Лучеиспускательная способност

Плазма не является абсолютно черным телом. Она проницаема для излучений и поэтому не подчиняется закону Стефана—Больцмана. Плазма обладает небольшой лучеиспускательной способностью. [c.325]

Лучеиспускательная способность серого тела составляет долю, равную Е от лучеиспускательной способности черного тела. [c.464]

Из закона Кирхгофа следует, что если тело обладает малой поглощательной способностью, то оно одновременно обладает и малой лучеиспускательной способностью (полированные металлы). Абсолютно черное тело, обладающее максимальной поглощательной способностью, имеет и наибольшую излучательную способность. [c.466]

Что называется лучеиспускательной способностью тела [c.479]

Для металлов (гелиоприемники, как правило, изготовлены из металла) с увеличением длины волны спектральная лучеиспускательная способность падает, а отражательная способность увеличивается. В длинноволновой области спектра металл обладает значительным отражением. Если на металле создать тонкую пленку, сильно поглощающую длинноволновые лучи, то можно получить идеальную для теплового гелиоприемника поверхность, так как видимые и близкие инфракрасные лучи, на которые приходится большая часть солнечной энергии, поглощаются пленкой (покрытие имеет высокое значение е, а/гл ). Учитывая то, что температуры гелиоприемников при использовании концентраторов солнечной энергии достигают 1000 К, для этих целен необходимо применять высокотемпературный класс покрытий. [c.217]

Для абсолютно черного тела Л = I по зтому отношение для любого из тел равняется лучеиспускательной способности Е% (Я, Т) абсолютно черного тела. [c.162]

Тепловое излучение различных тел определяется их тепловым состоянием, а также природными свойствами. Температура резко влияет на лучеиспускательную способность тел, т. е. на количество энергии, излучаемой единицей поверхности тела за единицу времени. Тело, обладающее при данной температуре наибольшей излучательной способностью, называется абсолютно черным телом. Таких тел в природе не существует и все реальные тела излучают при одной и той же гемпературе только часть энергии абсолютно черного тела. [c.136]

Уравнение (14-3) служит и для выражения лучеиспускательной способности поверхности или поверхностной плотности излучения, представляющей собой суммарное количество энергии (для всего спектра, т. е. для всех длин волн, начиная от К=0 до Я=оо), излучаемое телом с единицы поверхности за единицу времени (т. е. плотность интегрального или собственного излучения с поверхности тела). [c.183]

На основании этого уравнения можно сделать вывод, что для любого тела отношение его лучеиспускательной способности к поглощательной способности равно лучеиспускательной способности абсолютно черного тела при той же температуре и зависит только от температуры. [c.186]

Из уравнения (14-20) вытекает, что лучеиспускательная способность всех тел меньше лучеиспускательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. [c.186]

Для упрощения расчета введем новое понятие — угловой коэффициент или коэффициент облучения. Угловой коэффициент с ф12 элементарной поверхности dF относительно элементарной поверхности равен отношению количества тепла, излучаемого единицей элементарной поверхности dF на элементарную поверхность с/ 2, деленному на лучеиспускательную способность i элемента. [c.188]

Если газы поглощают энергию, то, согласно закону Кирхгофа, они и излучают ее. Для определения относительной излучательной способности, представляющей лучеиспускательную способность газов в долях от излучения абсолютно черного тела, или степени черноты газов, служит формула [c.191]

Термические Тепловое расширение, температура плавления, теплопроводность, удельная теплопроводность, лучеиспускательная способность [c.27]

Рис. 24. Зависимость лучеиспускательной способности окисных керамических материалов /—ZrO > MgO 3

Лучеиспускательную способность тела для интервала длин волн от X до X -)- dX, т. е. количество энергии монохроматического излучения с единицы поверхности в единицу време-ккал [c.500]

Этот закон утверждает независимость отношения лучеиспускательной способности к поглощательной от природы тела. [c.503]

Обогащение дутья кислородом, как указано выше ( см. рис. 2-4 и 2-5), повышает температуру, лучеиспускательную способность факела, снижает потери с уходящими газами и т. д. Особенно быстро расширяется применение кислорода в металлургии СССР, США и некоторых других стран. В частности, в США, в 1963 г. на кислороде работало 70% всех мартеновских печей, причем 2/з из них получал и кислород для прямого окисления ванны (через сводовые фурмы трубками через рабочие окна) и /з — для обогащения факела. [c.205]

Лучеиспускательной способностью поверхности в нормальном направлении называется количество энергии, излучаемой единицей поверхности в единицу времени в пределах единицы телесного угла, ориентированного по нормали к поверхности. Как известно, [c.188]

