина существует только в том случае, если оно не зависит от энергии и направления. Обычно понятие времени релаксации определяют эмпирически применительно к измеряемому свойству. Определенные таким образом времена релаксации для электронной теплопроводности и для электропроводности равны тогда и только тогда, когда имеет место упругое рассеяние или рассеяние преимущественно на большие углы. [c.289]

Постановка и классификация задач о рассеянии волн. Задача о дифракции на многих телах относится ко многим физическим явлениям, связанным с рассеянием волн на неоднородностях. (В оптике —критическая опалесценция смесей жидкостей, явление красной зари и голубого цвета неба, явление Тиндаля, когда ярко проявляется рассеяние поляризованного света в определенных направлениях, и-т. д. в ядерной физике —рассеяние нейтронов в теории металлического состояния —рассеяние электронных волн, Сюда же относят все случаи дифракции рентгеновских лучей.) Несмотря на то что эти явления принадлежат к различным областям физики, методы изучения рассеяния на совокупности неоднородностей сходны, поэтому повсюду применяют одинаковую терминологию. Рассмотрим основные понятия оби ей теории рассеяния волн на совокупности рассеивателей. Задача о рассеянии волн на многих частицах сложна и поддается анализу в двух крайних случаях. Когда поперечник рассеяния меньше геометрического сечения частицы (например, рассеяние длинных волн на жестких частицах, взвешенных в воде), то следует говорить о слабом рассеянии. Если поперечник рассеяния значительно больше, чем геометрическое поперечное сечение отдельных неоднородностей, то следует говорить о сильном рассеянии (например, рассеяние звука на газовых пузырьках в жидкости). [c.314]

По существу эта величина более или менее определенна лишь для тяжелых частиц, путь которых практически является прямой линией и по этой причине разброс в величине пробега для частиц одинаковой энергии невелик. У легких частиц, например у электронов малых энергий, вероятность рассеяния велика и поэтому понятие пути и понятие пробега для них ие совпадают. По измеренному пробегу частицы в среде можно определять ее энергию, или, зная зависимость величины пробега от энергии, определять массу частицы. [c.136]

Рассмотрим твердое тело, состоящее из большого количества N атомов, расположенных в точках, которые характеризуются радиус-вектором Р, (х = 1, 2,. .., /V). Общие выражения для интенсивности рассеяния рентгеновских лучей подробно даны в ряде учебников и монографий [69, 93—97], поэтому здесь приведем лишь краткое определение физических понятий и выпишем основные формулы, необходимые в дальнейшем. [c.235]

Усложнение уравнения по сравнению со скалярным заключается не только в том, что на самом деле здесь не одно уравнение, а четыре. Основное усложнение — в выражении для вектора функций источников. Чтобы его написать, необходимо ввести понятие фазовой матрицы, играющей роль индикатрисы рассеяния скалярной теории. Для ее определения, как и для привязки параметров Стокса, необходимо определить поляризационные базисы. [c.264]

Как известно, тепловое движение атомов твёрдого тела рассматривают как совокупность нормальных малых колебаний кристаллической решётки. В квантовой теории вместо этих колебаний вводится понятие о фононах как о некоторых распространяющихся по решетке квазичастицах, обладающих определенными энергиями и направлениями движения. Если частота возбуждающего света попадает в область прозрачности кристалла, то в результате взаимодействия света с веществом происходит рассеяние с той же частотой или с изменённой частотой. Процессы рассеяния света в теории рассматриваются как процессы второго порядка, проходящие через промежуточные виртуальные состояния. При релеевском рассеянии процессы поглощения и излучения когерентно связаны такое рассеяние является упругим соударением фотона с атомами кристалла. При комбинационном рассеянии происходит неупругое столкновение фотона с фононами. Из-за изменения частоты когерентность нарушается, однако сохраняются кинематические соотношения, обусловленные выполнением законов сохранения энергии и импульса. [c.14]

Понятие об эффективном сечении рассеяния и методы его определения рассмотрены в 4.13 и приложении Г. [c.260]

