Эффект термомеханический

Весьма слабый термомеханический эффект должен, строго говоря иметь место и в обычных жидкостях аномальным у гелия II является боль шая величина этого эффекта. Термомеханический эффект в обычных жидко стях представляет собой необратимое явление типа термоэлектрического эф фекта Пельтье (фактически такой эффект наблюдается в разреженных газах см. X, задача I к 14). Такого рода эффект должен существовать и в гелии II, но в этом случае он перекрывается значительно превосходящим его описанным ниже другим эффектом, специфическим для гелия 11 и не имеющим ничего общего с необратимыми явлениями типа эффекта Пельтье, [c.710]

Критерий фазового превращения при сбросе давления е связан с обычно используемым критерием фазового превращения е соотношением е =(1—х)е, где и — критерий термомеханического увлечения из материала связанного Вещества в жидкой фазе при х=0 увлечение жидкости паром отсутствует, при и=1 теоретически обезвоживание материала полностью определялось бы эффектом термомеханического увлечения. Практически, как показывают опыты, лежит в интервале значений 0,05—0,4. [c.446]

Основные эффекты термомеханического поведения материалов с ЭПФ [c.838]

Станок ПН-341 может работать в комплексе с любой установкой индукционного нагрева. Для получения эффекта термомеханического упрочнения у пружин с с>4, когда возникающие при навивке в поверхностных слоях проволоки деформации менее 20%, применяется предварительная гибка проволоки непосредственно перед оправкой (рис. 3.7,6) [А. с. № 528989 (СССР)]. В этом случае проволоку или пруток нагревают в индукторе до температуры аустенитизации, а перед навивкой производят гибку заготовки в направлении, противоположном направлению навивки, при этом суммарная степень деформации от гибки и навивки должна составлять 15—40%. При навивке спирали копирное устройство станка обеспечивает равномерный шаг всех витков и поджатие опорных. Навитую спираль закаливают в душевом устройстве-спрейере или в ванне с циркулирующей охлаждающей средой. [c.140]

Отработаны различные термомеханические способы повышения прочности материалов. Эффект термомеханических методов очень велик, однако для крупногабаритных объектов пока еще не нашел распространения. [c.113]

Детали, подвергаемые термомеханической обработке, должны изготовляться в окончательной форме и размерах, поскольку после упрочнения стали механическая обработка невозможна. Изделия, упрочненные термомеханической обработкой, можно применять при температурах не выше 200—300° С, поскольку выше этих температур эффект упрочнения существенно снижается. При повышении температуры отпуска твердость снижается, а вязкость повышается. [c.132]

Так называемый термомеханический эффект в гелии II заключается в том, что при вытекании гелия из сосуда через тонкий капилляр в сосуде наблюдается нагревание наоборот, в [c.709]

При течении иод действием термомеханического давления для трубок, наполненных порошком, наблюдались те же эффекты, связанные с критическими скоростями, что и в случае щелей. Резкое включение трения пр и достижении критической скорости давало о себе знать даже более явно, чем [c.833]

Ф и Г. 92, К термомеханическому эффекту в случае, когда связь между двумя объемами гелия осуществляется посредством пленки. [c.868]

Термомеханический и механокалорический эффекты [c.26]

Подобно термоэлектрическому эффекту Зеебека, термомеханический эффект состоит в возникновении разности давлений с1Р = = Р2—Р в резервуарах с жидкостью, соединенных капилляром, [c.26]

Явление, обратное термомеханическому эффекту, т. е. появление разности температур в результате создания разности давлений в сосудах, называется механокалорическим эффектом. [c.27]

Из этого выражения видно, что термомеханический эффект будет существовать только тогда, когда молярная энтальпия жидкости [c.27]

Металлиды являются основными материалами для сверхпроводников (уже известно более 1000) и полупроводников некоторые металлиды обладают эффектом термомеханической памяти формы . Существенный недостаток этих материалов — низкая пластичность, поэтому исследования влияния различных факторов на эту характеристику имеют важное практическое и теоретическое значение. [c.188]

Эффект термомеханического упрочнения при ВТМПО и ПТМПО достаточно устойчив при отпуске. Прирост твердости в 1—2 единицы (по ср-авнению с индукционной закалкой) сохраняется до температуры отпуска 400° С. [c.402]

Другой вариант технологии производства пружин с реализацией-эффекта термомеханического упрочнения предусматривает использование в качестве упрочняющей технологическую деформацию при изготовлении пружины. При этом варианте технологии имеется одно ограничение — степень деформации в поверхностных зонах пружины (внутренней и внешней) не должна быть меньше 25—30%. Такие деформации получаются при изготовлении винтовых пружин растяжения-сжатия с показателем жесткости с=/)/с < 4 (где О — диаметр пружины, й — диаметр проволоки) или У-образкых пластинчатых пружин. Деформация должна производиться при тех же температурах, как и в обычной схеме ВТМО, с учетом используемого способа нагрева. [c.137]

