Клаузера

В девятой главе изложенный метод применяется для движения с сомкнувшимися пограничными слоями. Показано, как для такого движения нужно модифицировать формулу Клаузера. Сначала рассмотрен ассимптотический случай - радиальное движение в плоских диффузорах. Для внешней области пограничного слоя здесь удается получить [c.8]

Десятая глава посвящена турбулентному движению с потенциальным ядром в плоских диффузорах и диффузорах прямоугольного поперечного сечения. Показано, как нужно модифицировать формулу Клаузера для этого случая. Отмечаются особенности решения уравнений пограничного слоя для движения с потенциальным ядром. Показано, как можно рассчитать координату отрывного сечения и некоторые характеристики в области отрыва. Приведены зависимости для учета влияния степени турбулентности турбулентного ядра. Для диффузоров прямоугольного сечения выводятся уравнения движения и дается их решение. [c.9]

Одним из распространенных и достаточно простых является метод Клаузера [11]. Он основан на существовании в некоторой области турбулентного пограничного слоя универсального закона-стенки, который здесь представлен в следующем виде [c.209]

Неравенства Келла. Квантовая корреляция, которую предсказывает квантовая механика между событиями в различных областях пространства, не могущих быть связанными физическими факторами, весьма значительна, и возникает вопрос, может ли быть в принципе такая сильная корреляция обеспечена классической теорией типа теории скрытых параметров. Этот вопрос был исследован в 1964 г. Беллом и был сформулирован в виде так называемых неравенств Белла. Неравенства Белла могут быть сформулированы в нескольких видах. Целесообразно использовать формулировку, которая применима непосредственно к корреляционным акспериментам с двухканальными анализаторами, описанными в 77. Эта формулировка принадлежит Клаузеру, Хорну, Симони и Хольту. [c.427]

Теоретическому изучению равновесных турбулентных пограничных слоев посвящены работы (Л. 281, 283, 286]. Ф. Клаузер в экспериментальной работе [Л. 136] подтвердил существование при положительных градиентах давления турбулентных пограничных слоев [c.182]

Основные данные по равновесным пограничным слоям, полученные Ф. Клаузером, приведены в табл. 7-1. На рис. 7-1 показаны профили скорости в этих пограничных слоях, я Равновесные профили скорости отличаются от неравновесных [c.182]

На рис. 7-2 показано сравнение равновесных профилей Клаузера с неравновесны.ми профилями Денгофа и Тетервнна [Л. 161] при двух значениях Н. Неравновесные профили являются более плавными 182 [c.182]

П(1—ш/), характеризующей градиент давления, при различных значениях ш/. Кривые построены по уравнению (7-6). На том же рисунке нанесены экспериментальные данные Ф. Клаузера (заштрихованная область). Из табл. 7-1 и рис. 7-3 видно, что с переходом от пограничного слоя на пластине к пограничным слоям с йр1с1х>0 формпараметр дефекта скорости I с ростом (0/Тш) р/с(х увеличивается быстрее, чем уменьшается со, в результате произведение ш/ увеличивается с ростом (0/тм) 7/)/с(- С- Но этой причине уравнение (7-6) даст [c.184]

В табл. 7-3 приведено сра1внеш1е теоретических данных по равновесным пограничным слоям, полученных в [Л. 353], с опытными данными Клаузера (Л. 136, 337], Если учесть, что неопределенность начального состояния потока ведет к неопределенности в соответствующих значениях и т, то совпадение опытных данных с теоретическими следует црнзнать вполне удовлетворительным. [c.196]

Распределение скорости (9-27) получено по методу Ф. Клаузера [Л. 136]. На график с координатами li/Ul=/(Re,J) наносились экспериментальные точки. Затем строилась сетка кривых при фиксированных значениях с/ и при определенных относительных расходах вдуваемого газа. По совпадению распределения скорости с одной из кривых сетки получались соответствующие значения с/, которые и являются локальными значениями коэффициента трения на стенке в рассматриваемом сечении и при принятой величине рюПи/Р . Последующие обобщения позволили получить выражения для 4, В и С. [c.231]

