Гело свободное

Просачивание газа через пористую перегородку с размерами пор меньше или порядка длины свободного пробега называют эффузией. При этом макроскопические потоки отсутствуют, и молекулы просачиваются поодиночке. Поэтому число просочившихся молекул пропорционально числу молекул, столкнувшихся с перегородкой. Пусть в сосуде с такой стенкой находится смесь гелия с аргоном, причем начальная концентрация аргона составляет 1%. Оценить, какой будет его концентрация, когда давление в сосуде упадет в 10 раз. Считать, что просочившийся газ непрерывно откачивается. Решение [c.69]

Рассмотрим теперь два сосуда с гелием II при температурах Ту и Гг, причем сосуды соединены друг с другом тонким капилляром. Благодаря возможности свободного сверхтекучего перетекания по капилляру быстро установится механическое равновесие жидкости в обоих сосудах. Поскольку, однако, сверхтекучее движение не переносит тепла, тепловое равновесие (при котором температуры гелия в обоих сосудах сравниваются) установится лишь значительно позднее. [c.710]

Наконец, остановимся на роли для 3-распада шестого слагаемого Z (М — Мр) в полуэмпирической формуле (6.52). Именно этим слагаемым дефект массы отличается от энергии связи. Это слагаемое несколько увеличивает равновесное число протонов в ядре. При изменении Z на единицу это слагаемое меняется всего лишь на 1,3 МэБ при любых Л, так что его роль невелика. И действительно, оно существенно только для самых легких ядер, в частности, для объяснения -активности свободного нейтрона и стабильности изотопа гелия аНе . [c.235]

Недавно Вульф подробно исследовал ширину и сдвиг линий нейтрального и ионизованного гелия (Не I и Не II), светящегося в кварцевой трубке при импульсном разряде. Возникающую в трубке газоразрядную плазму автор считает равновесной и оценивает ее температуру Г = 30 000 К и концентрацию свободных электронов = 3 10 см (ввиду квазинейтральности плазмы в ней возникает столько же ионов He "). Средняя напряженность поля в плазме Е принимается равной 43 кв/см. [c.506]

Неспособность смазок со стеаратом алюминия в качестве загустителя восстанавливать исходную структуру геля в таких же условиях объяснялась слабым взаимодействием между алюминием (или его гидроокисью) и свободной кислотой (или ее перекисью). [c.137]

Газовыделением облученной нейтронами ВеО занимались многие исследователи. Газы в ВеО могут образовываться при ядерных реакциях на бериллии, при выделении свободного кислорода и за счет примесей. Гелий и тритий образуются в ВеО [c.166]

Водород. Влияние водорода (0,03 0,06 и 0,085 ат.%) на свободную поверхностную энергию а карбонильного железа (содержание кислорода — 0,002%, серы — 0,0018%) исследовали в работе [41. При замене гелия водородом, независимо от давления последнего, а железа оставалась неизменной. Таким образом, водород не влияет на о жидкого железа. Такой же вывод сделан в работах 15, 38, 981. [c.28]

Из всех методов газотермического напыления (газопламенного, электродугового, высокочастотного и др.) для целей получения композиционных материалов наиболее широко используют — метод и аппаратуру плазменного напыления. В аппаратах плазменного типа для плавления и распыления материала покрытия используется струя дуговой плазмы, представляюш,ая собой поток газообразного вещества, состоящего из свободных электронов, положительных ионов и нейтральных атомов. Плазменную струю получают путем вдувания плазмообразующего газа (аргона, гелия, азота, водорода и их смесп) в электрическую дугу, возбуждаемую между двумя электродами. Напыляемый материал подается в плазменную горелку либо в виде проволоки, либо в виде порошка. Принципиальные схемы устройства головок плазменных горелок показаны на рис. 75. В головке, представленной на рис. 75, а, напыляемый порошок вводится в дуговую плазму, образуемую между вольфрамовым электродом (катодом) и соплом (анодом). В головке, представленной на рис. 75, б, сопло остается электрически нейтральным, а дуговой разряд возникает между вольфрамовым электродом горелки и напыляемой проволокой, которая является расходуемым анодом [36]. [c.170]

Теплообменные кассеты свободно подвешены к трубным доскам ПТО. Для снижения местных потерь напора на входе и выходе теплопередающей поверхности и улучшения формирования потока гелия на входе в межтрубное пространство все кассеты [c.125]

