221 — Измерение Неоднородность

С помощью описанной аппаратуры возможно также измерение неоднородного фарадеевского вращения в кристаллах Si [55]. Аппаратура может быть использована и для изучения однородности межзонного фарадеевского вращения. В этом случае, однако, усложняется интерпретация полученных результатов. В целом однородность межзонного МОВ будет определяться структурой вещества, но для каждого отдельного материала должны быть проведены предварительные исследования и отработана методика анализа определенного вида структурных несовершенств (при проведении исследований на одной или нескольких фиксированных длинах волн излучения). [c.198]

Магнитный метод измерения неоднородности проволок применяют только для качественного определения неоднородности проволоки. В сущности, при испытаниях определяют неоднородность магнитных свойств по длине проволоки, однако опыт применения этого метода для обнаружения термоэлектрической неоднородности проволок [c.214]

Исследование и измерение неоднородности коэффициента преломления кристаллов производится, как правило, с помощью методов, основанных на интерференции невозмущенного светового луча и луча, прошедшего через исследуемый кристалл. [c.34]

Основные причины неизбежных погрешностей при механической обработке следующие неточность изготовления станков, приспособлений, инструментов их износ ограниченная жесткость деформации обрабатываемой детали от действия усилий резания и зажимов, дрожания и вибрации, возникающие в процессе резания нагрев при обработке неточность настройки станков и измерений, неоднородность обрабатываемого материала неравномерность припуска и др. [c.44]

Если исследуются фазовые объекты, то обычно речь идет о выявлении и измерении неоднородностей, вызывающих искажение фронта волны. В этом случае измерениям подвергается определенный участок фронта световой волны. [c.144]

ИНТЕРФЕРОМЕТРЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ И ПОКАЗАТЕЛЕЙ ПРЕЛОМЛЕНИЯ ПРОЗРАЧНЫХ СРЕД [c.174]

Для измерения неоднородностей прозрачных объектов плоскопараллельных пластин, призм с углом до 90°, пленок и т. п. применяются интерферометры Майкельсона (рис. 117). [c.174]

ИНТЕРФЕРОМЕТРЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ 175 [c.175]

В качестве примера рассмотрим интерферометр Майкельсона ИЗК-452. Он предназначен для измерения неоднородностей прозрачных плоскопараллельных пластин, для изучения строения сложных спектральных линий и других целей. Схема прибора в основном соответствует рис. П7. В качестве источников используются лампы СМР-1, СНА-1, СМК-1 и СЦ-62Г. [c.175]

ИНТЕРФЕРОМЕТРЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ 177 [c.177]

Недостатком прибора (а такл<е метода) является невозможность измерений неоднородных полей. Предельная неоднородность, при которой еще возможны измерения, составляет 0,2—0,5% из.меряемого поля на 1 см 8 115 [c.115]

Это же относится и к исследованиям, планируемым для контроля однородности конечного продукта. Учет физико-химических и физико-механических особенностей исходного материала часто позволяет уменьшить объем эксперимента, обеспечивая вместе с тем контроль наиболее слабых звеньев цепи. Во многих случаях оказывается возможным отказаться от измерения неоднородности всех аттестуемых компонентов и сосредоточить усилия на доказательном подтверждении качества материала на основе контроля распределения компонентов — индикаторов однородности [1, 59, 60]. Ими могут служить наи- более ликвирующие или летучие компоненты, сравнительно труднее растворяющиеся, хуже прочих дробящиеся, образующие обособленные составляющие и т. д. Иногда наблюдалась существенная неоднородность распределения компонента, отнесенного к числу благополучных , исходя из физико-химических особенностей (в работе [6] — исходя из диаграммы состояния системы хром — железо ). Это связано, по-видимому, с неполным учетом всех обстоятельств в приведенном примере — возможности неравномерного распределения хрома, вводимого в металлический расплав в виде тугоплавкого ферросплава, карбидной ликвации вследствие наличия углерода в системе и др. Подобные случаи свидетельствуют не против уче- та закономерностей образования неоднородности, а о том, что он должен быть максимально полным и всесторонним. [c.132]

Для анализа возможностей предлагаемого метода и выбора оптимальных параметров расчетной схемы при использовании МКЭ (дискретизация области, приращение длины надреза А/ и количество КЭ в элементарном акте прорезки) были проведены экспериментальные измерения и численные расчеты по определению ОН в различных образцах. Образцы имели сложные поля ОН, возникшие в результате неоднородного пластического деформирования образцов по различным схемам. [c.274]

