280—282 — Величина Источник

Для протяженных источников мы можем разбить поверхность источников на элементарные участки (достаточно малые по сравнению с Д) и, определив освещенность, создаваемую каждым из них по закону обратных квадратов, проинтегрировать затем по всей площади источника, приняв, конечно, во внимание зависимость силы света от направления. Зависимость освещенности от R окажется при этом более сложной. Однако при достаточно больших (по отношению к величине источника) расстояниях можно пользоваться и законом обратных квадратов, т. е. считать источник точечным. Этот упрощенный расчет дает практически хорошие результаты, если линейные размеры источника не превышают /ю расстояния от источника до освещаемой поверхности. Так, если источником служит равномерно освещенный диск диаметром 50 см, то в точке, лежащей на нормали к центру диска, ошибка в расчете по упрощенной формуле для расстояния 50 см достигает приблизительно 25%, для расстояния 2 м не превышает 1,5%, а для расстояния 5 м составляет всего лишь 0,25%. [c.46]

Поэлементный контроль основных параметров — среднего диаметра, угла профиля и шага резьбы — позволяет установить их действительные величины, источники ошибок и другие факторы. [c.516]

Таким образом, проблема общности описания всех физикохимических процессов оказывается решенной. Поскольку любому физико-химическому процессу можно однозначно приписать соответствующую величину источника энтропии — количественную меру вклада в необратимые изменения, вносимые данным процессом, задача объективного выбора аргументов функции, связывающей количественные показатели надежности и количественные показатели внешних воздействий, также оказывается решенной. [c.57]

Если только мы не сделаем допущения о бесконечно большой величине источников. Из такого допущения следует, что отнятие от источника или сообщение источнику конечного количества тепла не изменит температуры источника. [c.99]

Приближенный расчет показывает, что величина источника массы I прямо пропорциональна числу Gu [c.219]

Н. 3. часто встречается в электро- и магнитостатике, стационарных задачах гидродинамики, теплопроводности и т. д. Условие её разрешимости имеет физ. смысл закона сохранения суммарный поток (напряжённости электрич. или маги, поля, несжимаемой жидкости, тепла и т. д.) через замкнутую поверхность 3 равен суммарной величине источников (заряда и т. ц.). [c.254]

Случайная погрешность — составляющая погрешности результата измерения, изменяющаяся случайным образом (по знаку и значению) при повторных измерениях, проведенных с одинаковой тщательностью, одной и той же физической величины. Источники случайных погрешностей многообразны, их учет практически неосуществим. Случайные погрешности не поддаются исключению из результатов измерений. Однако проведение многократных измерений дает возможность, используя методы теории вероятности и математической статистики, существенно уменьшить случайные погрешности и приблизить х , к х . [c.31]

Источники кинематических величин. Источник кинематической величины (перемещения, скорости, ускорения) есть идеальный механический элемент с бесконечным внутренним сопротивлением, который задает определенное относительное движение полюсов при произвольных, определяемых свойствами возбуждаемой системы силах в полюсах (рис. 13). Для источника кинематической величины известен вектор относительного перемещения полюсов d [см. уравнение (6)]. В зависимости от вида кинематической величины, используемой в конкретной решаемой задаче, различают источники перемещения d, скорости v или ускорения а. [c.48]

Вязкое трение существенно влияет на силу Рф, передающуюся от колеблющегося объекта основанию. Амплитудное значение этой силы = Хп о. где = коэффи циент передачи при виброизоляции, равный отношению виброперемещения (вибрО скорости, виброускорения) колеблющегося объекта или воздействующей иа него силы к значению этой же величины источника возбуждения [c.103]

Что величина источника влияет на возможность распространения пламени, легко проверить опытным путем, например на приборе для определения температуры вспышки паров масла. [c.195]