Понятие комплексной матрицы рассеяния (МР) Z7, связывающей поля на входе и выходе образца, и матрицы поглощения Г — и С/" позволит нам представить закон Кирхгофа в виде, определяющем с учетом дифракции не только яркость, но и функцию корреляции, высшие моменты и Х"функцию ТИ. Мы дадим два эквивалентных операциональных определения коэффициента поглощения Мы рассмотрим также простую микроскопиче- [c.122]

Понятие дифференциального сечения рассеяния можно ввести и другим путем, а именно рассматривая падение на мишень не стационарного потока частиц, а пучка , ограниченного в пространстве. Для этого при / = — оо создают моноэнергетическое облако частиц и посылают его в направлении рассеивателя с определенным распределением частиц по прицельным пара- [c.126]

Из этого следует, что частицы с таким прицельным параметром проводят бесконечно большое время вблизи рассеивающего центра, т. е. никогда не уходят от него. Так как подобное явление происходит только при определенном значении прицельного параметра. то это не лишает нас возможности вводить понятие сечения рассеяния. [c.129]

Вскоре стало ясно, что понятия непрозрачности и малой толщины совместимы только в случае полностью отражающих экранов. В теории Максвелла (ср. разд. 14.1) не существует черного и тонкого экрана. Таким образом, была сформулирована задача, являющаяся частным случаем проблемы рассеяния, определенной в п. 2. Это — задача о решении уравнений Максвелла со специальными граничными условиями на поверхностях экрана. Когда эти условия были сформулированы корректно, стала разрешима задача для полос и отверстий произвольного размера. Условие полного отражения формально можно заменить заданием поверхностного импеданса. [c.39]

Экспериментальное пояснение понятия локализации состоит в следующем на пути падающего луча света можно таким образом поместить экран с отверстием, чтобы действию света подвергался определенный участок частицы. Здесь имеет место тот же самый принцип, что и в методе Гартмана для исследования качества линз или зеркал. Метод Гартмана применим только в том случае, если частица велика по сравнению с длиной волны. Линза телескопа является действительно прекрасным примером такой частицы. Формальное подтверждение этого принципа локализации на основе точного решения проблемы рассеяния для шара или цилиндра дается асимптотическими выражениями (разд. 12.3). [c.124]

При определении О понятие дифракция используется в очень широком смысле. Оно относится ко всем типам интерференции волн и сигналов, связанных с преобразователем, и включает обычное отражение и рассеяние волн препятствием, а также интерференцию в отсутствие препятствий. Например, преобразователь может состоять из двух зондов, размеры которых настолько малы, что искажений падающей волны не происходит. Коэффициент дифракции отдельного зонда был бы равен единице, однако для всей конструкции он имеет значение [c.260]

Для более детальной характеристики состояния материальной частицы необходимо прежде всего исследовать, насколько имеют смысл понятия положения и импульса частицы вне области применимости классической механики. Что касается положения частицы, то для его определения пользуются действием частицы, совершаемым ею лишь тогда, когда она находится в определённой точке. К счастью, как раз в рассеянии света мы имеем такое действие, могущее, впрочем, совершаться как элементарными электрическими части- [c.18]

Для характеристики поглощения и рассеяния звука колеблющимся газовым пузырьком введены понятия эффективных поперечных сечений погашения а , поглощения и рассеяния а . Под эффективным поперечным сечением погашения подразумевается площадь сечения, перпендикулярного к направлению падения звуковой волны, для которого проходящая звуковая энергия равна сумме энергий, поглощаемой и рассеянной пузырьком. По определению, [c.396]

Разумеемся, данное определение подчиненности операторов Яо, Я зависит от отождествления J, но мы не будем это каждый раз оговаривать. В приложениях при Tio = Ti, J = / часто бывает достаточно условий Т> Н) = Т> Но) или Т> Н ) = Т>(н1 ) при Я О, Яо О, гарантирующих взаимную подчиненность операторов Яо и Я. Применение понятия подчиненности в теории рассеяния основано на следующем элементарном наблюдении [c.257]

