330—332 — Анизотропия Понятие

Утверждение, что любая простая жидкость изотропна, представляет собой следствие принципа несуществования естественного состояния. Таким образом, теории анизотропных жидкостей, такие, например, как предложенная Эриксеном [2], не входят В рамки теории простой жидкости. Анизотропию можно определить только относительно некоторых предпочтительных направлений и, следовательно, в каком-то смысле относительно естественного состояния, имеющего особое физическое значение это находится в противоречии с принципом несуществования естественного состояния. Разумеется, возможны анизотропные материалы, обладающие текучестью, однако это только подчеркивает несовершенство введенного нами понятия текучести. [c.132]

Разрушение и усталость композиционных материалов — это, очевидно, одна из наиболее спорных и, несомненно, одна из наиболее важных областей технологии, требующая исследования и понимания, когда этот класс материалов необходимо использовать — например, при создании конструкций. Применение методов линейной механики разрушения к этим материалам ограничено не только из-за анизотропии и неоднородности структуры композитов, но также из-за способности отдельных компонентов деформироваться пластически. Кроме того, механизмы повреждения композитов совершенно отличны от механизмов повреждения однородных и изотропных материалов, и, таким образом, основные понятия и допущения, которые применимы к более простым материалам, здесь несправедливы. В этом томе я попытался объединить исследователей различных специальностей для обсуждения и обобщения основных понятий, теорий и экспериментов, разработанных до настоящего времени, в целях лучшего понимания разрушения и усталости композитов. [c.9]

Напряженное состояние тела или элемента конструкции под действием нагрузки в большинстве случаев характеризуется несколькими компонентами напряжений, отличающихся по величине и направлению. Поэтому использование материала, не обладающего выраженной анизотропией механических свойств, не дает возможности эффективно реализовать прочностные свойства материала. Понятие эффективности можно выразить следующей формулой [c.177]

Понятия анизотропии и изотропности [c.179]

Ротор двоякой жесткости с одним диском. В изображенной на рис. 3, а системе вал ротора имеет различные жесткости на изгиб = С и j = С в двух главных направлениях т) и вращающейся системы координат, т. е. является валом двоякой жесткости. В дальнейшем используются также понятия о средней жесткости С, , коэффициенте анизотропии ротора у, парциальных собственных частотах в главных направлениях и Q , а также понятие о средней собственной частоте Q 2. которые представлены соотношениями [c.148]

Основной идеей, положенной в основу структурной модели, является представление о микронеоднородности реальных материалов. Особенностью моделей этого типа является весьма схематичное введение неоднородности в рассмотренном варианте она интерпретируется различием пределов текучести одинаково деформируемых подэлементов, составляющих элементарный объем. Микронеоднородность пластической деформации и микронапряжения, как было показано, определяют память материала к предыстории деформирования и, следовательно, деформационную анизотропию. Естественно, возникает вопрос, в каком соотношении находится моделируемая неоднородность с реальной, насколько соизмеримы соответствующие микронапряжения. Интегральная оценка их соизмеримости может быть получена при использовании энергетических представлений, в частности, понятия скрытой энергии деформации, для значений которой имеются экспериментальные данные 110]. [c.26]

Эти эффекты описать математически достаточно сложно. Разработаны варианты теории течения, в которых сделаны попытки учета этих эффектов. Для учета анизотропии упрочнения введены понятия микронапряжений , или добавочных напряжений, характеризующих сопротивление остаточным деформациям, и активных напряжений, определяющих нагружение. В простейшем случае трансляционной анизотропии уравнение поверхности деформирования (3.66) представляется в виде [c.88]

Тогда ковариантная производная снова сводится к частной производной д/д1 поскольку телесная координатная система (с плоскими координатными поверхностями) может быть всегда подобрана так, чтобы величины ij не зависели от I и, следовательно, компоненты аффинной связности (12.75) были бы равны нулю. Понятия гомогенности и анизотропии при деформациях среды, таким образом, не являются элементарными, вероятно, потому, что в анизотропной среде гомогенность означает не только одинаковость материальных констант для всех частиц тела, но также и то, что выде ленные направления в материале должны быть везде одними и теми же. Широкое обсуждение свойств анизотропных материалов дано Ривлином с сотрудниками р-37]. [c.414]

