Ферромагнит

В кристаллах с выраженным эффектом магнитострик-ции возможно АЭВ, обусловленное переменным магн. полом, пропорциональным деформации. Оно характерно для ферромагн. металлов (никель, кобальт) и сплавов, а также др. магн. материалов и зависит от спонтанной намагниченности и напряжённости внеш. магн. поля. [c.56]

Л. в свободном виде представляют собой серебристые металлы, темп-ры плавления к-рых лежат в пределах 800—1700 °С. Они характеризуются сравнительно низкой электропроводностью, большинство из них парамагнитны. Gd, Dy и Ег при низких темп-рах обладают ферромагн. свойствами. При сплавлении Л. образуют твёрдые растворы (мишметаллы). Мн. соединения Л. применяют в качестве добавок при изготовлении спец. органич. стёкол, кристаллофосфоров, лазерных материалов, используют в атомной технике и т. д. [c.576]

Рассмотрим в качестве примера влияние магнитострикционных эффектов на доменную структуру железа. Домены в железе намагничены до насыщения, вдоль направлений типа [100]. Вследствие магнитострикции они несколько удлинены в направлении намагниченности. Пусть это направление совпадает с осью [100]. Тогда домены несколько сжаты в поперечных направлениях [010] и [001]. Два соседних домена с противоположными векторами намагниченности ([100] и [100]) не обладают упругой энергией, так как у них Xs одинаковы (рис, 10.21,а). Энергия ферромагнит- [c.347]

Магнитные свойства железа (как и других ферромагнит ных материалов) зависят от следующих факторов 1) ориен тировки кристаллических осей отдельных кристаллов отно сительно направления намагничивания (так называемой тек стуры) 2) наличия примесей (особенно вредными являются примеси, не образующие твердых растворов) 3) размеров зерен (кристаллов) 4) искажений кристаллической решетки пластическими деформациями. [c.302]

ЭЗ ТМ 16 1.5 Сварные швы в ферромагнит- Непровары Сквозные S U [c.141]

Феррит Намагни- ченность насыще ния Тл Температура точки Кюри. °С Диэлектрическая проницаемость Тангенс угла диэлектрических потерь t 6 Полная ши ферромагнит са, кА/м, при 9200 рнна криво 10ГО резона частоте, М 3000 [c.195]

Конструкция электромагнитного уплотнения для валов показана на рис. 16.15. Работа его основана на следующем принципе. Пробка (кольцо) из ферромагнитной жидкости располагается в магнитном зазоре между двумя деталями и не пропускает уплотнительную рабочую жидкость. Уплотнение помещено в неподвижном корпусе 1. Катушка 8 создает магнитный поток в осевом направлении, который замыкается через корпус 2 уплотнения, крышки 5 и 7 и частично через вал 6. Между крышками 5 и 7 на пути магнитного потока имеется зазор, в котором под действием магнитного поля собирается уплотняющая жидкость (суспензия ферромагнит- [c.238]

АКТИНИДНЫЕ МАГНЕТИКИ кристаллич. магнетики (металлы, сплавы, соединения), а также аморфные магнетики, содержащие элемент иа ряда актинидов (актиноидов) Ас, Th, Ра, U, Np, Pu и др. В более узком смысле А. м.— вещества, содержащие актинид и обладающие магн. упорядочением (фсрро-, ферри- и антиферромагнетизмом). Первое магнитоупорядоченное актинидное соединение — ферромагн. тригидрид урана (P-UHg) — обнаружено в 1952. [c.39]

Койф. прохождения Р (но интенсивности) ял.-магн, В0.1НЫ частоты ел ss (о 4 через пластину ферромагн. металла толщиной d (см. [2]) р —( wi" в, , у/2 [c.107]

Магнитная Д. может применяться только для изделий из ферромагн. сплавов и реализуется в двух вариантах. Первый основан на анализе параметров магн. полей рассеяний, возникаюгцих в зонах расположения поверхностных и подповерхностных дефектов в намагниченных изделиях, второй — на зависимости магы. свойств материалов от их структуры и хим. состава. [c.592]

У типичных ферромагн. материалов обменная энергия значительно превосходит энергию ишгп. анизотропии и 6о составляет десятки и сотни межатомных расстояний. Д. с. обладает поверхностной энергией о [c.8]