Одним из основных требований, предъявляемых к конструкции радиационных пирометров, является независимость их показаний от расстояния между прибором и источником излучения и от размеров источника излучения. Для выполнения этих требований необходимо, чтобы величина энергетического потока, попадающего в телескоп, не зависела от указанных выше факторов. Энергетический поток, воспринимаемый термоприемником, зависит, прежде всего, от телесного угла, под которым линза или зеркало видны из любой точки термоприемника. Для того, чтобы величина телесного угла не менялась при различных условиях визирования источника, между термоприемником и линзой устанавливается диафрагма. Практически, как будет показано ниже, устранить влияние факторов расстояния и величины источника полностью не удается. [c.332]

Из выражения (5.7) можно получить не только допустимые размеры источника, но и область локализации интерференционной картины. Дело в том, что при данной величине источника (при данном у) изменение разности хода бД по (5.8) тем меньше, чем меньше угол (3. Следовательно, если размеры источника возрастают, то полосы локализуются в области, соответствующей все меньшим значениям (3, т. е. область локализации интерференционной картины уменьшается с увеличением протяженности источника. [c.58]

Поэтому величина источника — оо. О есть неопределенность. [c.478]

При величине дефекта Х] меньше величины. источника Ф проекция изображения дефекта Х2 на пленке может превратиться в нуль, т. е. будет видна лишь полутень (рис. 4-74). [c.247]

Однако принцип сохранения энергии и не требует равенства этих величин. Источники вместе действительно больше излучают энергии, чем в том случае, когда они находятся далеко друг от друга. Но это увеличение излучения происходит не за счет нарушения сохранения энергии, а за счет работы генератора, который должен поддерживать постоянными амплитуды колебаний в источниках. Если же колебания в источниках свободные, то увеличение излучения приводит просто к более быстрому затуханию этих колебаний. [c.196]

По-видимому, еще более важно то, что в результатах анализа отражается основное требование самоорганизации — малая зависимость структуры от величины источника неравновесности (в данном случае от величины дипольных моментов отдельных клеток) в окончательном выражении (4.10) дипольные моменты отсутствуют. [c.95]

Источник тока и электрическая сварочная дуга представляют собой энергетическую систему, которая в процессе сварки должна обладать достаточной устойчивостью. Под устойчивостью системы понимается такое состояние, когда параметры режима сварки /д и 11ц пе изменяют своей величины в течение достаточно длительного времени. Причем, если в результате каких-то внешних причин (изменение длины дуги, сопротивления ее, изменение степени ионизации) произойдет изменение этих параметров, что приведет к отклонению от устойчивого равновесия, система должна снова вернуться в состояние равновесия. [c.124]

Обширные вычисления, аналогичные приведенным в примерах 7, 8 и 9, были выполнены для наиболее обычных газов и проиллюстрированы таблицами для некоторых интервалов температур и давлений. Для этих газов разность термодинамических функций для двух конкретных состояний может быть вычислена непосредственно по табличным данным. Приведенные значения функций в этих таблицах относятся к произвольно выбранному стандартному состоянию, т. е. эти значения показывают разность термодинамических функций между их величинами для стандартного состояния и для состояния с заданной температурой и давлением. Важно обратить внимание, каковы стандартные состояния, если сравниваются величины, взятые из различных источников. [c.183]

Улучшение характеристик противоточной системы с помощью принципа механического торможения изучалось автором совместно с сотрудниками не только при каскадно расположенных вставках, рассмотренных выше. Представляется, что наиболее эффективным осуществлением этого принципа является применение винтовых сетчатых вставок (одно- или многозаходных). Экспериментальное изучение таких вставок проводилось методами меченых частиц, р-просвечивания и отсечек [Л. 21, 84]. В первом случае экспериментальная установка состояла из стенда торможенной газовзвеси и электронного блока для регистрации заряженных частиц. Стенд торможенной газовзвеси включал в себя прозрачную цилиндрическую камеру из органического стекла высотой 0,8 и диаметром 0,34 м, в которую вставлялись сменные винтовые сетчатые вставки. Источником излучения являлась частица алюмосиликата di = = 4,35 мм, меченная Со активностью 0,5 мг-экв. Для проверки методики вначале были проведены опыты по определению времени свободного падения одиночной меченой частицы, которое сопоставлялось с теоретически рассчитанной величиной. Время находилось по (2-45) при у = 0, Vo.a=VT,a=0. Многократное определение времени, в течение которого меченая частица проходила контрольный участок камеры, совпадало с расчетным с погрешностью 4%, что лежит в пределах точности эксперимента и служит частной проверкой [c.95]