Оба метода соответствуют теории преобразования, включающей преобразование Клаузера для определения трения на поверхности по профилю скорости в несжимаемом течении. [c.430]

Последние эксперименты Людвига и Тиллмана [3] подтвердили справедливость уравнения (1) для потока в пограничном слое в условиях понижения или повышения давления. В этих опытах касательное напряжение на поверхности определялось косвенным путем из экспериментов по теплопередаче, поэтому эти выводы нельзя признать достаточно убедительными. Однако проведенные независимо экспериментальные работы Клаузера [4], Шубауэра и Клебанова [5] подтвердили общую справедливость закона стенки для этих условий, если, конечно, не слишком строго подходить к анализу измеренных величин турбулентного касательного напряжения. Можно считать, что при низких скоростях турбу- [c.138]

В отношении физического смысла существования двух решений можно заметить, что для 3 < О и m < О реальный поток не может быть полностью описан подобным решением, поскольку оно должно включить в себя и 0) = со. Однако в принципе можно получить поле давления в развивающемся пограничном слое таким, что после проведения некоторых преобразований одно из подобных решений с р <0 будет весьма близко к пограничному слою. Вероятно, можно утверждать, что в зависимости от вида поля давления можно приблизиться к тому или другому решению, соответствующему данному [3. Справедливость такого утверждения экспериментально доказана Клаузером [13] в его работе по турбулентному пограничному слою. [c.241]

Экспериментальное изучение влияния положительного градиента давления на турбулентность в канале и пограничном слое крайне осложнено тем, что поток подчас находится в неравновесном состоянии. Как указывает Дёнх [1], получение простейших равновесных течений возможно лишь в таких каналах, в которых распределения скоростей в каждом сечении по потоку подобны. Изучение таких равновесных течений способствует решению многих практических задач, в которых состояние потока изменяется от параллельного течения (нулевой градиент давления) до точки отрыва. Полное подобие распределений скоростей по потоку достигается только тогда, когда число Рейнольдса и соответствующий безразмерный градиент давления не зависят от х Для вполне развитых потоков в слабо расходяш емся канале, где градиент давления обусловливается изменением сечения канала, постоянство R достигается использованием плоского диффузора. Исследованием течений в плоских расширяющихся каналах занимались в свое время Дёнх [1] и Никурадзе [2], которые измеряли лишь профили средних скоростей. К тому же сомнительно, что в этих работах поток был равновесным. Клаузер [3] исследовал равновесные пограничные слои с положительным градиентом давления. Как и для конического диффузора, в этом случае имело место изменение числа Рейнольдса [21] по потоку. [c.373]

Это значение соответствует значению, полученному для несжимаемого обтекания (Клаузер [Л. 9] — обтекание пластины, Никурадзе — течение в трубе). [c.310]

Было бы лучше использовать толщину вытеснения 6 или толщину потери импульса 0. Приближенные соотношения, в которых используются 6 и 0, а константы вычислены непосредственно по экспериментальным данным о трении на поверхности плоской пластины, были получены Клаузером [Л. 3] [формула (12-20)] и Сквайром и Янгом [Л. 8] [формула (12-21)] [c.258]

Местный коэффициент трения для гладких стенок Универсальные формулы Клаузер (12-20) [c.262]

Рисунок 12-14 [Л. 15] относится к обсуждаемым здесь неравновесным профилям. Клаузер показал, что существует специальный класс равновесных профилей (с Я, постоянным вдоль поверхности, не зависящим от х), которые не укладываются в это семейство, но имеют тем не менее те же черты.