Понятие об ортогональной анизотропии. Симметрия анизотропной среды определяется ее структурой. Наиболее часто в технике встречаются материалы, которым с достаточной степенью точности можно приписать наличие трех взаимно перпендикулярных плоскостей симметрии. Такие материалы называются ортотропными или ортогонально анизотропными. Линии пересечения плоскостей симметрии являются осями симметрии второго порядка поворот фигуры на половину окружности вокруг такой оси приводит к полному совмещению всех ее точек (см. рис. 1.1). Пространственная фигура (поверхность анизотропии), изображающая характеристику какого-либо свойства ортотропного материала, обладает меньшей симметрией, чем фигуры для материала с кубической симметрией. Оси симметрии материала с кубической симметрией имеют четвертый порядок. Поворот фигуры на четверть окружности приводит в этом случае к совмещению всех ее точек. На рис. 1.2 изображены для примера поверхности анизотропии модулей Е и О кристалла с кубической симметрией (монокристалла альфа-железа). Фигуры отсекают на трех осях симметрии одинаковые отрезки. Для ортотропного материала эти отрезки имеют различную величину, поскольку оси симметрии ортотропного материала имеют не четвертый, а второй порядок (см. рис. 1.1). Если величины отрезков, отсекаемые на одной и той же оси по обе стороны от центра фигуры, одинаковы, то говорят, что фигура имеет центр симметрии. Оси сим- [c.10]

Примечания I. Эпюры в каждом элементе (а для анизотропных материалов и в каждом направлении) построены по приведенным напряжениям. 2. Анизотропия в точке условно показана эпюрой в виде эллипсоида (на плоскости — эллипса). Действительные эпюры могут иметь сложный не обязательно монотонный) характер. 3. Понятия об однородности и неоднородности анизотропного тела здесь даны вне связи С полем напряжений. Эти понятия могут существенно измениться при учете характера поля (тонкостенная труба с цилиндрической анизотропией неоднородна относительно прямоугольных координатных осей, но однородна относительно осесимметричного поля напряжений, например, при нагружении внутренним давлением). 4. Анизотропия и неоднородность упругих свойств ( , С. )1) здесь не отражены. [c.341]

Контуры еще одного мостика между реологией пластических сред и физикой начали вырисовываться с развитием теории дислокаций. Такие параметры деформационной анизотропии упрочнения, как, например, тензор Цц- в теории пластических сред с трансляцией поверхности нагружения (п. 2.2), могут быть интерпретированы на базе понятий континуальной теории дислокаций. Несомненно поэтому, что прогресс теории дислокаций окажет влияние на развитие реологии пластических сред. Это влияние может стать взаимным — с прояснением деталей связи между понятиями континуальной теории дислокаций и обычной теории пластичности факты, которыми располагает последняя, могут оказаться полезными при решении проблем теории дислокаций и других дефектов в твердых телах. [c.96]

Изучение ряда ферромагнитных тел показало, что элементарными носителями магнитного момента являются электронные спины. Существование у электронов явления спина относится к новейшим квантовым понятиям. Значения спинов, причины появления доменов и анизотропия ферромагнитных кристаллов были установлены в работах Я. И. Френкеля (1928 г.), Н. С. Акулова (1928 г.), Л. Д. Ландау и Б. Г. Лившица (1935 г.). В результате многочисленных исследований в области ферромагнетизма следует считать, что источником магнитного поля вещества является движение электронов по орбитам в атомах и молекулах, а также собственное вращение электронов — спиновый магнитный момент. [c.337]

При определении модуля и прочности при сдвиге в плоскости укладки арматуры эталонным является метод кручения тонкостенных труб (см. табл. 7.5, схема 5—4). При кручении тонкостенных труб касательные напряжения по окружности и по длине образца распределены равномерно деформации сдвига по толщине стенки образца практически постоянны. При кручении понятие тонкостенная труба есть функция степени анизотропии материала образца и в зависимости от этого отношения необходимая относительная толщина образца Л/ может меняться в весьма широких пределах (см. табл. 7.5). Недостатки метода применим только для намоточных материалов или образцов специальных конструкций (например, укладка арматуры параллельна оси образца) весьма большие размеры образцов потребность в специальном оборудовании недопустимость потери устойчивости образца (для ее предотвращения применяются вкладыши, не препятствующие деформированию образца). [c.217]