В рамках абстрактной теории операторов основные понятия теории рассеяния были сформулированы в связи с исследованием возмущений ядерного типа. Вначале рассматривался случай Tio —7i,J /.Точное определение ВО было дано в статье 106] Т.Като, заметившим необходимость введения проектора на абсолютно непрерывное подпространство. Кроме того, в 106] изучены элементарные свойства ВО. [c.403]

ТОЧНО большой оказывается уже область Оо, но это пока не доказано. Поэтому, чтобы сделать определение понятия поля достаточно гибким и пригодным в разных ситуапдях, мы не будем фиксировать область О более, чем это требуется предположениями, перечисленными в I. В утешение заметим, что состояния рассеяния и матрица рассеяния в теории определяются однозначно полями, заданными в области Оо (см. [5] и [15]). Кроме того, можно доказать, что инфмитезимальные операторы группы Пуанкаре п имеют единственные самосопряженные расширения, когда они определены только на Оо. В начале раздела 3-2 будет показано, что существует область О1 большая, чедт [c.138]

Определения понятий, которыми оперируют представители очаговой и разведочной сейсмологии, несколько различны. Например, с точки зрения первых, тензочувствительность проявляется в нелинейности анизотропии скоростей и изменениях поглощения и рассеяния сейсмических волн, связанных с временными изменениями напряженного состояния (Николаев, 1987, стр. 8). В разведочной же сейсмологии (сейсморазведке) бесспорная тензочувствительность этих характеристик среды с нелинейностью среды не связывается, коль скоро временнь/е изменения напряженного состояния отличаются по частоте от волн, используемых в сейсморазведке, не менее чем на шесть н- семь порядков самые высокочастотные из таких изменений - это (оставляя в стороне катастрофические землетрясения) приливно - отливные колебания с периодом в десятки часов. Такого же порядка скорости изменения напряженного состояния при эксплуатации нефтяных и газовых месторождений на удалении от непосредственных окрестностей добывающих и нагнетательных скважин. С точки зрения сейсмического диапазона частот (10 - 80 Гц) и длительности сейсмической записи (единицы или первый десяток секунд), это - статическое состояние среды. [c.243]

С самого начала излагается современный материал. Так, например, в гл. I говорится о современных методах определения радиуса ядер (рассеяние быстрых электронов, излучение г-ме-зоатомов), дается предварительное понятие о структуре нуклона, вводится понятие четности и рассказывается о законе сохранения четности в сильных и электромагнитных взаимодействиях, в гл. II рассказывается о р-распаде нейтрона и несохранении четности при р-распаде, в гл. IV рассматривается эффект Мёссбауэра и т. д. [c.13]

Концентрация (от лат. on — к и entrum — центр ) — это понятие, связанное с сосредоточением чего-либо в определенном месте (объеме, поверхности). Применительно к энергии это соответствует ее количеству, приходящемуся на единицу объема или поверхности (Дж/см или Дж/см ). Если это количество растет, говорят о концентрировании энергии, если падает — о ее рассеянии. [c.117]

В радиолокации и радиоастрономии М. к. используют для обнаружения целей и определения их важнейших геом. (размеры, конфигурация) и физ. (теип-ра, плотность, диэлектрич. проницаемость и т. п.) параметров. Для физ. сред характерно появление естеств, модуляции, возникающей при воздействии маги, или электрич. полей на излучающие материальные среды (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), при рассеянии света на колебаниях кристаллич. решётки твёрдых тел Мандельштама — Бриллюэна рассеяние) и т. д. Понятие естеств, модуляции распространяют также на волны. Так, напр., волновой пучок достаточной интенсивности может изменять параметры среды и, как следствие, модулировать свою плотность (см. Самофокусировка света). При распространении волн в нелинейных диспергирующих средах (жидкостях, плазме) возникает явление автомодуляции волн, связанное с разл. видами неустойчивости волн по отношению к НЧ-пространственно-временныи возмущениям, Естеств. модуляция находит практич. приложение в радио- и оптич. спектроскопии для диагностики параметров разнообразных среД в нелинейной оптике для формирования мощных световых потоков в акустике и др. областях прикладной физики. Способы практич. реализации М. к. связаны, как правило, с нелинейными устройствами, параметры к-рых (в радиотехнике, напр,, это ёмкость, сопротивление в акустике — плотность, и т. п.) можно изменять во времени в соответствии с законом модуляции. Техн. устройства, реализующие М. к., наз. модуляторами. [c.178]