Если телесный угол, в пределах которого излучается энергия, ориентирован по отношению к нормали под углом j, то вводится понятие лучеиспускательной способности в данном направлении Е . Соотношение между и устанавливается законом косинусов (закон Ламберта) [c.189]

Отсюда вытекает, что лучеиспускательная способность каждого тела Е равна произведению полного коэффициента поглощения А этого тела на лучеиспускательную способность абсолютно черного тела Е при той же температуре. [c.193]

Для каждого данного тела интенсивность лучеиспускания является функцией длины волны > и, конечно, еще функцией температуры Т. Допустим для примера, что при некоторой температуре величина меняется с X так, как показано на рис. 7-3. Площадь заштрихованного столбика дает монохроматическую лучеиспускательную способность а вся площадь под кривой — полную лучеиспускательную способность В. Полезно обратить внимание на то, что чем уже основание столбика, тем монохроматичнее, [c.196]

К определению лучеиспускательной способности через интенсивность источника. [c.197]

Согласно (7-12), площади под кривыми /о, х. простирающиеся от /. = 0 до ). = сп, представляют собой соответствующие величины полной лучеиспускательной способности причем [c.199]

Положим, что передача тепла излучением происходит между двумя плоскими или выпуклыми телами с абсолютно черной поверхностью. Каждое из тел имеет равномерную температуру, причем Ti T,. В данном случае эффективная энергия Е ф равна Е . Однако нужно иметь в виду, что Во есть полусферическая лучеиспускательная способность, определяющая количество энергии, посылаемой 1 поверхности абсолютно черного тела по всем направ- [c.205]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ЛУЧЕИСПУСКАТЕЛЬНОЙ СПОСОБНОСТИ ТЕХНИЧЕСКИХ ПОВЕРХНОСТЕЙ НА ОСНОВЕ ТЕОРИИ РЕГУЛЯРНОГО РЕЖИМА [c.195]

Пусть условия движения воздуха вокруг второго тела при его охлаждении те же, что и при охлаждении первого тела, но лучеиспускательная способность его поверхности иная, а именно, о или, в другом обозначении. С а Ф а, С ф С, поэтому и суммарный коэффициент теплоотдачи при охлаждении второго тела, который мы обозначим о., не будет равен а и темп его охлаждения, обозначенный т, не будет равен т. Если постоянную второго тела обозначим [c.197]

Конечно, возможно, что и при наличии двух слабо нагретых калориметров было бы соблюдено постоянство и достаточная стабильность к чтобы это выяснить, необходимо было произвести еще новое экспериментальное исследование не располагая достаточным временем, мы были вынуждены от него отказаться и вопрос о том, насколько приемлемы результаты опытов с одновременным охлаждением двух калориметров, остался, таким образом, невыясненным. Во всяком случае, к для какого-либо калориметра, в условиях его одиночного охлаждения, отличается от к для того же калориметра, когда он охлаждается в присутствии другого калориметра. Поэтому мы должны получить различные значения и для а, хотя бы лучеиспускательная способность поверхности и оставалась постоянной, что влечет за собой неизменность л. Какого порядка изменение в к при этом может получиться, видно из результатов следующих опытов. [c.205]

Интегральная лучеиспускательная способность различных [c.208]

Отношение лучеиспускательной способности тела к его поглощательной способности одинаково для всех серых тел, находяш ихся при одинаковых температурах и равно лучеиспускат Льной способности абсолютно черного тела при той же температуре. [c.466]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Уравнение (14-14) выражает закон Стефана — Больцмана, который можно сформулировать Так мгезралмое излуненые или лучеиспускательная (или излучательная) способность абсолютно черного тела (т. е. полное количество энергии, излучаемой единицей поверхности тела за единицу времени) пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. Следовательно, в.области высоких температур лучеиспускательная способность тел может быть очень большой и передача тепла лучеиспусканием в этих условиях протекает весьма интенсивно. [c.185]

Возьмем элементарнук) ВЛош Д10г df i (рис. 14-6). Количество энергии, излучаемой в определенном направлении проекцией площадки на нормаль луча в единице телесного угла в единицу времени, т. е. лучеиспускательная способность в данном направлении, называют яркостью в направлении р (угловой плотностью излучения) [c.187]

Излучение газов обусловлено колебательными движениями атомов в молекулах, возникающими при соударениях молекул. Газы, молекулы которых состоят из однородных атомов (водород, кислород и азот), практически не излучают тепловых лучей и совершенно лучепрозрачны. Тр ехатомные газы и газы, характеризуемые большей атомностью, обладают значительной поглощательной и, следовательно, лучеиспускательной способностью. [c.191]

