Макроскопическая газодинамик

Таким образом, ширина ударных воли большой интенсивности оказывается порядка величины длины свободного пробега молекул газа ). Но в макроскопической газодинамике, трактующей газ как сплошную среду, длина свободного пробега должна рассматриваться как равная нулю. Поэтому, строго говоря, чисто газодинамические методы непригодны для исследования внутренней структуры ударных волн большой интенсивности. [c.494]

Связь микроскопического описания с макроскопической газодинамикой 57 [c.57]

Уравнения (3.20) — это основные уравнения макроскопической газодинамики. Однако в том виде, в каком они выписаны, они являются пустой схемой, поскольку для 13 величин (если принять во внимание (3.12)) они дают лишь 5 уравнений. Чтобы иметь содержательные уравнения, нужно как-то выразить рц и qi через р, Vi и е. Иными словами, надо вернуться к уравнению Больцмана и решить его но если это сделано, то все известно, и уравнения (3.20) не нужны [c.62]

На основе этих результатов для линеаризованного уравнения при не слишком больших отклонениях от линейности была построена ограниченная нелинейная теория, охватывающая значения времени, представляющие интерес для макроскопической газодинамики [12]. [c.438]

С точки зрения макроскопической газодинамики, рассматриваемый эффект, как и предыдущий, можно учесть, если отодвинуть стенку иа расстояние, равное и поставить там граничное условие равенства нулю макроскопической скорости газа. [c.24]

Но в макроскопической газодинамике, трактующей газ как сплошную среду, длина свободного пробега должна рассматриваться как равная нулю. Поэтому, строго говоря, чисто газодинамические методы непригодны для исследования внутренней структуры ударных волн большой интенсивности. [c.420]

Эта стадия эволюции неравновесной системы в масштабе времени называется гидродинамической, а уравнения, определяющие изменение макроскопических параметров (8.1) — (8.3), называются уравнениями гидродинамики (газодинамики). [c.136]

До сих Пор мы предполагали, что длина свободного пробега мала по сравнению с характерным размером неоднородности газа L. В этом параграфе мы рассмотрим противоположный предельный случай, когда I L. Очевидно, он соответствует сильно разреженному газу, плотность которого весьма мала (высокий вакуум), В этом случае макроскопические уравнения газодинамики вообще теряют применимость. Однако кинетическая теория остается справедливой, так как для ее применимости требуется выполнение гораздо более мягкого условия L , где <г> — среднее расстояние между молекулами газа (см. 1.1). Тогда газ еще может характеризоваться средними физическими величинами, относительные флуктуации которых малы. В частности, газ можно характеризовать температурой Т, определяемой по средней скорости молекулы соотношением (1.3). [c.26]

Совсем иначе обстоит дело с проблемами гидродинамической и плазменной турбулентности. Во-первых, теория турбулентности, казалось бы, должна полностью основываться на классических макроскопических уравнениях уравнениях Навье — Стокса, газодинамики, уравнениях магнитной гидродинамики, плазмы и других, однако вывести основные характеристики турбулентного движения из макроскопических уравнений пока не представляется возможным и приходится прибегать к дополнительным соображениям. Теория турбулентности необычайно разрослась, но путь ее тернист и труден. Она вынуждена прибегать к полуэмпирическим и весьма сомнительным соображениям и до сих пор не может разобраться даже в простейших типах течений, довольствуясь весьма скудными теоретическими результатами о потере устойчивости и численными расчетами, не подкрепленнымн хорошей теорией. Такое неудовлетворительное положение сложилось не только потому, что механика жидкостей и газов и ее уравнения оказались очень сложными, а число степеней свободы удручающе велико, но и потому, что было совершенно пе ясно, в каком направлении надлежит двигаться, как, хотя бы в принципе, может быть построена такая теория. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...