ЭНТРОПИЯ (от греч. entropfa—поворот, превращение)— понятие, впервые введённое в термодинамике для определения меры необратимого рассеяния энергии. В статистической физике Э. служит мерой вероятности осуществления к.-л. макроскопич. состояния, в теории информации—ые-рой неопределённости к.-л, опыта (испытания), к-рый может иметь разл. исходы. Эти трактовки Э. имеют глубо кую внутр. связь. Напр., на основе представлений об информационной энтропии можно вывести все равновесные статистич. распределения (см. 1иббса распределения). [c.616]

Наиболее важные выводы, которые следуют из данных, полученных на основе разделения парциальных интерференционных функций (метод изотопного замещения в нейтронной дифракции и рассеяния импульсных нейтронов, методы, основанные на комбинации различных типов излучения) и на основе высокоразрешающих методов (EXAFS, EDXD, рассеяние импульсных нейтронов в области малых длин волн), сводятся к следующему. Как для аморфных сплавов типа металл—металлоид, так и типа металл—металл характерны ближний композиционный порядок в расположении атомов, хотя для последних, где связь. преимущественно металлического типа, он выражен более слабо. Выяснено, что в сплавах типа металл—металлоид соседние металлоидные атомы не могут находиться в позициях, когда они непосредственно примыкают друг к другу, как это и предполагается моделью Полка. Однако концентрационная зависимость параметров ФРР (как и ряда свойств междуатомного расстояния, плотности упаковки) не может быть понята в рамках этой модели. Эти закономерности могут быть лучше увязаны в рамках модели определенной локальной координации атомов. [c.14]

Работа посвящена определению дальности видимости черных и нечерных объектов в том случае, когда наблюдатель и наблюдаемый объект находятся в различных горизонтальных плоскостях. Решение задачи учитывает асимметричность индикатрисы рассеяния, альбедо земной поверхности и, наряду с рассеянием, поглощение света. В первую очередь решается чисто теоретическая задача определение яркости света в любой точке атмосферы для любого направления луча в частности решается вопрос об определении яркости неба. В основу решения положено уравнение переноса лучистой энергии, из которого затем, принимая во внимание краевые условия, выводится система двух интегральных уравнений для двух неизвестных функций г) и [т г являющихся ключом к решению всей задачи. Решение этой системы интегральных уравнений осуществляется методом последовательных приближений. Вычисление дальности видимости дано для двух вариантов задачи, в зависимости от расположения наблюдателя по отношению к наблюдаемому объекту (выше или ниже) и основано, с одной стороны, на понятие контраста яркостей, введенного Кошмидером, [c.347]

До сих пор мы рассматривали голограмму как некоторое приспособление, с помощью которого можно воспроизводить волновые поля излучения, рассеянного объектом. Однако такое определение несколько неточно — оно значительно шире определяемого понятия. На самом деле, волновые поля МОЖНО воспроизводить не только при помощи голограммы, НО и другими способами, например с помощью системы управляемых по фазе излучателей. Голограммаже выполняет операцию воспроизведения волновых полей совершенно определенным образом — за счет отражения излучения от материальной структуры. Исходя из такого механизма, голограмму можно скорее определить как оптический эквивалент объекта, т. е. -как такую структуру, которая воздействует па данное излучение так же, как и объект. С этой точки зрепия первоначальной причиной сходства голограммы с объектом является то, что материальная голограмма отображает какие-то характеристики материального объекта и, уже только как следствие этого, воспроизводятся волновые поля. [c.64]

