Эффект Барнетта

Каким механизмом намагничения обусловливается эффект Барнетта [c.224]

Эффект Барнетта. Эффект Барнетта является магнитомеханическим эффектом, противоположным эффекту Эйнштейна-де Гааза. Пусть образец начал вращаться с некоторой угловой частотой. Каждый из атомов представляет из себя гироскоп, который сохраняет неизменным направление оси своего вращения в пространстве. Следовательно, механические и магнитные моменты атомов остаются неподвижными в пространстве. Но это означает, что благодаря вращению образца как целого имеется прецессионное движение атомов относительно образца. Такое прецессионное движение атомов относительно образца эквивалентно намагничиванию. Следовательно, в результате вращения образец намагничивается. Направление намагничивания совпадает с направлением оси вращения. Намагничивание определяется угловой скоростью вращения. Поскольку угловая скорость прецессионного движения атомов относительно образца равна угловой скорости вращения образца, из формулы (39.14) можно заключить, что вращение образца с угловой [c.225]

Эксперимент подтвердил качественно и количественно эффект Барнетта. Таким образом, теоретические представления о связи механического и магнитного моментов атомов хорошо подтверждены экспериментально. [c.225]

Известно, что нейтральный ферромагнетик при вращении становится намагниченным вдоль оси вращения (эффект Барнетта, имеющий квантовомеханическое происхождение [72]). Магнитный момент тела В связан с его угловой скоростью со соотношением В = Ло), где Л — некоторый симметричный линейный оператор. Аналогичное явление имеет место и при вращении сверхпро- [c.40]

Мы пренебрегли гиромагнитным эффектом де Гааза — Эйнштейна (двойственным эффекту Барнетта), состоящим в закручивании ферромагнетика вокруг оси при его намагничивании. Полная теория вращения твердого тела в магнитном поле содержится в работе [38] впрочем, при Л = ХЕ, X = onst уравнения (3.17) являются точными. В этом важном частном случае их можно переписать в более удобной форме [c.41]

Нейтральный ферромагнетик намагничивается вдоль оси вращения, в этом заключается квантовомеханический эффект Барнетта. При этом магнитный момент В связан с угловой скоростью ш соотношением В = где Л1 — некоторый симметрический линейный оператор. Аналогичный момент возникает при вращении сверхпроводящего твердого тела (эффект Лондона). Если тело вращается вокруг неподвижной точки в однородном магнитном поле с напряженностью Н, то на тело действуют магнитные силы с напряженностью В х Н. Обозначив 7 = Н, уравнения движения можно записать в виде [156] [c.288]

Эйнштейна — де-Хааса (1915 г.) и эффект Барнетта (1944 г.). В первом эффекте магнитное тело приходит во вращение при намагничивании окружающим соленоидом с током. Во втором эффекте у цилиндра, вращающегося с большой скоростью, появляется намагниченность. Проведение соответствующих экспериментов наталкивается на значительные технические трудности, но они дают возможность измерить гиромагнитное отношение, которое, как сказано, никогда заметно не отличается от значения (1.6.8). [c.40]

Эффект Барнетта заключается в намагничивании тел путем их вращения при отсутствии внешнего магнитного поля. Эффект реализуется в ферромагнетиках. [c.87]

Равенство (5.23) дает функцию распределения Барнетта, С формальной точки зрения это объясняет появление членов второго порядка в скорости скольжения. Скольжение второго порядка с интуитивной точки зрения следует из того, что молекулы с, ненулевой скоростью в направлении % попадают в область с другой плотностью, прежде чем испытают столкновения, и поэтому существует результирующий перенос массы из-за градиента плотности. Иными словами, молекулы движутся преимущественно по> направлению к области малой плотности, даже до того, как они испытают какое-либо столкновение, и, следовательно, на расстоянии длины среднего свободного пробега от стенки появляется эффект добавочного макроскопического скольжения. [c.190]

Ось гироскопа закреплена в кольце, которое может свободно поворачиваться в обойме. Приведем обойму во вращение вокруг вертикальной оси с угловой скоростью П (вынужденный поворот), и кольцо с гироскопом будет поворачиваться в обойме до тех пор, пока направления Ь и О не совпадут. Такой эффект лежит в основе известного магнитомеханического явления — намагничивания железного стержня при его вращении вокруг собственной оси — при этом спины электронов выстраиваются вдоль оси стержня (опыт Барнетта). [c.63]

Вращение магнитное поле Сила Барнетта эффект 87 [c.183]

БАРНЕТТА ЭФФЕКТ, намагничивание ферромагнетиков при их вращении в отсутствии магн. поля открыт в 1909 амер. физиком С. Барнеттом (S. Barnett). Б. э. объясняется тем, что при вращении магнетика создаётся гироскоппч. момент (см. Гироскоп), стремящийся повернуть спиновые или орбитальные механич. моменты атомов по направлению оси вращения магнетика. С механич. моментом атомов связан их магн. момент (см. Спин), поэтому при вращении появляется составляющая магн. мо- [c.48]

Увеличение магн. момента (намагниченности) в ферромагн. образцах при их вращении было обнаружено в 1909 амер. физиком С. Барнеттом (см. Барнетта эффект). Обратный эффект — поворот свободно подвешенного ферромагн. образца при его намагничивании во внеш. магн. поле открыт в 1915 в опытах А. Эйнштейна и В. де Хааза (см. Эйнштейна — де Хааза эффект). [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...