Обычно в астрофизике принято отождествлять понятия диффузионного приближения и лучистой теплопроводности. Это связано с тем, что в оптически толстых телах с малыми градиентами, каковыми и являются звезды и звездные фотосферы, всегда одновременно выполняются условия, приводящие к слабой анизотропии поля излучения, т. е. к диффузионной связи потока с градиентом плотности излучения, и к существованию локального равновесия, т. е. возможности замены Пу на Пур. [c.134]

В Главе 2 дается краткое изложение основных понятий теории упругости, приводится система одномерных уравнений в форме Пиолы-Кирхгоффа и условия на разрывах. Обсуждается условие, обеспечивающее волновую изотропию или малую волновую анизотропию. Рассматриваются задачи о волнах при наличии электромагнитного поля, математически эквивалентные задачам об упругих волнах. [c.9]

Из вышеизложенного следует, что на площадках, перпендикулярных этим направлениям, при всестороннем расширении (или сжатии) материала будут действовать только нормальные напряжения. Понятие главных осей анизотропии позволяет устранить произвол в подходе к описанию механических свойств анизотропных материалов самого общего вида, поскольку тем самым появляется характерная, связанная с частицами материала, декартова система координат. Теперь можно сказать, что два анизотропных материала тождественны по своим механическим свойствам, если выражения для их удельных энергий деформаций, будучи отнесены к главным осям анизотропии, тождественны. [c.151]

Технологическая деформируемость включает понятия штампуемость и допустимое формоизменение . Штампуемость — сравнительная обобщенная характеристика, отражающая возможность пластической обработки металла до требуемой степени деформации. Штампуемость зависит от качества и физического состояния металла, а именно химического состава, характеристик прочности, пластичности, анизотропии, размеров зерна и структурного состояния, объема неметаллических включений, склонности металла к деформационному старению, микрогеометрии поверхности листового проката, наличия внешних и внутренних дефектов и пр. [c.18]

Характерные признаки металлического состояния. Металлический тип связи. Понятия о кристаллической решетке и элементарной ячейке. Основные типы кристаллических решеток металлов. Явление полиморфизма. Анизотропия свойств кристаллов. [c.4]

Константы анизотропии и поле анизотропии— понятия, относящиеся к математическому способу описания явления магнитокристаллической анизотропии. Физическая причина анизотропии лежит во взаимодействии между спиновыми и орбитальными моментами электронов атомов вещества, а также во взаимодействии орбитальных моментов электронов с электростатическим полем кристаллической решетки. [c.23]

В записи исходного определяющего уравнения (3) фактически можно считать участвующей и температуру и, возможно, другие параметры состояния (химического или иного происхождения). Однако во всем изложении главы температура как параметр состояния не фигурирует. Это объясняется тем, что существует широкий круг подлежащих изложению вопросов, не связанных с термодинамикой. Именно эти вопросы (группы равноправности, понятие твердого тела, типы анизотропии, понятие упругой жидкости и т. д.) составляют рсновное содержание главы. Введение дополнительных параметров только внесло бы в изложение лишние детали, тем более, что существует обширный класс явлений, для описания которых не требуется введения температуры. В частности, в отсутствие химических реакций приведенное описание справедливо для изотермического либо адиабатического процесса деформирования. Более общие задачи, исследование которых существенно опирается на термодинамические соображения, рассматриваются в гл. 9. [c.81]

При изучении теплообмена вводится понятие о среде, в которой происходят рассматриваемые процессы. Среда, при исследовании процессов в которой можно пренебречь ее молекулярным строением, называется сплошной. Различают однородные и неоднородные сплошные среды. В однородных средах физические-свойства в различных точках одинаковы при равных температуре и давлении в неоднородных средах — различны. Различают также изотропные и анизотропные сплошные среды. Изотропной называется такая среда, в любой точке которой физические свойства ее не зависят от выбранного направления анизотроп- [c.189]

Понятие Н. в. обобщается на продольно-периодич. структуры гофриров. волноводы, замедляющие системы, цепочки четырёхполюсников, среды с равномерным широм анизотропии (напр., жидкие кристаллы) и т. д. [c.361]