В этой главе вводятся и поясняются понятия группы приближенной симметрии и приближенного квантового числа. Важными группами приближенной симметрии являются молекулярная точечная группа и молекулярная группа вращений, которые дают нам весьма полезный приближенный способ классификации уровней по типам симметрии группа молекулярной симметрии (МС) и пространственная группа К(П) обеспечивают точную классификацию уровней. Далее рассматриваются взаимодействия уровней энергии молекулы, а группа точной симметрии используется для определения отличных от пуля членов возмущения и правил отбора для взаимодействия уровней. Приближенные квантовые числа и приближенную классификацию уровней по симметрии можно использовать также для выявления сильных возмущений уровней. Затем мы выведем правила отбора для однофотонных электрических дипольных переходов с использованием классификации уровней по квантовым числам и по приближенным и точным типам симметрии. Далее мы обсудим запрещенные переходы, а в конце этой главы кратко рассмотрим магнитные дипольные переходы, электрические квадрупольные переходы, многофотоиные процессы (включая комбинационное рассеяние света) и эффекты Зеемана и Штарка. [c.294]

Понятие а. для упругого взаимодействия тяжелых частиц может сохранить объективный смысл при нек-рых условиях. Так, папр., в классич. кинетич. теории газов, исследуя явления переноса, вводят понятие о столкновении молекул, заменяя реальное взаимодействие столкновением идеально твердых упругих шариков такого поперечного сечения, чтобы вычисленные теоретически коэфф. переноса совпадали с измеренными на опыте. Определенные таким образом С. а. и соответствующие им 0 и X называют газокинетическими. Однако между подобного рода С. а., отражающими определ. макроскопич. свойства газа, и С. а., измеренными нри исследовании однократных процессов, напр, по ослаблению пучка, нет однозначной связи. Дело в том, что в процессах переноса участвует не полное 0, а т. п. 0 для передачи импульса или тормозящее 0, определяемое таким образом, чтобы средняя доля кинетич. энергии, передаваемая прп каждом С. а., вычисленная по угловому распределению рассеянных частиц, составляла 2т,т / (ту -f -f // г) , где Шу и т.2 — массы сталкивающихся частиц. Т. о., для каждого упругого С. а. movkho определить тормозящее 0, если из эксперимента известно угловое распределение рассеянных частиц. В отличие от полного 0, к-рое практически имеет конкретный смысл лишь для легких частиц, тормозящее 0 имеет коне Ч-ную величину для всех процессов (за исключением кулоповского рассеяния). [c.88]

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ ЧАСТОТЫ (групповые частоты) — частоты колебательного спектра, мало изменяющиеся для ряда молекул, содержащих одну и ту же химич. группу, и тем самым как бы характеризующие эту химич. группу. Сформулированное здесь качественное понятие X. ч. возникло при рассмотрении экспериментальных спектров комбинационного рассеяния света. Теоретич. подход к X. ч. основан на изучении специфики соответствующих им нормальных колебаний молекул. Норм, колебание представляет собой такое колебат. движение молекулы (как классической механич. системы), при к-ром все атомы совершают периодич. движения с одпой и той же частотой (в системе координат, жестко связанной с равновесной конфигурацией молекулы). Каждому порм. колебанию соответствует не только определенная частота, но и определенная форма, т. е. определенное соотношение между изменениями обобщенных координат в процессе колебания. Это приводит к необходимости введения раздельных понятий характеристичности по частоте и характеристичности по форме для иек-рой химич. группы (точнее для совокупности внутренних координат, ей соответствующей). [c.372]

В связи со статистической природой характеристик, определяемых при усталостных испытаниях, и применением методов статистики для их обработки введено понятие действительной границы безопасности, или границы до-стоьерной безопасности (х + + Зол), а также границы безопасности с определенной наперед заданной вероятностью (х-ЬКСТд-), где К<3, л —среднее значение долговечности, 0л —мера индивидуального рассеяния среднего значения долговечности). [c.61]

Из приведенного перехода от уравнений Бете—Солпитера к уравнению переноса излучения (2.51) при определенных допущениях следует ряд важных выводов. Во-первых, выясняется связь понятий теории многократного рассеяния с такими ранее введенными, как лучевая интенсивность, коэффициент ослабления и направленного рассеяния (ненормированной индикатрисы рассеяния). В частности, лучевая интенсивность представляет собой угловой спектр функции когерентности, так как согласно введенным обозначениям [c.63]

