221 — Измерение Кинетические периоды

Теперь давление жидкости в трубе ро+Ар выше давления в резервуаре и жидкость начинает двигаться обратно в резервуар. Происходит упругое расширение массы жидкости в трубе. В течение времени о расширение сопровождается восстановлением в трубе начального давления ро- При этом фронт волны давления отступает в направлении запорного устройства, а скорость течения всей массы в трубе становится опять равной По, но теперь уже она направлена в сторону резервуара. Накопленная при торможении потока жидкости энергия упругого сжатия преобразуется опять в такой же запас кинетической энергии. Давление в жидкости становится равным начальному. Это значит, что масса жидкости в трубе обладает запасом внутренней энергии упругого сжатия (работа упругого сжатия от нуля до ра). Упругое расширение жидкости приводит к торможению потока, движущегося со скоростью По (равной начальной скорости течения в трубе) в сторону резервуара. Кинетическая энергия этого потока равна p Wvi 2. Из трубы обратно в резервуар может поступить только то же количество жидкости Аи , которое ранее поступило из резервуара в трубу. Работа упругих сил при торможении массы жидкости та же, что и при ее сжатии. Следовательно, в течение времени 1 = — [ с вся жидкость в трубе остановится и давление в ней станет ро—Давление в резервуаре теперь выше давления в трубе. Начнется поступление жидкости обратно в трубу со скоростью По с одновременным восстановлением давления ро. Когда фронт волны восстановления давления ро достигнет закрытого конца трубы, произойдет опять гидравлический удар. При измерении давления в жидкости непосредственно у закрытого конца трубы давление будет изменяться от Ро+Ар до ро—Ар. Период времени, [c.366]

Исследование кинетической кривой процесса эрозии указывает на возможность определения параметров а и Ь и продолжительность начального периода D по трем измерениям потери массы образца. Зная потери массы 8Pi за время t в начальный период процесса, из уравнения (16) получим [c.97]

Рекомендуется устанавливать соотношение между измеренными величинами шага усталостных бороздок или скорости роста трещины, по измеренной наружной поверхности и величиной скоса пластической деформации. Для этого при одинаковой длине трещины сопоставляют между собой указанные выше величины и устанавливают связь ts—f (S) или ts—f (у). Получаемые соотношения могут быть использованы как Дйя определения уровня эквивалентных напряжений через эталонную кинетическую диаграмму, так и ДЛЯ расчета периода роста усталостной трещины. [c.306]

Активные исследования в области физики ударных волн были начаты во время второй мировой войны с целью получения термодинамических уравнений состояния конденсированных сред в широком диапазоне давлений и температур. Для проведения необходимых измерений ударной сжимаемости веществ в этот период были созданы взрывные генераторы плоских ударных волн, разработаны дискретные методы измерения скорости ударных волн и скорости движения поверхности образца. Логика дальнейшего развития экспериментальной техники привела к разработке способов непрерывной регистрации давления и массовой скорости в полных импульсах ударной нагрузки, что открыло новые возможности для исследований механических и кинетических свойств различных материалов и химически активных веществ в условиях ударно-волнового нагружения. Радикальное улучшение пространственного и временного разрешения современных методов измерений сделало возможным исследования экстремальных состояний в лабораторных условиях с применением перспективных генераторов интенсивной импульсной нагрузки, таких, как лазеры, релятивистские электронные и ионные пучки. [c.43]

Реально на колебательную систему всегда воздействует некоторое случайное поле внешних воздействий в виде толчков, ударов и т.д. Кроме того, как известно, безошибочных наблюдений не бывает, какими бы точными приборами они ни проводились. Поэтому результат измерения и регистрации любого сигнала, в том числе сигнала виброскорости, всегда содержит некоторую ошибку, которую следует учитывать при оценке точности той или иной расчетной модели получения оценок требуемого вида. Следовательно, в реальной задаче оценки состояния физических параметров механической колебательной системы необходимо учитывать проявление случайностей указанных выше видов. В этих целях обычно используются процедуры усреднения за период (или за п периодов) колебаний. При этом необходимо корректно выбрать величину, которая должна усредняться в процессе измерений. Ясно, что такой величиной не может быть собственно значение виброскорости, потому что среднее значение не несет в себе информации об ошибке измерения, поскольку, как известно, среднее отклонение от среднего равно нулю. С другой стороны, внешние воздействия и собственно процесс колебаний реально приводят к изменениям физических параметров механической колебательной системы. Но для того, чтобы реализовать такие изменения, необходимо выполнить некоторую работу А, затратив определенное количество энергии Е. Отсюда следует, что изменения состояния колебательной системы пропорциональны затраченной или расходуемой кинетической [c.36]