II. Прокат после ТМО поставляется в высокоотпу-щенном состоянии ( отп=600- -650°С), что обеспечивает воз.можность механической обработки деталей. Последующая термическая обработка со скоростным нагревом (ТВЧ или в соляных ваннах) позволяет восстановить эффект термомеханического упрочнения. [c.144]

Положительный эффект термомеханического резания без использования дополнительного источника нагрева проявляется при сверхскоростной обработке дисками трения. Этот способ был исследован в конце 30-х годов прошлого века [18], широко применялся в годы войны, а затем был незаслуженно забыт. Его достоинствами являются простота и высокая стойкость инструмента (20 ч и выше), а также большая производительность. Гладкий или пасечный диск трения большого диаметра обеспечивает высокую скорость резания и надежное охлаждение режущей кромки. Диск 1 вводится в контакт с заготовкой 2 параллельно оси ее вращения (рис. 6.7, а) или перпендикулярно к ней (рис. 6.7, б). Окружная скорость диска составляет примерно 80 м/с, скорость подачи -400 мм/мин. При мощности привода 10 кВт снимается припуск до 5 мм при обработке сталей 20, 20Л, 35Л, 40Х, 10Х18Н10Т, 12ХНЗА и др. Качество обработанной поверхности улучшается с увеличением твердости обрабатываемого материала. [c.195]

Высокий комплекс свойств сталей третьей группы — малоперлитных и бейнитных (и те и другие с регулируемой прокаткой) достигается за счет эффекта термомеханического упрочнения, обеспечивающего очень мелкозернистую структуру, и эффект упрочнения дисперсной карбидной, а возможно, и интерметаллид-ной фазой. [c.181]

При диффузионной сварке сплавов ЭП99 и ЭИ602 может иметь место также эффект термомеханической обработки, чем объясняют высокие механические [c.169]

Влияние времени сварки на прочность соединений (рис. 5, а) можно представить следующим образом. При давлениях сжатия 30 МПа для сплава ЭИ602 и 40 МПа для ЭП99 за счет вязкого течения металла происходит сближение соединяемых поверхностей и образование межатомных связей. При быстром охлаждении на воздухе па этой стадии возможно проявление эффекта термомеханической обработки. Решающую роль играют давление и температура. Последующая выдержка в условиях непрерывно падающего давления сжатия приводит к замедлению течения металла, к ползучести при сравнительно низких напряжениях и развитию процессов рекристаллизации, что снижает эффект термомеханической обработки, но при этом продолжается процесс устранения микронесплошностей и образования монолитного металла в зоне стыка. При времени сварки 1 мин снижение механических свойств можно объяснить снятием эффекта термомеханической обработки и недостаточной степенью протекания диффузионных процессов. Многократные опыты по восстановлению усилия сжатия после выдержки 1 мин с последующим быстрым охлаждением обеспечивали повышение прочности и пластичности соединений. Описанный характер влияния времени сварки на свойства соединений имел место только при сравнительно высоких давлениях сжатия, которые обеспечивали образование контакта соединяемых поверхностей за счет пластической деформации металла в течение нескольких секунд. Об образовании такого контакта свидетельствует тот факт, что выдержка образцов в течение 5 мин при температуре сварки без давления, которое было снято после 10 с, обеспечивала равнопрочность соединений с основным металлом. При давлении сжатия 20 МПа необходимо было поддерживать его постоянным в течение нескольких минут, чтобы обеспечить фактический контакт иоверхностей за счет ползучести металла при постоянном напряжении. Аналогичные результаты наблюдали при сварке сплава ВЖ98 (рис. 5, б). Общим критерием для оценки влияния сжимающих напряжений при различном их уровне является степень пластической деформации металла. В большинстве случаев равнопрочность соединений с основным металлом достигали при деформации металла в зоне стыка, равной 5—8%. [c.170]

Одним из способов повышения работоспособности коллектора является НТО (Т 450 °С, время выдержки Тв 20 ч) после развальцовки трубок в коллекторе. Очевидно, что при такой температуре в стали 10ГН2МФА будут происходить процессы ползучести на фоне высоких ОН. В результате в процессе НТО будет происходить вязкопластическое деформирование наиболее нагруженных зон коллектора. Кроме того, в процессе эксплуатации коллектор подвергается сложному термомеханическому нагружению. Учитывая высокий уровень ОН при взаимодействии их с эксплуатационной нагрузкой даже при относительно невысокой температуре (Т 300 °С), можно ожидать проявления эффектов низкотемпературной ползучести. Уточним, что проявление ползучести при небольшой гомологи- [c.341]