В совр. литературе термином П. в. обозначают широкий круг виртуальных переходов, обусловленных вакуумными флуктуациями, напр. процесс одевания цветного кварка, рождённого в глубоко неупругом рассеянии, в результате к-рого он превращается в бесцветный адрон или струю адронов. д. в. Ширкоа. ПОЛЯРИЗАЦИЯ ВОЛН — характеристика волн, определяющая пространственную направленность векторных волновых полей. Исторически это понятие было введено в оптике ещё во времена довекторных описаний и первоначально основывалось на свойствах поперечной анизотропии волновых пучков (см. Поляризация света). Оно распространено на все без исключения типы фпз. волновых возмущений (см. Волны), но осн. терминология по-прежнему осталась связанной с эл.-магн. (в частности, оптическими) полями. [c.65]

Существ, отклонения от теории Ландау возникают также в системах с Сг <к 1 в непосредств. окрестности точки перехода ( t [c.272]

Разительный контраст между закладываемыми свойствами под-элементов (идеальная пластичность, теория течения) и широким спектром отражаемых эффектов убедительно свидетельствует о действительно важной, определяющей роли, играемой микропласти-ческими деформациями и связанными с ними микронапряжениями в наблЕодаемых эффектах, которые можно объединить общим понятием деформационной анизотропии. Представляется поэтому убедительным, что указанные деформации и напряжения играют роль носителей памяти материала к предыстории его деформирования. Выявление активной роли микронеоднородности заставляет по-новому взглянуть на многие проблемы механики деформируемой среды. Условность границы между упругим и неупругим поведением материала становится совершенно очевидной находят объяснение зависимость между допуском на неупругую деформацию и формой и размерами поверхности текучести, некоторые аномальности (невыпук-лость, отклонение от ассоциированного закона течения), на первый взгляд противоречащие постулату Друккера, и т. п. [c.140]

Следует отметить, что для трансверсально-изотропной оболочки понятия длинная и короткая не являются чисто геометрическими, а определяются также степенью анизотропии по толщине, характеризующейся отношением E/G. Из (VIII.26) и (VIII.30) —(VIII.32) видно, что зона затухания краевых эффектов убывает при возрастании параметра EIG, т. е. податливость [c.161]

Метод осреднения применяется к решению квазистатически Е задач линейной теории вязкоупругости для композитов. Особое внимание уделяется теории нулевого приближения. Для слоистых-вязкоупругих композитов тензоры эффективных ядер релаксации и ползучести находятся в явном виде. Выясняются особенности строения этих тензоров в случае структурной анизотропии. Вводится понятие канонических вязкоупругих операторов и описывается схема экспериментального определения их ядер. Дается описание метода численной реализации упругого решения и на" двух конкретных задачах показывается его применение. Даются постановки связанной задачи термовязкоупругости для физичес- ки линейных композитов и квазилинейной теории вязкоупругости, для композитов. [c.268]

Можно распространить понятия квазилинейности и потенциальности операторов и на анизотропные среды [84]. В самом деле, пусть имеется оператор (3.4), инвариантный относительно некоторой подгруппы группы движения (т.е. группы, характеризующей некоторый вид анизотропии). Тогда будем считать, что и в этом случае выполняются соотношения (3.23), но в качестве параметров в эти соотношения входят тензоры базиса, инвариантного относительно рассматриваемой группы преобразований Tj) 72 выборе этого базиса в некоторых конкретных средах речь пойдет в следующем параграфе.) Тогда более полно соотношения (3.23) можно будет записать в виде [c.27]

Электронный антиферромагнитный резонанс (ЭАФР) — электронный резонанс в антиферро.магнетиках......явление избирательного резонансного поглощения энергии электромагнитных волн, наблюдаемые при частотах, близких к собственным частотам прецессии магнитных моментов магнитных подрешеток антиферромагнетика [13.21 ]. Особенность ЭАФР является введение понятия магнитная под р е ш е т к а для описания магнитной структуры кристалла, обладающего атомным магнитным порядком. При Яо = О прецессия магнитных моментов двух подрешеток /i, /а происходит во внутренних эффективных полях магнитной анизотропии Яа, направленных вдоль естественной оси антиферромагнетизма (рис. 3.9). Частоты резонанса для подрешеток зависят как от величины эффективного поля обменных сил (молекулярного поля Вейса) Н , так и от // , удерживающего вектора / , /jj вдоль оси г Для обычных в аитиферро-190 [c.190]

Это, вероятно, первое указание в научной литературе на то, что в дальнейшем получило название анизотропии . Разумеется, факт, на который обратил внимание Бюффон, был известен плотникам с незапамятных времен. Однако теоретики XVni столетия не рассматривали анизотропии, по крайней мере в механике. Коши и Пуассону в XIX столетии только предстояло ввести это понятие в теорию упругости. [c.45]

