Корста теория

Корста теория 47—62 (3) Коэффициент восстановления 166, [c.325]

В третьем томе рассматривается течение в донной области За телом с привлечением моделей отрывных течений Корста, Чепмена, теории Крокко — Лиза, Нэша, Карашимы, Макгрего- [c.6]

АД. ТЕОРИЯ ДОННОГО ДАВЛЕНИЯ КОРСТА [c.47]

Как и в теории Крокко — Лиза, Корстом [301 использована концепция взаимодействия между диссипативным вязким течением и прилежащим к нему невозмущенным потоком. Предложенная им схема двумерного течения представлена на фиг. 31. [c.47]

В Иллинойсском университете при М ,, = 2,0. Чтобы лучше понять теорию Корста [30], рассмотрим ее приложение. [c.56]

Чоу [37] применил теорию Корста [30] к задаче о двумерном донном следе, связанной либо со вдувом в след за затупленной задней кромкой профиля, либо с взаимодействием между внешним сверхзвуковым или звуковым течением со звуковой или дозвуковой струей реактивного двигателя. [c.56]

Развивая теорию Корста, Карьер и Сирье [41] разработали метод расчета отрывного течения за уступом, расположенным по потоку, при сверхзвуковых скоростях. Они нашли, что влияние пограничного слоя в точке отрыва эквивалентно влиянию вдува струи в область отрыва. На градиенты давления и энтропии во внешнем потоке влияет кривизна линий тока в слое смешения, а в осесимметричном течении — наклон и кривизна линии тока перед отрывом. Их подход при рассмотрении влияния пограничного слоя подобен подходу Кирка [42]. [c.61]

Па входе в область замыкания теория Корста [30] дает значение числа Маха диссипативного течения на линии тока, отделяющей слой смешения от застойной области. [c.69]

Однако формы профиля в начальном оторвавшемся вязком слое очень важны для определения величины донного давления при ламинарном течении [51, 52], следовательно, для усовершенствования метода Чепмена требуется рассмотреть начальный пограничный слой. Несовершенство таких методов, как методы Крокко — Лиза [10] и Корста [30], заключается главным образом в допущении, что возрастание давления, необходимое для замыкания области отрыва, можно приравнять к разности между донным давлением и конечным восстановленным давлением на значительном удалении вниз по потоку. Его следует приравнивать либо к давлению в окружающем невозмущенном потоке, либо к несколько меньшему давлению, чтобы учесть потери при прохождении внешнего потока через замыкающий скачок. Это означает, что точка замыкания области отрыва лежит в области максимального давления, однако, согласно экспериментальным исследованиям сверхзвукового донного течения [10. 25, 34] и взаимодействия ударной волны с пограничным слоем [26. 27. 29], точка нулевого вязкого напряжения, т. е. точка замыкания области отрыва, расположена ближе, чем точка максимального давления. При дозвуковых скоростях замыкание области отрыва происходит в точке, где местное статическое давление превосходит давление во внешнем потоке. Исследование донного давления требует введения дополнительного параметра, а именно отношения приращения давления при замыкании области отрыва к разности между статическим давлением во внешнем потоке и донным давлением. Если обратиться, в частности, к теории Корста 130] (хотя его метод расчета подтверждается наблюдениями и в Пришвине по- [c.71]

Таким образом, в первом приближении для локально невязкой области течения отбирается единственное решение, удовлетворяющее условию Ро = Роо и не содержащее критической точки. Исследование асимптотики затухания возмущений для этого решения приводит к необходимости изучения течения еще для области л Ке" , в которой характерная величина перепадов давления имеет порядок Ке" . В этой области давление возрастает и достигает предельного значения рс . Здесь же расположена критическая точка течения, а решение описывается уравнениями теории свободного взаимодействия. Таким образом, первая поправка к условию Чепмена — Корста имеет порядок Не" (тот же порядок [c.253]

Чепмена теория смешения 214 (2) Чепмена — Корста модель 35 (2) Чепмена — Ларсона механизм переноса массы 51 (1) [c.331]

Корст Г., Теория определения донного давления в околозвуковом и свер.хзв козом потоках. Механика, 5, № 45 (1957). [c.428]

Характер многих отрывных течений в большой степени зависит от того, как происходит присоединение потока к телу или смыкание струй за донным срезом. Это обусловило большие успехи приближенных полуэмпирических теорий, использовавших критерий Чэпмена-Корста. Для прикладных задач имеют важное значение локальные пики тепловых потоков, связанных с областями присоединения. Поэтому в 3.3 проведен детальный асимптотический анализ уравнений Навье-Стокса. Показано, что известный критерий Чэпмена-Корста совпадает с первым членом разложения, а поправки к перепаду давления имеют тот же порядок величины, что и критический перепад давления в теории свободного взаимодействия. [c.19]

Все накопленные к настоящему времени результаты по влиянию вдува рабочих тел различной природы на донное давление выполнены с использованием теорий, изложенных в работах Корста, Чепмена и их последователей [8], и относятся к случаю тепломассоподвода через торец донной части тела. В этих работах реализована концепция "открытого" следа или присоединенной зоны отрыва - режима течения, при котором сохраняются все основные особенности, показанные на фиг. 1. В связи с этим представляется целесообразным изучить другие способы тепломассоподвода, существенно отличающиеся от приведенных выше. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...