Упрочнению ВТМО поддаются также обычные среднеуглеродисть1е стали, хотя эффект упрочнеш1я в этом случае получается меньшим. Так, высокотемпературная термомеханическая обработка повышает предел прочности стали 45 до 180 — 200 кгс/мм . [c.176]

Упрочнение лазерным и электронным лучами распространимо на низкоуглеродистые стали оно вызывает перекристаллизацию и эффект, аналогичный термомеханической обработке его применяют также для цветных сплавов и титана. [c.34]

Термомеханический эффект. Одно обстоятельство, кратко отмеченное впоследствии Алленом и Джонсом [17], поставило под сомнение интерпретацию этих результатов и привело к обнаружению другого неожиданного эффекта, также характерного только для Не II. Прибор, применявшийся в Кембридже для измерений теплонроводности, представлял собой теплоизолированный стеклянный сосуд, содержащий внутри нагреватель. [c.790]

Открытие термомехаиического эффекта сразу навело на мысль о возможности суш,ествования другого явления, противоположного ему в термодинамическом отношении. Термомеханический аффект показывает, что установление в жидком Не II разности температур вызывает появление разности давлений. Возникает вопрос, будет ли разность давлений вызывать соответствуюп1,ую разность температур. Этот механокалорический эффект был исследован в 1939 г. в Оксфорде Доунтом и Мендельсоном [18] (фиг. 9 и 10), установившими, что течение Не II от более высокого уровня к более низкому действительно сопровождается появлением градиента температуры. Эксперимент был проведен в маленьком дьюаровском сосуде, полностью закрытом, за исключением небольшого отверстия внизу (см. фиг. 9). Нижняя часть сосуда была заполнена плотно спрессованным крокусом, образую-ш,им пробку Р, со множеством тончайших каналов. Над пробкой укреплялся термометр Т. При частичном погружении сосуда в ванну с жидким Не II уровень жидкости внутри сосуда устанавливался на той же высоте, что и уровень в ванне, при этом температура жидкости внутри и снаружи была одинаковой. При приподнимании дьюаровского сосуда из ванны было видно. [c.792]

Несомненный успех двухжидкостной модели в форме, предложенной Тисса, вызвал тенденцию приписывать ей часто больший физический смысл, чем тот, которого вообще можно было от нее требовать. Не говоря уже о том, что в атомных масштабах разделение атомов I от атомов II недопустимо с точки зрения квантовой механики, в этой модели должны возникать и другие трудности. Представление о том, что при абсолютном нуле гелий должен состоять целиком из атомов с нулевым импульсом, оставляет необъясненной одну из замечательных особенностей этого вещества, а именно его большую нулевую энергию. По этой же причине объяснение термомеханического эффекта на основании этой модели является до некоторой степени иллюзорным. Выравнивание разности концентраций в этом случае рассматривается как аналогия осмотической диффузии через полупроницаемый капилляр. Очевидно, однако, что подобный диффузионный процесс не может иметь места в смеси, одна из компонент которой—нормальная жидкость—неподвижна благодаря трению, а другая—сверхтекучая жидкость—имеет нулевой импульс. Эти трудности можно обойти, если приписать сверхтекучей компоненте некоторый импульс, но тогда и без того неясная связь свойства сверхтекучести с конденсацией Бозе—Эйнштейна станет еще более туманной. [c.803]

Термомеханический цикл. Идеи Ф. Лондона и Тисса были немедленно использованы Г. Лондоном [40] в более общей форме, которая оказалась очень полезной для экспериментальной работы, позволяя в то же время избежать противоречий, возникающих в любой специальной модели. Подход Г. Лондона является чисто термодинамическим и поэтому не зависит от выбора той или иной теоретической модели. Г. Лондон рассматривает явление термомеханического эффекта как обратимый цикл, подобный происходящему в термоэлектрической цепи. Подъем столба жидкости в подогреваемом сосуде вызывает появление разности давлений ЛР между двумя объемами Не II, отличающимися по температуре на ЛТ (см. фиг. 10,6). [c.803]

До этого момента в рассмотрении учитывается только существование термомеханического эффекта, и оно не находится в зависх1мости от какой-либо теории. Допустив, что течение через капилляр осуществляется жидкостью с пулевой энтропией, что соответствует нулевому теплу Томсона в термоэлектрической аналогии, можно преобразовать написанные выше уравнения следующим образом [c.804]

Данные, существовавшие по термомеханическому эффекту, а также наблюдения над механокалорическим эффектом показали, что разность энтропий i S очень велика эти измерения не были достаточно точны, чтобы можно было решить, равна ли она энтропии S. Работа Г. Лондона была опубликована в начале Boiinbi, в 1939 г., когда исследования в Голландии и Англии, где было проведено большинство работ по гелию, были приостановлены. Двумя годами позже Капица получил количественное подтверждение формулы Г. Лондона. [c.804]

Фиг. 23. Ве.тгичипа TS, полученная пз п.змеренин теплоемкости сплошная линия), и значения теплоты переноса, найденные при измерении термомеханического (кружки) и механокапорического (крестики) эффектов.