Пара вращений аналогична паре сил, действующей на твердое тело. YrjmBbie скорости вращения гела, аналогично силам, являются векторами скользящими. Векторный момент пары сил является вектором свободным. Аналогичным свой-сгвом обладает и векторный момент пары вращений. [c.298]

Изучение движения гела с одной чакреи.чсниой гочкой имеет важное значение. Во-первых, челом с одной закреилеиной ючкой, имеющим широкое практическое применение, является гироскоп тело осесимметричное. Во-вторых, движение свободного [c.489]

Эта температура соответствует энергии порядка 10 эВ, достаточной для полной ионизации атомов с малым атомным номером. Но если атомы водорода и гелия ионизованы, то общее число частиц N надо увеличить, прибавив к нему число свободных электронов, и, как следует из уравнения (117), средняя температура окажется в 2—3 раза ниже значения, полученного в (118). Имеются данные, что Солнце не изотермично во всем его объеме, т. е. не находится при постоянной температуре. Тем не менее результат нашей оценки близок к тому, что получается при более обоснованных расчетах средней температуры ядра Солнца. Температура на его поверхности намного ниже, как показывает подсчет по потоку излучения, испускаемо.му Солнцем, эта температура составляет около 6-10 К. Наш результат (118) для средней температуры Солнца более чем в 10 раз превышает визуально оцениваемую температуру его поверхности. [c.303]

П. Л. Капица [8] в 1934 г. ожижил гелий при помош и аппарата, в кото-рол1 гелиевый детандер давал холод, получаемый обычно в других установках за счет н идкого водорода. Детандер Капицы, схематически представленный на фиг. 11, является лабораторной моделью в отличие от промышленного детандера Клода. Свободно двигающийся поршень 1 не имеет ни колец, ни уплотняющей манжеты. Работа поглощается гидравлическим тормозом 2, который позволяет норшню совершать рабочий ход в течение очень короткого времени, чем избегаются чрезмерные утечки гелия через поршень. Поршневой шток 3 изготовлен из тонкостенной нержавеющей трубы, диаметр которой равен диаметру поршня. [c.139]

Измерения де-Хааза и Бирмаса [30] свидетельствуют о наличии добавочного механизма рассеяния со свободным пробегом, зависягцим от частоты. Даже при самых низких температурах (- 2° К) теплопроводность у. изменяется медленнее 7 , и расхождение тем больше, чем крупнее кристалл, хотя ири изменении диаметра образца и изменяется более медленно, чем ло линейному закону. В работе [20] было показано, что в случае КС1 отклонения от формулы (9.8) совпадают с рассеянием на точечных дефектах, иалн-чпе которых следует допустить (см. ниже), чтобы объяснить тепловое сопротивление при водородных температурах. Так как частотные зависимости рассеяния границами и точечными дефектами различны, то влияние последнего процесса значительно даже ири температурах, много меньших температуры максимума. Отклонения от (1)—(3) в случае кварца [30, 20], искусственного сапфира [39] и твердого гелия [44], возможно, вызваны тем же самым механизмом, который не позволяет достичь значения величины максимума тенло-ироводности, предсказываемого теорией, [c.251]

Основным состоянием свободного иона кобальта является состояние оно расщепляется кубической компонентой электрического поля на дублет и триплет, причем последний лежит ниже. В результате совместного действия тетрагональной компоненты электрического поля и спин-орбптальной связи триплет расщепляется на три крамеровских дублета, находящихся приблизительно на расстоянии 10 друг от друга. Влиянием более высоко лежащих дублетов пренебречь нельзя, и при температурах, выше водородных, закон Кюри не выполняется. При температурах жидкого гелия закон Кюри выполняется, но восприимчивость обладает очень большой анизотропией. Эксперименты по парамагнитному резонансу [184] дали для направления тетрагональной оси значение расщепления ц = 6,45 и для [c.494]