Термопары очень широко применяются для измерения температуры в самых различных условиях. В этой главе будут рассмотрены лишь наиболее важные аспекты термометрии, использующей термопары. Термопара остается основным прибором для измерения температуры в промышленности, в частности в металлургии и нефтехимическом производстве. Прогресс в электронике способствовал в последнее время росту числа применений термометров сопротивления, так что термопару уже нельзя считать единственным и важнейшим прибором промышленного применения. Преимущества термометра сопротивления по сравнению с термопарой вытекают из принципа действия этих устройств. Термометр показывает температуру пространства, где расположен его чувствительный элемент, и результат измерения мало зависит от подводящих проводов и распределения температуры вдоль них. Термопара позволяет найти разность температур между горячим и холодным спаями, если измерена разность напряжений между двумя опорными спаями. Эта разность напряжений возникает в температурном поле между горячим и холодным спаями. Разность напряжений идеальной термопары зависит только от разности температур двух спаев, однако для реальной термопары приходится учитывать неоднородность свойств электродов, находящихся в температурном поле она и является основным фактором, ограничивающим точность измерения температуры термопарами. [c.265]

Завершая рассмотрение вопросов градуировки, вновь отметим важность проблемы неоднородности термопар. Измеряемая э. д. с. термопары возникает в той ее части, которая находится в области температурного градиента. Неоднородности материала термопар приводят к тому, что измеренная э.д. с. оказывается зависящей не только от разности температур между спаями, но и от расположения неоднородностей в температурном поле. Практически это означает, что градуировка термопары точна лишь для той печи или ванны, где она выполнялась, и даже только для момента исходной градуировки. При извлечении термопары из печи часто возникает достаточное число вакансий в решетке для заметного сдвига градуировки. Окисление или фазовые превращения (например, в термопаре типа К) также приводят к неравномерным изменениям свойств, зависящим от температурного градиента градуировочной печи [8]. [c.303]

Ультразвуковой метод определения сварочных остаточных напряжений основан на зависимости скорости распространения ультразвуковой волны в металлах от напряженного состояния в них. Измеряют скорости распространения ультразвука на отдельном участке металла до сварки и после сварки, и по изменению скорости судят о значении остаточного напряжения. При измерении остаточных напряжений в шве и околошовной зоне неоднородность свойств может приводить к погрешностям результатов. Положительным свойством данного метода, так же как магнитоупругого, следует считать мобильность проведения экспериментов, не требующих больших подготовительных работ. [c.424]

Задача 71-13. Масса неоднородного стержня составляет 4,5 кг. Для определения положения центра тяжести стержня его левый конец положен на гладкую опору, а правый зацеплен крюком динамометра (рис. 87, а). При горизонтальном положении стержня динамометр показывает усилие 18 И. Расстояние АВ 130 см от левой опоры до динамометра определено путем непосредственного измерения. Определить положение центра тяжести стержня, [c.93]

Проведенные экспериментальные исследования с источниками у-квантов и нейтронов с систематически расположенными параллельно друг другу и перпендикулярно к источнику цилиндрическими каналами позволяют сделать вывод, что при кратчайшем расстоянии между осями каналов, по крайней мере большем или равном 4а (а—радиус цилиндрического вала), влиянием каждого канала через соседний на распределение поля излучения в центральном канале можно пренебречь в пределах погрешности измерений. Следовательно, для расчетов компоненты излучения натекания в каналах с указанным выше расположением неоднородностей можно пользоваться методом лучевого анализа. [c.166]

Согласно соотношению (236.4) амплитуда Лзш волны с удвоенной частотой пропорциональна квадрату амплитуды падающей волны А и, следовательно, мощность излучения Яз с частотой 2а> пропорциональна квадрату мощности Р исходного пучка. Специальные измерения показали, что указанная закономерность имеет место, но только в том случае, когда Яаш составляет небольшую часть от Р. Такое положение вполне естественно, так как энергия второй гармоники черпается из первичной волны и мощность последней уменьшается по мере углубления в среду. Теория вопроса приводит к выводу, что в идеальных условиях (исходный пучок строго параллельный, точно выполнено условие пространственной синфазности) практически всю мощность падающего излучения можно преобразовать в пучок с удвоенной частотой. Однако по ряду причин (неоднородность кристалла, его нагревание, конечная расходимость пучка идр.) этого достичь не удается, и на опыте получают отношение Р ы/Р порядка нескольких десятков процентов. [c.843]