Вторая работа Капицы [42], опубликованная на семь месяцев позже, касалась течения Не II через узкую щель под влиянием разности температур (фиг. 22). Она была количественным исследованием механокалориче-ского эффекта в адиабатических условиях. Измерялось количество переносимого тепла Q и разность термомеханических давлений А/, соответствующая разности температур А Т (фиг. 23). Эта работа, явившаяся, таким образом, проверкой уравнений Г. Лондона, показала, что со значительной точностью разность энтропий равна полной энтропии жидкого Не II. Из своих экспериментов Капица заключил, что энтропия жидкого гелия, протекающего через узкую щель, равна нулю, причем он отметил, что это предположение было высказано Тисса и Г. Лондоном. Вместе с тем он считал, что правильное объяснение этим явлениям дает новая теория жидкого гелия, развитая Ландау [43] и опубликованная одновременно с его работой. Принимая во внимание новую двухжидкостную модель Ландау, Капица изменил свои предположения о механизме поверхностного течения. [c.806]

При подстановке известного из измерений значения скорости звука выражение (23.1) переходит в зависимость 0,021 джоуль1 г- град). Возникновение дополнительных возбуждений выше 0,7°К соответствует в теории Ландау появлению ротонов, а в двухжидкостной модели Тисса—испарению конденсата Бозе—Эйнштейна в пространстве скоростей. Вид ожидаемой зависимости теплоемкости от температуры в этих двух теориях оказывается одинаковым, однако, как уже указывалось в разделе 1, роль вклада обеих компонент в теплоемкость оказывается совершенно различной с точки зрения проблемы сверхтекучести. В теории Ландау сверхтекучая компонента не обладает не только ротонной, но и фононпой энтропией, тогда как, по Тисса, эта компонента должна сохранять свою фононную энтропию. На основании одних только измерений теплоемкости нельзя, таким образом, решить вопрос, имеет ли сверхтекучая компонента фононную энтропию или пет для этого необходимо определить энтропию нормальной компоненты. Такие данные можно получить при достаточно низких температурах, измеряя тепло-перенос и термомеханический эффект в гелии. [c.824]

Термомеханический эффект. Термодинамический вывод соотношения между термомеханической разностью давлений и соответствующей ой разностью температур, проведенный Г. Лондоном, уже рассматривался в п. 12. Принимая во вниманне полную обратимость, имеем [c.824]

Ф И г. 49. К релаксационным эффектам, наблюдавшимся при установлении pan-ностп термомеханических давлений. [c.829]

Принимая во внимание удивительную разницу в поведсини течения в трубках, заполненных проволочками и порошком, Чандрасекар н Мендельсон [93], в дальнейшем исследовали трубки, заполненные порошком. Они использовали трубку для измерения промежуточного давления п осуществляли перепад давлений как гидростатически, так и при помош,и термомеханического эффекта. Их наблюдения при гидростатическом давлении [c.833]

При увеличении ширины канала, но которому происходит перенос тепла, торможение вытекающей из сосуда нормальной компоненты, обусловленное стенками, уменьшается и основной величиной, определяющей теплопроводность, становится диссипация, вызываемая взаимным трением обеих комионент. Формула Г. Лондона для термомеханического эффекта основана на допущении полной обратимости, и поэтому появление трения должно уменьшить разность давлений, соответствующую данной разности температур АГ в этой формуле. Если взаимное трение иронорциональпо третьей степени относительной скорости, то уравнение (32.7) принимает вид [c.844]

В заключение следует остановиться на термомеханическом эффекте в случае, когда свяаь между двумя объемами гелия осуществляется посредством пленки. Первые наблюдения Доунта и Мендельсона [18] показали, что в небольшом дьюаре, частично погруженном в Не II, уровень жидкости при подводе тепла во внутренний сосуд слегка поднимается. Этот эффект можно было значительно усилить [162], если увеличить связующий периметр пленки путем использования пучка проволоки (фиг. 92). Из количественных оценок скорости испарения и скорости переноса по илепке следовало, что обратное вязкое течение в пленке пренебрежимо мало. Этот же эффект изучали Чандрасекар и Мендельсон [86], использовавшие сосуд Дьюара, закрытый крышкой, не препятствовавшей свободному истечению пленки, но значительно затруднявшей перенос паров гелия. С помощью этого в высокой степени адиа-батичпого устройства было обнаружено, что до определенного предела скорость наполнения прямо пропорциональна теплоподводу (фиг. 93). При дальнейшем увеличении мощности выше этого критического значения скорость переноса уже более не увеличивалась. Эти опыты показывают, что перенос пленки под действием термомеханического давления [c.868]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...