Были, однако, случаи при некоторых температурах и определенных градиентах, когда уровень жидкости в сосуде явно поднимался выше уровня в ванне. С точки зрения температурной зависимости упругости пара это должно было бы означать, что при выделешги в резервуаре тепла температура содержащегося в нем голпя понижается, что совершенно абсурдно. Поэтому опыт был изменен теперь верх сосуда оставался открытым и, следовательно, не существовало разницы в давлении пара. Повторение того же самого эксперимента с протеканием тепла через капилляр в новых условиях (фиг. 8) дало поразительные результаты, а именно при выделении тепла уровень жидкости в резервуаре поднимался выше уровня в ванне. Авторам удалось значительно усилить этот эффект, нагревая светом трубку, плотно забитую наждачным порошком. Верхняя часть трубки оканчивалась узким соплом, выступающим из гелиевой ванны. В этих условиях свободная струя жидкого гелия поднималась на высоту 30 сл1 над уровнем жидкости в ванне. [c.791]

В заключение следует остановиться на термомеханическом эффекте в случае, когда свяаь между двумя объемами гелия осуществляется посредством пленки. Первые наблюдения Доунта и Мендельсона [18] показали, что в небольшом дьюаре, частично погруженном в Не II, уровень жидкости при подводе тепла во внутренний сосуд слегка поднимается. Этот эффект можно было значительно усилить [162], если увеличить связующий периметр пленки путем использования пучка проволоки (фиг. 92). Из количественных оценок скорости испарения и скорости переноса по илепке следовало, что обратное вязкое течение в пленке пренебрежимо мало. Этот же эффект изучали Чандрасекар и Мендельсон [86], использовавшие сосуд Дьюара, закрытый крышкой, не препятствовавшей свободному истечению пленки, но значительно затруднявшей перенос паров гелия. С помощью этого в высокой степени адиа-батичпого устройства было обнаружено, что до определенного предела скорость наполнения прямо пропорциональна теплоподводу (фиг. 93). При дальнейшем увеличении мощности выше этого критического значения скорость переноса уже более не увеличивалась. Эти опыты показывают, что перенос пленки под действием термомеханического давления [c.868]

На рис. 12.15 изображена рассчитанная по формуле (117) зависимость коэффициента лобового сопротивления цилиндра от числа 8 = С/ст при свободно-молекулярном его обтекании гелием. Для сравнения на этом графике приведены также экспериментальные точки, полученные Шталидером, Гудвином н Кригером ) в аэродинамической трубе. [c.169]

Рис. 1.6.2. Декремецт затухания свободных колебании пузырьков углекислого газа, воздуха н гелия в воде (Ро = 0,1 МПа, Та = 300 К). Штриховая линия — декремент затухания из-за вязкости жидкости сплошные линии — декремент затухаппя пз-за тенлопроводностн газа (1 — у.глекислый газ, 2 - - воздух, 5 — гелии)

При выходе твердого тела на свободнуф поверхность капельной жидкости выталкивающая сила уменьшится в соответствии с уменьшением объема погруженной части гела, в результате чего тело будет плавать на свободной [c.55]

Если к р-п-структуре приложить внешнее напряжение плюсом на. п-область и минусом на р-область, то высота потенциального барьера увеличится (рис. 3 17, д) и ток через р-п-перехоп, если не учитывать генерацию свободных носи-гелей. заряда в нем, будет определяться током неосновных носителей, величина которого не зависит от высоты потенциального барьера. Обозначим его через /,. Ток, протекающий через р-п-переход при указанной полярности внешнего напряжения, называют обратным током. При смене полярности внешнего напряжения высота потенциального барьера для основных носителей заряда уменьшится (рис. 3.17, г). При внешнем напряжении, равном 17, с учетом того, что практически все напряжение падает на обедненном слое, количество основных носителей заряда, которые могут преодолеть потенциальный барьер, увеличится в раз. Ток неосновных носителей заряда останется тем же. Пол- [c.68]

Заметим, что уравнения (47.2) сохранят свою форму и для свободного твёрдого тела, если ограничимся лишь рассмотрением движения тела вокруг центра масс и положим, что силы дают относительно этой точки момент, равный нулю сказанное вытекает из уравнений (45.57) на стр. 504 при = 0. Итак, задача о движении твёрдого гела по инерйин вокруг неподвижной точки, заключающая в себе эйлерово движение как частный случай,.совпадает с задачею о движении свободного твёрдого тела вокруг его центра масс, если только силы дают относительно центра масс момент, равный нулю. Всё различи в уравнениях движения, интегрирование которых даёт решение задачи, состоит лишь в значениях постоянных Уц,.Д.,), в первой задаче это — главные моменты инераии, соответствующие неподвижной точке, а в последней это — главные центральные моменты инерции. Заметим, что для эйлерова движения и указанное различие исчезает неподвижная точка и центр масс совпадают. [c.522]