Контроль ко.эффициента преломления оптических элементов, выявление неоднородности стекла, включений типа пузырей и свилей являются важными. этапами контроля качества оптических изделий. С конца прошлого столетия основным оптическим инструментом, применяющимся для количественных измерений прозрачных неоднородных материалов, был интерферометр Маха-Цендера, на основе которого разработаны теневые и интерференционные методы контроля. Ограничением ЭТИХ методов являются аберрации оптических систем самого интерферометра. Методы голографической интерферометрии позволяют компенсировать аберрации и тем самым существенно улучшать качество проводимых измерений. [c.105]

Более точно ( 1%) степень поляризации пучка нейтронов можно определить непосредственным измерением интенсивности его компонентов, разделенных в сильном неоднородном магнитном поле (опыт Штерна — Герлаха на нейтроне). Результаты одного из подобных опытов приведены на рис. 23. Здесь кривая 1 соответствует неразделенному пучку, кривая 2 —разделенному неполяризованному пучку (/ = 0), кривая 3 — разделенному поляризованному пучку (поляризация Я = 80%). Между прочим, разделение пучка на два компонента является наиболее прямым [c.81]

Стремление увеличить АЯ = 8агЯ приводит к необходимости увеличения сопротивления, а значит, и длины проволоки, используемой в качестве преобразователя. С другой стороны, как указывалось ранее, база преобразователя, используемого для измерения неоднородных деформаций, должна быть как можно меньше. Для того, чтобы удовлетворить обоим этим требованиям, проволоку укладывают в виде петель. [c.220]

Прокопенко В. Т., Рондарев В. С., Яськов А. Д. Измерение неоднородности распределения свободных носителей заряда в сильнолегированных полупроводниках методом оптического зондирования. — Электронная техника , [c.329]

Для измерения неоднородности проволок в СССР создана установка УИН-1. Оценку термоэлектрической неоднородности выполняют по результатам измерений разности термоЭДС, возникающей под действием перепада температур от комнатной до температуры кипения жидкого азота на постоянном участке образца сравнения и участках испытуемой проволоки. Конструктивно установка выполнена в виде трех отдельных блоков системы фотокомпенсаии-онный усилитель —самопишущий потенциометр, пульта управления и термостатной ванны с механизмом передвижения испытуемой проволоки. Блок-схема установки представлена на рис. 8.3. Для проведения измерений от бухты испытуемой проволоки отрезают два отрезка, один из которых используют в качестве образца сравнения, другой — в качестве соединительного проводника. Оба отрезка — образец сравнения и соединительный проводник — прикрепляют к наконечникам контактных систем 14 и 6 соответственно. [c.215]

ТОЛЩИНЫ ПО крытий(фиг.28). Использование его основано на измерении неоднородной намагничен ности в пермаллоевом сердечнике, возникающей при поднесении его к контролируемому участку изделия. Изменение неоднородности намагниченности, характеризующее магнитные свойства поверхностного слоя изделия, измеряется относительной величиной индукционного тока или э. д. с. индукции. Прибор состоит из собственно зонда и пульта его управления. По середине пермаллоевого стержня размещена обмотка перемагничивания L, а на концах его — вторичные индукционные обмотки I. Эти обмотки соединены навстречу одна другой, причем одна из них, находящаяся на заостренном конце сердечника, служит измерительной обмоткой, а другая — компенсирующей. Зонд при поднесении его к изделию настраивают на нулевое положение при помощи потенциометра. Прибор чувствителен не только к изменениям толщины покрытия, но и к колебаниям в толщине тонкого слоя основного металла, а также и к структурным изменениям. Влняние этих осложняющих измерение факторов может быть учтено особыми приемами в измерении 11]. [c.65]

