Околозвуковое правило подоби

Околозвуковое правило подобия 133-134 [c.201]

Кармана правило околозвукового подобия 63 [c.299]

В этой ситуации соображение подобия, которое я предложил и назвал правилом околозвукового подобия, окажет хорошую услугу, поскольку оно позволяет перенести экспериментальные результаты от одного случая к другому [18]. Предположим, что у пас есть два тонких профиля крыла, которые геометрически подобны в том смысле, что опи стали бы идентичными, если изменяется масштаб толщины. Например, можно сравнить два профиля крыла одно 3-х процентной, а другое 6-нроцентпой максимальной толщины распределепие ординат, выраженное па основе максимальной ординаты, является тождественным. На основе рассмотрения уравнений движения течения установим, относительно двумерного течения, что структура потока должна быть подобна, если отношение / 1 — М имеет одинаковое значение, где I — максимальная относительная толщина, а М — число Маха. Следовательно, если у пас есть величина распределепия давления, коэффициент подъемной силы или коэффициент лобового сопротивления для одного из профилей крыла как функций числа Маха, мы сможем рассчитать соответствующие величины для других подобных профилей крыла с различной относительной толщиной. Прогнозы на основании правила подобия очень хорошо соответствуют экспериментам. Установлено также, что правило подобия приблизительно верно, даже если в течении появляются относительно слабые ударные волны. [c.134]

Это правило околозвукового подобия Кармана, записанное в той форме, как его представил Спрейтер ). Соотношение (84) справедливо при дозвуковых, околозвуковых и сверхзвуковых скоростях. Как частный случай из него получается правило Прандтля — Глауэрта, справедливое при тех значениях скоростей, где могут применяться линеаризированные уравнения. [c.63]

Первое исследование подобия околозвуковых потоков, соответствующих теории малых возмун1ени " , прн (адлежало Т. Карману ), который установил вышеприведенные соотношения подобия для случая чисел М,х,, достаточно близких к единице, причем как для плоского, так и осесимметричного обтекания тонких тел. Формулы Кармана в случае плоского околозвукового потока аналогичны (73) и (74), с той лишь разницей, что ввиду близости к единице величина М<1, стоянлая множителем в числителе левой части и знаменателе аргумента в правой части формулы (73) и в знаменателя.х в правых частях формул (74), опущены. [c.301]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...