Источник излучения характеризуется энергетической светимостью (излучательностью) Л3, т.е. полным потоком излучения с единицы поверхности источника. Применяются также названия излучательная или лучеиспускательная способность источника . [c.285]

Закон Стефана—Больтцмана, установленный Стефаном (1879 г.) экспериментально, Больтц-маном (1884 г.) теоретически, даёт интегральную, полную лучеиспускательную способность абсолютно чёрного тела [c.500]

Для измерения количества теплового излучения применяются энергетические единицы. Количество энергии, излучаемой в полусферическое пространство единицей поверхности источника в единицу времени, т. е. поверхностная плотность испускаемого во всех направлениях потока, называется лучеиспускательной способностью поверхности тела и обозначается через Е, вт м - или ккал1м -ч. В оптике аналогичную величину называют светимостью. [c.188]

Выясним теперь размер транзита лучистой энергии сквозь фильтр. Обозначим лучеиспускательную способность абсолютно черной пластины через о и чрезвычайно малую часть этой величины, прошедшую через фильтр, через о fo, х- (Здесь, как и впредь, индексом нуль обозначаются характеристики абсолютно черного тела). Учтем, что по определению коэффициент поглощения абсолютно черной пластины для всех длин волн равен единице и, в частности, Ло. х=1- Соответствующие величины, относящиеся к противоположной пластине, обозначим через Е, и Л,, (рис. 7-2). Итак, сквозь фильтр удаляется от черной пластины энергия S Eq , и всторо- [c.191]

Интенсивностью лучеиспускания 1 , emju мк или ккал м -ч - мк называется отношение монохроматической лучеиспускательной способности ЬЕх к соответствующей протяженности интервала длин волн 8Х при условии, что 8Х стремится к нулю [c.196]

ЗАКОН [Джоуля — Ленца плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению квадрата плотности тока на удельное сопротивление проводника Дюлонга и ГТти молярная теплоемкость простых химических веществ при постоянном объеме и температуре, близкой к 300 К, равна универсальной газовой постоянной, умноженной на три Кеплера (второй секториальная скорость точки постоянна первый планеты движутся по эллиптическим орбитам, в одном из фокусов которых находится Солнце третий отношение кубов больших полуосей орбит к квадратам времен обращения для всех планет солнечной системы одинаково > Кирхгофа для теплового излучения для произвольных частоты и температуры отношение лучеиспускательной способности любого непрозрачного тела к его поглощательной способности одинаково Кнудсена для течения разряженного газа по цилиндрическому капилляру радиуса г и длины / характеризуется формулой [c.233]

ЗАКОН Рихмаиа если несколько тел с различными температурами привести в соприкосновение, то между ними происходит теплообмен, который приводит к выравниванию температур тел Рэлея при прочих равных условиях интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света Рэлея — Джинса лучеиспускательная способность прямо пропорциональна квадрату собственной частоты радиационного осциллятора сложения скоростей <в классической механике абсолютная скорость движения точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей в теории относительности проекции скорости тела по осям координат в неподвижной [c.236]

Здесь 3 , о, — коэффициенты инте1рульной лучеиспускательной способности поверхности S, поверхности стенок и черного тела. Функция / зависит не только от них, но и от величины и взаимного расположения элемента поверхности dS и стенок ( геом. ). Обозначим и,. — = и преобразуем входящую сюда разность [c.159]

При соответствующем выборе размеров тела— калориметра"— и камеры (см. ниже 2) дробь SjSo будет ничтожно мала, и вторым слагаемым в знаменателе правой части последней формулы можно пренебречь по сравнению с первым, т. е. с 1/С, вследствие чего с высокой степенью точности можно принять Сп С (С—лучеиспускательная способность поверхности тела). [c.196]

Пусть лучеиспускательная способность некоторой другой поверх-1 ости известна и эта поверхность приняла за нормальную, например тело покрыто по определенному рецепту сажей, радиационная способность которой весьма близка к. Примем эту величину за С. Тогда, изготовив два металлических калориметра и покрывая один из них— нормальный" — слоем с нормальной" лучеиспускательной способностью, а другой — слоем, для которого эту лучеиспускательную способность С требуется найти, и охлаждая калориметры в условиях, характеризованных выше, мы получим искомое С из формулы (12.10), ибо в ней известны все величины, кроме С Ф и Ф находятся по (12.2) и по (12.6) раз навсегда С известно, т и т будут вычислены на основании опрятных данных, / определится по (12.5), причем Yj применительно к условиям данного опыта будет вычислено ня основании приведенной вьнне табл. 20. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...