Однако анизотропия некоторых свойств материала может возникнуть и при отсутствии кристаллографической текстуры. Она может быть вызвана спещ1фичной формой зерен материала при этом свойства материала отражают форму составляющих его зерен. Кроме того, свойства материалов с одинаковой формой зерен зависят от характера их расположения. Поэтому существуют понятия текстур формы и расположения. [c.19]

Вначале мы остановимся на анизотропии, обусловленной исключительно ориентационными эффектами. Самый простой способ получить анизотропную плотность — это взять жидкость с анизотропными молекулами, имеющую дальний ориентационный порядок. В этом случае анизотропия функции р (г) отражает ориентационное упорядочение молекул в отсутствие их, позиционного порядка. Примером может служить одноосное ориентационное упорядочение палочкообразных молекул, имеющее место в термотропных мсСтических жидких кристаллах, используемых в ин-, дикаторах электронных калькуляторов и наручных часов. Есть еще один, менее очевидный способ получить анизотропную плотность р(г) даже тогда, когда в веществе отсутствует, дальний пространственный порядок. МожнО иметь так называемый дальний порядок ориентации связей , который не следует путать с дальним порядком в ориентации молекулярных осей . Понятие ориентации связей было также введено Л. Д. Ландау, в> приложении к двумерным адсорбированным слоям, и лишь недавно оно было применено к жидким кристаллам. Состояние с дальним порядком в ориентации связей можно представить себе следующим образом (рис. 2) кристалл утратил трансляционный порядок своей решетки, срхранив. лишь ориентационную анизотропию межмолекулярных. сил. Подчеркнем, что речь идет не о каких-то реальных химических связях между соседними молекулами, а просто о фиксации локальных осей по всему образцу.. . [c.24]

Понятия ортотропности, транстропности и другие первоначально были введены лишь для упругих свойств, но позднее они были распространены и на анизотропию сопротивления пластической деформации и разрушению. [c.328]

Применение этих уравнений возможно как к собственно анизотропным телам (кристаллам), так и к конструктивно анизотроп-ным. В последнем случае сетка арматуры должна быть достаточно густой, и все рассматриваемые величины (температура 7, поток тепла Ч, деформации, напряжения) являются средними в некотором смысле. Понятия средних могут быть уточнены на основе опытов с образцами, в которых создаются однородные условия, или из теоретических соображений, которые специфичны для конкретных моделей тела. Конструктивно анизотропные тела называются композитами. [c.209]

Уравнения (10.1) упростятся, если тело обладает упругой симметрией и эти упрощения будут такими же, как и в случае прямолинейной анизотропии. Так, можно говорить о криволинейно-ортотропном теле, о теле, тран-сверсально-изотронном относительно какого-нибудь из направлений г], и т. д. С другой стороны, понятие криволинейной анизотропии можно обобщить и рассматривать криволинейно-анизотропные неоднородные тела, у которых коэффициенты у из уравнений (10.1) будут зависеть от координат точки. [c.66]

Понятие пьезоэлектрик используется как для истинных монокристаллов типа сегнетовой соли, кварца, турмалина, дигидрофосфата аммония (АОР), сульфата лития, где пьезоэлектрический эффект обусловлен асимметрией естественной кристаллической структуры, так и для поляризованной поликристалли-ческой керамики, пьезоэлектрические свойства которой возникают в процессе производства. Бсе пьезоэлектрические материалы обладают, помимо стабильности, определенными характеристиками, которые определяют их пригодность в качестве электроакустических элементов в измерительных преобразователях. К этим характеристикам относятся пьезоэлектрические постоянные, диэлектрическая постоянная, удельное сопротивление и анизотропия кристаллов и керамики. [c.262]

Модели по ориентированности в пространстве. Горные породы необходимо разделять по ориентированности изменения их характеристик в пространстве. С этой позиции выделяют изотропные и анизотропные тела Изотропия - это независимость изменения физических параметров от направления, анизотропия - различные изменения по отдельным направлениям. Понятие ориентированности, применительно к коллекторам, связано с геометрией расположения частиц, трещин. Частицы горной породы могут располагаться хаотически и упорядочно (иметь геометрическую ориентацию). Упорядочные структуры - анизотропны по поверхностным параметрам. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...