Для контроля поведения металла труб в пароперегревателе на уровне обмывочного аппарата установлены контрольные вставки. Проверка металла проводилась через 7,14 и 27,5 тыс. ч работы труб. Измеренные в течение этих периодов работы максимальные глубины износа труб под влиянием стабильных золовых отложений сланцев показаны на кинетической диаграмме коррозии стали 12Х1МФ на рис. 5.25. Максимальное отклонение глубины износа труб от среднекинетической за 27,5 тыс. ч работы составляет 6As=+0,2 мм для труб, работающих при температуре внешней поверхности металла 450 °С, и SAs=+0,l мм для труб, работающих при <==525 °С. Таким образом, благодаря использоваИик [c.231]

Как отмечает Н. Ашкрофт [41], по сравнению с кинетической теорией газов и теорией твердого тела теория жидкого состояния претерпевает лишь ранние стадии своего развития. Тепловое движение атомов приводит к их непрерывной флуктуации. Атом жидкости движется со средней тепловой скоростью около 1000 м/с, при этом он колеблется с частотой 10 периодов в секунду внутри некоторого окружения, образованного его ближайшими соседями. Как показали экспериментальные (нейтронографические) данные, в среднем после 10 периодов колебания атом перескакивает в другую группировку, меняя своих соседей. В связи с этим за реальное время экспонирования при исследовании жидкости выделенный атом успевает переменить множество положений измеренное свойство отражает некоторое среднестатистическое распределение атомов. Изучение жидкого состояния ограничивается, таким образом, определением средней конфигурации атомов. [c.36]

Во второй половине доводки (во время чистого кипения) углерод окисляется только кислородом газовой фазы печи, поступление которого в ванну, как и в остальные периоды плавки, сильно ограниченно, причем это ограничение связано не столько с тепловыми явлениями, сколько с другими кинетическими факторами — парциальным давлением кислорода над ванной, экранирующим действием выделяющейся из ванны восстановительного газа СО, трудностями преодоления межфазного барьера газ—шлак и т. п. Ввиду неизбежности изменения этих факторов не только от плавки к плавке, но и в течение одной и той же плавки, поступление кислорода из газовой фазы изменяется, причем ни общее количество поступающего кислорода, ни его изменение в тот или иной период плавки не поддается ни точному регулированию, ни прямому измерению. Поэтому процесс окисления углерода в период чистого кипения становится малоуправляемым, например нельзя изменять скорость окисления углерода так легко, как при продувке кислородом. В этот период приходится приспосабливаться к тому режиму окисления углерода, который при данных условиях наблюдается. Кроме того, определение скорости окисления углерода и остаточного содержания его в металле по количеству поступающего в ванну кислорода исключается. В связи с этим обычным способом обеспечения требуемого со-.держания углерода в металле в конце плавки является периодическое взятие пробы металла и определение впей содержания углерода (если надо, то и других примесей). [c.175]

При условии что энергия, рассеиваемая при ударе, составляет весьма небольшую часть а от кинетической энергии удара, грубую и быструю оценку коэффициента восстановления можно получить из измерений энергии, рассеиваемой в течение цикла деформирования, период которого сравним со временем удара. Полезно представить диссипацию энергии в течение цикла деформирования через тангенс потерь где ф — фазовый угол между напряжениями и деформациями. Нагружение и разгруз- [c.416]

Из рис. 1 видно, что энергия переносится от волн с волновыми векторами западного направления к волнам с волновыми векторами, имеющими более северное или южное направления. Абсолютная величина волновых векторов при этом та же самая, что и для начального спектра. Диаграмма Фейнмана для доминирующих взаимодействий, связанная с этим эффектом, показана на рис. 4 (см. [4]). Временной масштаб (Р1дР1д1) для этого взаимодействия составляет около 10 суток, что сравнимо с периодом волны (7,4 суток для волн, распространяющихся на запад). Таким образом, уже для использованного начального спектра плотности энергии очень важна нелинейность. На рис. 3 показано измеренное распределение кинетической энергии для зональных волновых чисел, от I до. Взятых из [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...