Так же как и твердению, усадке цементного камня посвящено много исследований. По-видимому, одним из первых исследователей, указавших на то, чта главной причиной усадки является объемное изменение геля цементного камня при высыхании, и на то, что в период схватывания усадка пропорциональна потере свободной воды, был А. Е. Шейкин. Им было отмечено и то, что величина усадки зависит от соотношения объемов кристаллических и гелевых новообразований в цементном камне и от отсоса свободной воды в зону гидратации. Продолжение усадки длительное время А. Е, Шейкин связывает с потерей пленочной воды. [c.360]

Для газовой срёды, содержащей влагу, насыщение дости гается при температуре более 800°С (Ga=l,l л/мин), причем зависимость скорости окисления от температуры имеет порого вый характер (рис. 5.11). По-видимому, с повышением температуры до 800° С водяной пар в поле излучения диссоциирует на водород и кислород. Увеличение числа свободных радикалов и атомов ведет к быстрому образованию разветвленных цепных, реакций с автоускорением. Температура реакции зажигания графита во влажной среде, равная 800° С, согласуется с данными работы [28]. Максимальное значение коэффициента К существенно меньше величины коэффициента К для среды гелий — кислород, что, вероятно, объясняется присутствием водорода и его ингибирующими свойствами. [c.217]

Газовыделение в зазоры повышает внутреннее давление и создает опасность разрушения оболочки. Обычно при изготовлении твэлов зазоры заполняют гелием, имеющим лучший коэффициент теплопроводности по сравнению с воздухом и аргоном. При газовыделении в зазоры ухудшается теплопередача между топливом и оболочкой, что приводит к повышению температуры сердечника. При облучении снижается и без того низкая теплопроводность двуокиси урана. Малая теплопроводность и обусловленные ею высокие термические напряжения) вследствие большого градиента температуры вызывают растрескивание сердечника, причем трещины распространяются обыч--но в радиальном направлении. Облучение сопровождается изменением структуры спеченной двуокиси вследствие рекристаллизации и образованием столбчатых кристаллов, охватывающих до 70% всей площади поперечного сечения сердечника. Отклонение состава двуокиси урана от стехиометричного интенсифицирует также рост зерна. В центре цилиндрических таблеток или стержней, т. е. в зоне наивысшей температуры при облучении, образуется полость. При возрастании температуры в центре сердечника твэла до температуры плавления образование полости облегчается. При облучении свободно засыпанной или уплотненной, но неспеченной, двуокиси урана происходит интенсивное спекание частиц при температуре ж 900° С. [c.131]

Следовательно, в этом случае теплота переноса равна нулю. Промежуточные случаи весьма обстоятельно изучены Вебером (см. для гелия обзор Кеезома [44]). Однако прийти к простым формулам в этом случае не удается. Величина теплоты переноса зависит от отношения средней длины свободного пробега к размерам отверстия или капилляра, соединяющего две фазы. [c.86]

Наиболее распространенные в настоящее время связующие — жидкое стекло и этилсиликат — не могут гарантировать полу- ченне качественных отливок из титана. Применение этих связующих основано на образовании геля ЗЮг, цементирующего зерна наполнителя. В условиях контакта с жидким титаном SiOa восстанавливается до газообразной моноокиси SiO и свободного О2 и является источником примесей и газовой пористости. [c.105]

На рис. 5-7 представлены результаты экспериментальных исследований теплообмена и массообмена при конденсации водяного пара из двухкомпонентных смесей с гелием, воздухом и фреоном-12, для смесей паров (этанол — вода, ацетон — вода, этанол — пропанол, этанол — бу-танол), а также данные по пористому отсосу и вдуву. В опытах имели место поперечное омывание цилиндра, свободная конвекция у пластины, [c.135]

Смотреть страницы где упоминается термин Гело свободное : [c.208] [c.93] [c.134] [c.180] [c.205] [c.261] [c.376] [c.207] [c.91] [c.256] [c.617] [c.800] [c.807] [c.836] [c.841] [c.865] [c.437] [c.514] [c.238] [c.312] [c.231] [c.114] [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...