Большая часть предыдущей главы была посвящена выводу основных уравнений теории. Изучим теперь уравнения модуляций и их решения более подробно и подчеркнем существенное различие между линейной и нелинейной теориями. В этой главе мы рассмотрим основной случай одномерных волн в однородной среде и для простоты предположим, что псевдочастоты и псевдоволновые числа не возникают. В качестве типичных примеров будем здесь использовать нелинейное уравнение Клейна — Гордона и задачи, приведенные в 14.1. Более специальные приложения к нелинейной оптике и волнам на воде составят содержание следующей главы. Обобщения на большее число измерений, неоднородную среду и системы высших порядков будут кратко изложены в виде дополнительных замечаний. [c.492]

Для исследования была выбрана одна четвертая частЬ ОК--ружности, расположенная в горизонтальной плоскости, где находились две точки касания шарового калориметра е соседними шарами. Опыты проводились при Re = 7-10 средний коэффн-циент теплоотдачи для этого режима был равен 343 Вт/(м -° С) температурная разность в металлической обрлочке при мощности электронагревателя 500 Вт составляла - 62° С измерен-кая разность температур в тангенциальном направлении по поверхности между точкой касания и точкой поверхности с мак- симальным локальным коэффициентом теплоотдачи была равна 6°С влияние неоднородности локального коэффициента теплопередачи практически не сказывалось на температурном поле в оболочке уже на расстоянии 12,5 мм от поверхности. Минимальная температура поверхности получалась в области с максимальным коэффициентом теплоотдачи, максимальная— в месте контакта с соседним шаром. При среднем перепаде в оболочке 62°С измеренная разность температур на поверХ ности электрокалориметра, вызванная наличием переменного коэффициента теплоотдачи, составляла 6° С, что не превышает 10% этого перепада. Полученное экспериментальным путем температурное поле было проверено с помощью расчетных- методов. В частности, был разработан метод, основанный на уравнении теплового баланса в форме конечных разностей, и составлен алгоритм для расчета, распределения температур в объеме на ЭВМ. [c.85]

А. Н. Фрумкиным и В. Г. Левичем было теоретически доказано, что поверхность корродирующего металла остается приблизительно эквипотенциальной и при наличии неоднородностей, если только размеры включений малы, а электропроводность электролита достаточно велика, что подтверждено измерениями Г. В. Акимова и А. И. Голубева (рис. 129). Как видно из рис. 129, наблюдаются заметные изменения потенциала при переходе от одной составляющей сплава (анод—цинк, катод — FeZn,) к другой, но абсолютная величина их невелика. В тех случаях, когда нас интересует только общая величина коррозии, а не распределение ее по поверхности (например, при определении величины само- [c.185]

Наибольшее распространение получили механические методы, которые в основном различаются характером расположения измеряемых баз и последовательностью выполнения операций разрезки и измерения деформаций металла. Напряжения в пластинах в простейшем случае определяют, считая их однородными по толщине, что справедливо только в случае однопроходной сварки. Так как разгрузка металла от напряжений происходит упруго, то по измеренным деформациям вырезанной элементарной пластинки на основании закона Гука можно вычислить ОН [214]. В случае ОСН при многопроходной сварке, применяемой при изготовлении толстолистовых конструкций, распределение напряжений по толщине соединения крайне неоднородно [86—88], поэтому достоверную картину распределения напряжений можно получить либо только по поверхности соединения [201], либо по определенному сечению посредством поэтапной полной разрезки образца по этому сечению с восстановлением поля напряжений с помощью численного решения краевой задачи упругости [104]. Последний экспериментальночисленный метод [104] будет рассмотрен подробно далее. [c.270]

Одной из причин разброса экспериментальных данных по теплообмену может быть неоднородность пористой структуры. Такая неоднородность вызывает существенную неравномерность расхода охладителя, что приводит к большой неоднородности температуры нагреваемой поверхности. Результаты по теплообмену в значительной степени зависят от неоднородностей в тех случаях, когда интенсивность внутрипорового теплообмена вычисляется по данным измерения температуры матрицы и охладителя только на входной и выходной поверхностях и если замеры [c.45]

Браун [77] по скорости перемещения неоднородностей в продуктах истечения из сопла, измеренной с помощью скоростной киносъемки, определил также скорость конденсированной фазы на срезе сопла. Влияние этих скоростей, отнесенных к расчетным скоростял газа, на удельную тягу показано на фиг. 7.16. Теоретическая кривая получена в предположении равновесного течения на входе в сопло и изэнтропийного расширения [9] и занижена на 1%, чтобы учесть тепловые потери. Сопла А, Б, В имеют следующие характеристики [c.322]