Число Д. с. в ферромагн, образце зависит от доменной структуры кристалла в осн. состоянии, в конечном счёте,— от числа эквпва 1ентпых осей лёгкого намагничивания. В простейшем случае одноосных кристаллов (с одной осью лёгкого намагничивания) вектор намагниченности М вдали от д. с. ориентирован вдоль этой оси (оси анизотропии), по направлен в соседних доменах взаимно противоположно. Домены с иротнвопо-ложиым направлением вектора М,- разделены т. н. 180°-ной д. с. (см. Блоха стенка). В кубич. и гексагональных кристаллах могут реализоваться 90°- и 60°-ныв Д. с. Они разделяют домены с ориентацией Ж/ вдоль рёбер куба и вдоль осей второго порядка в гексагональном кристалле. [c.8]

Д. с., Б Л и БТ характеризуют топологически устойчивые типы распределения намагниченности в окрест-пости соответствующих плоскостей, линий и точек кристалла. Переход от этих неоднородных распределений к однородному требует затраты энергии, пропорциональной соответственно объёму, поверхности или линейному размеру тела. По этой причине Д. с. пе могут обрываться внутри тела. Они либо рассекают образец по пек-рой поверхности, либо образуют цилпнд-рич. поверхность перем. сечения, выходящую торцами на поверхность образца (см., напр., Цилиндрические магнитные домены), либо образуют замкнутую поверхность внутри тела. В ряде ферромагн. материалов (напр., в плёнках определ. толщины) реализуются Д. с. смешанной блоховско-ыеелевской структуры (т. н. стенки с поперечными связями). [c.9]

Точки неаналитичности свободной энергии (критич. точки) могут либо быть стационарными точками Д. п. Т =Тс. либо переходить одна в другую если их несколько). В модели Изинга и ферромагн. моделях Поттса Т Тс — единств, точка фазового перехода, в моделях Березинского — Виллэна две крптич. точки. В калибровочной модели Изинга темн-ра перехода также определяется соотношением самодуальности. [c.22]

Распределение зарядовой плотностн в ферромагн. металлах (Fe, Ni, Со) близко к атомному [3]. Двойств, характер поведения d-электропов обусловлен тем, что перекрытие d-орбиталей соседних атомов в переходных металлах оказывается значительным, и электроны имеют возможность перемещаться по всему образцу. Б результате атомный d-уровень у1лнряется и образуется d-зона. В то же время между d-электронами существует кулоновское взаимодействие. Иаиб. значит, вклад в энергию взаимодействия вносит кулоновское отталкивание электронов с противоположными направлениями проекции спина, находящихся вблизи одного п того >ко узла кристаллит, решётки. Энергия взаимодействия двух таких электронов [c.93]

Непосредств. наблюдспио К. в. было впервые осуществлено методами магнитной нейтронографии (1964), позднее (1967) для наблюдения картины выхода вихревой структуры на поверхность сверхироводыиков II рода были использованы тонкие ферромагн. порошки (с диаметро.ч частиц 4 нм). [c.268]

Магнитооптич. К, э. широко применяется нри исследованиях электронной структуры ферромагн. металлов и сплавов, доменной структуры ферромагнетиков, а также при изучении структуры поверхностного слоя полированного металла. Зависимость величины К. э. от онтич. характеристик прилегающей к поверхности магнетика среды позволяет во ин. случаях существенно повысить величину эффекта и контраст наблюдаемой картины нанесением на исследуемую поверхность тонкого слоя прозрачного диэлектрика. [c.350]

К.— М. э. по величине обычно мал и поэтому не находит широкого применения. Исключение составляют магнитоупорядоченные кристаллы, в к-рых К,— М. э, функционально связан не с напряжённостью внеш. магн. поля, а с намагниченностью подрешёток кристалла и может достигать чрезвычайно больших значений. Так, напр., в ферромагн. кристалле EuSe величина магн, липейного двупреломления Дге достигает 1,5-10 , [c.482]

Задачей К. является также исследование свойств кристалла при фазовых переходах. Кюри принцип позволяет предсказать изменепие точечной и простран-ствешюй групп симметрии кристаллов при фазовых переходах (напр., в ферромагн. и сегнетоэлектрич. состояния см. Ферромагнетиям, Сегпетоэлектрики). При описании магнитных свойств кристаллов и кристал- [c.514]

Наиб, изучена М. д. с. в ферромагнетиках (ФМ). Представление о маги, доменах в ФМ введено в 1907 П. Вепсом (Р. Weiss). Появление М. д. с. в ФМ приводит к уменьшению его магнитостатич. энергии — результирующий магн. момент ферромагн. образца значительно уменьшается или оказывается равным пулЕО. [c.653]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...