Автоматическое поддержание заданных значений потенциала постоянными в течение длительного времени осуществляют, применяя специальные приборы — потенциостаты различных конструкций. Главной составной частью потенциостата является усилительно-регулирующее устройство, на вход которого подается два напряжения напряжение пары электродов (электрод сравнения и рабочий электрод) и напряжение эталонного источника (рис. 346). На выходе этого устройства создается ток, проходящий через ячейку и поляризуемый рабочий электрод в направлении, при котором разность напряжений на входе устройства становится достаточно малой. При изменении величины или знака эталонного напряжения изменяются величина и знак напряжения между электродом сравнения и рабочим электродом. Так как [c.457]

Дополнительные сведения о соотношении величии М . и N можно найти в других литературных источниках [79, 109]. В качестве показателя степени неравномерности потока иногда берут также величину [142] [c.18]

Другие частные случаи можно посмотреть в литературных источниках [171, 177]. На рис. 5.12 приведены результаты опытов [190, 191], показывающие, как при переменном 0 наличие в уравнении (5.42) второго члена правой части, т. е. величины влияет на распределение скоростей за решеткой. Опыты проводились с решеткой (сеткой), форма которой (рис. 5.13) была взята по уравнению [c.134]

Прибор ММВ весит 1,2 кг и имеет размеры 200X110Х Х65 мм. Погрешность прибора 1% измеряемой величины. Источником тока служит сухой элемент КПС-0,34 с напряжением 4—4,5 в. [c.158]

Типовыми узлами анализаторов жидких сред являются измерительные (первичные) преобразователи, блоки вторичного преобразования сигналов, индикаторы и регистраторы измеряемых величин, источники питания, различные устройства пробоподготовки. Автоматизированные лабораторные системы дополняются устройствами вычислительной техники, обеспечивающими комплексную обработку измерительной информации и управление автоанализаторами. Большая часть электронных блоков и узлов лабораторных анализаторов аналогична по принципам построения и схемам соответствующим блокам других радиоэлектронных приборов и систем, особенно информационно-измерительных. [c.187]

Кпд и расчет проекционных уста-н о в о к. Из полного светового потока, даваемого источником света, поступает в осветительную систему лишь част ., определяемая углом захвата этой системы (и кривой распределения света источника). Из этой части теряется известный % за счет того, что мы вырезаем из круглого сечения освещающего пучка прямоугольную часть, соответствующую рамке проектируемого изображения при использовании пучка до углов изображения эта потеря составляет 36%. Далее мы имеем еще потери света в осветительной и проекционной системе, составляющие около 4% на каждую поверхность раздела стекло—воздух на отражение. Предполагается при этом, что не имеется еще потерь за счет неполного использования освещающего пучка проекционной системой. Практически в современных Ф. п. для диапроекции мы получаем при применении конденсоров кпд 3—7%, при п]эименении зеркальной оптики 8—20% для эпископической проекции 0,2—0,4%. Для ориентировочных подсчетов работы проекционных установок могут служить следующие данные освещенность экрана в 1х д. б. для маленьких экранов не менее 10—20 1х, для больших— в 10 раз больше ширины экрана, выраженной в м. Отсюда и из вышеприведенных цифр для кпд можно определить либо величину возможного экрана по заданному световому потоку источника либо величину источника света для данного экрана Е 8=Ф>г1, где Е—освещенность на экране в 1х, S—площадь экрана в м , Ф—световой поток источника в Im, jj— коэфициент полезного действия проекционного прибора. Для примерного подсчета светового потока источника можно пользоваться соотношениями для дуговых ламп Ф — 900 х силу тока, для проекционных ламп накаливания Ф = 154-20 X мощность в W. [c.37]