Если для определения шероховатости выбран участок поверхности длиной I, другие неровности (например, волнистость), имеющие шаг больше /, не учитывают. Дл51 надежной оценки шероховатости с учетом рассеяния показаний прибора и возможной неоднородности строения неровностей измерения следует повторять несколько раз в разных местах иоверхностн и за результат изменения принимать среднее арифметическое результатов измерения на нескольких длинах оценки. Длина оценки L — длина, на которой оценивают шероховатость. Она может содержать одну или несколько базовых длин I. Числовые значения базовой длины выбирают из ряда 0,01 0,03 0,08 0,25 0,80 2,5 8 25 мм. [c.185]

Наконец, следует сделать заключение о раскрытии в конце трещины. Ясно, что для реальных материалов в результате пластического течения раскрытие больше нуля и может считаться как постоянной материала, так и величиной, зависящей от внешней нагрузки. Причем рассчитанные примеры показали, что и в том, II в другом случае расхождение между критическими состояниями невелико (линии 2 и 5 на рис. 18.1, 18.3, 18.4). Более того, начиная с некоторого значения размера трещины, предположение о нулевом раскрытии практически также не изменяет критическое состояние. Отсюда можно сделать вывод, что принятие той или иной гипотезы о степени постоянства раскрытия в конце трещины можно скорее обосыовать удобством расчета, нежели соображениями его точности. К этому можно добавить, что детали деформации, отражающиеся на раскрытии в малой окрестности конца трещины, сильно зависят от размера зерна, его анизотропии и неоднородности (а также и от других причин), что вносит в эксперимептальное измерение раскрытия некоторую долю не-определенности, позволяющую относиться к результатам непосредственного измерения малых значений раскрытия в конце трещины с известной осторожностью [51]. Поэтому при хрупком разрушении достаточно знать плотность работы разрушения измеренную па образцах с достаточно большой трещиной, и техническую прочность Оо гладкого образца (в отсутствие трещины). Этих параметров достаточно для построения области предельного состояния тела с трещиной и с ограниченной прочностью при = 0. [c.143]

Отжиг сплавов для достижения равновесного или метастабилъного состояния. Обычно отншг сопряжен с меньшими трудностями, чем плавка, так как необходимая для отжига температура несколько ниже. Плохо растворимые вещества могут быть сохранены в метастабильном твердом растворе путем отжига при высокой температуре и последующей закалки. Чтобы сохранить однородность сплава в метастабильном состоянии и предотвратить его частичный распад, нужно обеспечить достаточно высокую скорость закалки, а для того, чтобы сплав не подвергался старению , т. е. заметному распаду, необходима достаточно низкая конечная температура закалки. С этой же целью в некоторых случаях следует хранить закаленный сплав при очень низкой температуре, например в жидком азоте. При региении вопроса о прикреплении к образцу из закаленного сплава контактных проводников нужно учитывать, что местный нагрев, неизбежный при пайке, способен нарушить устойчивость сплава. Последнее имеет особое значение при измерении термо-э. д. с., для которых возникновение местных неоднородностей может быть существенным. [c.185]

Предположим, что в отношении теплопроводности все соли, применяемые для адиабатического размагничивания, ведут себя более или хменее одинаково. Ясно, что в области температур ниже 0,1° К созданная однажды разность температур с течением времени остается практически неизменной. В случае постоянного теплового потока разности температур со временем становятся все больше и больше. Посколысу измерение термометрического параметра дает его среднее значение но образцу, такие неоднородности делают результаты, полученные через некоторое время после размагничивания, ненадежными. Остановимся па двух хорошо известных иримерах, [c.451]

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

Передача тепла между твердыми телами. Тепловое равновесие между солью II металлом в случае, когда металл приклеен к поверхности образца соли, устанавливается плохо. Наличие больших неоднородностей в распределении температуры внутри соли ясно видно из анализа фиг. 94, на которой представлена кривая нагревання при температуре 0,35 К, полученная ван-Дейком [190] в его измерениях теплоемкости сульфата гадолиния (см. п. 46). Термометр пз фосфористой бронзы н проволочный нагреватель были намотаны на образец вместе, причем виток одного чередовался с витком другого. Ход температуры, определенный с помощью термометра из фосфористой бронзы, указывает на местный перегрев, который выравнивается очень медленно. [c.564]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...