Внешняя часть пограничного слоя рассматривается как слой смешения при взаимодействии двух потоков, при этом турбулентная кинематическая вязкость о рассчитывается по модели Клаузера-Клебанова [8,14]. Согласно этой модели кинематическая вязкость принимается постоянной, пропорциональной характерному размеру пограничного слоя, т. е. толш,ине вытес- [c.109]

Клаузер в экспериментах выявил основные свойства турбулентного течения и сравнил их с результатами экспериментов Денхоффа и Тетервина. Как будет показано далее, еще до того, как Клаузер критически прокомментировал метод Денхоффа — Тетер- [c.163]

Ф. Клаузер в экспериментальной работе Л. 67] рассмотрел общую природу равновесных пограничных слоев. [c.334]

Основные данные по равновесным пограничным слоям, полученные Ф. Клаузером, приведены в табл. 10-1. [c.335]

Линии I и II представляют данные по измерениям Ф. Клаузера при двух распределениях давления внешнего потока. [c.347]

Поток Опыты Ф. Клаузера [Л. 67,68] Теория А. Таунсенда [Л. 252] [c.348]

О п у б л и к о в а н-н ы е э к с п е р и м е и-тальные данные по турбулентным погра н и ч н ы м слоям и их сравнение с р а с ч е т и ы м и. К настоящему времени опубликовано немного экспериментальных данных по развитию турбулентного пограничного слоя в потоках с градиентом давления. В [Л. 53, 67,, 232] имеются данные по развитию равновесных пограничных слоев при с1р1с1х >0, причем только измерения Ф. Клаузера выполнены в условиях, соответствующих плоскопарал-лельиому двухмерному течению. В его опытах использован деревянный диффузор прямоугольного поперечного сечения. Экспериментальная установка позволяла изменять распределение статического давления распределения скорости пограничного слоя, на пы распределения [c.447]

Рнс. 12-27. Сравнение распределения по продольной координате формпараметра профиля скорости Н. рассчитанного по вспомогательным уравнениям разных авторов, с экспериментальными данными Ф. Клаузера [Л. 67]. [c.447]

Отклонение свойств экспериментальных пограничных слоев от свойств двухмерных слоев весьма вероятно. На это в качестве предположения указывал В. Тилман при обсуждении экспериментальных работ [Л. 137, 151, 261]. В этих работах опыты велись в диффузорах прямоугольного поперечного сечения, причем пограничные слои составляли существенную часть всего потока. В пограничных слоях появлялись сильные вторичные потоки. Ж- Ф. Норбурн [Л. 173] на большом количестве опытов в диффузорах также установил сильное влияние трехмерности течения на величину dRe /dx. Таким образом, имеются основания предполагать, что большинство описанных в печати предположительно двухмерных экспериментальных пограничных слоев в действительности являются трехмерными. Это предположение основывается также на том факте, что расчетные значения Н и R g, полученные на основании точно измеренных профилей скорости, находятся в плохом соответствии со значениями этих величин в опубликованных экспериментальных работах. Исключение составляют пограничные слои Ф. Клаузера прн обоих распределениях давления и пограничные слои Г. Б. Шубауэра и В. Г. Спангенберга, в которых вторичные потоки могут быть учтены. [c.457]

Значительное количество эмпирических данных о значениях Ай/и (т. е. о значениях В ) для различных типов шероховатости было собрано Хама (1954) (см. также Клаузер (1956)), Робертсоном (1957), Перри и Жубером (1963). На рис. 6.6, заимствованном из статьи Клаузера (1956), представлены полученные значе- [c.250]

Рис. 6.6. Влияние шероховатости стенки на относительное уменьшение средней скорости Ам/м (по Клаузеру, 1956).

Результаты этой теории могут быть проверены экспериментально на пограничных слоях, возникающих на телах, ограниченных снаружи вогну тыми поверхностями. При этом необходимо иметь в виду следующее. Как и в случае бегущих плоских волн, исследованном Толмином и Шлихтингом ( 2 главы XVI), после достижения нейтральной точки требуется еще некоторое расстояние, чтобы нарастание возмущений привело к переходу ламинарного течения в турбулентное поэтому точка перехода должна лежать ниже по течению, чем нейтральная точка, положение которой определяется из рис. 17.37 1). Опыты по переходу ламинарной формы течения в турбулентную в пограничных слоях на искривленных стенках были выполнены Л. М. Клаузером и Ф. Клаузером [1 ], а впоследствии — Г. В. Липманом [ з], [c.485]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...