Дуговая плазменная струя — интенсивный источник теплоты с Бшроким диапазоном технологических свойств. Ее можно исполь зовать для нагрева, сварки или резки как электропроводных металлов (обе схемы рис. 53), так и неэлектропроводпых материалов, таких как стекло, керамика и др. (плазменная струя косвенного действия, рис. 53, б). Тепловая эффективность дуговой плазмониой струи зависит от величины сварочного тока и напряжения, состава, расхода и скорости истечения плазмообразующего газа, расстояния от сопла до поверхности изделия, скорости [c.65]

В точке б при увеличении силы тока напряжение источника U станет больше, чем напряжение дуги следовательно, сила тока начнет увеличиваться до значения, определяемого точкой а, т. е. система снова придет в устойчивое равновесное состояние. При отклонении тока от точки б в сторону уменьшения напряжение дуги превысит напряжение источника, и разность Ua — будет уменьшаться и стремиться к отрицательной величине. Сле-дователыго, сила тока /д также начнет уменьшаться, в результате чего дуга оборвется. Таким образом, в точке б режим горения дуги неустойчив. [c.126]

Фактически величины dL ldI и dUJdl — динамические сопротивления сварочной дуги и источника питания при данной величине тока дуги /д у. Коэффициент — динамическое сопротивление всей энергетической системы источник питания — сварочная дуга в данном режиме работы. Таким образом, устойчивое горение дуги определяется только общим динамическим сопротивлением системы источник питания — дуга. Если оно положительно — режим устойчив. При нормальных сварочных режимах (сила тока дуги 100—800 А) dUp /dl 0. Это свойственно источникам с падающей внешней характеристикой (рис. 71, б), жесткой или даже возрастающей, но при условии, что dUJdl < dU,Jdl (рис. 71, б). [c.126]

Введение дросселя в сварочную цепь снижает скорость нарастания тока и, как следствие, разбрызгивание металла. Так, при сварке электродов УОЫИ-13/45 экспериментально установлена зависимость коэффициента разбрызгивания от величины индуктивности дросселя, включаемого последовательно в сварочную цепь источника питания дуги (рис. 72). [c.127]

При замыкании одного из контактов напряжение заряда соответствующего конденсатора оказывается приложенным к электродам дуги и при достаточной его величине вызывает повторное возбуждение дуги и ее подключение к основному источнику питания. Вместо электромагнитного поллризованпого реле разработаны так ке коммутирующие схемы на тиратронах и тиристорах, нозво-ляюнщх лучше синхронизировать процесс повторного возбуждения. [c.140]

На рис, 79 приведена электрическая схема установки типа УДГ, где показаны основные элементы. Сварочный трансформатор СТ типа ТРПШ позволяет автоматизировать работу установки режим сварки регулируют путем изменения величины постоянного тока в обмотке нодмагничивания ОУ. Управляющим сигналом является потенциал с движка потенциометра R3, который изменяет режим работы транзистора Т1. Ток, пропускаемый этим транзистором, усиленный магнитным усилителем МУ, поступает на обмотку управления ОУ. В случае обрыва дуги на электродах напряжение возрастает до напряжения холостого хода источника питания, в результате чего срабатывает реле Р и подключает в работу осциллятор для возбуждения дуги вновь. [c.149]

Поскольку в обратном цикле сжатие рабочего тела происходит при более высокой температуре, чем расширение, работа сжатия, совершаемая внешними силами, больше работы расширения на величину площади abed, ограниченной контуром цикла. Эта работа превращается в теплоту и вместе с теплотой q2 передается верхнему источнику. Таким образом, затратив на осуществление обратного цикла работу /ц, можно перенести теплоту от источника с низкой темпе- [c.25]

Пересечение идеальных поляризационных кривых, построенных на основании реальных (экспериментальных) поляризационных кривых, определяет величину тока коррозии, обусловленную не наложением внешнего тока, а работой внутренних микрогальва-нических пар. Реальные поляризационные кривые получают путем смещения потенциала электрода от Екарр в анодную или катодную сторону за счет тока от внешнего источника. При малых внешних токах реальные и иде- [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...