В данном разделе мы поясним понятия среднего и флуктуа-ционного поля, а также средней и флуктуационной мощности. Существуют различные способы описания флуктуационных характеристик поля. Наиболее важными характеристиками являются дисперсии, корреляционные функции, функции когерентности, моменты высших порядков, энергетические спектры п функции плотности вероятности. Мы дадим здесь определения этих величин и опишем их взаимосвязь. В дальнейшем эти сведения будут использоваться при решении задачи рассеяния на облаке случайно распределенных частиц. [c.92]

Следует заметить, что понятие закона дисперсии при наличии поглощения неоднозначно, и различные условия эксперимента могут давать различные связи со (f ). Динамические измерения с внешними источниками приводят к аномальному закону дисперсии согласно (27), при котором показатель преломления ограничен. При описании или наблюдении РП можно исходить из условий dfldx = О или dfldy = О или еще каких-либо определений. Первое условие, соответствующее свипированию частоты при постоянном угле рассеяния, согласно (33) дает нормальный закон дисперсии у = а х с неограниченным показателем преломления холостой волны, а второе дает связь (ср. (4.2.26)) [c.221]

В гл. III после описания модели свободных электронов Зоммерфельда — Хартри обсуждается аппроксимация Хартри — Фока. Затем дается предварительный и, по существу, исторический обзор работ по изучению взаимодействия в плотном электронном газе. Описаны приближения Вигнера, Бома и Пайнса и Гелл-Манна и Бракнера. Элементарным образом вводятся физически важные понятия экранирования и коллективных колебаний (плазмонов). Далее, несколько формально, даются определения динамического форм-фактора и диэлектрической проницаемости, зависящей от частоты и от волнового вектора. Показывается, как с помощью этих величин можно весьма просто вычислить ряд взаимосвязанных характеристик системы электронов. Сюда относятся, в частности, временная функция корреляции для операторов плотности, сечение рассеяния быстрых заряженных частиц, бинарная функция распределения, а также энергия основного состояния. Упор здесь делается на точное определение отклика системы на продольные поля, изменяющиеся как во времени, так и в пространстве. Затем в приближении хаотических фаз находится выражение для диэлектрической проницаемости системы. В этом же приближении вычисляются и все остальные характеристики, перечисленные выше. Заключительный параграф этой главы посвящен рассмотрению взаимодействия между электронами в простых металлах. Показывается, что аппроксимация хаотических фаз здесь неприменима, после чего дается расчет корреляционной энергии, удельной теплоемкости и спиновой восприимчивости щелочных металлов. [c.29]

ПРОПУСКАНИЕ в оптике, прохождение сквозь среду оптического излучения без изменения набора частот составляющих его монохроматич. излучений и их относит, интенсивностей. Различают направленное П., при к-ром рассеяние света в среде практически отсутствует диффузное П., при к-ром определяющим фактором явл. рассеяние, а преломление в среде и направленное П. не играют заметной роли, и смешанное П. — частично направленное и частично диффузное. Особый вид диффузного П.— равномернодиффузное П., при к-ром пространств. распределение рассеянного излучения таково, что яркость одинакова по всем направлениям. ПРОПУСКАНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ среды т, отношение потока излучения Ф, прошедшего через среду, к потоку Фо, упавшему на её поверхность т—Ф/Фо- Чаще всего понятием П. к. пользуются для световых потоков. Значение П.к. тела зависит как от его размера, формы и состояния поверхности, так и от угла падения, спектр, состава и поляризации излучения. Различают П. к. для направленного пропускания (среда не рассеивает проходящего через неё излучения), П. к. для диффузного пропускания (среда рассеивает всё проникающее в неё излучение) и П. к. для смешанного пропускания (с частичным рассеянием). П. к. находят по измерениям освещённости и яркости. Определение П. к.— одно из световых измерений (см. также Фотометрия). [c.590]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...